再帰性反射シート
【課題】反射光を大きな観測角で観測できる再帰性反射シートを提供する。
【解決手段】光透過性材料のシート１０を用い、シート１０の表面に凸レンズ１となる球面状凸部が多数、隙間なく形成され、シート１０の裏面に凹面反射鏡２となる球面状凸部が多数、隙間なく形成され、各凸レンズ１と各凹面反射鏡２の平面形状と寸法は同一であって、略同一の光軸上に位置するよう形成されており、光軸上における凸レンズ１の曲率中心と凹面反射鏡２の曲率中心が互いに離間している。凸レンズ１の曲率中心と凹面反射鏡２の曲率中心が離れているので、入射光線が凹面反射鏡２の反射面において１点に集中せず、広がりを以って分布する。出射光線も広がりをもって反射するようになるので、反射光線を大きな観測角で見ることができる。標識や人達を観測することが容易となり、車両の運転者にとっては運転環境の改善や交通事故の低減、安全性の確保などが期待できる。
【解決手段】光透過性材料のシート１０を用い、シート１０の表面に凸レンズ１となる球面状凸部が多数、隙間なく形成され、シート１０の裏面に凹面反射鏡２となる球面状凸部が多数、隙間なく形成され、各凸レンズ１と各凹面反射鏡２の平面形状と寸法は同一であって、略同一の光軸上に位置するよう形成されており、光軸上における凸レンズ１の曲率中心と凹面反射鏡２の曲率中心が互いに離間している。凸レンズ１の曲率中心と凹面反射鏡２の曲率中心が離れているので、入射光線が凹面反射鏡２の反射面において１点に集中せず、広がりを以って分布する。出射光線も広がりをもって反射するようになるので、反射光線を大きな観測角で見ることができる。標識や人達を観測することが容易となり、車両の運転者にとっては運転環境の改善や交通事故の低減、安全性の確保などが期待できる。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は再帰性反射シートに関する。さらに詳しくは、夜間における視認性を高めることを目的とした、道路標識、自動車・自転車などに設置する標識、人が身につける標識、その他の用途で光を反射させるために用いられる再帰性反射シートに関する。
【０００２】
道路を走行する車両には、乗用車などの小型車両、トラックなどの大型車両がある。夜間の走行では、車両の前照灯からの光が道路標識を照明し、道路標識の反射光によって標識の内容を運転者は認識する。このような目的に適した道路標識として、再帰性反射を用いた再帰性反射シートによる標識がある。
ところで、小型車両と大型車両では、前照灯と道路標識を結ぶ直線と運転者の目線と道路標識を結ぶ直線との交差角度（これを観測角という）が異なるため、再帰性反射を利用した従来の道路標識において、100ｍよりも手前で道路標識を観測した場合、大型車両の運転者には小型車両の運転者の1/10程度しか反射光が達しないという問題がある。これは、従来の再帰性反射標識において、観測角が０°から大きくなると、反射光量が急激に減少するためである。
【背景技術】
【０００３】
従来より、道路標識や自動車などの視認性を高めるため、光の再帰反射を応用した反射媒体が用いられてきた。従来の再帰反射媒体には大別して、コーナーキューブ型とキャッツアイ型の二つがあるが、キャッツアイ型の再帰反射媒体は、透明球がレンズとして作用することを利用したものである。
理想の再帰反射透明球を考えると、それは、屈折率２の透明球であり、その焦点距離は、透明球の半径の丁度２倍となる。すなわち、図１９に示すように、屈折率２で裏面を反射面とした透明球に平行光が入射すると、反対側の透明球の表面で反射し、入射光と逆方向に光が再帰する。これは、光入射面のレンズ作用において、その焦点距離が透明球の直径に等しくなるためである。
しかし、現実には屈折率が丁度２である光学材料が存在しない。また、平行な光線が入射したとして、透明球の中心を通る光軸から離れた光線は、球面収差のために反射面上に焦点が一致しなくなる。このため、図１９に示すような構成で効率よく再帰反射させることは困難である。そこで、透明球を用いる従来技術は、つぎのように構成されていた（特許文献１〜３）。
【０００４】
特許文献１では、屈折率が２と異なる一つの透明球（ガラス球）と再帰反射させるための収納凹部とを組合せた技術が開示され、入射角１５〜４５°の光に対して再帰反射効率43.3％が得られるとしている。しかし、この手段は、１個の透明球しか用いないので、パターン表示が必要な道路標識などには適用できない。
【０００５】
特許文献２では、支持シート上に直径500μm以下の透明微小球を５０％以上の埋設率で埋設した再帰性反射シートが開示されている。しかし、この再帰性反射シートでは、シート全面において再帰反射性を有しておらず、再帰反射効率が低い、道路標識などの目的に沿った再帰反射性能の実現が困難という問題がある。即ち、シート状にした場合、利用可能な材料の屈折率に制限があるため、再帰反射を起こさせるための光学設計が理想的な状態で実現できない。さらに、透明球は、カラー化されていないため、指標となるパターンを別途設ける必要がある。
【０００６】
特許文献３は、多数のガラスビーズからなるガラスビーズ層とその上に設けられた蓄光発光剤層からなる夜光性シートである。この夜光性シートでは、蓄光発光剤の形成層をガラスビーズ層と別途に設ける必要があり、光学系の構成法が限定されるため、大きな観測角を達成することは困難であった。
【０００７】
一方、キャッツアイ型の再帰性反射シートとしては、つぎのものが研究されている。
キャッツアイ型には、マイクロレンズ方式とビーズ方式とがあるが、マイクロレンズ方式、すなわちマイクロレンズ・アレイを利用した再帰性反射シートは、光透過性のシートの表面に多数の凸レンズを形成し、裏面に多数の凹面反射鏡を形成したものである。このような再帰性反射シートには、つぎの二つの従来例がある。
【０００８】
ａ）非特許文献１
図２０に示すように、シートの前面にマイクロレンズを形成し、後面に凹面反射鏡を形成している。そして、前面の凸レンズ曲率半径Ｒ１の曲率中心Ｏ１の位置と裏面の凹面反射鏡の曲率半径Ｒ２の曲率中心Ｏ２の位置とが一致している。再帰性反射シートの厚さ、すなわち、マイクロレンズ（光入射面側）の焦点距離ｆは、凸レンズの曲率半径と凹面反射鏡の曲率半径を加えた値になる。
なお、この従来例では、シートの前面において隣接するマイクロレンズ同士の間に隙間、つまり平坦部があり、シートの後面においても隣接する凹面反射鏡同士の間に平坦な隙間がある。このような平坦な隙間があると光が再帰しない方向へ反射するので、再帰反射光の光量が減少したり、標識の輪郭がぼけるなどの不具合が生じ好ましくない。
【０００９】
ｂ）非特許文献２
非特許文献２の反射シートも前面にマイクロレンズを形成し、後面に凹面反射鏡を形成しており、前面の凸レンズの焦点距離を再帰性反射シートの厚さとし、裏面の凹面反射鏡の曲率半径を凸レンズの焦点距離に一致させている。
【００１０】
上記非特許文献２に示されているcat’s eye（猫の目）方式再帰性反射装置の設計指針に基づいて再帰性反射シートを設計すると、図２１に示すように光入射面のマイクロレンズの曲率中心と光反射面の凹面反射鏡の曲率中心を一致させ、マイクロレンズの焦点距離ｆ１が、マイクロレンズの曲率半径Ｒ１と凹面反射鏡の曲率半径Ｒ２の和に一致するようになっている。
同図において、マイクロレンズと凹面反射鏡の曲率中心が一致している点をＯ１とする。光線ＡはＯ１を通過する光線であり、凹面反射鏡上Ｐ点に到達する。Ｏ１ＰはＲ１に等しいので、Ｐ点ではＯ１Ｐに垂直な仮想平面ミラーを想定することができる。光線Ａはこの仮想ミラーに垂直に入射することから、反射光線は入射光線の光路を逆に辿り、反射光線もＯ１を通過する。Ｏ１はマイクロレンズの曲率中心のため、光線Aの反射光線は入射光線の光路を辿ってマイクロレンズから出射し、観測角０の再帰性反射光となる。光線Ｂは光線Ａに平行な入射光線であり、マイクロレンズに入射した後、マイクロレンズの焦点面が凹面反射鏡の位置に一致しているため、入射光線Ｂは凹面反射鏡上のＰ点近傍に到達する。この結果、光線Ａのときと同じ仮想ミラーで反射されると考えてよく、角ＥＰＯ１と角Ｏ１ＰＥ’とが等しくなるように反射し、マイクロレンズ面のＥ’点に到達する。光線Ａに対してＥＰとＥ’Ｐは対称であるので、マイクロレンズからの出射光線Ｂ’は、光線Ｂと平行な光路を辿り再帰性反射光となる。
【００１１】
非特許文献２の考え方による再帰性反射シートの設計では、凹面反射鏡の曲率中心Ｏ２はマイクロレンズの曲率中心Ｏ１に一致させており、図示しているように凹面反射鏡はＯ２＝Ｏ１となる位置にある。入射光線のなかでＯ１を通過する光線を光線Ａとする。この従来設計の場合、光線Ａに平行な入射光線は、光線Ａが凹面反射鏡上で到達する点Ｐの近傍に集光する。これは、点Ｐがマイクロレンズの焦点面上にあるためである。Ｐ点近傍に達して光線が反射鏡で反射され、マイクロレンズから出射すると、上記に述べたように、光線Ａにほぼ平行な光路を遡るように進行する出射光線となる。この結果、従来の光学構成では、反射光線が本来の意味の再帰性反射光線となる。
【００１２】
以上の非特許文献１，２の従来例は、近軸理論に基づいて構成されたものである。近軸理論は、軸回りに回転対称な光学系において、光線が光軸（対称軸）の近傍を通る場合にだけ適用することができる光学理論である。すなわち、屈折の法則を適用する場合に、sinθ=θ の近似が適用できる狭い範囲で成立する初歩理論の世界である。
以上の近軸理論に基づく非特許文献１，２の光学系構成は、光源からの光が光源に戻るという本来の再帰性反射を実現することを目的としており、それはそれで近軸理論に忠実に従った構成によって成功しているものである。しかし、それゆえに後述するごとく、反射光は狭い観測角の中でしか見られないという欠陥がある。
【００１３】
本発明者は上記非特許文献１，２による再帰性反射シートの光学特性を、独自に開発したプログラムにより解析して、観測角が狭いものでしかないことを確認した。非特許文献１，２による光学特性をそれぞれ、図２２および図２３に示す。図２２（Ａ）および図２３（Ａ）には、入射角αをパラメータとして観測角βと光量／単位立体角Ａの関係を示し、図２２（Ｂ）および図２３（Ｂ）には、αをパラメータとして、観測角βと光量Ｉの関係を示す（注：α，βについては図５参照）。いずれの場合も、観測角βが0.2°以上になると、光量Ａの値が急激に減少し、光源と観測点が接近している場合には明瞭に観測できないことを示している。この解析は幾何光学によるため、実際には光の波動的な性質による回折光があるが、道路標識などには適さないことが明らかである。
【先行技術文献】
【特許文献】
【００１４】
【特許文献１】特開２００４−１４４８５７号公報
【特許文献２】特開２００５−１７３４１７号公報
【特許文献３】特開平９−２３０１２０号公報
【非特許文献】
【００１５】
【非特許文献１】Lundvall, F. Nikolajeff and T. Lindstrom, “High performing micromachined retroreflector,” Optics Express, Vol.11, pp.2459-2473, 2003.
【非特許文献２】J. J. Snyder, “Paraxial ray analysis of a cat’s-eye retroreflector,” Applied Optics, Vol.14, pp.1825-1828, 1975
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１６】
本発明は、反射光を大きな観測角で観測できる再帰性反射シートを提供することを目的とする。また、各種の標識に適した機能を有する再帰性反射シートを提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１７】
第１発明の再帰性反射シートは、光透過性材料のシートを用い、該シートの表面に凸レンズとなる球面状凸部が形成され、該シートの裏面に凹面反射鏡となる球面状凸部が形成されており、前記凸レンズと前記凹面反射鏡は、略同一の光軸上に位置し、かつ該光軸上における前記凸レンズの曲率中心と前記凹面反射鏡の曲率中心が互いに離間していることを特徴とする。
第２発明の再帰性反射シートは、第１発明において、前記凸レンズと前記凹面反射鏡は、いずれもその平面形状と寸法が同一であることを特徴とする。
第３発明の再帰性反射シートは、第２発明において、前記凸レンズは、前記シートの表面において多数個が形成され、かつ隣接する凸レンズ同士の間に隙間がない状態で形成されており、前記凹面反射鏡は、前記シートの裏面において多数個が形成され、かつ隣接する凹面反射鏡同士の間に隙間がない状態で形成されていることを特徴とする。
第４発明の再帰性反射シートは、第１、２または第３発明において、前記光透過性材料のシートに、１または２以上の彩色が施されていることを特徴とする。
第５発明の再帰性反射シートは、第１、２または第３発明において、前記光透過性材料のシートに、蓄光材料が混入されていることを特徴とする。
【発明の効果】
【００１８】
第１発明によれば、凸レンズの曲率中心と凹面反射鏡の曲率中心が離れているので、入射光線が凹面反射鏡の反射面において１点に集中せず、広がりを以って分布し、反射光線も広がりをもつ。この結果、出射光線も広がりをもたすことができ、さらに、凸レンズと凹面鏡の曲率半径、凸レンズと凹面鏡の各曲率中心の位置関係を最適化することによって、再帰反射光線の観測角の拡大に伴う光量の低下を招くことがなく、再帰反射光線を大きな観測角で見ることができるようになる。このため、これらの再帰性反射シートを用いた標識や身につけた人達を観測することが容易となり、車両の運転者にとっては運転環境の改善や交通事故の低減、人々に対しては安全性の確保などが期待できる。
第２発明によれば、凸レンズと凹面反射鏡の平面形状と寸法が同一であることから、凸レンズと凹面反射鏡の一組に関する再帰反射性能（再帰反射光量の観測角依存性、入射角による再帰反射光量の変化）を再帰性反射シート全面においてほぼ一様に実現できる。
第３発明によれば、凸レンズの周囲にも凹面反射鏡の周囲にもレンズとして機能しない隙間が無いので、再帰性反射シート面への入射光のほぼ全量を再帰反射させることができ、前照灯、照明灯などから再帰性反射シート面への入射光量が少ない場合でも、標識などをより確実に認識できるようになる。
第４発明によれば、再帰性反射シート自体に色彩をもたせることができるので、カラー化された指標も実現できる。
第５発明によれば、入射光の蓄光材料に蓄積できるので、外部からの入射光が無くなった時でも反射光を発することができ、この場合でも広い観測角で光を観測することができる。
【図面の簡単な説明】
【００１９】
【図１】本発明の再帰性反射シートの説明図であって、（Ａ）は断面図、（Ｂ）は平面図である。
【図２】本発明の再帰性反射シートの技術原理説明図である。
【図３】本発明の再帰性反射シートの技術原理の検証説明図である。
【図４】本発明の再帰性反射シートにおける入射位置の変化の説明図である。
【図５】本発明の再帰性反射シートにおける入射光線と反射光線の説明図である。
【図６】本発明の実施例１における再帰性反射シートの説明図であって、（Ａ）は構成説明図、（Ｂ）は部分正面図である。
【図７】実施例１の光学性能を示すグラフであって、（Ａ）は観測角βと光量／単位立体角Ａ（相対値）の関係、（Ｂ）は観測角βと光量Ｉ（％）の関係を示す。
【図８】実施例１の入射角αと光量／立体角Ａ（相対値）の関係を示すグラフである。
【図９】本発明の実施例２における再帰性反射シートの説明図であって、（Ａ）は構成説明図、（Ｂ）は部分正面図である。
【図１０】実施例２の光学性能を示すグラフであって、（Ａ）は観測角βと光量／単位立体角Ａ（相対値）の関係、（Ｂ）は観測角βと光量Ｉ（％）の関係を示す。
【図１１】実施例２の入射角αと光量／立体角Ａ（相対値）の関係を示すグラフである。
【図１２】本発明の実施例３における再帰性反射シートの説明図であって、（Ａ）は構成説明図、（Ｂ）は部分正面図である。
【図１３】実施例３の光学性能を示すグラフであって、（Ａ）は観測角βと光量／単位立体角Ａ（相対値）の関係、（Ｂ）は入射角αと光量／立体角Ａ（相対値）の関係を示す。
【図１４】実施例において凹面反射鏡２の光軸を上方にずらした場合の観測角βと光量／単位立体角Ａ（相対値）の関係を示すグラフである。
【図１５】実施例において凹面反射鏡２の光軸を上方にずらした場合の観測角βと光量Ｉ（％）の関係を示すグラフである。
【図１６】実施例において凹面反射鏡２の光軸を下方にずらした場合の観測角βと光量／単位立体角Ａ（相対値）の関係を示すグラフである。
【図１７】実施例において凹面反射鏡２の光軸を下方にずらした場合の観測角βと光量Ｉ（％）の関係を示すグラフである。
【図１８】実施例において凹面反射鏡２の光軸を水平方向にずらした場合の光軸のズレ量Δｙと観測角βの関係を示すグラフである。
【図１９】理想の再帰反射透明球の説明図である。
【図２０】非特許文献１の再帰性反射シートの構成説明図である。
【図２１】非特許文献２の考えに基づき再帰性反射シートを設計した場合の構成説明図である。
【図２２】非特許文献１の再帰反射性能を示すグラフである。
【図２３】非特許文献２の再帰反射性能を示すグラフである。
【発明を実施するための形態】
【００２０】
（本発明に基本構成）
本発明の再帰性反射シートは、図１に示すように、光透過性材料のシート１０を用い、シート１０の前面に凸レンズ１となる球面状凸部を形成し、シート１０の裏面に凹面反射鏡２となる球面状凸部を形成したものである。
凸レンズ１と凹面反射鏡２は対となっており、凸レンズ１と凹面反射鏡２は略同一の光軸上に位置するように形成される。本発明において、凸レンズ１と凹面反射鏡２は正確に同一光軸上に位置すればよりよいが、多少は凸レンズ１と凹面反射鏡２が光軸上でズレた位置にあってもよく、同様の再帰反射効果を奏することができる。この点は、後に実施例１〜３に関し詳述する。
【００２１】
また、凸レンズ１と凹面反射鏡２は、いずれもその平面形状（図１（Ａ）において入射光の方向からみた形状）は同一であり、寸法も同一である。こうすることにより、凸レンズに入射した光線のほとんどが凹面反射鏡で反射して再帰するので、再帰反射光の光量が減少しにくくなる。しかし、入射光が反射して再帰する限り、平面形状や寸法の変動は許容される。
【００２２】
従来の従来の再帰性反射シートでは、入射光量の50〜70％の再帰反射率であり、これは再帰性反射シートの構成上、再帰性反射機能を発現できない領域が再帰性反射シート面に存在するためである。本発明の再帰性反射シートでは、上記のような構成上の原理から再帰性反射を発現しない領域は生じない。
【００２３】
さらに凸レンズ１と凹面反射鏡２は、同一シート１０上に多数個がマイクロレンズアレイとして形成されるのが好ましく、この場合、シートの全面にマイクロレンズアレイを形成してもよく、部分的に形成してもよい。
そして、マイクロレンズを形成する場合は、図１（Ｂ）に示すように、隣接する凸レンズ１同士の間、同様に隣接する凹面反射鏡２同士の間には隙間が全くない状態に形成される。この場合、凸レンズ１と凹面反射鏡２の外形が六角形や正方形、長方形のマイクロレンズも製造可能であり、これらのマイクロレンズも隙間なく並べて再帰性反射シートを構成することができる。
【００２４】
このように隙間が全く生じないようにするには、本発明者が提案しているPCT/JP2006/316152やPCT/JP2007/059011で開示した製法が有効である。
上記の製法のうち、前者は単結晶シリコン基板に異方性エッチングにより四角錐凹部を形成するエッチング工程と、四角錐凹部をイオン加工によりマイクロレンズ成形用凹部に形成するイオン加工工程とを順に実行して、各マイクロレンズ成形用凹部の周囲に非レンズ部分が無くなるように各マイクロレンズ成形用凹部が互いに接触して形成したマイクロレンズ用金型を用いてマイクロレンズアレイを製造するものであり、後者はシリコン等の単結晶材料の基板に初期形状としての窪みを形成する初期形状工程と、窪みをイオン加工によりマイクロレンズ成形用凹部に形成するイオン加工工程とを順に実行して、各マイクロレンズ成形用凹部の周囲に非レンズ部分が無くなるように各マイクロレンズ成形用凹部が互いに接触して形成したマイクロレンズ用金型を用いてマイクロレンズアレイを製造するものである。
このように隙間が存在しないと、再帰性反射シートの光学的構成から原理的に生ずる再帰性反射を発現しない領域を再帰性反射シートから除去できるため、再帰性反射率を大幅に改善することが可能となる。これにともない、弱い光源からの光によっても、再帰性反射シートの情報を得易くなる。
【００２５】
（本発明の技術原理・大きな観測角が得られる理由）
本発明の再帰性反射シートによれば、大きな観測角が実現できるが、その技術原理を図２に基づき説明する。
本発明では、凹面反射鏡の曲率中心Ｏ２の位置を、マイクロレンズ（以下、個別のレンズを指すときは、凸レンズという）の曲率中心Ｏ１の位置から適当に離すことによって、観測角の拡大を実現している。図２において、点Ａ、Ｂは、一組の凸レンズと凹面反射鏡の光軸上にあり、点ＡはＯ１よりも凸レンズに近く、点ＢはＯ１よりも凹面反射鏡に近くなるような位置にある。凹面反射鏡の曲率中心Ｏ２を点Ａに一致させた場合、光線Aに平行な入射光線は、凸レンズ表面を通過後、凹面反射鏡上では、一つの点ではなく、図中のＰＡで示したように広がっている。凹面反射鏡に達した光線は、点Ａと到達点とを結ぶ直線に垂直な仮想平面ミラーを到達点に設定したように反射される。したがって、凹面反射鏡上の到達点に応じて仮想平面ミラーも変化する。凹面反射鏡の到達位置に応じて、仮想平面ミラーの位置および傾き角が異なるので、そのぞれの場合に対応して、出射光線は光線Ａの光路との平行度が変化し、その結果として、凸レンズから出射する光線は観測角が拡大されることになる。凹面反射鏡の曲率中心Ｏ２を点Ｂに一致させた場合は、点Ｂと反射鏡上の到達点とを結ぶ直線に垂直に仮想平面ミラーを想定すればよく、点ＡにＯ２を一致された場合と、同様に観測角が拡大される。
【００２６】
（本発明の技術原理の検証）
つぎに、図３に基づき、上記のように曲率中心の離間距離ΔＺｃを付与して観測角を大きくする技術原理を検証する。
（Ａ）図は比較のために従来例である図２０における一対のマイクロレンズと凹面反射鏡を再掲したものであり、離間距離ΔＺｃは０である。（Ａ）図に示すように、ΔＺｃ＝０であると、入射光線の多くは凹面反射鏡の反射面上の１点Ｐに集まることになる。
これに対し、本発明の構成を示す（Ｂ）図および（Ｃ）図では、つぎのように入射光は１点に集中せず、ある範囲に分布することになる。
すなわち、（Ｂ）図はΔＺｃ＜０の場合であり、入射光線の凹面反射鏡上における入射位置と斜入射光線（入射光線に平行で曲率中心Ｏ１を通る入射光線）の入射位置Ｐは少しズレている。また（Ｃ）図はΔＺｃ＞０の場合であるが、入射光線の凹面反射鏡上における入射位置と斜入射光線の入射位置Ｐもズレている。なお、（Ｂ）図と（Ｃ）図とでは、ズレ方が逆になっている。
このように斜入射光線の光軸が入射光線の光軸とズレると、全出射光線が一定の広がりをもって反射していくことになるので、大きな観測角をもった位置からでも出射光線を観測することができるのである。
【００２７】
図４は、離間距離ΔＺｃの数値を変化させたときの凹面反射鏡上における入射位置の変化を示すものである。同図に示すように、離間距離ΔＺｃが０のときは入射位置の変化は極めて少ないが、離間距離ΔＺｃ＝−５０μｍのときは、入射光線のＹ座標位置に対応して入射位置が−５μｍから＋５μｍの間で変動しており、離間距離ΔＺｃ＝−100μｍのときは同様に−１３μｍから＋１３μｍの間で大きく変動している。
【００２８】
以上のように入射位置の変動が得られることから、本発明では、光線は、凸レンズの前面から入射し、屈折して裏面に進み、その後、凹面反射鏡で反射され、再び前面の凸レンズで屈折して、出射光線となるが、入射光線が、入射した凸レンズに対応する凹面反射鏡に入射するとは限らない。また、入射光線の方向を逆にした方向に、出射光線の方向が一致するとは限らない。これらの理由により大きな観測角が得られることになる。
【００２９】
（本発明におけるシート１０の材料）
本発明では、透明樹脂であって、光学部品に適用されている光学プラスチックをシート材料に用いることができ、そのようなプラスチックとしてポリカーボネート(PC)、ポリスチレン(PS)、ポリメチルメタクリレート(PMMA)などの多くの種類の透明樹脂がある。
また、上記の光学プラスチックスを用いることで、つぎの機能をもたせることができる。
（１）彩色、図柄を再帰性反射シートに入れ込むこと。すなわち、再帰性反射シート自体に１または２以上の彩色を施し、再帰性反射シート自体にパターンを組み込むと、カラー化された標識を実現できる。
（２）蓄光効果のある材料を再帰性反射シートに混ぜ込むこと。こうすることで、ある程度外部からの光を受けておくと、その後に入射光が無くなっても反射光を発することができ、標識としての利用範囲が広がる。
（３）シートを湾曲した形状に成形しておくと、任意の形状に湾曲した標識を得ることができる。
【００３０】
（本発明の利点）
本発明では、入射光線が凹面反射鏡の反射面において１点に集中せず、広がりを以って分布する。このため出射光線も広がりをもって反射するようになるので、反射光線を大きな観測角で見ることができるようになる。
特に、従来の再帰性反射シートでは、観測角と単位立体角あたりの光量との関係に対して、設計の自由度が低く、観測角が大きいところで充分な光量を反射できなかった点を大幅に改善できる。
【００３１】
本発明の実施例を説明する前に、入射角α、観測角β、光量Ｉの定義を説明しておく。
図５（Ａ）に示すように、本発明の再帰性反射シートと平行な観測面を想定し、光源もこの平面上にあるとする。光源からの光線が再帰性反射シートに入射すると、シートで反射した光線は、観測面上で反射光が観測される位置は必ずしも光源と一致せず、光源の近くで観測される。このとき、入射光線の再帰性反射シートへの入射角をα、入射光線と反射光線のなす角をβとする。図５（Ｂ）に示すように、角度βのコーン内に入る反射光の強度をＩ(β)とし、角度βにおける単位立体角あたりの反射光の光量をＡとすると、
【数１】
の関係がある。式(1)から、
【数２】
の関係が成立する。なお、再帰性反射シートの光学構成に対して、αを一定とするとＡはβの関数となる。
【実施例】
【００３２】
（実施例１）
高速道路のように、車両と道路標識との距離が200ｍ〜５０ｍ程度において、高さ３〜６ｍの道路標識を認識する必要がある場合、道路標識がどのような車種の車両からでも明瞭に観測されるためには、以下の表のような性能が再帰性反射シートには要求される。
【表１】
【００３３】
この性能を実現するために、光学プラスチックス材料であるポリカーボネート(PC)により、再帰性反射シートを製作した。ポリカーボネートの屈折率ｎは1.586とした。この再帰性反射シートの設計値を下記および図６（Ａ）、（Ｂ）に示す。
凸レンズの曲率半径Ｒ１；200μm
凹面反射鏡の曲率半径Ｒ２；341μm
凸レンズ（凹面反射鏡）の中心間距離；146μm
凹面反射鏡の曲率中心座標Ｏ２；(0, 0, −60) [μm]
ΔＺｃ；−６０μｍ
【００３４】
入射角αの光線が再帰性反射シート１０に入射した場合に、入射したのと同じマイクロレンズ（凸レンズ１）から出射する光線を求め、各入射角αについて、式（２）に示す単位立体角あたりの反射光の光量Ａ、角度βのコーン内に含まれる光量Ｉなどを求めた。なお、再帰性反射シートに入射する際の透過率、裏面における反射率は１とし、再帰性反射シート内での光のロスはないものとした。
入射角αをパラメータとして、観測角βと単位立体角あたりの光量Ａとの関係を図７（Ａ）に示す。Ａは、α＝０°、β＝0.1°のときのＡの値で規格化した相対値で示す。道路標識と車両との距離を固定した場合、すなわち、入射角αが一定の場合、必要なβの範囲にて、Ａが一定であれば、どのような車両の運転手に対しても、道路標識からの反射光の光量が同じということになる。βが０°〜2.5°の範囲において、Ａの値は充分な大きさになっている。このことは、従来構成で解析した図２２あるいは図２３と比較すれば、明らかである。
【００３５】
図７（Ｂ）は、入射角αをパラメータとして、観測角βと角度βのコーン内に含まれる全光量Ｉとの関係を示す。Ｉは、入射光の全光量を100として、再帰反射光となった光の光量で示している。αが１０°までの範囲において、βが2.8°以下において、再帰性反射シートに入射した全ての光量が再帰性反射光となっている。このことは、この再帰性反射シートの再帰反射に対する効率が優れていることを示している。従来構成で解析した図２２あるいは図２３と比較すれば、本発明の構成では、必要とされる観測角内に効率よく光が反射していることがわかる。
【００３６】
図８は、βをパラメータとして、αとＡの関係を示す。βが２°以下の場合、αが１６°程度まで反射光の光量が充分にあり、βが2.5°では、αが１４°程度まで反射光の光量が充分にあることが示されている。αが１４°の場合、２０ｍ手前から高さ５ｍの標識を観測することに相当するので、道路標識としては充分な性能である。
【００３７】
（実施例２）
一般道路のように、車両と道路標識との距離が100ｍ〜２５ｍ程度において、高さ２〜６ｍの道路標識を認識する必要がある場合、道路標識がどのような車種の車両からでも明瞭に観測されるためには、以下の表のような性能が再帰性反射シートには要求される。
【表２】
【００３８】
この性能を実現するために、光学プラスチックス材料であるポリカーボネート(PC)により、再帰性反射シートを設計した。ポリカーボネートの屈折率ｎは1.586とした。設計した再帰性反射シートの設計値を下記および図９（Ａ）、（Ｂ）に示す。
凸レンズの曲率半径Ｒ１；200μm
凹面反射鏡の曲率半径Ｒ２；341μm
凸レンズ（凹面反射鏡）の中心間距離；199μm
凹面反射鏡の曲率中心座標Ｏ２；(0, 0, −77.5) [μm]
ΔＺｃ；−77.5μｍ
【００３９】
入射角αをパラメータとして、観測角βと単位立体角あたりの光量Ａとの関係を図１０に示す。Ａは、α＝０°、β＝0.1°のときのＡの値で規格化した相対値で示す。道路標識と車両との距離を固定した場合、すなわち、入射角αが一定の場合、必要なβの範囲にて、Ａが一定であれば、どのような車両の運転手に対しても、道路標識からの反射光の光量が同じということになる。βが０°〜４°の範囲において、Ａの値は充分な大きさになっている。このことは、従来構成で解析した図２２あるいは図２３と比較すれば、明らかである。
【００４０】
図１０（Ｂ）は、入射角αをパラメータとして、観測角βと角度βのコーン内に含まれる全光量Ｉとの関係を示す。Ｉは、入射光の全光量を100として、再帰反射光となった光の光量で示している。αが１０°までの範囲において、βが4.3°以下において、再帰性反射シートに入射した全ての光量が再帰性反射光となっている。このことは、この再帰性反射シートの再帰反射に対する効率が優れていることを示している。従来構成で解析した図２２あるいは図２３と比較すると、本発明の構成では、必要とされる観測角内に効率よく光が反射していることがわかる。
【００４１】
図１１は、βをパラメータとして、αとＡの関係を示す。βが３°以下の場合、αが23.5°程度まで反射光の光量が充分にあり、βが４°では、αが16.5°程度まで反射光の光量が充分にあることが示されている。αが16.5°の場合、１７ｍ手前から高さ５ｍの標識を観測することに相当するので、道路標識として充分な性能である。
【００４２】
（実施例３）
夜間の屋外にて、人々の作業、運動、移動などを標示するために、装着したり衣類に組み込んだり、履物の背中側に設置したりする再帰性反射シートがある。このような用途では一般に、光源と目線とは一致しない。このため夜間に屋外にいる人達を観測するための再帰性反射シートには、大きな観測角において、反射光が目線に達する必要がある。これらの用途に対して、実施例２は、従来の再帰性反射装置よりも格段に優れた光学特性を示しているが、本実施例では、さらに大きな観測角においても反射光が観測できることを示す。
【００４３】
光学プラスチックス材料であるポリカーボネート(PC)により、再帰性反射シートを設計した。ポリカーボネートの屈折率ｎは1.586とした。設計した再帰性反射シートの設計値を下記および図１２（Ａ）、（Ｂ）に示す。
凸レンズの曲率半径Ｒ１；200μm
凹面反射鏡の曲率半径Ｒ２；341μm
凸レンズ（凹面反射鏡）の中心間距離；199μm
凹面反射鏡の曲率中心座標Ｏ２；(0, 0, 100) [μm]
ΔＺｃ；100μｍ
【００４４】
入射角αをパラメータとして、観測角βと単位立体角あたりの光量Ａとの関係を図１３（Ａ）に示す。Ａは、α＝０°、β＝0.1°のときのＡの値で規格化した相対値でしめす。実施例１（図７（Ａ），（Ｂ））、実施例２（図１０（Ａ），（Ｂ））と比較すると、β＝６°でも反射光を観測できている。なお、グラフから推測すると、観測角βが６°以上でも反射光を観測できると考えられる。
なお、β＝０°と比較するとＡの値が小さくなっているが、本実施例の用途（夜間での人の存在を示す標識）を考えると、２０ｍ〜３０ｍ程度から観測できれば充分であり、Ａの値は小さくても問題にならないと考えられる。
【００４５】
図１３（Ｂ）は、βをパラメータとして、αとＡの関係を示す。βが６°以下の場合、αが１４°程度まで反射光の光量が充分にある。αが１４°の場合、２０ｍ手前から横に５ｍずれたところにある再帰性反射シートを観測できる。このとき、光源と目線とは2.1ｍ離れていてもよい。この状況は、本実施例の用途は、照明光のほぼ正面にいる人達の観測であることを考慮すれば、充分な性能である。
【００４６】
（実施例１〜３）
上記実施例１〜３において、特定の寸法で再帰性反射シートを構成した場合を示した。これらの実施例の結果は、幾何光学で求めており、幾何光学の範囲では相似則が成り立つ。したがって、再帰性反射シートにおいて、全ての寸法に定数を乗じた場合、幾何光学の範囲で同じ光学特性を得ることができるものである。
【００４７】
本発明では、凸レンズ１と凹面反射鏡２が略同一光軸上に位置することが要件となっているが、この同一性は厳密なのではなく多少のズレがあってもよい。したがって、当然にマイクロレンズ製造上の通常の誤差も許容するものである。
以下にこの点を、各実施例について説明する。
マイクロレンズ（凸レンズ）と対応する凹面反射鏡の光軸が一致していない場合について、光軸の不一致以外は、実施例１のと同じ光学系の構成とし、再帰性反射の性能の変化を求めた。光学部品の製造において、誤差０で光軸を一致させることには非常に高度な技術が要求され、一般的に、多少の不一致が生じても、性能がほとんど変化しないことが重要である。
【００４８】
図１４には、凹面反射鏡の光軸を上方（y方向）に１０μm（Δy=１０μm）ずらした場合について、入射角αをパラメータとして、観測角βとＡ(=光量／単位立体角)の関係を示し、図１５には、観測角βと光量Ｉの関係を示す。軸ズレがないとした図７（Ａ）（Ｂ）と比較すると、入射角αが５°以上になると、観測角が狭くなる傾向がみられる。しかし、表１の目標値は充分に満足している。
【００４９】
図１６には、凹面反射鏡の光軸を下方（−y方向）に１０μm（Δy=−１０μm）ずらした場合について、入射角αをパラメータとして、観測角βとＡ(=光量／単位立体角)の関係を示し、図１７には、観測角βと光量Ｉの関係を示す。軸ズレがないとした図７（Ａ）（Ｂ）と比較すると、入射角αが５°以上になると、観測角が広がり、単位立体角当たりの光量Ａが減少する傾向がみられる。しかし、表１の目標値は充分に満足している。
【００５０】
図１８には、光軸のズレ量Δyの影響をより明確にするため、各入射角αについて、光量Ｉが９０％となる観測角βを求め、Δyとβとの関係を示す。αが2.5°以下の場合には、Δyによるβの変動が問題とならないほど小さい。しかし、αが５°以上になると、Δy＞１０μmにおけるβの減少がはっきりと現れてくる。しかしながら、図に示したΔyの範囲−２０〜２０μmにおいて、表１の目標値は充分に満足している。
【００５１】
図１４〜１８では、鉛直方向に光軸をずらした場合を示したが、水平方向（x方向）に光軸をずらして場合も、得られる光学性能は鉛直方向にずれた場合と同様である。±２０μm以内の光軸合わせは、光学部品の製造において特に高度なことではなく、製造上で問題となることはない。
本発明における「略同一の光軸上」の意味は、製造誤差上の通常のズレがあっても、これを同軸として含むものである。
【符号の説明】
【００５２】
１ 凸レンズ
２ 凹面反射鏡
１０ 再帰性反射シート
【技術分野】
【０００１】
本発明は再帰性反射シートに関する。さらに詳しくは、夜間における視認性を高めることを目的とした、道路標識、自動車・自転車などに設置する標識、人が身につける標識、その他の用途で光を反射させるために用いられる再帰性反射シートに関する。
【０００２】
道路を走行する車両には、乗用車などの小型車両、トラックなどの大型車両がある。夜間の走行では、車両の前照灯からの光が道路標識を照明し、道路標識の反射光によって標識の内容を運転者は認識する。このような目的に適した道路標識として、再帰性反射を用いた再帰性反射シートによる標識がある。
ところで、小型車両と大型車両では、前照灯と道路標識を結ぶ直線と運転者の目線と道路標識を結ぶ直線との交差角度（これを観測角という）が異なるため、再帰性反射を利用した従来の道路標識において、100ｍよりも手前で道路標識を観測した場合、大型車両の運転者には小型車両の運転者の1/10程度しか反射光が達しないという問題がある。これは、従来の再帰性反射標識において、観測角が０°から大きくなると、反射光量が急激に減少するためである。
【背景技術】
【０００３】
従来より、道路標識や自動車などの視認性を高めるため、光の再帰反射を応用した反射媒体が用いられてきた。従来の再帰反射媒体には大別して、コーナーキューブ型とキャッツアイ型の二つがあるが、キャッツアイ型の再帰反射媒体は、透明球がレンズとして作用することを利用したものである。
理想の再帰反射透明球を考えると、それは、屈折率２の透明球であり、その焦点距離は、透明球の半径の丁度２倍となる。すなわち、図１９に示すように、屈折率２で裏面を反射面とした透明球に平行光が入射すると、反対側の透明球の表面で反射し、入射光と逆方向に光が再帰する。これは、光入射面のレンズ作用において、その焦点距離が透明球の直径に等しくなるためである。
しかし、現実には屈折率が丁度２である光学材料が存在しない。また、平行な光線が入射したとして、透明球の中心を通る光軸から離れた光線は、球面収差のために反射面上に焦点が一致しなくなる。このため、図１９に示すような構成で効率よく再帰反射させることは困難である。そこで、透明球を用いる従来技術は、つぎのように構成されていた（特許文献１〜３）。
【０００４】
特許文献１では、屈折率が２と異なる一つの透明球（ガラス球）と再帰反射させるための収納凹部とを組合せた技術が開示され、入射角１５〜４５°の光に対して再帰反射効率43.3％が得られるとしている。しかし、この手段は、１個の透明球しか用いないので、パターン表示が必要な道路標識などには適用できない。
【０００５】
特許文献２では、支持シート上に直径500μm以下の透明微小球を５０％以上の埋設率で埋設した再帰性反射シートが開示されている。しかし、この再帰性反射シートでは、シート全面において再帰反射性を有しておらず、再帰反射効率が低い、道路標識などの目的に沿った再帰反射性能の実現が困難という問題がある。即ち、シート状にした場合、利用可能な材料の屈折率に制限があるため、再帰反射を起こさせるための光学設計が理想的な状態で実現できない。さらに、透明球は、カラー化されていないため、指標となるパターンを別途設ける必要がある。
【０００６】
特許文献３は、多数のガラスビーズからなるガラスビーズ層とその上に設けられた蓄光発光剤層からなる夜光性シートである。この夜光性シートでは、蓄光発光剤の形成層をガラスビーズ層と別途に設ける必要があり、光学系の構成法が限定されるため、大きな観測角を達成することは困難であった。
【０００７】
一方、キャッツアイ型の再帰性反射シートとしては、つぎのものが研究されている。
キャッツアイ型には、マイクロレンズ方式とビーズ方式とがあるが、マイクロレンズ方式、すなわちマイクロレンズ・アレイを利用した再帰性反射シートは、光透過性のシートの表面に多数の凸レンズを形成し、裏面に多数の凹面反射鏡を形成したものである。このような再帰性反射シートには、つぎの二つの従来例がある。
【０００８】
ａ）非特許文献１
図２０に示すように、シートの前面にマイクロレンズを形成し、後面に凹面反射鏡を形成している。そして、前面の凸レンズ曲率半径Ｒ１の曲率中心Ｏ１の位置と裏面の凹面反射鏡の曲率半径Ｒ２の曲率中心Ｏ２の位置とが一致している。再帰性反射シートの厚さ、すなわち、マイクロレンズ（光入射面側）の焦点距離ｆは、凸レンズの曲率半径と凹面反射鏡の曲率半径を加えた値になる。
なお、この従来例では、シートの前面において隣接するマイクロレンズ同士の間に隙間、つまり平坦部があり、シートの後面においても隣接する凹面反射鏡同士の間に平坦な隙間がある。このような平坦な隙間があると光が再帰しない方向へ反射するので、再帰反射光の光量が減少したり、標識の輪郭がぼけるなどの不具合が生じ好ましくない。
【０００９】
ｂ）非特許文献２
非特許文献２の反射シートも前面にマイクロレンズを形成し、後面に凹面反射鏡を形成しており、前面の凸レンズの焦点距離を再帰性反射シートの厚さとし、裏面の凹面反射鏡の曲率半径を凸レンズの焦点距離に一致させている。
【００１０】
上記非特許文献２に示されているcat’s eye（猫の目）方式再帰性反射装置の設計指針に基づいて再帰性反射シートを設計すると、図２１に示すように光入射面のマイクロレンズの曲率中心と光反射面の凹面反射鏡の曲率中心を一致させ、マイクロレンズの焦点距離ｆ１が、マイクロレンズの曲率半径Ｒ１と凹面反射鏡の曲率半径Ｒ２の和に一致するようになっている。
同図において、マイクロレンズと凹面反射鏡の曲率中心が一致している点をＯ１とする。光線ＡはＯ１を通過する光線であり、凹面反射鏡上Ｐ点に到達する。Ｏ１ＰはＲ１に等しいので、Ｐ点ではＯ１Ｐに垂直な仮想平面ミラーを想定することができる。光線Ａはこの仮想ミラーに垂直に入射することから、反射光線は入射光線の光路を逆に辿り、反射光線もＯ１を通過する。Ｏ１はマイクロレンズの曲率中心のため、光線Aの反射光線は入射光線の光路を辿ってマイクロレンズから出射し、観測角０の再帰性反射光となる。光線Ｂは光線Ａに平行な入射光線であり、マイクロレンズに入射した後、マイクロレンズの焦点面が凹面反射鏡の位置に一致しているため、入射光線Ｂは凹面反射鏡上のＰ点近傍に到達する。この結果、光線Ａのときと同じ仮想ミラーで反射されると考えてよく、角ＥＰＯ１と角Ｏ１ＰＥ’とが等しくなるように反射し、マイクロレンズ面のＥ’点に到達する。光線Ａに対してＥＰとＥ’Ｐは対称であるので、マイクロレンズからの出射光線Ｂ’は、光線Ｂと平行な光路を辿り再帰性反射光となる。
【００１１】
非特許文献２の考え方による再帰性反射シートの設計では、凹面反射鏡の曲率中心Ｏ２はマイクロレンズの曲率中心Ｏ１に一致させており、図示しているように凹面反射鏡はＯ２＝Ｏ１となる位置にある。入射光線のなかでＯ１を通過する光線を光線Ａとする。この従来設計の場合、光線Ａに平行な入射光線は、光線Ａが凹面反射鏡上で到達する点Ｐの近傍に集光する。これは、点Ｐがマイクロレンズの焦点面上にあるためである。Ｐ点近傍に達して光線が反射鏡で反射され、マイクロレンズから出射すると、上記に述べたように、光線Ａにほぼ平行な光路を遡るように進行する出射光線となる。この結果、従来の光学構成では、反射光線が本来の意味の再帰性反射光線となる。
【００１２】
以上の非特許文献１，２の従来例は、近軸理論に基づいて構成されたものである。近軸理論は、軸回りに回転対称な光学系において、光線が光軸（対称軸）の近傍を通る場合にだけ適用することができる光学理論である。すなわち、屈折の法則を適用する場合に、sinθ=θ の近似が適用できる狭い範囲で成立する初歩理論の世界である。
以上の近軸理論に基づく非特許文献１，２の光学系構成は、光源からの光が光源に戻るという本来の再帰性反射を実現することを目的としており、それはそれで近軸理論に忠実に従った構成によって成功しているものである。しかし、それゆえに後述するごとく、反射光は狭い観測角の中でしか見られないという欠陥がある。
【００１３】
本発明者は上記非特許文献１，２による再帰性反射シートの光学特性を、独自に開発したプログラムにより解析して、観測角が狭いものでしかないことを確認した。非特許文献１，２による光学特性をそれぞれ、図２２および図２３に示す。図２２（Ａ）および図２３（Ａ）には、入射角αをパラメータとして観測角βと光量／単位立体角Ａの関係を示し、図２２（Ｂ）および図２３（Ｂ）には、αをパラメータとして、観測角βと光量Ｉの関係を示す（注：α，βについては図５参照）。いずれの場合も、観測角βが0.2°以上になると、光量Ａの値が急激に減少し、光源と観測点が接近している場合には明瞭に観測できないことを示している。この解析は幾何光学によるため、実際には光の波動的な性質による回折光があるが、道路標識などには適さないことが明らかである。
【先行技術文献】
【特許文献】
【００１４】
【特許文献１】特開２００４−１４４８５７号公報
【特許文献２】特開２００５−１７３４１７号公報
【特許文献３】特開平９−２３０１２０号公報
【非特許文献】
【００１５】
【非特許文献１】Lundvall, F. Nikolajeff and T. Lindstrom, “High performing micromachined retroreflector,” Optics Express, Vol.11, pp.2459-2473, 2003.
【非特許文献２】J. J. Snyder, “Paraxial ray analysis of a cat’s-eye retroreflector,” Applied Optics, Vol.14, pp.1825-1828, 1975
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１６】
本発明は、反射光を大きな観測角で観測できる再帰性反射シートを提供することを目的とする。また、各種の標識に適した機能を有する再帰性反射シートを提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１７】
第１発明の再帰性反射シートは、光透過性材料のシートを用い、該シートの表面に凸レンズとなる球面状凸部が形成され、該シートの裏面に凹面反射鏡となる球面状凸部が形成されており、前記凸レンズと前記凹面反射鏡は、略同一の光軸上に位置し、かつ該光軸上における前記凸レンズの曲率中心と前記凹面反射鏡の曲率中心が互いに離間していることを特徴とする。
第２発明の再帰性反射シートは、第１発明において、前記凸レンズと前記凹面反射鏡は、いずれもその平面形状と寸法が同一であることを特徴とする。
第３発明の再帰性反射シートは、第２発明において、前記凸レンズは、前記シートの表面において多数個が形成され、かつ隣接する凸レンズ同士の間に隙間がない状態で形成されており、前記凹面反射鏡は、前記シートの裏面において多数個が形成され、かつ隣接する凹面反射鏡同士の間に隙間がない状態で形成されていることを特徴とする。
第４発明の再帰性反射シートは、第１、２または第３発明において、前記光透過性材料のシートに、１または２以上の彩色が施されていることを特徴とする。
第５発明の再帰性反射シートは、第１、２または第３発明において、前記光透過性材料のシートに、蓄光材料が混入されていることを特徴とする。
【発明の効果】
【００１８】
第１発明によれば、凸レンズの曲率中心と凹面反射鏡の曲率中心が離れているので、入射光線が凹面反射鏡の反射面において１点に集中せず、広がりを以って分布し、反射光線も広がりをもつ。この結果、出射光線も広がりをもたすことができ、さらに、凸レンズと凹面鏡の曲率半径、凸レンズと凹面鏡の各曲率中心の位置関係を最適化することによって、再帰反射光線の観測角の拡大に伴う光量の低下を招くことがなく、再帰反射光線を大きな観測角で見ることができるようになる。このため、これらの再帰性反射シートを用いた標識や身につけた人達を観測することが容易となり、車両の運転者にとっては運転環境の改善や交通事故の低減、人々に対しては安全性の確保などが期待できる。
第２発明によれば、凸レンズと凹面反射鏡の平面形状と寸法が同一であることから、凸レンズと凹面反射鏡の一組に関する再帰反射性能（再帰反射光量の観測角依存性、入射角による再帰反射光量の変化）を再帰性反射シート全面においてほぼ一様に実現できる。
第３発明によれば、凸レンズの周囲にも凹面反射鏡の周囲にもレンズとして機能しない隙間が無いので、再帰性反射シート面への入射光のほぼ全量を再帰反射させることができ、前照灯、照明灯などから再帰性反射シート面への入射光量が少ない場合でも、標識などをより確実に認識できるようになる。
第４発明によれば、再帰性反射シート自体に色彩をもたせることができるので、カラー化された指標も実現できる。
第５発明によれば、入射光の蓄光材料に蓄積できるので、外部からの入射光が無くなった時でも反射光を発することができ、この場合でも広い観測角で光を観測することができる。
【図面の簡単な説明】
【００１９】
【図１】本発明の再帰性反射シートの説明図であって、（Ａ）は断面図、（Ｂ）は平面図である。
【図２】本発明の再帰性反射シートの技術原理説明図である。
【図３】本発明の再帰性反射シートの技術原理の検証説明図である。
【図４】本発明の再帰性反射シートにおける入射位置の変化の説明図である。
【図５】本発明の再帰性反射シートにおける入射光線と反射光線の説明図である。
【図６】本発明の実施例１における再帰性反射シートの説明図であって、（Ａ）は構成説明図、（Ｂ）は部分正面図である。
【図７】実施例１の光学性能を示すグラフであって、（Ａ）は観測角βと光量／単位立体角Ａ（相対値）の関係、（Ｂ）は観測角βと光量Ｉ（％）の関係を示す。
【図８】実施例１の入射角αと光量／立体角Ａ（相対値）の関係を示すグラフである。
【図９】本発明の実施例２における再帰性反射シートの説明図であって、（Ａ）は構成説明図、（Ｂ）は部分正面図である。
【図１０】実施例２の光学性能を示すグラフであって、（Ａ）は観測角βと光量／単位立体角Ａ（相対値）の関係、（Ｂ）は観測角βと光量Ｉ（％）の関係を示す。
【図１１】実施例２の入射角αと光量／立体角Ａ（相対値）の関係を示すグラフである。
【図１２】本発明の実施例３における再帰性反射シートの説明図であって、（Ａ）は構成説明図、（Ｂ）は部分正面図である。
【図１３】実施例３の光学性能を示すグラフであって、（Ａ）は観測角βと光量／単位立体角Ａ（相対値）の関係、（Ｂ）は入射角αと光量／立体角Ａ（相対値）の関係を示す。
【図１４】実施例において凹面反射鏡２の光軸を上方にずらした場合の観測角βと光量／単位立体角Ａ（相対値）の関係を示すグラフである。
【図１５】実施例において凹面反射鏡２の光軸を上方にずらした場合の観測角βと光量Ｉ（％）の関係を示すグラフである。
【図１６】実施例において凹面反射鏡２の光軸を下方にずらした場合の観測角βと光量／単位立体角Ａ（相対値）の関係を示すグラフである。
【図１７】実施例において凹面反射鏡２の光軸を下方にずらした場合の観測角βと光量Ｉ（％）の関係を示すグラフである。
【図１８】実施例において凹面反射鏡２の光軸を水平方向にずらした場合の光軸のズレ量Δｙと観測角βの関係を示すグラフである。
【図１９】理想の再帰反射透明球の説明図である。
【図２０】非特許文献１の再帰性反射シートの構成説明図である。
【図２１】非特許文献２の考えに基づき再帰性反射シートを設計した場合の構成説明図である。
【図２２】非特許文献１の再帰反射性能を示すグラフである。
【図２３】非特許文献２の再帰反射性能を示すグラフである。
【発明を実施するための形態】
【００２０】
（本発明に基本構成）
本発明の再帰性反射シートは、図１に示すように、光透過性材料のシート１０を用い、シート１０の前面に凸レンズ１となる球面状凸部を形成し、シート１０の裏面に凹面反射鏡２となる球面状凸部を形成したものである。
凸レンズ１と凹面反射鏡２は対となっており、凸レンズ１と凹面反射鏡２は略同一の光軸上に位置するように形成される。本発明において、凸レンズ１と凹面反射鏡２は正確に同一光軸上に位置すればよりよいが、多少は凸レンズ１と凹面反射鏡２が光軸上でズレた位置にあってもよく、同様の再帰反射効果を奏することができる。この点は、後に実施例１〜３に関し詳述する。
【００２１】
また、凸レンズ１と凹面反射鏡２は、いずれもその平面形状（図１（Ａ）において入射光の方向からみた形状）は同一であり、寸法も同一である。こうすることにより、凸レンズに入射した光線のほとんどが凹面反射鏡で反射して再帰するので、再帰反射光の光量が減少しにくくなる。しかし、入射光が反射して再帰する限り、平面形状や寸法の変動は許容される。
【００２２】
従来の従来の再帰性反射シートでは、入射光量の50〜70％の再帰反射率であり、これは再帰性反射シートの構成上、再帰性反射機能を発現できない領域が再帰性反射シート面に存在するためである。本発明の再帰性反射シートでは、上記のような構成上の原理から再帰性反射を発現しない領域は生じない。
【００２３】
さらに凸レンズ１と凹面反射鏡２は、同一シート１０上に多数個がマイクロレンズアレイとして形成されるのが好ましく、この場合、シートの全面にマイクロレンズアレイを形成してもよく、部分的に形成してもよい。
そして、マイクロレンズを形成する場合は、図１（Ｂ）に示すように、隣接する凸レンズ１同士の間、同様に隣接する凹面反射鏡２同士の間には隙間が全くない状態に形成される。この場合、凸レンズ１と凹面反射鏡２の外形が六角形や正方形、長方形のマイクロレンズも製造可能であり、これらのマイクロレンズも隙間なく並べて再帰性反射シートを構成することができる。
【００２４】
このように隙間が全く生じないようにするには、本発明者が提案しているPCT/JP2006/316152やPCT/JP2007/059011で開示した製法が有効である。
上記の製法のうち、前者は単結晶シリコン基板に異方性エッチングにより四角錐凹部を形成するエッチング工程と、四角錐凹部をイオン加工によりマイクロレンズ成形用凹部に形成するイオン加工工程とを順に実行して、各マイクロレンズ成形用凹部の周囲に非レンズ部分が無くなるように各マイクロレンズ成形用凹部が互いに接触して形成したマイクロレンズ用金型を用いてマイクロレンズアレイを製造するものであり、後者はシリコン等の単結晶材料の基板に初期形状としての窪みを形成する初期形状工程と、窪みをイオン加工によりマイクロレンズ成形用凹部に形成するイオン加工工程とを順に実行して、各マイクロレンズ成形用凹部の周囲に非レンズ部分が無くなるように各マイクロレンズ成形用凹部が互いに接触して形成したマイクロレンズ用金型を用いてマイクロレンズアレイを製造するものである。
このように隙間が存在しないと、再帰性反射シートの光学的構成から原理的に生ずる再帰性反射を発現しない領域を再帰性反射シートから除去できるため、再帰性反射率を大幅に改善することが可能となる。これにともない、弱い光源からの光によっても、再帰性反射シートの情報を得易くなる。
【００２５】
（本発明の技術原理・大きな観測角が得られる理由）
本発明の再帰性反射シートによれば、大きな観測角が実現できるが、その技術原理を図２に基づき説明する。
本発明では、凹面反射鏡の曲率中心Ｏ２の位置を、マイクロレンズ（以下、個別のレンズを指すときは、凸レンズという）の曲率中心Ｏ１の位置から適当に離すことによって、観測角の拡大を実現している。図２において、点Ａ、Ｂは、一組の凸レンズと凹面反射鏡の光軸上にあり、点ＡはＯ１よりも凸レンズに近く、点ＢはＯ１よりも凹面反射鏡に近くなるような位置にある。凹面反射鏡の曲率中心Ｏ２を点Ａに一致させた場合、光線Aに平行な入射光線は、凸レンズ表面を通過後、凹面反射鏡上では、一つの点ではなく、図中のＰＡで示したように広がっている。凹面反射鏡に達した光線は、点Ａと到達点とを結ぶ直線に垂直な仮想平面ミラーを到達点に設定したように反射される。したがって、凹面反射鏡上の到達点に応じて仮想平面ミラーも変化する。凹面反射鏡の到達位置に応じて、仮想平面ミラーの位置および傾き角が異なるので、そのぞれの場合に対応して、出射光線は光線Ａの光路との平行度が変化し、その結果として、凸レンズから出射する光線は観測角が拡大されることになる。凹面反射鏡の曲率中心Ｏ２を点Ｂに一致させた場合は、点Ｂと反射鏡上の到達点とを結ぶ直線に垂直に仮想平面ミラーを想定すればよく、点ＡにＯ２を一致された場合と、同様に観測角が拡大される。
【００２６】
（本発明の技術原理の検証）
つぎに、図３に基づき、上記のように曲率中心の離間距離ΔＺｃを付与して観測角を大きくする技術原理を検証する。
（Ａ）図は比較のために従来例である図２０における一対のマイクロレンズと凹面反射鏡を再掲したものであり、離間距離ΔＺｃは０である。（Ａ）図に示すように、ΔＺｃ＝０であると、入射光線の多くは凹面反射鏡の反射面上の１点Ｐに集まることになる。
これに対し、本発明の構成を示す（Ｂ）図および（Ｃ）図では、つぎのように入射光は１点に集中せず、ある範囲に分布することになる。
すなわち、（Ｂ）図はΔＺｃ＜０の場合であり、入射光線の凹面反射鏡上における入射位置と斜入射光線（入射光線に平行で曲率中心Ｏ１を通る入射光線）の入射位置Ｐは少しズレている。また（Ｃ）図はΔＺｃ＞０の場合であるが、入射光線の凹面反射鏡上における入射位置と斜入射光線の入射位置Ｐもズレている。なお、（Ｂ）図と（Ｃ）図とでは、ズレ方が逆になっている。
このように斜入射光線の光軸が入射光線の光軸とズレると、全出射光線が一定の広がりをもって反射していくことになるので、大きな観測角をもった位置からでも出射光線を観測することができるのである。
【００２７】
図４は、離間距離ΔＺｃの数値を変化させたときの凹面反射鏡上における入射位置の変化を示すものである。同図に示すように、離間距離ΔＺｃが０のときは入射位置の変化は極めて少ないが、離間距離ΔＺｃ＝−５０μｍのときは、入射光線のＹ座標位置に対応して入射位置が−５μｍから＋５μｍの間で変動しており、離間距離ΔＺｃ＝−100μｍのときは同様に−１３μｍから＋１３μｍの間で大きく変動している。
【００２８】
以上のように入射位置の変動が得られることから、本発明では、光線は、凸レンズの前面から入射し、屈折して裏面に進み、その後、凹面反射鏡で反射され、再び前面の凸レンズで屈折して、出射光線となるが、入射光線が、入射した凸レンズに対応する凹面反射鏡に入射するとは限らない。また、入射光線の方向を逆にした方向に、出射光線の方向が一致するとは限らない。これらの理由により大きな観測角が得られることになる。
【００２９】
（本発明におけるシート１０の材料）
本発明では、透明樹脂であって、光学部品に適用されている光学プラスチックをシート材料に用いることができ、そのようなプラスチックとしてポリカーボネート(PC)、ポリスチレン(PS)、ポリメチルメタクリレート(PMMA)などの多くの種類の透明樹脂がある。
また、上記の光学プラスチックスを用いることで、つぎの機能をもたせることができる。
（１）彩色、図柄を再帰性反射シートに入れ込むこと。すなわち、再帰性反射シート自体に１または２以上の彩色を施し、再帰性反射シート自体にパターンを組み込むと、カラー化された標識を実現できる。
（２）蓄光効果のある材料を再帰性反射シートに混ぜ込むこと。こうすることで、ある程度外部からの光を受けておくと、その後に入射光が無くなっても反射光を発することができ、標識としての利用範囲が広がる。
（３）シートを湾曲した形状に成形しておくと、任意の形状に湾曲した標識を得ることができる。
【００３０】
（本発明の利点）
本発明では、入射光線が凹面反射鏡の反射面において１点に集中せず、広がりを以って分布する。このため出射光線も広がりをもって反射するようになるので、反射光線を大きな観測角で見ることができるようになる。
特に、従来の再帰性反射シートでは、観測角と単位立体角あたりの光量との関係に対して、設計の自由度が低く、観測角が大きいところで充分な光量を反射できなかった点を大幅に改善できる。
【００３１】
本発明の実施例を説明する前に、入射角α、観測角β、光量Ｉの定義を説明しておく。
図５（Ａ）に示すように、本発明の再帰性反射シートと平行な観測面を想定し、光源もこの平面上にあるとする。光源からの光線が再帰性反射シートに入射すると、シートで反射した光線は、観測面上で反射光が観測される位置は必ずしも光源と一致せず、光源の近くで観測される。このとき、入射光線の再帰性反射シートへの入射角をα、入射光線と反射光線のなす角をβとする。図５（Ｂ）に示すように、角度βのコーン内に入る反射光の強度をＩ(β)とし、角度βにおける単位立体角あたりの反射光の光量をＡとすると、
【数１】
の関係がある。式(1)から、
【数２】
の関係が成立する。なお、再帰性反射シートの光学構成に対して、αを一定とするとＡはβの関数となる。
【実施例】
【００３２】
（実施例１）
高速道路のように、車両と道路標識との距離が200ｍ〜５０ｍ程度において、高さ３〜６ｍの道路標識を認識する必要がある場合、道路標識がどのような車種の車両からでも明瞭に観測されるためには、以下の表のような性能が再帰性反射シートには要求される。
【表１】
【００３３】
この性能を実現するために、光学プラスチックス材料であるポリカーボネート(PC)により、再帰性反射シートを製作した。ポリカーボネートの屈折率ｎは1.586とした。この再帰性反射シートの設計値を下記および図６（Ａ）、（Ｂ）に示す。
凸レンズの曲率半径Ｒ１；200μm
凹面反射鏡の曲率半径Ｒ２；341μm
凸レンズ（凹面反射鏡）の中心間距離；146μm
凹面反射鏡の曲率中心座標Ｏ２；(0, 0, −60) [μm]
ΔＺｃ；−６０μｍ
【００３４】
入射角αの光線が再帰性反射シート１０に入射した場合に、入射したのと同じマイクロレンズ（凸レンズ１）から出射する光線を求め、各入射角αについて、式（２）に示す単位立体角あたりの反射光の光量Ａ、角度βのコーン内に含まれる光量Ｉなどを求めた。なお、再帰性反射シートに入射する際の透過率、裏面における反射率は１とし、再帰性反射シート内での光のロスはないものとした。
入射角αをパラメータとして、観測角βと単位立体角あたりの光量Ａとの関係を図７（Ａ）に示す。Ａは、α＝０°、β＝0.1°のときのＡの値で規格化した相対値で示す。道路標識と車両との距離を固定した場合、すなわち、入射角αが一定の場合、必要なβの範囲にて、Ａが一定であれば、どのような車両の運転手に対しても、道路標識からの反射光の光量が同じということになる。βが０°〜2.5°の範囲において、Ａの値は充分な大きさになっている。このことは、従来構成で解析した図２２あるいは図２３と比較すれば、明らかである。
【００３５】
図７（Ｂ）は、入射角αをパラメータとして、観測角βと角度βのコーン内に含まれる全光量Ｉとの関係を示す。Ｉは、入射光の全光量を100として、再帰反射光となった光の光量で示している。αが１０°までの範囲において、βが2.8°以下において、再帰性反射シートに入射した全ての光量が再帰性反射光となっている。このことは、この再帰性反射シートの再帰反射に対する効率が優れていることを示している。従来構成で解析した図２２あるいは図２３と比較すれば、本発明の構成では、必要とされる観測角内に効率よく光が反射していることがわかる。
【００３６】
図８は、βをパラメータとして、αとＡの関係を示す。βが２°以下の場合、αが１６°程度まで反射光の光量が充分にあり、βが2.5°では、αが１４°程度まで反射光の光量が充分にあることが示されている。αが１４°の場合、２０ｍ手前から高さ５ｍの標識を観測することに相当するので、道路標識としては充分な性能である。
【００３７】
（実施例２）
一般道路のように、車両と道路標識との距離が100ｍ〜２５ｍ程度において、高さ２〜６ｍの道路標識を認識する必要がある場合、道路標識がどのような車種の車両からでも明瞭に観測されるためには、以下の表のような性能が再帰性反射シートには要求される。
【表２】
【００３８】
この性能を実現するために、光学プラスチックス材料であるポリカーボネート(PC)により、再帰性反射シートを設計した。ポリカーボネートの屈折率ｎは1.586とした。設計した再帰性反射シートの設計値を下記および図９（Ａ）、（Ｂ）に示す。
凸レンズの曲率半径Ｒ１；200μm
凹面反射鏡の曲率半径Ｒ２；341μm
凸レンズ（凹面反射鏡）の中心間距離；199μm
凹面反射鏡の曲率中心座標Ｏ２；(0, 0, −77.5) [μm]
ΔＺｃ；−77.5μｍ
【００３９】
入射角αをパラメータとして、観測角βと単位立体角あたりの光量Ａとの関係を図１０に示す。Ａは、α＝０°、β＝0.1°のときのＡの値で規格化した相対値で示す。道路標識と車両との距離を固定した場合、すなわち、入射角αが一定の場合、必要なβの範囲にて、Ａが一定であれば、どのような車両の運転手に対しても、道路標識からの反射光の光量が同じということになる。βが０°〜４°の範囲において、Ａの値は充分な大きさになっている。このことは、従来構成で解析した図２２あるいは図２３と比較すれば、明らかである。
【００４０】
図１０（Ｂ）は、入射角αをパラメータとして、観測角βと角度βのコーン内に含まれる全光量Ｉとの関係を示す。Ｉは、入射光の全光量を100として、再帰反射光となった光の光量で示している。αが１０°までの範囲において、βが4.3°以下において、再帰性反射シートに入射した全ての光量が再帰性反射光となっている。このことは、この再帰性反射シートの再帰反射に対する効率が優れていることを示している。従来構成で解析した図２２あるいは図２３と比較すると、本発明の構成では、必要とされる観測角内に効率よく光が反射していることがわかる。
【００４１】
図１１は、βをパラメータとして、αとＡの関係を示す。βが３°以下の場合、αが23.5°程度まで反射光の光量が充分にあり、βが４°では、αが16.5°程度まで反射光の光量が充分にあることが示されている。αが16.5°の場合、１７ｍ手前から高さ５ｍの標識を観測することに相当するので、道路標識として充分な性能である。
【００４２】
（実施例３）
夜間の屋外にて、人々の作業、運動、移動などを標示するために、装着したり衣類に組み込んだり、履物の背中側に設置したりする再帰性反射シートがある。このような用途では一般に、光源と目線とは一致しない。このため夜間に屋外にいる人達を観測するための再帰性反射シートには、大きな観測角において、反射光が目線に達する必要がある。これらの用途に対して、実施例２は、従来の再帰性反射装置よりも格段に優れた光学特性を示しているが、本実施例では、さらに大きな観測角においても反射光が観測できることを示す。
【００４３】
光学プラスチックス材料であるポリカーボネート(PC)により、再帰性反射シートを設計した。ポリカーボネートの屈折率ｎは1.586とした。設計した再帰性反射シートの設計値を下記および図１２（Ａ）、（Ｂ）に示す。
凸レンズの曲率半径Ｒ１；200μm
凹面反射鏡の曲率半径Ｒ２；341μm
凸レンズ（凹面反射鏡）の中心間距離；199μm
凹面反射鏡の曲率中心座標Ｏ２；(0, 0, 100) [μm]
ΔＺｃ；100μｍ
【００４４】
入射角αをパラメータとして、観測角βと単位立体角あたりの光量Ａとの関係を図１３（Ａ）に示す。Ａは、α＝０°、β＝0.1°のときのＡの値で規格化した相対値でしめす。実施例１（図７（Ａ），（Ｂ））、実施例２（図１０（Ａ），（Ｂ））と比較すると、β＝６°でも反射光を観測できている。なお、グラフから推測すると、観測角βが６°以上でも反射光を観測できると考えられる。
なお、β＝０°と比較するとＡの値が小さくなっているが、本実施例の用途（夜間での人の存在を示す標識）を考えると、２０ｍ〜３０ｍ程度から観測できれば充分であり、Ａの値は小さくても問題にならないと考えられる。
【００４５】
図１３（Ｂ）は、βをパラメータとして、αとＡの関係を示す。βが６°以下の場合、αが１４°程度まで反射光の光量が充分にある。αが１４°の場合、２０ｍ手前から横に５ｍずれたところにある再帰性反射シートを観測できる。このとき、光源と目線とは2.1ｍ離れていてもよい。この状況は、本実施例の用途は、照明光のほぼ正面にいる人達の観測であることを考慮すれば、充分な性能である。
【００４６】
（実施例１〜３）
上記実施例１〜３において、特定の寸法で再帰性反射シートを構成した場合を示した。これらの実施例の結果は、幾何光学で求めており、幾何光学の範囲では相似則が成り立つ。したがって、再帰性反射シートにおいて、全ての寸法に定数を乗じた場合、幾何光学の範囲で同じ光学特性を得ることができるものである。
【００４７】
本発明では、凸レンズ１と凹面反射鏡２が略同一光軸上に位置することが要件となっているが、この同一性は厳密なのではなく多少のズレがあってもよい。したがって、当然にマイクロレンズ製造上の通常の誤差も許容するものである。
以下にこの点を、各実施例について説明する。
マイクロレンズ（凸レンズ）と対応する凹面反射鏡の光軸が一致していない場合について、光軸の不一致以外は、実施例１のと同じ光学系の構成とし、再帰性反射の性能の変化を求めた。光学部品の製造において、誤差０で光軸を一致させることには非常に高度な技術が要求され、一般的に、多少の不一致が生じても、性能がほとんど変化しないことが重要である。
【００４８】
図１４には、凹面反射鏡の光軸を上方（y方向）に１０μm（Δy=１０μm）ずらした場合について、入射角αをパラメータとして、観測角βとＡ(=光量／単位立体角)の関係を示し、図１５には、観測角βと光量Ｉの関係を示す。軸ズレがないとした図７（Ａ）（Ｂ）と比較すると、入射角αが５°以上になると、観測角が狭くなる傾向がみられる。しかし、表１の目標値は充分に満足している。
【００４９】
図１６には、凹面反射鏡の光軸を下方（−y方向）に１０μm（Δy=−１０μm）ずらした場合について、入射角αをパラメータとして、観測角βとＡ(=光量／単位立体角)の関係を示し、図１７には、観測角βと光量Ｉの関係を示す。軸ズレがないとした図７（Ａ）（Ｂ）と比較すると、入射角αが５°以上になると、観測角が広がり、単位立体角当たりの光量Ａが減少する傾向がみられる。しかし、表１の目標値は充分に満足している。
【００５０】
図１８には、光軸のズレ量Δyの影響をより明確にするため、各入射角αについて、光量Ｉが９０％となる観測角βを求め、Δyとβとの関係を示す。αが2.5°以下の場合には、Δyによるβの変動が問題とならないほど小さい。しかし、αが５°以上になると、Δy＞１０μmにおけるβの減少がはっきりと現れてくる。しかしながら、図に示したΔyの範囲−２０〜２０μmにおいて、表１の目標値は充分に満足している。
【００５１】
図１４〜１８では、鉛直方向に光軸をずらした場合を示したが、水平方向（x方向）に光軸をずらして場合も、得られる光学性能は鉛直方向にずれた場合と同様である。±２０μm以内の光軸合わせは、光学部品の製造において特に高度なことではなく、製造上で問題となることはない。
本発明における「略同一の光軸上」の意味は、製造誤差上の通常のズレがあっても、これを同軸として含むものである。
【符号の説明】
【００５２】
１ 凸レンズ
２ 凹面反射鏡
１０ 再帰性反射シート
【特許請求の範囲】
【請求項１】
光透過性材料のシートを用い、
該シートの表面に凸レンズとなる球面状凸部が形成され、
該シートの裏面に凹面反射鏡となる球面状凸部が形成されており、
前記凸レンズと前記凹面反射鏡は、略同一の光軸上に位置し、かつ該光軸上における前記凸レンズの曲率中心と前記凹面反射鏡の曲率中心が互いに離間している
ことを特徴とする再帰性反射シート。
【請求項２】
前記凸レンズと前記凹面反射鏡は、いずれもその平面形状と寸法が同一である
ことを特徴とする請求項１記載の再帰性反射シート。
【請求項３】
前記凸レンズは、前記シートの表面において多数個が形成され、かつ隣接する凸レンズ同士の間に隙間がない状態で形成されており、
前記凹面反射鏡は、前記シートの裏面において多数個が形成され、かつ隣接する凹面反射鏡同士の間に隙間がない状態で形成されている
ことを特徴とする請求項２記載の再帰性反射シート。
【請求項４】
前記光透過性材料のシートに、１または２以上の彩色が施されている
ことを特徴とする請求項１、２または３記載の再帰性反射シート。
【請求項５】
前記光透過性材料のシートに、蓄光材料が混入されている
ことを特徴とする請求項１、２または３記載の再帰性反射シート。
【請求項１】
光透過性材料のシートを用い、
該シートの表面に凸レンズとなる球面状凸部が形成され、
該シートの裏面に凹面反射鏡となる球面状凸部が形成されており、
前記凸レンズと前記凹面反射鏡は、略同一の光軸上に位置し、かつ該光軸上における前記凸レンズの曲率中心と前記凹面反射鏡の曲率中心が互いに離間している
ことを特徴とする再帰性反射シート。
【請求項２】
前記凸レンズと前記凹面反射鏡は、いずれもその平面形状と寸法が同一である
ことを特徴とする請求項１記載の再帰性反射シート。
【請求項３】
前記凸レンズは、前記シートの表面において多数個が形成され、かつ隣接する凸レンズ同士の間に隙間がない状態で形成されており、
前記凹面反射鏡は、前記シートの裏面において多数個が形成され、かつ隣接する凹面反射鏡同士の間に隙間がない状態で形成されている
ことを特徴とする請求項２記載の再帰性反射シート。
【請求項４】
前記光透過性材料のシートに、１または２以上の彩色が施されている
ことを特徴とする請求項１、２または３記載の再帰性反射シート。
【請求項５】
前記光透過性材料のシートに、蓄光材料が混入されている
ことを特徴とする請求項１、２または３記載の再帰性反射シート。
【図１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図１０】
【図１１】
【図１２】
【図１３】
【図１４】
【図１５】
【図１６】
【図１７】
【図１８】
【図１９】
【図２０】
【図２１】
【図２２】
【図２３】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図１０】
【図１１】
【図１２】
【図１３】
【図１４】
【図１５】
【図１６】
【図１７】
【図１８】
【図１９】
【図２０】
【図２１】
【図２２】
【図２３】
【公開番号】特開２０１０−２２４２６０（Ｐ２０１０−２２４２６０Ａ）
【公開日】平成２２年１０月７日（２０１０．１０．７）
【国際特許分類】
【出願番号】特願２００９−７１９７３（Ｐ２００９−７１９７３）
【出願日】平成２１年３月２４日（２００９．３．２４）
【出願人】（３０４０２８３４６）国立大学法人 香川大学 (285)
【Ｆターム（参考）】
【公開日】平成２２年１０月７日（２０１０．１０．７）
【国際特許分類】
【出願日】平成２１年３月２４日（２００９．３．２４）
【出願人】（３０４０２８３４６）国立大学法人 香川大学 (285)
【Ｆターム（参考）】
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