放射性ダストモニタ
【課題】バックグラウンド計数値を正確に把握し、測定対象核種を高感度に測定する。
【解決手段】サンプル空気に含まれるダストを捕集する濾紙３と、ダストから放射される放射線を検出して電気パルス信号に変換する放射線検出器７と、電気パルス信号から得られる波高データから波高スペクトルを測定するスペクトル測定部８と、波高スペクトルの測定対象領域についてα線の計数値を求め、混入するラドン・トロンの娘核種のα線によるバックグラウンド計数値を推定して、前記計数値からバックグラウンド計数値を除去した正味計数値に基づいて測定対象核種の放射能濃度を演算する演算部９を備えている。尚、演算部９は、波高スペクトルに基づいてラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールを指数関数で近似して、当該指数関数に基づいて前記バックグラウンド計数値を演算する。
【解決手段】サンプル空気に含まれるダストを捕集する濾紙３と、ダストから放射される放射線を検出して電気パルス信号に変換する放射線検出器７と、電気パルス信号から得られる波高データから波高スペクトルを測定するスペクトル測定部８と、波高スペクトルの測定対象領域についてα線の計数値を求め、混入するラドン・トロンの娘核種のα線によるバックグラウンド計数値を推定して、前記計数値からバックグラウンド計数値を除去した正味計数値に基づいて測定対象核種の放射能濃度を演算する演算部９を備えている。尚、演算部９は、波高スペクトルに基づいてラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールを指数関数で近似して、当該指数関数に基づいて前記バックグラウンド計数値を演算する。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
この発明は放射性ダストモニタに関し、特に、測定点からサンプリングしたサンプル空気を濾紙に通してサンプル空気中に含まれるα線を放出する測定対象核種の放射能濃度を測定するための放射性ダストモニタに関するものである。
【背景技術】
【０００２】
核燃料再処理施設等において、α線を放射するウランやプルトニウムを測定対象とする放射性ダストモニタは、測定点の空気をサンプリングして濾紙に通して、そのサンプル空気に浮遊しているダストを濾紙に捕集し、そのダストから放出されるα線を放射線検出器で検出し、濾紙を通過したサンプル空気量と放射線検出器から出力される電気パルス信号の計数結果とによって、測定点の空気中に存在する測定対象の粒子状放射性物質の濃度を測定・監視する装置である。
【０００３】
ウランやプルトニウムのα線を測定する場合は、天然放射性核種であるラドン・トロンの娘核種のα線がバックグラウンドとして混入する。このため、測定対象のα線を高感度で計測しようとする時には、その影響が無視できなくなり、ラドン・トロンの娘核種の影響を補償することが不可欠となる。
【０００４】
ウランやプルトニウムを測定対象とする場合において、ラドン・トロンの娘核種から放射されるα線のエネルギーは、測定対象核種から放射されるα線のエネルギーより大きい。更に、ラドン・トロンの娘核種を含むダストはエアロゾル状で粒径が１μｍ以下のものを多く含み、濾紙を通過するものもあるが、濾紙の表面に捕集されるものと内部に捕集されるものがある。濾紙表面だけに捕集される場合であれば、計測の環境条件が決まれば、パルス波高スペクトルから測定対象領域に混入するバックグラウンド計数値を計算推定することができる。しかし、濾紙の内部に捕集されるものが増えてくると、ラドン・トロンの娘核種は低エネルギー側へ大きく尾（テール）を引く。このテール部がバックグラウンドとして測定対象領域に混入する様子を図７に示す。図７からわかるように、ラドン・トロンの娘核種のＲａＡ＆ＴｈＣ、ＲａＣ’、ＴｈＣ’のスペクトルピークのテール部がウランとプルトニウムの測定対象領域に重なってきている。一方、測定対象核種であるウラン・プルトニウムを含むダストは、通常、ラドン・トロンの娘核種のダストよりはその粒径が大きいので、濾紙の孔径を選択すれば、その大部分を濾紙表面で捕集することができる。したがって、そのパルス波高スペクトルは、サンプリングの環境条件、すなわち、濾紙と放射線検出器との相対位置関係、その間にある空気の温度と圧力と湿度、及びそれらの間に挿入されている保護膜などで一義的に決定するので、図７のようにＵ−２３８、Ｕ−２３４、Ｐｕ−２３９のスペクトルピークにはテールがなく、その幅は比較的狭い。しかし、濾紙に捕集されるラドン・トロンの娘核種ダストの位置が変化すると、そのダストから放出されるα線のエネルギーが濾紙に吸収される割合が変化するため、バックグラウンド計数が大きく変動する。したがって、測定対象領域の計数からバックグラウンド計数を推定して引き算する補償方法において、一義的な計算でバックグラウンドを推定すると補償誤差が大きくなる。
【０００５】
従来の放射性ダストモニタは、この補償誤差を抑制するために、測定対象核種のパルス波高領域（第１領域）の他に、バックグラウンドとして第１領域に混入するラドン・トロンの娘核種の計数値を把握するため、ラドン・トロンの娘核種のパルス波高に対応した領域（第２領域）を設定し、第１領域に対応した第１計数手段及び第２領域に対応した第２計数手段を備えて、それぞれの領域における計数値を測定し、第２計数手段の計数値に、濾紙の厚さ方向の捕集位置を考慮した所定の係数を乗じ、その結果を第１計数手段に混入するバックグラウンド計数値とし、第１計数手段の計数値からバックグラウンド計数値を差し引いて正味計数値としている。前記所定の係数は、第２領域を低波高領域と高波高領域の２つに分けて、低波高領域計数値と高波高領域計数値の比に基づいて決定される。または、前記所定の係数は、捕集時間に基づいて決定されるものである。または、第２計数手段の積算計数値に基づいて決定されるものである。更に、できるだけ濾紙の表面でダストを捕集して補償誤差を小さくしようとする方法として、捕集開始から３日目までの補償誤差が特に大きいことに着目し、予備ダストを３日分捕集してから使用することが提案されている（例えば、特許文献１参照。）。
【０００６】
【特許文献１】特許第３３７４６００号公報
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００７】
従来の放射性ダストモニタは、以上のように濾紙の厚さ方向に関する捕集位置を大雑把に把握して、それに基づきバックグラウンド計数値推定の演算に反映しているが、ラドン・トロンの娘核種の代表核種を選定して捕集位置の評価を行っているため、それ以外の娘核種の影響が評価に反映されないという問題点があった。更に、その評価が注目している核種のパルス波高領域を２分割してその比を使用するという簡便な方法なために、バックグラウンド推定における誤差が大きいという問題点があった。これらの問題点が測定対象のα線を高感度で計測することの障害になっていた。また、バックグラウンド計数値推定の演算のパラメータに捕集時間を導入する方法、および、バックグラウンド積算計数値を導入する方法のいずれも、代表核種のみについての影響評価であることから、同様に補償誤差が大きいという問題点があった。更に、予備ダストで濾紙の厚み方向を予めクリーンなダストで埋めておき、対象ダストを濾紙表面で捕集させるようにする方法は、予備ダストのチェックおよび予備捕集という新たな作業を発生させ、コストの大幅な上昇になるという問題点があった。
【０００８】
この発明はかかる問題点を解決するためになされたものであり、濾紙におけるダストの捕集位置により変動するバックグラウンド計数値を正確に把握し、ラドン・トロンの娘核種の影響を正確に補償することにより、測定対象核種を高感度に測定できる放射性ダストモニタを得ることを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【０００９】
この発明は、測定点からサンプリングしたサンプル空気に含まれるダストを捕集する濾紙と、そのダストから放射される放射線を検出して電気パルス信号に変換する放射線検出手段と、その電気パルス信号の波高を測定し、その波高データに基づいて波高スペクトルを測定するスペクトル測定手段と、その波高スペクトルの測定対象領域についてα線の計数値を求める測定対象領域計数値演算手段と、前記測定対象領域に混入するラドン・トロンの娘核種のα線によるバックグラウンド計数値を推定するバックグラウンド計数値推定手段と、前記測定対象領域計数値演算手段により求められた前記計数値から前記バックグラウンド計数値を除去した正味計数値に基づいて測定対象核種の放射能濃度を演算して測定値として出力する放射能測定手段とを備え、前記バックグラウンド計数値推定手段は、前記波高スペクトルに基づいて前記ラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールを指数関数で近似して、近似した前記指数関数に基づいて前記測定対象領域に混入するバックグラウンド計数値を演算することを特徴とする放射性ダストモニタである。
【発明の効果】
【００１０】
この発明は、測定点からサンプリングしたサンプル空気に含まれるダストを捕集する濾紙と、そのダストから放射される放射線を検出して電気パルス信号に変換する放射線検出手段と、その電気パルス信号の波高を測定し、その波高データに基づいて波高スペクトルを測定するスペクトル測定手段と、その波高スペクトルの測定対象領域についてα線の計数値を求める測定対象領域計数値演算手段と、前記測定対象領域に混入するラドン・トロンの娘核種のα線によるバックグラウンド計数値を推定するバックグラウンド計数値推定手段と、前記測定対象領域計数値演算手段により求められた前記計数値から前記バックグラウンド計数値を除去した正味計数値に基づいて測定対象核種の放射能濃度を演算して測定値として出力する放射能測定手段とを備え、前記バックグラウンド計数値推定手段は、前記波高スペクトルに基づいて前記ラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールを指数関数で近似して、近似した前記指数関数に基づいて前記測定対象領域に混入するバックグラウンド計数値を演算することを特徴とする放射性ダストモニタであるので、濾紙におけるダストの捕集位置により変動するバックグラウンド計数値を正確に把握し、ラドン・トロンの娘核種の影響を正確に補償することにより、測定対象核種を高感度に測定することができる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１１】
実施の形態１．
以下、この発明の実施の形態１に係る放射性ダストモニタを図に基づいて説明する。図１に示すように、サンプル空気が吸入される送気管１が、集塵部２に設けられている。集塵部２内には濾紙３が設置され、サンプル空気が濾紙３を通過することにより、ダスト４が捕集される。また、集塵部２の外部には、ダスト４が除去されたサンプル空気の流量を計測するための流量計５が接続されている。集塵部２から排出されて、流量計５で流量が計測されたサンプル空気は、ポンプ６から排気されて、サンプル空気をサンプリングした場所へ戻される。また、集塵部２には、濾紙３により捕集したダスト４に含まれる放射線粒子のα線を検出するための放射線検出器７が設けられている。放射線検出器７にはスペクトル測定部８が接続され、スペクトル測定部８には演算部９が接続されている。演算部９には、演算部９より求められる測定対象核種の放射能濃度を、測定値として表示するための表示部１０が接続されている。
【００１２】
次に、図１に示した本実施の形態１に係る放射性ダストモニタの動作について説明する。まず、送気管１から吸入されたサンプル空気は集塵部２に導入され、濾紙３によりサンプル空気に含まれるダスト４が捕集される。このとき、十分に粒子径が成長したラドン・トロンの娘核種は濾紙３の表面位置で捕集される。ダストを除去されたサンプル空気は、集塵部２から排出されて流量計５で流量が測定され、ポンプ６から排気される。
【００１３】
放射線検出器７は、濾紙３上に捕集されたダスト４に含まれる放射性粒子のα線を検出して電気パルス信号に変換し、スペクトル測定部８に出力する。スペクトル測定部８は電気パルス信号の波高スペクトルを測定し、その波高スペクトルデータを演算部９に出力する。演算部９は、入力した波高スペクトルデータから測定対象領域（測定対象核種のパルス波高領域）の計数値を演算し、次に、ラドン・トロン領域（ラドン・トロンの娘核種のパルス波高に対応した領域）の計数値を演算して、それに基づき測定対象領域に混入するラドン・トロンの娘核種のα線によるバックグラウンド計数値を演算し、測定対象領域計数値からバックグラウンド計数値を引き算して正味計数値を演算し、その正味計数値に基づき測定対象核種の放射能濃度を演算して測定値として出力する。演算した測定値は表示部１０に表示される。
【００１４】
図２は、演算部９による測定値演算の手順を示すもので、ステップＳ１の「測定対象領域計数値演算」ステップでは、波高スペクトルデータから測定対象領域のチャンネル毎の計数を積算し、測定対象領域計数値とする。ステップＳ２の「テールの指数関数近似」ステップでは、波高スペクトルデータから、ラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールを指数関数で近似する。ステップＳ３の「測定値演算ステップ」では、近似した指数関数に基づき測定対象領域に混入するバックグラウンド計数値を演算し、測定対象領域計数値からバックグラウンド計数値を引き算し、その正味計数値に基づき測定対象核種の放射能濃度を演算して測定値として出力する。
【００１５】
図３は、ステップＳ２のテールの指数関数近似ステップの詳細手順を示すもので、ステップＳ２１の「（ｘ１，ｎ１）、（ｘ２，ｎ２）を入力」のステップでは、ラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールから２データの（ｘ１，ｎ１）、（ｘ２，ｎ２）を選択する。ステップＳ２２の「ｙ１＝ｌｏｇｎ１，ｙ２＝ｌｏｇｎ２を演算」のステップでは、選択したデータの計数を対数に変換する。ステップＳ２３の「ｙ＝ｋｘ＋ｈのｋとｈを演算」のステップでは、計数の対数が波高すなわちチャンネル番号に対して直線であるとして直線の傾きと波高ゼロの接点を求める。ステップＳ２４の「ｎ＝１０ｋｘ＋ｈ展開」のステップでは、前記傾きと前記波高ゼロの接点に基づきテールの形状を指数関数に近似する。ここで、傾きと接点について、２点の複数の組み合わせから求めた値の平均値を用いれば、より精度の高い近似ができることは当然のことである。
【００１６】
図４は、バックグラウンド計数値に影響する全てのラドン・トロンの娘核種についてテールの指数関数近似の演算を行い、それぞれの核種についてバックグラウンド補償を行う演算部９による手順を示すもので、ステップＳ２Ａの「ＴｈＣ’補償演算」ステップでは、ステップＳ２１とＳ２２と同様な手順でＲａＣ’のテールの形状を指数関数に展開する。ステップＳ２Ｂの「ＲａＣ’補償演算」ステップでは、ＲａＣ’のテールの２点を選択し、その２点の計数に混入するＴｈＣ’の計数を前記指数関数に基づいて、引き算してから、ＲａＣ’のテールの形状を指数関数に展開する。ステップＳ２Ｃの「ＲａＡ＆ＴｈＣ補償演」ステップでは、ＲａＡ＆ＴｈＣのテールの２点を選択し、ＲａＣ’と同様にその２点の計数に混入するＴｈＣ’及びＲａＣ’の計数を引き算してからＲａＡ＆ＴｈＣのテールの形状を指数関数に展開する。なお、ステップＳ１およびステップＳ３は、図２の処理と同様であるため、ここでは説明を省略する。
【００１７】
図５はラドン・トロンのスペクトルデータ事例を示すもので、横軸は波高値で比例して値付けされたチャンネル番号、縦軸はチャンネルに対応した計数を対数表示したものである。これからわかるように、スペクトルピークに近い２点（ｘ１，ｙ１）および（ｘ２，ｙ２）は概ね直線ｙ＝ｋｘ＋ｈになっているのがわかる。また、測定時点が違うと、テールの傾きが大きく異なり、更に、測定時点が違うと、ＲａＡ＆ＴｈＣのピーク計数値が同程度でも、ＴｈＣ’のピーク位置が大きく異なることがあることがわかる。図６は、求めた一次関数ｙ＝ｋｘ＋ｈに基づきテールを指数関数ｎ＝１０ｋｘ＋ｈに展開したものである。図７はこのテール部がバックグラウンドとして測定対象領域に混入する様子を示している。図７からわかるように、ラドン・トロンの娘核種のＲａＡ＆ＴｈＣ、ＲａＣ’、ＴｈＣ’のスペクトルピークのそれぞれについて、テール部がウランとプルトニウムの測定対象領域に重なってきている。このことは、従来のような一義的な補償では測定誤差が大きくなり、本実施の形態１のようなそれぞれのスペクトルピーク毎にきめ細かな補償が必要であることを示している。なお、本実施の形態１では、ラドン・トロンの娘核種のα線スペクトルピークから低エネルギー側に立ち下がるテールの形状を指数関数で近似し、その指数関数に基づきバックグラウンド計数値を推定するようにしたので、ラドン・トロンの娘核種の影響を正確に補償して測定対象核種を高感度で測定できる。
【００１８】
以上のように、実施の形態１によれば、ラドン・トロンの娘核種のα線スペクトルピークから低エネルギー側に立ち下がるテール上の２点について、計数の対数が波高に対して直線であるとして直線の傾きと波高ゼロの接点を求め、その傾きと波高ゼロの接点に基づきテールの形状を指数関数で近似し、その指数関数に基づきバックグラウンド計数値を推定するようにしたので、ラドン・トロンの娘核種の影響を正確に補償して測定対象核種を高感度で測定することができる。
【００１９】
実施の形態２．
上記実施の形態１では、演算部９でラドン・トロンの娘核種のα線スペクトルピークから低エネルギー側に立ち下がるテール形状を指数関数で近似してバックグラウンドを補償する場合について述べたが、実施の形態２は、図８に示すように、送気管１の途中に、イオントラップ１１を備えたものである。他の構成は、図１と同じであるため、同一符号を付して示し、ここでは説明を省略する。
【００２０】
動作について説明する。本実施の形態においては、送気管１から吸引されたサンプル空気は、イオントラップ１１を介して、集塵部２に導入される。イオントラップ１１は、図９に示すように、サンプルガスを通す容器１１１と、容器１１１の中心に配置された中心電極１１２と、中心電極１１２を容器１１１に対して電気的に絶縁して固定する陽極絶縁物１１３と、容器１１１に接続される配管（図示せず）に対して容器１１１を絶縁する陰極絶縁物１１４と、容器１１１と中心電極１１２の間に高電圧を印加する高圧電源（直流電源）１１５とから構成されている。
【００２１】
高圧電源１１５は、容器１１１がマイナスに、中心電極１１２がプラスになるように接続され、更に、容器１１１はアース（図示せず）に接続される。サンプル空気に含まれる帯電粒子は、高電圧による電界の作用で、プラス粒子は容器１１１側に、マイナス粒子は中心電極１１２側に、吸引され、収集される。容器１１１及び中心電極１１２に収集された帯電粒子は放電してそれぞれの表面に付着し、粒子径が成長して大きくなると離脱してサンプル空気に放出される。ラドン・トロンの娘核種は、崩壊直後はプラスに帯電して単独で存在しているため、効率よく収集するためには電界強度を大きくする必要がある。実験の結果、高圧電源１１５を１０００Ｖ程度することにより良好の結果が得られている。ラドン・トロンの娘核種は容器１１１の内面に収集され、同様に収集されて付着した他の浮遊粒子により粒子径が成長するとサンプル空気に放出される。イオントラップ１１から排出されたサンプル空気は、集塵部２に導入され、濾紙３にサンプル空気に含まれるダスト４が捕集される。このとき、十分に粒子径が成長したラドン・トロンの娘核種は濾紙３の表面位置に捕集される。他の動作については、実施の形態１と同じであるため、ここでは説明を省略する。
【００２２】
以上のように、本実施の形態２では、上記の実施の形態１と同様の効果が得られるとともに、さらに、集塵部２の上流に、ラドン・トロンのプラスに帯電した娘核種を電気的に集塵して粒子径を増大させるための粒子径増大手段であるイオントラップ１１を備えて、粒子径の小さいラドン・トロンの娘核種の粒子径を成長させることにより、濾紙表面でそれらも捕集できるようにしたので、ラドン・トロンの娘核種の影響をより正確に補償し、測定対象核種を更に高感度で測定することができる。
【００２３】
実施の形態３．
上記実施の形態２では、濾紙３の上流にイオントラップ１１を設けて、粒子径の小さいラドン・トロンの娘核種の粒子径を成長させることにより、濾紙３の表面で捕集できるようにする場合について述べたが、本実施の形態においては、濾紙３として、図１０に示すような活性炭素繊維３１を使用することにより、粒子径の小さいラドン・トロンの娘核種を濾紙３の表面で捕集できるようにする。なお、他の構成については、図１と同じであるため、同一符号を付して示し、ここでは説明を省略する。
【００２４】
本実施の形態においては、濾紙３を構成している活性炭素繊維３１には、図１０に示すように、繊維表面３１１に、１〜２ｎｍ程度の細孔３１２が複数個（無数に）形成されている。本実施の形態においては、粒子径の大きいラドン・トロンの娘核種は当然ながら濾紙３の表面位置で捕集され、さらに、濾紙３の表面に細孔３１２が無数に形成されているため、粒子径の小さいラドン・トロンの娘核種は、それらの細孔３１２の中に、はまりこんで捕集される。これにより、ラドン・トロンの娘核種をすべて濾紙３の表面で捕集できるので、上記の実施の形態２におけるイオントラップ１１を備えることなく、ラドン・トロンの娘核種の影響をより正確に補償し、測定対象核種を高感度で測定することができる。また、図１１に示すように、濾紙３を構成している活性炭素繊維３１を集塵部２経由でアース線２１に接続することにより表面捕集がより確実になる。
【００２５】
以上のように、本実施の形態においては、上記の実施の形態１と同様の効果が得られるとともに、さらに、濾紙３に活性炭素繊維を使用して、粒子径の小さいラドン・トロンの娘核種も濾紙表面の繊維の細孔でトラップして捕集するようにしたので、装置の構成要素を増やさずにラドン・トロンの娘核種の影響をより正確に補償し、測定対象核種を高感度で測定することができる。
【図面の簡単な説明】
【００２６】
【図１】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタの構成を示すブロック図である。
【図２】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、１つのラドン・トロンの娘核種に注目したラドン・トロン補償演算手順を示す流れ図である。
【図３】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、ラドン・トロンの娘核種に関するスペクトルピークのテールの指数関数展開手順を示す流れ図である。
【図４】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、バックグラウンド計数に影響する全てのラドン・トロンの娘核種に関する補償演算手順を示す流れ図である。
【図５】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、ラドン・トロンの娘核種の波高スペクトルを対数表示した事例を示す説明図である。
【図６】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、ラドン・トロンの娘核種に関するスペクトルピークのテールを指数関数で近似した事例を示す説明図である。
【図７】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、測定対象領域に重なるラドン・トロンの娘核種のスペクトルを示す説明図である。
【図８】この発明の実施の形態２に係わる放射性ダストモニタの構成を示すブロック図である。
【図９】この発明の実施の形態２に係わる放射性ダストモニタに設けられたイオントラップの構成を示す構成図である。
【図１０】この発明の実施の形態３に係わる放射性ダストモニタに濾紙として設けられた活性炭素繊維の構造を示す説明図である。
【図１１】この発明の実施の形態３に係わる放射性ダストモニタにおける、濾紙を構成している活性炭素繊維のアース接続を示す説明図である。
【符号の説明】
【００２７】
１ 送気管、２ 集塵部、３ 濾紙、４ ダスト、５ 流量計、６ ポンプ、７ 放射線検出器、８ スペクトル測定部、９ 演算部、１０ 表示部、１１ イオントラップ、２１ アース線、３１ 活性炭素繊維、１１１ 容器（陰極）、１１２ 中心電極（陽極）、１１３ 陽極絶縁物、１１４ 陰極絶縁物、１１５ 高圧電源、３１１ 繊維表面、３１２ 細孔。
【技術分野】
【０００１】
この発明は放射性ダストモニタに関し、特に、測定点からサンプリングしたサンプル空気を濾紙に通してサンプル空気中に含まれるα線を放出する測定対象核種の放射能濃度を測定するための放射性ダストモニタに関するものである。
【背景技術】
【０００２】
核燃料再処理施設等において、α線を放射するウランやプルトニウムを測定対象とする放射性ダストモニタは、測定点の空気をサンプリングして濾紙に通して、そのサンプル空気に浮遊しているダストを濾紙に捕集し、そのダストから放出されるα線を放射線検出器で検出し、濾紙を通過したサンプル空気量と放射線検出器から出力される電気パルス信号の計数結果とによって、測定点の空気中に存在する測定対象の粒子状放射性物質の濃度を測定・監視する装置である。
【０００３】
ウランやプルトニウムのα線を測定する場合は、天然放射性核種であるラドン・トロンの娘核種のα線がバックグラウンドとして混入する。このため、測定対象のα線を高感度で計測しようとする時には、その影響が無視できなくなり、ラドン・トロンの娘核種の影響を補償することが不可欠となる。
【０００４】
ウランやプルトニウムを測定対象とする場合において、ラドン・トロンの娘核種から放射されるα線のエネルギーは、測定対象核種から放射されるα線のエネルギーより大きい。更に、ラドン・トロンの娘核種を含むダストはエアロゾル状で粒径が１μｍ以下のものを多く含み、濾紙を通過するものもあるが、濾紙の表面に捕集されるものと内部に捕集されるものがある。濾紙表面だけに捕集される場合であれば、計測の環境条件が決まれば、パルス波高スペクトルから測定対象領域に混入するバックグラウンド計数値を計算推定することができる。しかし、濾紙の内部に捕集されるものが増えてくると、ラドン・トロンの娘核種は低エネルギー側へ大きく尾（テール）を引く。このテール部がバックグラウンドとして測定対象領域に混入する様子を図７に示す。図７からわかるように、ラドン・トロンの娘核種のＲａＡ＆ＴｈＣ、ＲａＣ’、ＴｈＣ’のスペクトルピークのテール部がウランとプルトニウムの測定対象領域に重なってきている。一方、測定対象核種であるウラン・プルトニウムを含むダストは、通常、ラドン・トロンの娘核種のダストよりはその粒径が大きいので、濾紙の孔径を選択すれば、その大部分を濾紙表面で捕集することができる。したがって、そのパルス波高スペクトルは、サンプリングの環境条件、すなわち、濾紙と放射線検出器との相対位置関係、その間にある空気の温度と圧力と湿度、及びそれらの間に挿入されている保護膜などで一義的に決定するので、図７のようにＵ−２３８、Ｕ−２３４、Ｐｕ−２３９のスペクトルピークにはテールがなく、その幅は比較的狭い。しかし、濾紙に捕集されるラドン・トロンの娘核種ダストの位置が変化すると、そのダストから放出されるα線のエネルギーが濾紙に吸収される割合が変化するため、バックグラウンド計数が大きく変動する。したがって、測定対象領域の計数からバックグラウンド計数を推定して引き算する補償方法において、一義的な計算でバックグラウンドを推定すると補償誤差が大きくなる。
【０００５】
従来の放射性ダストモニタは、この補償誤差を抑制するために、測定対象核種のパルス波高領域（第１領域）の他に、バックグラウンドとして第１領域に混入するラドン・トロンの娘核種の計数値を把握するため、ラドン・トロンの娘核種のパルス波高に対応した領域（第２領域）を設定し、第１領域に対応した第１計数手段及び第２領域に対応した第２計数手段を備えて、それぞれの領域における計数値を測定し、第２計数手段の計数値に、濾紙の厚さ方向の捕集位置を考慮した所定の係数を乗じ、その結果を第１計数手段に混入するバックグラウンド計数値とし、第１計数手段の計数値からバックグラウンド計数値を差し引いて正味計数値としている。前記所定の係数は、第２領域を低波高領域と高波高領域の２つに分けて、低波高領域計数値と高波高領域計数値の比に基づいて決定される。または、前記所定の係数は、捕集時間に基づいて決定されるものである。または、第２計数手段の積算計数値に基づいて決定されるものである。更に、できるだけ濾紙の表面でダストを捕集して補償誤差を小さくしようとする方法として、捕集開始から３日目までの補償誤差が特に大きいことに着目し、予備ダストを３日分捕集してから使用することが提案されている（例えば、特許文献１参照。）。
【０００６】
【特許文献１】特許第３３７４６００号公報
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００７】
従来の放射性ダストモニタは、以上のように濾紙の厚さ方向に関する捕集位置を大雑把に把握して、それに基づきバックグラウンド計数値推定の演算に反映しているが、ラドン・トロンの娘核種の代表核種を選定して捕集位置の評価を行っているため、それ以外の娘核種の影響が評価に反映されないという問題点があった。更に、その評価が注目している核種のパルス波高領域を２分割してその比を使用するという簡便な方法なために、バックグラウンド推定における誤差が大きいという問題点があった。これらの問題点が測定対象のα線を高感度で計測することの障害になっていた。また、バックグラウンド計数値推定の演算のパラメータに捕集時間を導入する方法、および、バックグラウンド積算計数値を導入する方法のいずれも、代表核種のみについての影響評価であることから、同様に補償誤差が大きいという問題点があった。更に、予備ダストで濾紙の厚み方向を予めクリーンなダストで埋めておき、対象ダストを濾紙表面で捕集させるようにする方法は、予備ダストのチェックおよび予備捕集という新たな作業を発生させ、コストの大幅な上昇になるという問題点があった。
【０００８】
この発明はかかる問題点を解決するためになされたものであり、濾紙におけるダストの捕集位置により変動するバックグラウンド計数値を正確に把握し、ラドン・トロンの娘核種の影響を正確に補償することにより、測定対象核種を高感度に測定できる放射性ダストモニタを得ることを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【０００９】
この発明は、測定点からサンプリングしたサンプル空気に含まれるダストを捕集する濾紙と、そのダストから放射される放射線を検出して電気パルス信号に変換する放射線検出手段と、その電気パルス信号の波高を測定し、その波高データに基づいて波高スペクトルを測定するスペクトル測定手段と、その波高スペクトルの測定対象領域についてα線の計数値を求める測定対象領域計数値演算手段と、前記測定対象領域に混入するラドン・トロンの娘核種のα線によるバックグラウンド計数値を推定するバックグラウンド計数値推定手段と、前記測定対象領域計数値演算手段により求められた前記計数値から前記バックグラウンド計数値を除去した正味計数値に基づいて測定対象核種の放射能濃度を演算して測定値として出力する放射能測定手段とを備え、前記バックグラウンド計数値推定手段は、前記波高スペクトルに基づいて前記ラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールを指数関数で近似して、近似した前記指数関数に基づいて前記測定対象領域に混入するバックグラウンド計数値を演算することを特徴とする放射性ダストモニタである。
【発明の効果】
【００１０】
この発明は、測定点からサンプリングしたサンプル空気に含まれるダストを捕集する濾紙と、そのダストから放射される放射線を検出して電気パルス信号に変換する放射線検出手段と、その電気パルス信号の波高を測定し、その波高データに基づいて波高スペクトルを測定するスペクトル測定手段と、その波高スペクトルの測定対象領域についてα線の計数値を求める測定対象領域計数値演算手段と、前記測定対象領域に混入するラドン・トロンの娘核種のα線によるバックグラウンド計数値を推定するバックグラウンド計数値推定手段と、前記測定対象領域計数値演算手段により求められた前記計数値から前記バックグラウンド計数値を除去した正味計数値に基づいて測定対象核種の放射能濃度を演算して測定値として出力する放射能測定手段とを備え、前記バックグラウンド計数値推定手段は、前記波高スペクトルに基づいて前記ラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールを指数関数で近似して、近似した前記指数関数に基づいて前記測定対象領域に混入するバックグラウンド計数値を演算することを特徴とする放射性ダストモニタであるので、濾紙におけるダストの捕集位置により変動するバックグラウンド計数値を正確に把握し、ラドン・トロンの娘核種の影響を正確に補償することにより、測定対象核種を高感度に測定することができる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１１】
実施の形態１．
以下、この発明の実施の形態１に係る放射性ダストモニタを図に基づいて説明する。図１に示すように、サンプル空気が吸入される送気管１が、集塵部２に設けられている。集塵部２内には濾紙３が設置され、サンプル空気が濾紙３を通過することにより、ダスト４が捕集される。また、集塵部２の外部には、ダスト４が除去されたサンプル空気の流量を計測するための流量計５が接続されている。集塵部２から排出されて、流量計５で流量が計測されたサンプル空気は、ポンプ６から排気されて、サンプル空気をサンプリングした場所へ戻される。また、集塵部２には、濾紙３により捕集したダスト４に含まれる放射線粒子のα線を検出するための放射線検出器７が設けられている。放射線検出器７にはスペクトル測定部８が接続され、スペクトル測定部８には演算部９が接続されている。演算部９には、演算部９より求められる測定対象核種の放射能濃度を、測定値として表示するための表示部１０が接続されている。
【００１２】
次に、図１に示した本実施の形態１に係る放射性ダストモニタの動作について説明する。まず、送気管１から吸入されたサンプル空気は集塵部２に導入され、濾紙３によりサンプル空気に含まれるダスト４が捕集される。このとき、十分に粒子径が成長したラドン・トロンの娘核種は濾紙３の表面位置で捕集される。ダストを除去されたサンプル空気は、集塵部２から排出されて流量計５で流量が測定され、ポンプ６から排気される。
【００１３】
放射線検出器７は、濾紙３上に捕集されたダスト４に含まれる放射性粒子のα線を検出して電気パルス信号に変換し、スペクトル測定部８に出力する。スペクトル測定部８は電気パルス信号の波高スペクトルを測定し、その波高スペクトルデータを演算部９に出力する。演算部９は、入力した波高スペクトルデータから測定対象領域（測定対象核種のパルス波高領域）の計数値を演算し、次に、ラドン・トロン領域（ラドン・トロンの娘核種のパルス波高に対応した領域）の計数値を演算して、それに基づき測定対象領域に混入するラドン・トロンの娘核種のα線によるバックグラウンド計数値を演算し、測定対象領域計数値からバックグラウンド計数値を引き算して正味計数値を演算し、その正味計数値に基づき測定対象核種の放射能濃度を演算して測定値として出力する。演算した測定値は表示部１０に表示される。
【００１４】
図２は、演算部９による測定値演算の手順を示すもので、ステップＳ１の「測定対象領域計数値演算」ステップでは、波高スペクトルデータから測定対象領域のチャンネル毎の計数を積算し、測定対象領域計数値とする。ステップＳ２の「テールの指数関数近似」ステップでは、波高スペクトルデータから、ラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールを指数関数で近似する。ステップＳ３の「測定値演算ステップ」では、近似した指数関数に基づき測定対象領域に混入するバックグラウンド計数値を演算し、測定対象領域計数値からバックグラウンド計数値を引き算し、その正味計数値に基づき測定対象核種の放射能濃度を演算して測定値として出力する。
【００１５】
図３は、ステップＳ２のテールの指数関数近似ステップの詳細手順を示すもので、ステップＳ２１の「（ｘ１，ｎ１）、（ｘ２，ｎ２）を入力」のステップでは、ラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールから２データの（ｘ１，ｎ１）、（ｘ２，ｎ２）を選択する。ステップＳ２２の「ｙ１＝ｌｏｇｎ１，ｙ２＝ｌｏｇｎ２を演算」のステップでは、選択したデータの計数を対数に変換する。ステップＳ２３の「ｙ＝ｋｘ＋ｈのｋとｈを演算」のステップでは、計数の対数が波高すなわちチャンネル番号に対して直線であるとして直線の傾きと波高ゼロの接点を求める。ステップＳ２４の「ｎ＝１０ｋｘ＋ｈ展開」のステップでは、前記傾きと前記波高ゼロの接点に基づきテールの形状を指数関数に近似する。ここで、傾きと接点について、２点の複数の組み合わせから求めた値の平均値を用いれば、より精度の高い近似ができることは当然のことである。
【００１６】
図４は、バックグラウンド計数値に影響する全てのラドン・トロンの娘核種についてテールの指数関数近似の演算を行い、それぞれの核種についてバックグラウンド補償を行う演算部９による手順を示すもので、ステップＳ２Ａの「ＴｈＣ’補償演算」ステップでは、ステップＳ２１とＳ２２と同様な手順でＲａＣ’のテールの形状を指数関数に展開する。ステップＳ２Ｂの「ＲａＣ’補償演算」ステップでは、ＲａＣ’のテールの２点を選択し、その２点の計数に混入するＴｈＣ’の計数を前記指数関数に基づいて、引き算してから、ＲａＣ’のテールの形状を指数関数に展開する。ステップＳ２Ｃの「ＲａＡ＆ＴｈＣ補償演」ステップでは、ＲａＡ＆ＴｈＣのテールの２点を選択し、ＲａＣ’と同様にその２点の計数に混入するＴｈＣ’及びＲａＣ’の計数を引き算してからＲａＡ＆ＴｈＣのテールの形状を指数関数に展開する。なお、ステップＳ１およびステップＳ３は、図２の処理と同様であるため、ここでは説明を省略する。
【００１７】
図５はラドン・トロンのスペクトルデータ事例を示すもので、横軸は波高値で比例して値付けされたチャンネル番号、縦軸はチャンネルに対応した計数を対数表示したものである。これからわかるように、スペクトルピークに近い２点（ｘ１，ｙ１）および（ｘ２，ｙ２）は概ね直線ｙ＝ｋｘ＋ｈになっているのがわかる。また、測定時点が違うと、テールの傾きが大きく異なり、更に、測定時点が違うと、ＲａＡ＆ＴｈＣのピーク計数値が同程度でも、ＴｈＣ’のピーク位置が大きく異なることがあることがわかる。図６は、求めた一次関数ｙ＝ｋｘ＋ｈに基づきテールを指数関数ｎ＝１０ｋｘ＋ｈに展開したものである。図７はこのテール部がバックグラウンドとして測定対象領域に混入する様子を示している。図７からわかるように、ラドン・トロンの娘核種のＲａＡ＆ＴｈＣ、ＲａＣ’、ＴｈＣ’のスペクトルピークのそれぞれについて、テール部がウランとプルトニウムの測定対象領域に重なってきている。このことは、従来のような一義的な補償では測定誤差が大きくなり、本実施の形態１のようなそれぞれのスペクトルピーク毎にきめ細かな補償が必要であることを示している。なお、本実施の形態１では、ラドン・トロンの娘核種のα線スペクトルピークから低エネルギー側に立ち下がるテールの形状を指数関数で近似し、その指数関数に基づきバックグラウンド計数値を推定するようにしたので、ラドン・トロンの娘核種の影響を正確に補償して測定対象核種を高感度で測定できる。
【００１８】
以上のように、実施の形態１によれば、ラドン・トロンの娘核種のα線スペクトルピークから低エネルギー側に立ち下がるテール上の２点について、計数の対数が波高に対して直線であるとして直線の傾きと波高ゼロの接点を求め、その傾きと波高ゼロの接点に基づきテールの形状を指数関数で近似し、その指数関数に基づきバックグラウンド計数値を推定するようにしたので、ラドン・トロンの娘核種の影響を正確に補償して測定対象核種を高感度で測定することができる。
【００１９】
実施の形態２．
上記実施の形態１では、演算部９でラドン・トロンの娘核種のα線スペクトルピークから低エネルギー側に立ち下がるテール形状を指数関数で近似してバックグラウンドを補償する場合について述べたが、実施の形態２は、図８に示すように、送気管１の途中に、イオントラップ１１を備えたものである。他の構成は、図１と同じであるため、同一符号を付して示し、ここでは説明を省略する。
【００２０】
動作について説明する。本実施の形態においては、送気管１から吸引されたサンプル空気は、イオントラップ１１を介して、集塵部２に導入される。イオントラップ１１は、図９に示すように、サンプルガスを通す容器１１１と、容器１１１の中心に配置された中心電極１１２と、中心電極１１２を容器１１１に対して電気的に絶縁して固定する陽極絶縁物１１３と、容器１１１に接続される配管（図示せず）に対して容器１１１を絶縁する陰極絶縁物１１４と、容器１１１と中心電極１１２の間に高電圧を印加する高圧電源（直流電源）１１５とから構成されている。
【００２１】
高圧電源１１５は、容器１１１がマイナスに、中心電極１１２がプラスになるように接続され、更に、容器１１１はアース（図示せず）に接続される。サンプル空気に含まれる帯電粒子は、高電圧による電界の作用で、プラス粒子は容器１１１側に、マイナス粒子は中心電極１１２側に、吸引され、収集される。容器１１１及び中心電極１１２に収集された帯電粒子は放電してそれぞれの表面に付着し、粒子径が成長して大きくなると離脱してサンプル空気に放出される。ラドン・トロンの娘核種は、崩壊直後はプラスに帯電して単独で存在しているため、効率よく収集するためには電界強度を大きくする必要がある。実験の結果、高圧電源１１５を１０００Ｖ程度することにより良好の結果が得られている。ラドン・トロンの娘核種は容器１１１の内面に収集され、同様に収集されて付着した他の浮遊粒子により粒子径が成長するとサンプル空気に放出される。イオントラップ１１から排出されたサンプル空気は、集塵部２に導入され、濾紙３にサンプル空気に含まれるダスト４が捕集される。このとき、十分に粒子径が成長したラドン・トロンの娘核種は濾紙３の表面位置に捕集される。他の動作については、実施の形態１と同じであるため、ここでは説明を省略する。
【００２２】
以上のように、本実施の形態２では、上記の実施の形態１と同様の効果が得られるとともに、さらに、集塵部２の上流に、ラドン・トロンのプラスに帯電した娘核種を電気的に集塵して粒子径を増大させるための粒子径増大手段であるイオントラップ１１を備えて、粒子径の小さいラドン・トロンの娘核種の粒子径を成長させることにより、濾紙表面でそれらも捕集できるようにしたので、ラドン・トロンの娘核種の影響をより正確に補償し、測定対象核種を更に高感度で測定することができる。
【００２３】
実施の形態３．
上記実施の形態２では、濾紙３の上流にイオントラップ１１を設けて、粒子径の小さいラドン・トロンの娘核種の粒子径を成長させることにより、濾紙３の表面で捕集できるようにする場合について述べたが、本実施の形態においては、濾紙３として、図１０に示すような活性炭素繊維３１を使用することにより、粒子径の小さいラドン・トロンの娘核種を濾紙３の表面で捕集できるようにする。なお、他の構成については、図１と同じであるため、同一符号を付して示し、ここでは説明を省略する。
【００２４】
本実施の形態においては、濾紙３を構成している活性炭素繊維３１には、図１０に示すように、繊維表面３１１に、１〜２ｎｍ程度の細孔３１２が複数個（無数に）形成されている。本実施の形態においては、粒子径の大きいラドン・トロンの娘核種は当然ながら濾紙３の表面位置で捕集され、さらに、濾紙３の表面に細孔３１２が無数に形成されているため、粒子径の小さいラドン・トロンの娘核種は、それらの細孔３１２の中に、はまりこんで捕集される。これにより、ラドン・トロンの娘核種をすべて濾紙３の表面で捕集できるので、上記の実施の形態２におけるイオントラップ１１を備えることなく、ラドン・トロンの娘核種の影響をより正確に補償し、測定対象核種を高感度で測定することができる。また、図１１に示すように、濾紙３を構成している活性炭素繊維３１を集塵部２経由でアース線２１に接続することにより表面捕集がより確実になる。
【００２５】
以上のように、本実施の形態においては、上記の実施の形態１と同様の効果が得られるとともに、さらに、濾紙３に活性炭素繊維を使用して、粒子径の小さいラドン・トロンの娘核種も濾紙表面の繊維の細孔でトラップして捕集するようにしたので、装置の構成要素を増やさずにラドン・トロンの娘核種の影響をより正確に補償し、測定対象核種を高感度で測定することができる。
【図面の簡単な説明】
【００２６】
【図１】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタの構成を示すブロック図である。
【図２】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、１つのラドン・トロンの娘核種に注目したラドン・トロン補償演算手順を示す流れ図である。
【図３】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、ラドン・トロンの娘核種に関するスペクトルピークのテールの指数関数展開手順を示す流れ図である。
【図４】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、バックグラウンド計数に影響する全てのラドン・トロンの娘核種に関する補償演算手順を示す流れ図である。
【図５】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、ラドン・トロンの娘核種の波高スペクトルを対数表示した事例を示す説明図である。
【図６】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、ラドン・トロンの娘核種に関するスペクトルピークのテールを指数関数で近似した事例を示す説明図である。
【図７】この発明の実施の形態１に係わる放射性ダストモニタにおける、測定対象領域に重なるラドン・トロンの娘核種のスペクトルを示す説明図である。
【図８】この発明の実施の形態２に係わる放射性ダストモニタの構成を示すブロック図である。
【図９】この発明の実施の形態２に係わる放射性ダストモニタに設けられたイオントラップの構成を示す構成図である。
【図１０】この発明の実施の形態３に係わる放射性ダストモニタに濾紙として設けられた活性炭素繊維の構造を示す説明図である。
【図１１】この発明の実施の形態３に係わる放射性ダストモニタにおける、濾紙を構成している活性炭素繊維のアース接続を示す説明図である。
【符号の説明】
【００２７】
１ 送気管、２ 集塵部、３ 濾紙、４ ダスト、５ 流量計、６ ポンプ、７ 放射線検出器、８ スペクトル測定部、９ 演算部、１０ 表示部、１１ イオントラップ、２１ アース線、３１ 活性炭素繊維、１１１ 容器（陰極）、１１２ 中心電極（陽極）、１１３ 陽極絶縁物、１１４ 陰極絶縁物、１１５ 高圧電源、３１１ 繊維表面、３１２ 細孔。
【特許請求の範囲】
【請求項１】
測定点からサンプリングしたサンプル空気に含まれるダストを捕集する濾紙と、
そのダストから放射される放射線を検出して電気パルス信号に変換する放射線検出手段と、
その電気パルス信号の波高を測定し、その波高データに基づいて波高スペクトルを測定するスペクトル測定手段と、
その波高スペクトルの測定対象領域についてα線の計数値を求める測定対象領域計数値演算手段と、
前記測定対象領域に混入するラドン・トロンの娘核種のα線によるバックグラウンド計数値を推定するバックグラウンド計数値推定手段と、
前記測定対象領域計数値演算手段により求められた前記計数値から前記バックグラウンド計数値を除去した正味計数値に基づいて測定対象核種の放射能濃度を演算して測定値として出力する放射能測定手段と
を備え、
前記バックグラウンド計数値推定手段は、前記波高スペクトルに基づいて前記ラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールを指数関数で近似して、近似した前記指数関数に基づいて前記測定対象領域に混入するバックグラウンド計数値を演算する
ことを特徴とする放射性ダストモニタ。
【請求項２】
前記バックグランド計数値推定手段は、前記ラドン・トロンの娘核種のα線のスペクトルピークから低エネルギー側に立ち下がるテール上の２点について、その計数の対数が波高に対して直線であるとして直線の傾きと波高ゼロの接点を求め、その傾きと波高ゼロの接点に基づき前記テールの形状を指数関数で近似する
ことを特徴とする請求項１に記載の放射性ダストモニタ。
【請求項３】
前記濾紙の上流に設けられ、前記ラドン・トロンのプラスに帯電した娘核種を電気的に集塵して粒子径を増大させるための粒子径増大手段を
さらに備えたことを特徴とする請求項１または２に記載の放射性ダストモニタ。
【請求項４】
前記濾紙は活性炭素繊維から構成され、前記活性炭素繊維はアースに接続されていることを特徴とする請求項１または２に記載の放射性ダストモニタ。
【請求項１】
測定点からサンプリングしたサンプル空気に含まれるダストを捕集する濾紙と、
そのダストから放射される放射線を検出して電気パルス信号に変換する放射線検出手段と、
その電気パルス信号の波高を測定し、その波高データに基づいて波高スペクトルを測定するスペクトル測定手段と、
その波高スペクトルの測定対象領域についてα線の計数値を求める測定対象領域計数値演算手段と、
前記測定対象領域に混入するラドン・トロンの娘核種のα線によるバックグラウンド計数値を推定するバックグラウンド計数値推定手段と、
前記測定対象領域計数値演算手段により求められた前記計数値から前記バックグラウンド計数値を除去した正味計数値に基づいて測定対象核種の放射能濃度を演算して測定値として出力する放射能測定手段と
を備え、
前記バックグラウンド計数値推定手段は、前記波高スペクトルに基づいて前記ラドン・トロンの娘核種のスペクトルピークについてテールを指数関数で近似して、近似した前記指数関数に基づいて前記測定対象領域に混入するバックグラウンド計数値を演算する
ことを特徴とする放射性ダストモニタ。
【請求項２】
前記バックグランド計数値推定手段は、前記ラドン・トロンの娘核種のα線のスペクトルピークから低エネルギー側に立ち下がるテール上の２点について、その計数の対数が波高に対して直線であるとして直線の傾きと波高ゼロの接点を求め、その傾きと波高ゼロの接点に基づき前記テールの形状を指数関数で近似する
ことを特徴とする請求項１に記載の放射性ダストモニタ。
【請求項３】
前記濾紙の上流に設けられ、前記ラドン・トロンのプラスに帯電した娘核種を電気的に集塵して粒子径を増大させるための粒子径増大手段を
さらに備えたことを特徴とする請求項１または２に記載の放射性ダストモニタ。
【請求項４】
前記濾紙は活性炭素繊維から構成され、前記活性炭素繊維はアースに接続されていることを特徴とする請求項１または２に記載の放射性ダストモニタ。
【図１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図１０】
【図１１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図１０】
【図１１】
【公開番号】特開２００６−１２６１２４（Ｐ２００６−１２６１２４Ａ）
【公開日】平成１８年５月１８日（２００６．５．１８）
【国際特許分類】
【出願番号】特願２００４−３１７９５８（Ｐ２００４−３１７９５８）
【出願日】平成１６年１１月１日（２００４．１１．１）
【出願人】（０００００６０１３）三菱電機株式会社 (33,312)
【Ｆターム（参考）】
【公開日】平成１８年５月１８日（２００６．５．１８）
【国際特許分類】
【出願日】平成１６年１１月１日（２００４．１１．１）
【出願人】（０００００６０１３）三菱電機株式会社 (33,312)
【Ｆターム（参考）】
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