ＰＤＰ放電特性解析装置およびＰＤＰ放電特性解析プログラム
【課題】 粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる、或いは、計算時間を長くすることなく、一回の評価をするのにかかる計算負荷を軽減することができる。
【解決手段】 ＰＤＰ放電特性解析装置１は、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、前記放電現象における放電素の過程モデルに関する入力データに基づいて行うものであって、荷電粒子の粒子密度の算出について、フルモード計算手段５と、ハーフモード計算手段７と、スキップモード計算手段９と、これらを入力データの変化に基づいて切り替える切替手段３と、を備えている。
【解決手段】 ＰＤＰ放電特性解析装置１は、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、前記放電現象における放電素の過程モデルに関する入力データに基づいて行うものであって、荷電粒子の粒子密度の算出について、フルモード計算手段５と、ハーフモード計算手段７と、スキップモード計算手段９と、これらを入力データの変化に基づいて切り替える切替手段３と、を備えている。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を行うＰＤＰ放電特性解析装置およびＰＤＰ放電特性解析プログラムに関する。
【背景技術】
【０００２】
ＰＤＰ（Ｐｌａｓｍａ Ｄｉｓｐｌａｙ Ｐａｎｅｌ；プラズマディスプレイパネル）の高性能化を目指して、放電理論に基づく計算機実験（放電シミュレーション）による特性解析が行われている。放電シミュレーションによる従来の特性解析では、放電現象（放電発光現象）を放電シミュレーションによって再現し、得られた結果から発光効率等の決定要因を理論的に解明するものであり、解明した結果に従って指針を得て、ＰＤＰの高性能化が図られることになる。なお、ＰＤＰは、表示セル（ＰＤＰセル）と呼ばれる微小な放電管を格子状に配置することで構成されており、当該表示セルごとに輝度を制御して、映像（画像）を表示するものである。
【０００３】
この放電シミュレーションについて、図７、図８および図９を参照して説明する。図７は、ＡＣ型ＰＤＰの１個の表示セル（１画素に該当する）の概略を説明した図である。図８は、図７に示した表示セルに入力される駆動波形の例を説明した図である。また、図９は、ＰＤＰで一般的に用いられているＮｅ−Ｘｅ混合ガスの放電現象において、それらのガス原子・分子の状態と、放電発光に深く関わるいくつかのエネルギー準位と、それらの間の主要な衝突反応とを用いて、放電素過程を説明した図である。
【０００４】
図７に示すように、ＡＣ型ＰＤＰの表示セルは、前面基板（図示せず）と背面基板（図示せず）と間に介装される長さＬ、幅Ｗ、高さ（ｈ1＋Ｈ＋ｈ2）の直方体形状ものである。また、この表示セルには、前面基板側に幅ＷｓのＸ電極と、幅ＷｓのＹ電極とが距離ｇだけ離間されて備えられている。そして、表示セルには、これらの電極の直下に、当該直方体の上面となる高さｈ1の誘電体層が当接していて、当該直方体の長手方向の側面となる高さＨの隔壁が設けられ、且つ、当該直方体の底面となる高さｈ2の誘電体層が設けられており、底面の誘電体層の下部に幅Ｗａのアドレス電極が設けられている。そして、表示セルでは、底面の誘電体層の上部に蛍光体が塗布されており、封入した気体が励起することで励起粒子が生成され、この励起粒子が紫外線を放射し、蛍光体によって波長変換され、発光するように構成されている。
【０００５】
つまり、このＡＣ型ＰＤＰの表示セル（ＡＣ型ＰＤＰセル）の発光は、Ｘ電極とＹ電極との電極間に電位差を与え、表示セル内に充填してある気体の放電によって（気体放電により）、生成される励起粒子が紫外線を放射し、蛍光体によって波長変換されて可視光となることで為される。
【０００６】
なお、ＡＣ型ＰＤＰによる映像の表示は、図８に示す駆動波形によって、表示セルのＸ電極とＹ電極との電極間に電位差を与えて、繰り返し気体放電を発生させることにより、十分な光量を確保することで行われる。
このように、一般的なＰＤＰの放電シミュレーションは、駆動波形（パルス波形）の１周期（約１６×１０-6ｓ）を入力とした場合を想定して行われるものである。
【０００７】
また、図９に示すように、放電素過程モデルは、表示セル内部に充填されている粒子、ここでは、キセノンＸｅとネオンＮｅについて、電子、イオンおよび励起粒子の状態の変化と、模式的に示した当該キセノンＸｅと当該ネオンＮｅとの衝突反応とを表している。
この図９では、キセノンＸｅおよびイオンＮｅの基底状態、励起状態と、放出される波長とを示している。
【０００８】
また、この放電素過程モデルにおける粒子の運動を表す離散式を、次の（１）式に示す。算出される。この（１）式のおいて、ｎj、ｖj、Ｄj、Ｓjは、それぞれ粒子ｊの密度、ドリフト速度、拡散係数、生成項および消滅項を表している。この（１）式と、電界に関する計算式（示さず）とを連立することで、ある時刻における粒子や状態等が求まる（例えば、非特許文献１参照）。
【０００９】
【数１】
【００１０】
一般的なＰＤＰの放電シミュレーションでは、（１）式の一回の評価をする時間刻みΔｔは、粒子の中で、最も速度の大きい電子（図７および図８の条件下でｖ≦２×１０7ｍ／ｓ）に関するＣＦＤ条件（安定性を確保するため、時間刻みはサンプル間隔／速度以下でなければならないという条件）によって決定されるので、一般的なＰＤＰの放電シミュレーションにおけるサンプル間隔（５×１０-6ｍ）では、Δｔ≦１０-13ｓ（０．１ピコ秒）程度になる。
【非特許文献１】「電気学会技術報告 第６８８号」ｐｐ２７−２９ １９８９年９月１０日発行
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００１１】
しかしながら、ＰＤＰの従来の放電シミュレーションでは、（１）式の離散式を用いた計算を、０．０１〜０．１ピコ秒程度の時間刻み幅で繰り返し行って、表示セルにおける放電現象を評価し、この評価を１０〜１００マイクロ秒まで行うため、一回の評価をするのに、計算負荷が大きいと、全計算時間が非常に長くなってしまうという問題がある。
【００１２】
すなわち、放電シミュレーションにおいて、計算対象となる粒子の中で、イオンと電子に関しては、イオンの速度が電子の速度に比べて、１／１００程度と小さいので、ＣＦＤ条件１００倍程度緩和されるが、（１）式の生成項が電子の状態に依存することや、ドリフト速度や拡散係数が電界の状態に依存することや、電界が電子の状態に依存することから、電子と同様の時間刻みを用いる必要がある。
【００１３】
また、計算対象となる粒子の中で、電気的に中性である励起粒子に関しては、中性であるが故に電界による加速が生じないことから移流項が存在せず、陰解法等を用いることでＣＦＤ条件の制約を取り払うことが可能であるが、（１）式の生成項が電子の状態に依存することから、電子と同様の時間刻みを用いる必要がある。
【００１４】
従って、ＰＤＰの従来の放電シミュレーションにおいて、計算時間がかかる主原因は、粒子の中で、電子の速度が早く、時間刻みが大きく取れないためと、計算を行うを期間である１周期が時間刻みに比べて、圧倒的に長いことにある。さらに、電子の運動は、放電現象に大きく影響するため、十分に高い精度で計算を行う必要があり、計算時間の増加を助長することとなる。
【００１５】
なお、（１）式を用いた離散化方法には、有限差分法や、Ｌａｘ−Ｗｅｎｄｒｏｆｆ法や、Ｓｃｈａｒｆｅｔｔｅｒ−Ｇｕｍｍｅｌ法等の様々な方法が存在しているが、精度が高くなればなるほど、或いは、解像度が高くなればなるほど、用いる式が複雑になり、一回の評価に要する計算時間が大きくなってしまう。
【００１６】
しかし、ＰＤＰを構成する表示セル内の放電現象において、主要な役割を果たす電子の運動によって生じる空間周波数が高いにも拘わらず、一回の評価に要する計算時間が大きくなるからといって、解像度の低い離散化方法を用いることは、不適切な方法であると言える。
【００１７】
また、（１）式の左辺第２項は移流項と呼ばれており、粒子の運動を解析する際に、正確な解（現実の粒子の運動）に収束することを阻害する不安定要素となるので、この不安定要素を抑制する手続きを追加する、または、安定した結果が得られる陰解法を用いて、時間積分を施すなどの対策をする必要がある。しかし、これらの手続きの追加や、時間積分を施す場合も、計算時間を増大させる要因になってしまう。従って、（１）式の一回の評価をするのにかかる計算負荷を軽減することは困難である。
【００１８】
こういった場合を想定した方法としては、離散化方法における離散化を、空間微分を用いた差分に置き換える方法があり、一回の評価をするのにかかる計算負荷は、空間微分を行う空間次元数の増加に応じて、爆発的に増加することに着目し、計算条件にある対象性を仮定して、空間次元数を減少する方法（低次元流体モデルによる方法）等が多数存在している。つまり、無限平面や軸対象性等を仮定した場合、空間次元数が空間１次元や空間２次元の問題となり、計算量が減少する。
【００１９】
現在、この低次元流体モデルによる方法が、ＰＤＰの放電シミュレーションに広く採用されているが、例えば、図７に示した電極構造における放電現象は、本質的に３次元空間上に生じるものであるので、離散化方法における離散化を、空間微分を用いた差分に置き換えると、現象を正しく再現することは不可能になってしまう。
【００２０】
そこで、本発明では、前記した問題を解決し、粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる、或いは、計算時間を長くすることなく、一回の評価をするのにかかる計算負荷を軽減することができるＰＤＰ放電特性解析装置およびＰＤＰ放電特性解析プログラムを提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００２１】
前記課題を解決するため、請求項１に記載のＰＤＰ放電特性解析装置は、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、前記放電現象における放電素の過程モデルに関する入力データに基づいて行うＰＤＰ放電特性解析装置であって、フルモード計算手段と、ハーフモード計算手段と、スキップモード計算手段と、切替手段と、を備える構成とした。
【００２２】
かかる構成によれば、ＰＤＰ放電特性解析装置は、フルモード計算手段によって、特性解析を、ＡＣ型ＰＤＰの放電による流体シミュレーションによって行う場合に、ＡＣ型ＰＤＰによって放電される放電プラズマを構成している荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、荷電粒子を構成する電子とイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算する。
【００２３】
続いて、ＰＤＰ放電特性解析装置は、ハーフモード計算手段によって、荷電粒子を構成するイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算し、スキップモード計算手段によって、荷電粒子を構成する励起粒子のみの粒子密度を計算する。そして、ＰＤＰ放電特性解析装置は、切替手段によって、フルモード計算手段、ハーフモード計算手段およびスキップモード計算手段による計算の切替を、入力データの変化に伴って行う。
【００２４】
なお、ＡＣ型ＰＤＰの放電による流体シミュレーションを行う場合、このＰＤＰ放電特性解析装置に、計算条件として入力されるのは、表示セル（ＰＤＰセル）を構成する各部の大きさや、各部同士の間隔、誘電体の比誘電率、当該表示セル内に充填される気体の組成、当該表示セルに印可されるパルス電圧の電圧値、パルス幅、パルス周期等が挙げられる。また、荷電粒子とは、表示セル内に充填されている気体を構成しているものであり、当該気体の状態によって、電子、イオン、励起粒子を含むものである。
【００２５】
請求項２に記載のＰＤＰ放電特性解析装置は、請求項１に記載のＰＤＰ放電特性解析装置において、前記スキップモード計算手段が、前記励起粒子の粒子密度を計算する際に、前記放電現象を解析する手法である陰解法を用いることを特徴とする。
【００２６】
かかる構成によれば、ＰＤＰ放電特性解析装置は、スキップモード計算手段によって、励起粒子の粒子密度を計算する際に、陰解法を用いることで、例えば、従来の離散化方法に比べて、電界による加速によって生じる移流項が存在していないので、計算時間を短縮することができる。
【００２７】
請求項３に記載のＰＤＰ放電特性解析装置は、請求項１または２に記載のＰＤＰ放電特性解析装置において、前記切替手段が、前記フルモード計算手段による計算から前記ハーフモード計算手段による計算への切替および前記ハーフモード計算手段による計算から前記スキップモード計算手段による計算への切替を、前記特性解析に要する電力消費量の閾値処理、または、計算時に通電する電流値の閾値処理に基づいて行うことを特徴とする。
【００２８】
かかる構成によれば、ＰＤＰ放電特性解析装置は、切替手段によって、特性解析に要する電力消費量の閾値処理、または、計算時に通電する電流値の閾値処理に基づいて行う。つまり、ＰＤＰ放電特性解析装置は、例えば、フルモード計算手段によって、全ての荷電粒子の粒子密度を算出する際の電力消費量が閾値を下回った場合に、ハーフモード計算手段による、遅い荷電粒子（イオン）と、励起粒子のみの粒子密度を算出することに切り替える。
【００２９】
請求項４に記載のＰＤＰ放電特性解析装置は、請求項１から３までのいずれか一項に記載のＰＤＰ放電特性解析装置において、前記切替手段が、前記ハーフモード計算手段による計算から前記スキップモード計算手段による計算への切替を、前記粒子密度の閾値処理に基づいて行うことを特徴とする。
【００３０】
かかる構成によれば、ＰＤＰ放電特性解析装置は、粒子密度の閾値処理に基づいて、ハーフモード計算手段による計算からスキップモード計算手段による計算に切り替えることで、計算精度を維持しつつ、高速に計算することができる。
【００３１】
請求項５に記載のＰＤＰ放電特性解析プログラムは、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、前記放電現象における放電素の過程モデルに関する入力データに基づいて行うＰＤＰ放電特性解析装置であって、フルモード計算手段と、ハーフモード計算手段と、スキップモード計算手段と、切替手段と、を備える構成とした。
【００３２】
かかる構成によれば、ＰＤＰ放電特性解析プログラムは、フルモード計算手段によって、特性解析を、ＡＣ型ＰＤＰの放電による流体シミュレーションによって行う場合に、ＡＣ型ＰＤＰによって放電される放電プラズマを構成している荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、荷電粒子を構成する電子とイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算する。
【００３３】
続いて、ＰＤＰ放電特性解析プログラムは、ハーフモード計算手段によって、荷電粒子を構成するイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算し、スキップモード計算手段によって、荷電粒子を構成する励起粒子のみの粒子密度を計算する。そして、ＰＤＰ放電特性解析プログラムは、切替手段によって、フルモード計算手段、ハーフモード計算手段およびスキップモード計算手段による計算の切替を、入力データの変化に伴って行う。
【発明の効果】
【００３４】
請求項１または請求項５に記載の発明によれば、予め設定した計算条件下で、入力された入力データに基づいて、全ての荷電粒子について、精度を重視して計算したり、或いは、励起粒子のみについて、速度を重視して計算したりすることで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。或いは、計算時間を長くすることなく、一回の評価をするのにかかる計算負荷を軽減することができる。
【００３５】
請求項２に記載の発明によれば、励起粒子の粒子密度を計算する際に、陰解法を用いることで、例えば、従来の離散化方法に比べて、電界による加速によって生じる移流項が存在していないので、計算時間を短縮することができる。
【００３６】
請求項３に記載の発明によれば、特性解析に要する電力消費量の閾値処理、または、計算時に通電する電流値の閾値処理に基づいて行うことで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。つまり、各手段にかかっている計算負荷を推定して、過剰に計算負荷がかかっている場合や殆ど計算負荷がかかっていない場合が生じないようにしているので、各手段に最適な計算負荷がかかり、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。
【００３７】
請求項４に記載の発明によれば、予め設定した粒子密度の閾値処理によって切り替えることで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００３８】
次に、本発明の実施形態について、適宜、図面を参照しながら詳細に説明する。
〈ＰＤＰ放電特性解析装置の構成〉
図１はＰＤＰ放電特性解析装置のブロック図である。図１に示すように、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、ＡＣ型ＰＤＰの表示セル（ＰＤＰセル）における放電シミュレーションを行って、表示セルの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、放電現象における放電素過程モデルに関する入力データに基づいて、切替手段３と、フルモード計算手段５と、ハーフモード計算手段７と、スキップモード計算手段９とを備えている。
【００３９】
なお、このＰＤＰ放電特性解析装置１は、通常のパーソナルコンピュータや大型の計算機等によって構成されており、予め設定した計算条件（詳細は後記する）下で、入力された入力データ（詳細は後記する）に基づいて、放電シミュレーションを行うものである。
【００４０】
ここで、このＰＤＰ放電特性解析装置１の構成の説明に先立ち、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象について、図２を参照して説明する。
一般的にＡＣ型ＰＤＰ（表示セル）の放電現象は、印可された電圧パルスの先頭付近の極めて短い時間に発生する。この放電現象発生時には表示セル内に充填された気体によって励起粒子が生成され、この励起粒子の励起寿命に対応した時間だけ、当該励起粒子は紫外線を放射しながら（表示セルを発光させながら）、粒子密度を減少させて、元の状態に収束する。
【００４１】
背景技術のところで説明した駆動波形（図８参照）が表示セルに入力された場合の、放電電流（放電電流値）と発光量とを図２に示す。図２は放電電流値と発光量とを示した図である。この図２（ａ）に示した放電電流値は、電子およびイオンによる電流密度に比例する値であり、電子およびイオンによる電流密度は、次の（２）式によって与えられる。
【００４２】
【数２】
【００４３】
この（２）式において、ｑi、ｎi、ｖiはイオンｉの電荷量、密度、速度を示しており、ｑe、ｎe、ｖeは電子ｅの電荷量、密度、速度を示している。図２に示したように、放電現象による電流値が短い時間幅で消滅することは、イオンまたは電子の密度および速度が短い時間幅で急激に減衰することを示している。
【００４４】
また、イオンおよび電子の速度は、これらのエネルギーに依存する量である移動量μiおよび移動量μeと、イオンおよび電子が存在している場所の電界（電界強度）Ｅとを用いて、次の（３）式によって表される。
【００４５】
【数３】
【００４６】
この（３）式によって表されることにより、イオンおよび電子の速度が急激に減衰することは、移動量（エネルギー）および電界（電界強度）が急激に減衰することを意味している。
【００４７】
このように放電現象は、（２）式および（３）式により数式化されているが、電子の流れが電流の成分であるため消費電力に影響されることや、電子の密度および電子のエネルギー（移動量）がイオンや励起粒子の生成に影響を及ぼすと共に、放電現象や放電現象終了後の発光源となる励起粒子の生成に影響を及ぼすため、放電シミュレーションにおける電子の解析は簡単にはいかず、計算負荷の増大や計算回数の増加を生じさせてしまっている。
【００４８】
しかし、放電現象が極めて短い時間に終了し、放電終了後のエネルギーが励起粒子の生成やイオンの電離を行うのに十分でない場合には、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象の特性解析において、消費電力の影響が無視できる程度に減少する。また、電子から他の粒子への影響が少なくなる時間は、パルス周期（あるパルスが入力されてから次のパルスが入力されるまでの時間）に比べて、非常に短いと想定される。
【００４９】
それゆえ、ＰＤＰ放電特性解析装置１では、ＡＣ型ＰＤＰに印可する電圧となる駆動パルスによって放電現象が生じてから収束するまでの時間をとった時間軸を、複数の区間（（ａ）〜（ｃ））に分割して、当該放電現象を対象にした特性解析を行うことにしている。
【００５０】
ここで、複数の区間（ａ）〜（ｃ）について説明すると、区間（ａ）は駆動パルスによって放電が発生する区間であり、区間（ｂ）は放電後に励起粒子等が減衰するだけの区間である。また、区間（ｃ）は、区間（ａ）と区間（ｂ）との間の過渡的な区間である。
これより、図１に戻って、ＰＤＰ放電特性解析装置１の構成の説明を行う。
【００５１】
切替手段３は、当該装置１によってＡＣ型ＰＤＰの放電シミュレーションを行う際に、予め設定した計算条件を入力しておき、フルモード算手段５とハーフモード計算手段７とスキップモード計算手段９による荷電粒子（電子、イオン、励起粒子）の粒子密度の計算を、入力された入力データの変化に伴って、切り替えるものである。
【００５２】
また、この切替手段３は、フルモード算手段５とハーフモード計算手段７とスキップモード計算手段９による荷電粒子の粒子密度の計算を、これらの各手段（５，７，９）で特性解析に要する電力消費量の閾値処理、または、計算時に通電する電流値の閾値処理に基づいて、切り替えるものである。なお、図１の点線で示したように、各手段（５，７，９）から切替手段３にフィードバックされている。
【００５３】
例えば、電力消費量の閾値は、１μＷである。また、通電する電流値の閾値は、０．０１μＡである。なお、これらの閾値は、表示セルの大きさに依存するが、この程度の値を目安にすることで差し支えない。
【００５４】
さらに、この切替手段３は、ハーフモード計算手段７による計算からスキップモード計算手段９による計算への切替を、荷電粒子の粒子密度の閾値処理に基づいて、行うものである。例えば、ハーフモード計算手段７による計算からスキップモード計算手段９による計算への切替は、荷電粒子（イオン、励起粒子）の粒子密度が１０7［ｃｍ-3］に達した場合（閾値が１０7［ｃｍ-3］）である。
【００５５】
なお、予め設定した計算条件とは、表示セル（ＡＣ型ＰＤＰセル）に充填する気体の組成、表示セルの形状、電極（Ｘ電極、Ｙ電極）の幅や間隔、誘電体の誘電率、印可する電圧の電圧値、パルス周期およびパルス幅等が挙げられる。
【００５６】
入力データの変化とは、例えば、電子密度やイオン密度、エネルギー、速度、放電電流値に閾値を設けておき、この閾値を越えたか否かということと、表示セル内の状態とを比較した結果によって求めたものである。
【００５７】
荷電粒子は、ＡＣ型ＰＤＰの表示セル内で放電現象による放電プラズマを構成しており、当該表示セル内に充填されている気体中の原子（分子）が変化することによって生じるものである。
【００５８】
フルモード計算手段５は、荷電粒子を構成する電子とイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算するものである。つまり、このフルモード計算手段５は、駆動パルスによって放電が発生する区間（区間（ａ））について、荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、１回当たりの計算負荷が所定負荷よりも小さくなると共に、繰り返しの計算回数が所定回数よりも多くなることにより、算出精度を重視して計算するものである。
【００５９】
例えば、１つの表示セル（格子点）での計算量を見積もった場合、３０回前後の乗算を１セットとして、陽解法は１セット、陰解法は１０セット（計算条件によっては１桁以上変動する）程度となる。
このフルモード計算手段５では、荷電粒子の粒子密度を算出する際に、高精度な計算手法（例えば、「ＴＶＤ法」）を適用している。
【００６０】
ハーフモード計算手段７は、荷電粒子を構成するイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算するものである。つまり、このハーフモード計算手段７では、荷電粒子の中で、速度の遅い荷電粒子であるイオンと励起粒子とについて、粒子密度を求めている。
【００６１】
スキップモード計算手段９は、励起粒子のみの粒子密度を計算するものである。つまり、このスキップモード計算手段９は、荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、１回当たりの計算負荷が所定負荷よりも大きくなると共に、繰り返しの計算回数が所定回数よりも少なくなることにより、算出速度を重視して計算するものである。なお、このスキップモード計算手段９では、励起粒子の拡散方程式が計算される。
【００６２】
ここで、前記した区間（ａ）〜（ｃ）と、ＰＤＰ放電特性解析装置１の構成との関わりについて説明する。
このＰＤＰ放電特性解析装置１では、区間（ａ）〜（ｃ）について、必要な計算精度を維持できる手法を適用させた解析モード（フルモード計算手段５、ハーフモード計算手段７およびスキップモード計算手段９）を備えていることで、計算時間の短縮を図ることができる。
【００６３】
まず、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、区間（ａ）の放電が発生する区間においては、電子、イオン、励起粒子共に高い精度で計算を行う必要があるため、フルモード計算手段５によって、高精度な計算手法を適用したモード（以下、フルモード）で解析を行う。
【００６４】
続いて、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、区間（ｂ）の放電後に励起粒子等が減衰するだけの区間においては、計算するものが励起粒子の拡散方程式になるので、スキップモード計算手段９によって、ＣＦＤ条件による時間刻みの制限がない陰解法を適用したモード（以下、スキップモード）で解析を行う。なお、このスキップモードでは、励起粒子が減衰するだけであるので、空間電荷等は変化せず、印加電圧が変化しない限り電界も変化しないので、電界解析を行っていない。
【００６５】
それゆえ、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、計算時間の短縮を重視する場合には、長い刻み時間を採用できることで計算ステップの回数が少なくなる、スキップモード計算手段９による計算への移行を、可能な限り速く行う必要がある。
【００６６】
ここで、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、フルモードからスキップモードに移行する場合、つまり、切替手段３によって、フルモード計算手段５による計算からスキップモード計算手段９による計算に切り替えられる場合、予め設けられている、電子密度やイオン密度、エネルギー、速度、放電電流値等に閾値を越えたか否かによる計算条件により切り替えられる。すなわち、電子密度やイオン密度、エネルギー、速度、放電電流値等の閾値と、表示セル内の状態との関係を予め検証（比較）しておく必要がある。
【００６７】
しかし、ＰＤＰ放電特性解析装置１の切替手段３において、例えば、放電電流値を切替の基準に採用した場合、放電電流値における電子による電流とイオン電流との成分比には、条件によって１０：１もの差があるため、放電電流値が無視できるほど小さくなった時点においても、イオン密度が十分に減衰しているとは限らない。また、放電現象においては、イオンの固体表面（原子表面または分子表面）が電気的に中和される際に、ある確率で２次電子と呼ばれる電子が放出される場合があり、これが増幅回路に正帰還に相当し、放電電流値の急激な増加の一因となる。
【００６８】
また、イオン密度分布の変動に伴う電界強度の変化によっても、電子密度が増加し、再び放電電流値が増加する場合もある。これにより、イオンが残留している状態においては、何らかの事情で、大量のイオンが固体（原子または分子）に近づいた際（正負の電荷を失った際）に、電子密度が急激に増加する可能がある。また、電子密度とイオン密度に閾値を設けたとしても、一般的にイオンの速度が電子の速度に比べて非常に遅いため、イオン密度が閾値を下回るのに要する時間は長く、計算時間の短縮の効果が少なくなる。
【００６９】
それゆえ、このＰＤＰ放電特性解析装置１は、前記した過渡的な区間（ｃ）において、ハーフモード計算手段７によって、電子の計算を省略し、イオンと励起粒子とについて高精度の計算手法を適用したモード（以下、ハーフモード）で解析を行う。すなわち、ＰＤＰ放電特性解析装置１では、全ての荷電粒子（電子、イオン、励起粒子）の中で粒子密度を算出する場合（区間（ａ）におけるフルモード）と、予め設定した速度（ここでは、電子の速度）よりも遅い荷電粒子のみ（イオン、励起粒子のみ）の粒子密度を算出する場合（区間（ｃ）におけるハーフモード）との場合分けがなされて、荷電粒子の解析が行われる。
【００７０】
なお、ハーフモードにおいては、ＣＦＤ条件による時間刻みの制限は、イオンの時間刻みの制限と同じになるので、フルモードに比べて、１００倍程度、計算時間を短縮することが可能である。
【００７１】
ここで、図３を参照して、ＰＤＰ放電特性解析装置１におけるフルモード、ハーフモードおよびスキップモードのモード構成（モードの分割法）と、各モードにおける時間刻みについて説明する。なお、図３に示したモード分割法は、背景技術のところで説明した、図７の表示セル（ＰＤＰセル）のＸ電極、Ｙ電極に、図８の駆動波形の電圧を印可した場合を示したものである。
【００７２】
図３に示すように、ＰＤＰ放電特性解析装置１において、ハーフモードでは、イオンによって、２次電子量等を監視し、電子密度の増加の兆しを捉えた時点で、フルモードへの切替を行っている。この場合の初期条件としては、イオンによる２次電子流を採用することが可能である。
【００７３】
ＰＤＰ放電特性解析装置１において、ハーフモードからスキップモードへの切替は、イオン密度に対して設けた閾値を基準としており、また、スキップモードからハーフモードに切り替える場合には、励起粒子による生成と、切替時の電界分布から初期条件を作成している。
【００７４】
〈ＰＤＰ放電特性解析装置によるシミュレーション〉
次に、ＰＤＰ放電特性解析装置１によるシミュレーションについて説明する。ここでは、ＰＤＰ放電特性解析装置１によるＡＣ型ＰＤＰ放電シミュレーション用の３次元コードを例にして説明する。この３次元コードとは、Ｎｅ−Ｘｅ混合ガスが封入された表示セル（ＡＣ型ＰＤＰセル、図７参照）を対象として、当該混合ガスを、前記した図９によってモデル化し、これらに関する連続の式（前記した（１）式）と、電界に関するｐｏｉｓｓｏｎの式とを連立して解いていくことである。
【００７５】
ここで、ＰＤＰ放電特性解析装置１によるシミュレーションにおける計算条件を図４に示す。図４に示すように、ガス組成はＮｅが９５％、Ｘｅが５％であり、ガス圧力は６７．５ｋＰａである。表示セル（ＡＣ型ＰＤＰ）の形状は、セル長さＬが６６０μｍ、セル高さＨが１４５μｍ、セル幅Ｗが１６０μｍ、アドレス電極幅Ｗａが１４０μｍ、維持電極幅Ｗｓが１７０μｍ、維持電極間隔ｇが７５μｍである。
【００７６】
また、表示セル（ＡＣ型ＰＤＰ）の形状は、前面側誘電体の厚みｈ1が２５μｍ、比誘電率が１５、背面側誘電体の厚みｈ2が１０μｍ、比誘電率が５である。また、駆動波形として、維持パルス周期Ｔｐが１６μｓ、維持パルス幅Ｔｗが１μｓ、維持パルス電圧Ｖｓが２２０Ｖである。なお、ここでは、電子およびイオンの連続の式に関しては、高精度なＴＶＤ法による移流項を離散化している。
【００７７】
ＰＤＰ放電特性解析装置１では、表示セルにパルス電圧が印可され、入力データが入力されると計算が開始される。ＰＤＰ放電特性解析装置１では、まず、フルモード計算手段５によって、フルモードによる計算が開始される。このフルモードによる計算においては、電子の速度によって決まる時間刻み、具体的には、電子の速度ｖeとメッシュ間隔ΔＸから求まるτ＝ΔＸ／ｖeを時間刻みとして計算を行っている。
【００７８】
フルモードによる計算時、パルス電圧印加直後における電界強度のピーク値は、約１０5［Ｖ／ｍ］であり、電子の速度ｖeは約１０9［ｍ／ｓ］であるので、時間刻みは１０-13［ｓ］程度になる。
【００７９】
この実施形態における電流値は、時刻ｔ＝０から増加し、ｔ＝０．２μｓで最大値となった後、ｔ＝０．８μｓで０．０１μＡを下回っている。この時点での電子密度は、１０7［ｃｍ-3］程度であり、電子の速度およびエネルギーは共に低く、新たな放電が発生する可能性は低い。しかし、残留しているイオンの密度が１０9［ｃｍ-3］程度であるので、それによって生じる２次電子や、電界強度の変化等によって、再び電子数が増加する可能性があるので、ＰＤＰ放電特性解析装置１では、ハーフモード計算手段７により、ハーフモードに切り替えて、電子数の監視を継続する。
【００８０】
また、ＰＤＰ放電特性解析装置１では、ハーフモードに切り替えた時点では、イオンの速度は１０5［ｃｍ／ｓ］程度になり、これによって決定される時間刻みは１０-11［ｓ］である。イオンの密度は、時刻ｔ＝１．３μｓで１０7［ｃｍ-3］程度まで減少し、フルモードからハーフモードへの切替時における電子密度と同程度になるため、これによって、再び放電に進展する可能性はないと判定し、スキップモードへの切替を行う。
【００８１】
スキップモードでは、移流項のない励起粒子に関する連続の式を陰解法で計算するので、時間刻みの上限が存在しないことになる。そこで、この実施形態では、特性評価に必要なデータサンプル数（入力データ）から時間刻みを決定し、Δｔ＝１０-9［ｓ］とした。
【００８２】
さらに、ＰＤＰ放電特性解析装置１では、スキップモードからフルモードへの復帰は、次のパルス先頭において行うこととしている。また、この実施形態におけるフルモード、ハーフモード、スキップモードによるモード分割の構成と結果について、図５に示す。
【００８３】
この図５に示したように、フルモードの計算時間が２５時間、ハーフモードの計算時間が２５分、スキップモードの計算時間が５時間となり、従来法では、２０日要した計算時間が、およそ３０時間に短縮することができた。
【００８４】
ＰＤＰ放電特性解析装置１によれば、予め設定した計算条件下で、入力された入力データに基づいて、フルモード計算手段５やハーフモード計算手段７によって、精度を重視して計算したり（フルモード、ハーフモードによる算出）、ハーフモード計算手段９によって、速度を重視して計算したり（スキップモードによる算出）することで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。或いは、計算時間を長くすることなく、一回の評価をするのにかかる計算負荷を軽減することができる。
【００８５】
また、ＰＤＰ放電特性解析装置１によれば、スキップモード計算手段９によって、励起粒子の粒子密度を計算する際に、陰解法を用いることで、例えば、従来の離散化方法に比べて、電界による加速によって生じる移流項が存在していないので、計算時間を短縮することができる。
【００８６】
さらに、ＰＤＰ放電特性解析装置１によれば、フルモード計算手段５、ハーフモード計算手段７およびスキップモード計算手段９によって、特性解析に要する電力消費量の閾値処理、または、計算時に通電する電流値の閾値処理に基づいて行うことで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。つまり、各手段にかかっている計算負荷を推定して、過剰に計算負荷がかかっている場合や殆ど計算負荷がかかっていない場合が生じないようにしているので、各手段に最適な計算負荷がかかり、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。
【００８７】
さらに、ＰＤＰ放電特性解析装置１によれば、切替手段３によって、予め設定した粒子密度の閾値処理によって切り替えることで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。
【００８８】
〈ＰＤＰ放電特性解析装置の動作〉
次に、図６に示すフローチャートを参照して、ＰＤＰ放電特性解析装置１の概略の動作について説明する（適宜、図１参照）。
ＰＤＰ放電特性解析装置１は、まず、計算条件（予め設定した条件）に入力する（ステップＳ１）。ここでは、切替手段３に計算条件を入力する形態をとっている。
【００８９】
続いて、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、入力データが入力される（ステップＳ２）と、放電シミュレーションが開始され、まず、フルモード計算手段５によって、計算精度を重視した粒子密度の計算（フルモードによる算出）を行う（ステップＳ３）。そして、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、全ての荷電粒子について計算するか否かを判定、すなわち、フルモードからハーフモードへの切替を判定し（ステップＳ４）、全ての荷電粒子について計算すると判定した場合（ステップＳ４でＹｅｓ）は、フルモードによる算出が続行され、全ての荷電粒子について計算すると判定されなかった場合（ステップＳ４でＮｏ）、ハーフモード計算手段７によって、遅い荷電粒子（イオン、励起粒子のみ）について、粒子密度の計算（ハーフモードによる算出）を行う（ステップＳ５）。
【００９０】
そして、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、粒子密度の閾値処理によって、ハーフモードからスキップモードに切り替えるか否かを判定し（ステップＳ６）、切り替えると判定しなかった場合（ステップＳ６でＮｏ）、ハーフモードによる算出を続行し、切り替えると判定した場合（ステップＳ６でＹｅｓ）、スキップモード計算手段９によって、荷電粒子の中で、励起粒子のみの粒子密度の計算、すなわち、計算速度を重視した粒子密度の計算（スキップモードによる算出）を行う（ステップＳ７）。
【００９１】
以上、本発明の実施形態について説明したが、本発明は前記実施形態には限定されない。例えば、本実施形態では、ＰＤＰ放電特性解析装置１として説明したが、当該装置１の各構成の処理を、汎用的または特殊なコンピュータ言語で記述したＰＤＰ放電特性解析プログラムとして構成することも可能である。この場合、ＰＤＰ放電特性解析装置１と同様の効果を得ることができる。
【図面の簡単な説明】
【００９２】
【図１】本発明の実施形態に係るＰＤＰ放電特性解析装置のブロック図である。
【図２】放電電流値および発光量について説明した図である。
【図３】モードの分割法について説明した図である。
【図４】計算条件の一例を示した図である。
【図５】モード分割の構成と結果とを説明した図である。
【図６】図１に示したＰＤＰ放電特性解析装置の動作を説明したフローチャートである。
【図７】表示セル（ＡＣ型ＰＤＰセル）の概略を説明した図である。
【図８】図７に示した表示セルに入力する駆動波形の一例を示した図である。
【図９】放電素の過程モデルを説明した図である。
【符号の説明】
【００９３】
１ ＰＤＰ放電特性解析装置
３ 切替手段
５ フルモード計算手段
７ ハーフモード計算手段
９ スキップモード計算手段
【技術分野】
【０００１】
本発明は、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を行うＰＤＰ放電特性解析装置およびＰＤＰ放電特性解析プログラムに関する。
【背景技術】
【０００２】
ＰＤＰ（Ｐｌａｓｍａ Ｄｉｓｐｌａｙ Ｐａｎｅｌ；プラズマディスプレイパネル）の高性能化を目指して、放電理論に基づく計算機実験（放電シミュレーション）による特性解析が行われている。放電シミュレーションによる従来の特性解析では、放電現象（放電発光現象）を放電シミュレーションによって再現し、得られた結果から発光効率等の決定要因を理論的に解明するものであり、解明した結果に従って指針を得て、ＰＤＰの高性能化が図られることになる。なお、ＰＤＰは、表示セル（ＰＤＰセル）と呼ばれる微小な放電管を格子状に配置することで構成されており、当該表示セルごとに輝度を制御して、映像（画像）を表示するものである。
【０００３】
この放電シミュレーションについて、図７、図８および図９を参照して説明する。図７は、ＡＣ型ＰＤＰの１個の表示セル（１画素に該当する）の概略を説明した図である。図８は、図７に示した表示セルに入力される駆動波形の例を説明した図である。また、図９は、ＰＤＰで一般的に用いられているＮｅ−Ｘｅ混合ガスの放電現象において、それらのガス原子・分子の状態と、放電発光に深く関わるいくつかのエネルギー準位と、それらの間の主要な衝突反応とを用いて、放電素過程を説明した図である。
【０００４】
図７に示すように、ＡＣ型ＰＤＰの表示セルは、前面基板（図示せず）と背面基板（図示せず）と間に介装される長さＬ、幅Ｗ、高さ（ｈ1＋Ｈ＋ｈ2）の直方体形状ものである。また、この表示セルには、前面基板側に幅ＷｓのＸ電極と、幅ＷｓのＹ電極とが距離ｇだけ離間されて備えられている。そして、表示セルには、これらの電極の直下に、当該直方体の上面となる高さｈ1の誘電体層が当接していて、当該直方体の長手方向の側面となる高さＨの隔壁が設けられ、且つ、当該直方体の底面となる高さｈ2の誘電体層が設けられており、底面の誘電体層の下部に幅Ｗａのアドレス電極が設けられている。そして、表示セルでは、底面の誘電体層の上部に蛍光体が塗布されており、封入した気体が励起することで励起粒子が生成され、この励起粒子が紫外線を放射し、蛍光体によって波長変換され、発光するように構成されている。
【０００５】
つまり、このＡＣ型ＰＤＰの表示セル（ＡＣ型ＰＤＰセル）の発光は、Ｘ電極とＹ電極との電極間に電位差を与え、表示セル内に充填してある気体の放電によって（気体放電により）、生成される励起粒子が紫外線を放射し、蛍光体によって波長変換されて可視光となることで為される。
【０００６】
なお、ＡＣ型ＰＤＰによる映像の表示は、図８に示す駆動波形によって、表示セルのＸ電極とＹ電極との電極間に電位差を与えて、繰り返し気体放電を発生させることにより、十分な光量を確保することで行われる。
このように、一般的なＰＤＰの放電シミュレーションは、駆動波形（パルス波形）の１周期（約１６×１０-6ｓ）を入力とした場合を想定して行われるものである。
【０００７】
また、図９に示すように、放電素過程モデルは、表示セル内部に充填されている粒子、ここでは、キセノンＸｅとネオンＮｅについて、電子、イオンおよび励起粒子の状態の変化と、模式的に示した当該キセノンＸｅと当該ネオンＮｅとの衝突反応とを表している。
この図９では、キセノンＸｅおよびイオンＮｅの基底状態、励起状態と、放出される波長とを示している。
【０００８】
また、この放電素過程モデルにおける粒子の運動を表す離散式を、次の（１）式に示す。算出される。この（１）式のおいて、ｎj、ｖj、Ｄj、Ｓjは、それぞれ粒子ｊの密度、ドリフト速度、拡散係数、生成項および消滅項を表している。この（１）式と、電界に関する計算式（示さず）とを連立することで、ある時刻における粒子や状態等が求まる（例えば、非特許文献１参照）。
【０００９】
【数１】
【００１０】
一般的なＰＤＰの放電シミュレーションでは、（１）式の一回の評価をする時間刻みΔｔは、粒子の中で、最も速度の大きい電子（図７および図８の条件下でｖ≦２×１０7ｍ／ｓ）に関するＣＦＤ条件（安定性を確保するため、時間刻みはサンプル間隔／速度以下でなければならないという条件）によって決定されるので、一般的なＰＤＰの放電シミュレーションにおけるサンプル間隔（５×１０-6ｍ）では、Δｔ≦１０-13ｓ（０．１ピコ秒）程度になる。
【非特許文献１】「電気学会技術報告 第６８８号」ｐｐ２７−２９ １９８９年９月１０日発行
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００１１】
しかしながら、ＰＤＰの従来の放電シミュレーションでは、（１）式の離散式を用いた計算を、０．０１〜０．１ピコ秒程度の時間刻み幅で繰り返し行って、表示セルにおける放電現象を評価し、この評価を１０〜１００マイクロ秒まで行うため、一回の評価をするのに、計算負荷が大きいと、全計算時間が非常に長くなってしまうという問題がある。
【００１２】
すなわち、放電シミュレーションにおいて、計算対象となる粒子の中で、イオンと電子に関しては、イオンの速度が電子の速度に比べて、１／１００程度と小さいので、ＣＦＤ条件１００倍程度緩和されるが、（１）式の生成項が電子の状態に依存することや、ドリフト速度や拡散係数が電界の状態に依存することや、電界が電子の状態に依存することから、電子と同様の時間刻みを用いる必要がある。
【００１３】
また、計算対象となる粒子の中で、電気的に中性である励起粒子に関しては、中性であるが故に電界による加速が生じないことから移流項が存在せず、陰解法等を用いることでＣＦＤ条件の制約を取り払うことが可能であるが、（１）式の生成項が電子の状態に依存することから、電子と同様の時間刻みを用いる必要がある。
【００１４】
従って、ＰＤＰの従来の放電シミュレーションにおいて、計算時間がかかる主原因は、粒子の中で、電子の速度が早く、時間刻みが大きく取れないためと、計算を行うを期間である１周期が時間刻みに比べて、圧倒的に長いことにある。さらに、電子の運動は、放電現象に大きく影響するため、十分に高い精度で計算を行う必要があり、計算時間の増加を助長することとなる。
【００１５】
なお、（１）式を用いた離散化方法には、有限差分法や、Ｌａｘ−Ｗｅｎｄｒｏｆｆ法や、Ｓｃｈａｒｆｅｔｔｅｒ−Ｇｕｍｍｅｌ法等の様々な方法が存在しているが、精度が高くなればなるほど、或いは、解像度が高くなればなるほど、用いる式が複雑になり、一回の評価に要する計算時間が大きくなってしまう。
【００１６】
しかし、ＰＤＰを構成する表示セル内の放電現象において、主要な役割を果たす電子の運動によって生じる空間周波数が高いにも拘わらず、一回の評価に要する計算時間が大きくなるからといって、解像度の低い離散化方法を用いることは、不適切な方法であると言える。
【００１７】
また、（１）式の左辺第２項は移流項と呼ばれており、粒子の運動を解析する際に、正確な解（現実の粒子の運動）に収束することを阻害する不安定要素となるので、この不安定要素を抑制する手続きを追加する、または、安定した結果が得られる陰解法を用いて、時間積分を施すなどの対策をする必要がある。しかし、これらの手続きの追加や、時間積分を施す場合も、計算時間を増大させる要因になってしまう。従って、（１）式の一回の評価をするのにかかる計算負荷を軽減することは困難である。
【００１８】
こういった場合を想定した方法としては、離散化方法における離散化を、空間微分を用いた差分に置き換える方法があり、一回の評価をするのにかかる計算負荷は、空間微分を行う空間次元数の増加に応じて、爆発的に増加することに着目し、計算条件にある対象性を仮定して、空間次元数を減少する方法（低次元流体モデルによる方法）等が多数存在している。つまり、無限平面や軸対象性等を仮定した場合、空間次元数が空間１次元や空間２次元の問題となり、計算量が減少する。
【００１９】
現在、この低次元流体モデルによる方法が、ＰＤＰの放電シミュレーションに広く採用されているが、例えば、図７に示した電極構造における放電現象は、本質的に３次元空間上に生じるものであるので、離散化方法における離散化を、空間微分を用いた差分に置き換えると、現象を正しく再現することは不可能になってしまう。
【００２０】
そこで、本発明では、前記した問題を解決し、粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる、或いは、計算時間を長くすることなく、一回の評価をするのにかかる計算負荷を軽減することができるＰＤＰ放電特性解析装置およびＰＤＰ放電特性解析プログラムを提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００２１】
前記課題を解決するため、請求項１に記載のＰＤＰ放電特性解析装置は、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、前記放電現象における放電素の過程モデルに関する入力データに基づいて行うＰＤＰ放電特性解析装置であって、フルモード計算手段と、ハーフモード計算手段と、スキップモード計算手段と、切替手段と、を備える構成とした。
【００２２】
かかる構成によれば、ＰＤＰ放電特性解析装置は、フルモード計算手段によって、特性解析を、ＡＣ型ＰＤＰの放電による流体シミュレーションによって行う場合に、ＡＣ型ＰＤＰによって放電される放電プラズマを構成している荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、荷電粒子を構成する電子とイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算する。
【００２３】
続いて、ＰＤＰ放電特性解析装置は、ハーフモード計算手段によって、荷電粒子を構成するイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算し、スキップモード計算手段によって、荷電粒子を構成する励起粒子のみの粒子密度を計算する。そして、ＰＤＰ放電特性解析装置は、切替手段によって、フルモード計算手段、ハーフモード計算手段およびスキップモード計算手段による計算の切替を、入力データの変化に伴って行う。
【００２４】
なお、ＡＣ型ＰＤＰの放電による流体シミュレーションを行う場合、このＰＤＰ放電特性解析装置に、計算条件として入力されるのは、表示セル（ＰＤＰセル）を構成する各部の大きさや、各部同士の間隔、誘電体の比誘電率、当該表示セル内に充填される気体の組成、当該表示セルに印可されるパルス電圧の電圧値、パルス幅、パルス周期等が挙げられる。また、荷電粒子とは、表示セル内に充填されている気体を構成しているものであり、当該気体の状態によって、電子、イオン、励起粒子を含むものである。
【００２５】
請求項２に記載のＰＤＰ放電特性解析装置は、請求項１に記載のＰＤＰ放電特性解析装置において、前記スキップモード計算手段が、前記励起粒子の粒子密度を計算する際に、前記放電現象を解析する手法である陰解法を用いることを特徴とする。
【００２６】
かかる構成によれば、ＰＤＰ放電特性解析装置は、スキップモード計算手段によって、励起粒子の粒子密度を計算する際に、陰解法を用いることで、例えば、従来の離散化方法に比べて、電界による加速によって生じる移流項が存在していないので、計算時間を短縮することができる。
【００２７】
請求項３に記載のＰＤＰ放電特性解析装置は、請求項１または２に記載のＰＤＰ放電特性解析装置において、前記切替手段が、前記フルモード計算手段による計算から前記ハーフモード計算手段による計算への切替および前記ハーフモード計算手段による計算から前記スキップモード計算手段による計算への切替を、前記特性解析に要する電力消費量の閾値処理、または、計算時に通電する電流値の閾値処理に基づいて行うことを特徴とする。
【００２８】
かかる構成によれば、ＰＤＰ放電特性解析装置は、切替手段によって、特性解析に要する電力消費量の閾値処理、または、計算時に通電する電流値の閾値処理に基づいて行う。つまり、ＰＤＰ放電特性解析装置は、例えば、フルモード計算手段によって、全ての荷電粒子の粒子密度を算出する際の電力消費量が閾値を下回った場合に、ハーフモード計算手段による、遅い荷電粒子（イオン）と、励起粒子のみの粒子密度を算出することに切り替える。
【００２９】
請求項４に記載のＰＤＰ放電特性解析装置は、請求項１から３までのいずれか一項に記載のＰＤＰ放電特性解析装置において、前記切替手段が、前記ハーフモード計算手段による計算から前記スキップモード計算手段による計算への切替を、前記粒子密度の閾値処理に基づいて行うことを特徴とする。
【００３０】
かかる構成によれば、ＰＤＰ放電特性解析装置は、粒子密度の閾値処理に基づいて、ハーフモード計算手段による計算からスキップモード計算手段による計算に切り替えることで、計算精度を維持しつつ、高速に計算することができる。
【００３１】
請求項５に記載のＰＤＰ放電特性解析プログラムは、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、前記放電現象における放電素の過程モデルに関する入力データに基づいて行うＰＤＰ放電特性解析装置であって、フルモード計算手段と、ハーフモード計算手段と、スキップモード計算手段と、切替手段と、を備える構成とした。
【００３２】
かかる構成によれば、ＰＤＰ放電特性解析プログラムは、フルモード計算手段によって、特性解析を、ＡＣ型ＰＤＰの放電による流体シミュレーションによって行う場合に、ＡＣ型ＰＤＰによって放電される放電プラズマを構成している荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、荷電粒子を構成する電子とイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算する。
【００３３】
続いて、ＰＤＰ放電特性解析プログラムは、ハーフモード計算手段によって、荷電粒子を構成するイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算し、スキップモード計算手段によって、荷電粒子を構成する励起粒子のみの粒子密度を計算する。そして、ＰＤＰ放電特性解析プログラムは、切替手段によって、フルモード計算手段、ハーフモード計算手段およびスキップモード計算手段による計算の切替を、入力データの変化に伴って行う。
【発明の効果】
【００３４】
請求項１または請求項５に記載の発明によれば、予め設定した計算条件下で、入力された入力データに基づいて、全ての荷電粒子について、精度を重視して計算したり、或いは、励起粒子のみについて、速度を重視して計算したりすることで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。或いは、計算時間を長くすることなく、一回の評価をするのにかかる計算負荷を軽減することができる。
【００３５】
請求項２に記載の発明によれば、励起粒子の粒子密度を計算する際に、陰解法を用いることで、例えば、従来の離散化方法に比べて、電界による加速によって生じる移流項が存在していないので、計算時間を短縮することができる。
【００３６】
請求項３に記載の発明によれば、特性解析に要する電力消費量の閾値処理、または、計算時に通電する電流値の閾値処理に基づいて行うことで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。つまり、各手段にかかっている計算負荷を推定して、過剰に計算負荷がかかっている場合や殆ど計算負荷がかかっていない場合が生じないようにしているので、各手段に最適な計算負荷がかかり、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。
【００３７】
請求項４に記載の発明によれば、予め設定した粒子密度の閾値処理によって切り替えることで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００３８】
次に、本発明の実施形態について、適宜、図面を参照しながら詳細に説明する。
〈ＰＤＰ放電特性解析装置の構成〉
図１はＰＤＰ放電特性解析装置のブロック図である。図１に示すように、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、ＡＣ型ＰＤＰの表示セル（ＰＤＰセル）における放電シミュレーションを行って、表示セルの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、放電現象における放電素過程モデルに関する入力データに基づいて、切替手段３と、フルモード計算手段５と、ハーフモード計算手段７と、スキップモード計算手段９とを備えている。
【００３９】
なお、このＰＤＰ放電特性解析装置１は、通常のパーソナルコンピュータや大型の計算機等によって構成されており、予め設定した計算条件（詳細は後記する）下で、入力された入力データ（詳細は後記する）に基づいて、放電シミュレーションを行うものである。
【００４０】
ここで、このＰＤＰ放電特性解析装置１の構成の説明に先立ち、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象について、図２を参照して説明する。
一般的にＡＣ型ＰＤＰ（表示セル）の放電現象は、印可された電圧パルスの先頭付近の極めて短い時間に発生する。この放電現象発生時には表示セル内に充填された気体によって励起粒子が生成され、この励起粒子の励起寿命に対応した時間だけ、当該励起粒子は紫外線を放射しながら（表示セルを発光させながら）、粒子密度を減少させて、元の状態に収束する。
【００４１】
背景技術のところで説明した駆動波形（図８参照）が表示セルに入力された場合の、放電電流（放電電流値）と発光量とを図２に示す。図２は放電電流値と発光量とを示した図である。この図２（ａ）に示した放電電流値は、電子およびイオンによる電流密度に比例する値であり、電子およびイオンによる電流密度は、次の（２）式によって与えられる。
【００４２】
【数２】
【００４３】
この（２）式において、ｑi、ｎi、ｖiはイオンｉの電荷量、密度、速度を示しており、ｑe、ｎe、ｖeは電子ｅの電荷量、密度、速度を示している。図２に示したように、放電現象による電流値が短い時間幅で消滅することは、イオンまたは電子の密度および速度が短い時間幅で急激に減衰することを示している。
【００４４】
また、イオンおよび電子の速度は、これらのエネルギーに依存する量である移動量μiおよび移動量μeと、イオンおよび電子が存在している場所の電界（電界強度）Ｅとを用いて、次の（３）式によって表される。
【００４５】
【数３】
【００４６】
この（３）式によって表されることにより、イオンおよび電子の速度が急激に減衰することは、移動量（エネルギー）および電界（電界強度）が急激に減衰することを意味している。
【００４７】
このように放電現象は、（２）式および（３）式により数式化されているが、電子の流れが電流の成分であるため消費電力に影響されることや、電子の密度および電子のエネルギー（移動量）がイオンや励起粒子の生成に影響を及ぼすと共に、放電現象や放電現象終了後の発光源となる励起粒子の生成に影響を及ぼすため、放電シミュレーションにおける電子の解析は簡単にはいかず、計算負荷の増大や計算回数の増加を生じさせてしまっている。
【００４８】
しかし、放電現象が極めて短い時間に終了し、放電終了後のエネルギーが励起粒子の生成やイオンの電離を行うのに十分でない場合には、ＡＣ型ＰＤＰの放電現象の特性解析において、消費電力の影響が無視できる程度に減少する。また、電子から他の粒子への影響が少なくなる時間は、パルス周期（あるパルスが入力されてから次のパルスが入力されるまでの時間）に比べて、非常に短いと想定される。
【００４９】
それゆえ、ＰＤＰ放電特性解析装置１では、ＡＣ型ＰＤＰに印可する電圧となる駆動パルスによって放電現象が生じてから収束するまでの時間をとった時間軸を、複数の区間（（ａ）〜（ｃ））に分割して、当該放電現象を対象にした特性解析を行うことにしている。
【００５０】
ここで、複数の区間（ａ）〜（ｃ）について説明すると、区間（ａ）は駆動パルスによって放電が発生する区間であり、区間（ｂ）は放電後に励起粒子等が減衰するだけの区間である。また、区間（ｃ）は、区間（ａ）と区間（ｂ）との間の過渡的な区間である。
これより、図１に戻って、ＰＤＰ放電特性解析装置１の構成の説明を行う。
【００５１】
切替手段３は、当該装置１によってＡＣ型ＰＤＰの放電シミュレーションを行う際に、予め設定した計算条件を入力しておき、フルモード算手段５とハーフモード計算手段７とスキップモード計算手段９による荷電粒子（電子、イオン、励起粒子）の粒子密度の計算を、入力された入力データの変化に伴って、切り替えるものである。
【００５２】
また、この切替手段３は、フルモード算手段５とハーフモード計算手段７とスキップモード計算手段９による荷電粒子の粒子密度の計算を、これらの各手段（５，７，９）で特性解析に要する電力消費量の閾値処理、または、計算時に通電する電流値の閾値処理に基づいて、切り替えるものである。なお、図１の点線で示したように、各手段（５，７，９）から切替手段３にフィードバックされている。
【００５３】
例えば、電力消費量の閾値は、１μＷである。また、通電する電流値の閾値は、０．０１μＡである。なお、これらの閾値は、表示セルの大きさに依存するが、この程度の値を目安にすることで差し支えない。
【００５４】
さらに、この切替手段３は、ハーフモード計算手段７による計算からスキップモード計算手段９による計算への切替を、荷電粒子の粒子密度の閾値処理に基づいて、行うものである。例えば、ハーフモード計算手段７による計算からスキップモード計算手段９による計算への切替は、荷電粒子（イオン、励起粒子）の粒子密度が１０7［ｃｍ-3］に達した場合（閾値が１０7［ｃｍ-3］）である。
【００５５】
なお、予め設定した計算条件とは、表示セル（ＡＣ型ＰＤＰセル）に充填する気体の組成、表示セルの形状、電極（Ｘ電極、Ｙ電極）の幅や間隔、誘電体の誘電率、印可する電圧の電圧値、パルス周期およびパルス幅等が挙げられる。
【００５６】
入力データの変化とは、例えば、電子密度やイオン密度、エネルギー、速度、放電電流値に閾値を設けておき、この閾値を越えたか否かということと、表示セル内の状態とを比較した結果によって求めたものである。
【００５７】
荷電粒子は、ＡＣ型ＰＤＰの表示セル内で放電現象による放電プラズマを構成しており、当該表示セル内に充填されている気体中の原子（分子）が変化することによって生じるものである。
【００５８】
フルモード計算手段５は、荷電粒子を構成する電子とイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算するものである。つまり、このフルモード計算手段５は、駆動パルスによって放電が発生する区間（区間（ａ））について、荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、１回当たりの計算負荷が所定負荷よりも小さくなると共に、繰り返しの計算回数が所定回数よりも多くなることにより、算出精度を重視して計算するものである。
【００５９】
例えば、１つの表示セル（格子点）での計算量を見積もった場合、３０回前後の乗算を１セットとして、陽解法は１セット、陰解法は１０セット（計算条件によっては１桁以上変動する）程度となる。
このフルモード計算手段５では、荷電粒子の粒子密度を算出する際に、高精度な計算手法（例えば、「ＴＶＤ法」）を適用している。
【００６０】
ハーフモード計算手段７は、荷電粒子を構成するイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算するものである。つまり、このハーフモード計算手段７では、荷電粒子の中で、速度の遅い荷電粒子であるイオンと励起粒子とについて、粒子密度を求めている。
【００６１】
スキップモード計算手段９は、励起粒子のみの粒子密度を計算するものである。つまり、このスキップモード計算手段９は、荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、１回当たりの計算負荷が所定負荷よりも大きくなると共に、繰り返しの計算回数が所定回数よりも少なくなることにより、算出速度を重視して計算するものである。なお、このスキップモード計算手段９では、励起粒子の拡散方程式が計算される。
【００６２】
ここで、前記した区間（ａ）〜（ｃ）と、ＰＤＰ放電特性解析装置１の構成との関わりについて説明する。
このＰＤＰ放電特性解析装置１では、区間（ａ）〜（ｃ）について、必要な計算精度を維持できる手法を適用させた解析モード（フルモード計算手段５、ハーフモード計算手段７およびスキップモード計算手段９）を備えていることで、計算時間の短縮を図ることができる。
【００６３】
まず、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、区間（ａ）の放電が発生する区間においては、電子、イオン、励起粒子共に高い精度で計算を行う必要があるため、フルモード計算手段５によって、高精度な計算手法を適用したモード（以下、フルモード）で解析を行う。
【００６４】
続いて、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、区間（ｂ）の放電後に励起粒子等が減衰するだけの区間においては、計算するものが励起粒子の拡散方程式になるので、スキップモード計算手段９によって、ＣＦＤ条件による時間刻みの制限がない陰解法を適用したモード（以下、スキップモード）で解析を行う。なお、このスキップモードでは、励起粒子が減衰するだけであるので、空間電荷等は変化せず、印加電圧が変化しない限り電界も変化しないので、電界解析を行っていない。
【００６５】
それゆえ、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、計算時間の短縮を重視する場合には、長い刻み時間を採用できることで計算ステップの回数が少なくなる、スキップモード計算手段９による計算への移行を、可能な限り速く行う必要がある。
【００６６】
ここで、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、フルモードからスキップモードに移行する場合、つまり、切替手段３によって、フルモード計算手段５による計算からスキップモード計算手段９による計算に切り替えられる場合、予め設けられている、電子密度やイオン密度、エネルギー、速度、放電電流値等に閾値を越えたか否かによる計算条件により切り替えられる。すなわち、電子密度やイオン密度、エネルギー、速度、放電電流値等の閾値と、表示セル内の状態との関係を予め検証（比較）しておく必要がある。
【００６７】
しかし、ＰＤＰ放電特性解析装置１の切替手段３において、例えば、放電電流値を切替の基準に採用した場合、放電電流値における電子による電流とイオン電流との成分比には、条件によって１０：１もの差があるため、放電電流値が無視できるほど小さくなった時点においても、イオン密度が十分に減衰しているとは限らない。また、放電現象においては、イオンの固体表面（原子表面または分子表面）が電気的に中和される際に、ある確率で２次電子と呼ばれる電子が放出される場合があり、これが増幅回路に正帰還に相当し、放電電流値の急激な増加の一因となる。
【００６８】
また、イオン密度分布の変動に伴う電界強度の変化によっても、電子密度が増加し、再び放電電流値が増加する場合もある。これにより、イオンが残留している状態においては、何らかの事情で、大量のイオンが固体（原子または分子）に近づいた際（正負の電荷を失った際）に、電子密度が急激に増加する可能がある。また、電子密度とイオン密度に閾値を設けたとしても、一般的にイオンの速度が電子の速度に比べて非常に遅いため、イオン密度が閾値を下回るのに要する時間は長く、計算時間の短縮の効果が少なくなる。
【００６９】
それゆえ、このＰＤＰ放電特性解析装置１は、前記した過渡的な区間（ｃ）において、ハーフモード計算手段７によって、電子の計算を省略し、イオンと励起粒子とについて高精度の計算手法を適用したモード（以下、ハーフモード）で解析を行う。すなわち、ＰＤＰ放電特性解析装置１では、全ての荷電粒子（電子、イオン、励起粒子）の中で粒子密度を算出する場合（区間（ａ）におけるフルモード）と、予め設定した速度（ここでは、電子の速度）よりも遅い荷電粒子のみ（イオン、励起粒子のみ）の粒子密度を算出する場合（区間（ｃ）におけるハーフモード）との場合分けがなされて、荷電粒子の解析が行われる。
【００７０】
なお、ハーフモードにおいては、ＣＦＤ条件による時間刻みの制限は、イオンの時間刻みの制限と同じになるので、フルモードに比べて、１００倍程度、計算時間を短縮することが可能である。
【００７１】
ここで、図３を参照して、ＰＤＰ放電特性解析装置１におけるフルモード、ハーフモードおよびスキップモードのモード構成（モードの分割法）と、各モードにおける時間刻みについて説明する。なお、図３に示したモード分割法は、背景技術のところで説明した、図７の表示セル（ＰＤＰセル）のＸ電極、Ｙ電極に、図８の駆動波形の電圧を印可した場合を示したものである。
【００７２】
図３に示すように、ＰＤＰ放電特性解析装置１において、ハーフモードでは、イオンによって、２次電子量等を監視し、電子密度の増加の兆しを捉えた時点で、フルモードへの切替を行っている。この場合の初期条件としては、イオンによる２次電子流を採用することが可能である。
【００７３】
ＰＤＰ放電特性解析装置１において、ハーフモードからスキップモードへの切替は、イオン密度に対して設けた閾値を基準としており、また、スキップモードからハーフモードに切り替える場合には、励起粒子による生成と、切替時の電界分布から初期条件を作成している。
【００７４】
〈ＰＤＰ放電特性解析装置によるシミュレーション〉
次に、ＰＤＰ放電特性解析装置１によるシミュレーションについて説明する。ここでは、ＰＤＰ放電特性解析装置１によるＡＣ型ＰＤＰ放電シミュレーション用の３次元コードを例にして説明する。この３次元コードとは、Ｎｅ−Ｘｅ混合ガスが封入された表示セル（ＡＣ型ＰＤＰセル、図７参照）を対象として、当該混合ガスを、前記した図９によってモデル化し、これらに関する連続の式（前記した（１）式）と、電界に関するｐｏｉｓｓｏｎの式とを連立して解いていくことである。
【００７５】
ここで、ＰＤＰ放電特性解析装置１によるシミュレーションにおける計算条件を図４に示す。図４に示すように、ガス組成はＮｅが９５％、Ｘｅが５％であり、ガス圧力は６７．５ｋＰａである。表示セル（ＡＣ型ＰＤＰ）の形状は、セル長さＬが６６０μｍ、セル高さＨが１４５μｍ、セル幅Ｗが１６０μｍ、アドレス電極幅Ｗａが１４０μｍ、維持電極幅Ｗｓが１７０μｍ、維持電極間隔ｇが７５μｍである。
【００７６】
また、表示セル（ＡＣ型ＰＤＰ）の形状は、前面側誘電体の厚みｈ1が２５μｍ、比誘電率が１５、背面側誘電体の厚みｈ2が１０μｍ、比誘電率が５である。また、駆動波形として、維持パルス周期Ｔｐが１６μｓ、維持パルス幅Ｔｗが１μｓ、維持パルス電圧Ｖｓが２２０Ｖである。なお、ここでは、電子およびイオンの連続の式に関しては、高精度なＴＶＤ法による移流項を離散化している。
【００７７】
ＰＤＰ放電特性解析装置１では、表示セルにパルス電圧が印可され、入力データが入力されると計算が開始される。ＰＤＰ放電特性解析装置１では、まず、フルモード計算手段５によって、フルモードによる計算が開始される。このフルモードによる計算においては、電子の速度によって決まる時間刻み、具体的には、電子の速度ｖeとメッシュ間隔ΔＸから求まるτ＝ΔＸ／ｖeを時間刻みとして計算を行っている。
【００７８】
フルモードによる計算時、パルス電圧印加直後における電界強度のピーク値は、約１０5［Ｖ／ｍ］であり、電子の速度ｖeは約１０9［ｍ／ｓ］であるので、時間刻みは１０-13［ｓ］程度になる。
【００７９】
この実施形態における電流値は、時刻ｔ＝０から増加し、ｔ＝０．２μｓで最大値となった後、ｔ＝０．８μｓで０．０１μＡを下回っている。この時点での電子密度は、１０7［ｃｍ-3］程度であり、電子の速度およびエネルギーは共に低く、新たな放電が発生する可能性は低い。しかし、残留しているイオンの密度が１０9［ｃｍ-3］程度であるので、それによって生じる２次電子や、電界強度の変化等によって、再び電子数が増加する可能性があるので、ＰＤＰ放電特性解析装置１では、ハーフモード計算手段７により、ハーフモードに切り替えて、電子数の監視を継続する。
【００８０】
また、ＰＤＰ放電特性解析装置１では、ハーフモードに切り替えた時点では、イオンの速度は１０5［ｃｍ／ｓ］程度になり、これによって決定される時間刻みは１０-11［ｓ］である。イオンの密度は、時刻ｔ＝１．３μｓで１０7［ｃｍ-3］程度まで減少し、フルモードからハーフモードへの切替時における電子密度と同程度になるため、これによって、再び放電に進展する可能性はないと判定し、スキップモードへの切替を行う。
【００８１】
スキップモードでは、移流項のない励起粒子に関する連続の式を陰解法で計算するので、時間刻みの上限が存在しないことになる。そこで、この実施形態では、特性評価に必要なデータサンプル数（入力データ）から時間刻みを決定し、Δｔ＝１０-9［ｓ］とした。
【００８２】
さらに、ＰＤＰ放電特性解析装置１では、スキップモードからフルモードへの復帰は、次のパルス先頭において行うこととしている。また、この実施形態におけるフルモード、ハーフモード、スキップモードによるモード分割の構成と結果について、図５に示す。
【００８３】
この図５に示したように、フルモードの計算時間が２５時間、ハーフモードの計算時間が２５分、スキップモードの計算時間が５時間となり、従来法では、２０日要した計算時間が、およそ３０時間に短縮することができた。
【００８４】
ＰＤＰ放電特性解析装置１によれば、予め設定した計算条件下で、入力された入力データに基づいて、フルモード計算手段５やハーフモード計算手段７によって、精度を重視して計算したり（フルモード、ハーフモードによる算出）、ハーフモード計算手段９によって、速度を重視して計算したり（スキップモードによる算出）することで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。或いは、計算時間を長くすることなく、一回の評価をするのにかかる計算負荷を軽減することができる。
【００８５】
また、ＰＤＰ放電特性解析装置１によれば、スキップモード計算手段９によって、励起粒子の粒子密度を計算する際に、陰解法を用いることで、例えば、従来の離散化方法に比べて、電界による加速によって生じる移流項が存在していないので、計算時間を短縮することができる。
【００８６】
さらに、ＰＤＰ放電特性解析装置１によれば、フルモード計算手段５、ハーフモード計算手段７およびスキップモード計算手段９によって、特性解析に要する電力消費量の閾値処理、または、計算時に通電する電流値の閾値処理に基づいて行うことで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。つまり、各手段にかかっている計算負荷を推定して、過剰に計算負荷がかかっている場合や殆ど計算負荷がかかっていない場合が生じないようにしているので、各手段に最適な計算負荷がかかり、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。
【００８７】
さらに、ＰＤＰ放電特性解析装置１によれば、切替手段３によって、予め設定した粒子密度の閾値処理によって切り替えることで、荷電粒子の特性解析に十分な精度を確保しつつ、計算回数を削減して計算時間を短縮することができる。
【００８８】
〈ＰＤＰ放電特性解析装置の動作〉
次に、図６に示すフローチャートを参照して、ＰＤＰ放電特性解析装置１の概略の動作について説明する（適宜、図１参照）。
ＰＤＰ放電特性解析装置１は、まず、計算条件（予め設定した条件）に入力する（ステップＳ１）。ここでは、切替手段３に計算条件を入力する形態をとっている。
【００８９】
続いて、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、入力データが入力される（ステップＳ２）と、放電シミュレーションが開始され、まず、フルモード計算手段５によって、計算精度を重視した粒子密度の計算（フルモードによる算出）を行う（ステップＳ３）。そして、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、全ての荷電粒子について計算するか否かを判定、すなわち、フルモードからハーフモードへの切替を判定し（ステップＳ４）、全ての荷電粒子について計算すると判定した場合（ステップＳ４でＹｅｓ）は、フルモードによる算出が続行され、全ての荷電粒子について計算すると判定されなかった場合（ステップＳ４でＮｏ）、ハーフモード計算手段７によって、遅い荷電粒子（イオン、励起粒子のみ）について、粒子密度の計算（ハーフモードによる算出）を行う（ステップＳ５）。
【００９０】
そして、ＰＤＰ放電特性解析装置１は、粒子密度の閾値処理によって、ハーフモードからスキップモードに切り替えるか否かを判定し（ステップＳ６）、切り替えると判定しなかった場合（ステップＳ６でＮｏ）、ハーフモードによる算出を続行し、切り替えると判定した場合（ステップＳ６でＹｅｓ）、スキップモード計算手段９によって、荷電粒子の中で、励起粒子のみの粒子密度の計算、すなわち、計算速度を重視した粒子密度の計算（スキップモードによる算出）を行う（ステップＳ７）。
【００９１】
以上、本発明の実施形態について説明したが、本発明は前記実施形態には限定されない。例えば、本実施形態では、ＰＤＰ放電特性解析装置１として説明したが、当該装置１の各構成の処理を、汎用的または特殊なコンピュータ言語で記述したＰＤＰ放電特性解析プログラムとして構成することも可能である。この場合、ＰＤＰ放電特性解析装置１と同様の効果を得ることができる。
【図面の簡単な説明】
【００９２】
【図１】本発明の実施形態に係るＰＤＰ放電特性解析装置のブロック図である。
【図２】放電電流値および発光量について説明した図である。
【図３】モードの分割法について説明した図である。
【図４】計算条件の一例を示した図である。
【図５】モード分割の構成と結果とを説明した図である。
【図６】図１に示したＰＤＰ放電特性解析装置の動作を説明したフローチャートである。
【図７】表示セル（ＡＣ型ＰＤＰセル）の概略を説明した図である。
【図８】図７に示した表示セルに入力する駆動波形の一例を示した図である。
【図９】放電素の過程モデルを説明した図である。
【符号の説明】
【００９３】
１ ＰＤＰ放電特性解析装置
３ 切替手段
５ フルモード計算手段
７ ハーフモード計算手段
９ スキップモード計算手段
【特許請求の範囲】
【請求項１】
ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、前記放電現象における放電素の過程モデルに関する入力データに基づいて行うＰＤＰ放電特性解析装置であって、
前記特性解析を、前記ＡＣ型ＰＤＰの放電による流体シミュレーションによって行う場合に、前記ＡＣ型ＰＤＰによって放電される放電プラズマを構成している荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、前記荷電粒子を構成する電子とイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算するフルモード計算手段と、
前記荷電粒子を構成するイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算するハーフモード計算手段と、
前記荷電粒子を構成する励起粒子のみの粒子密度を計算するスキップモード計算手段と、
前記フルモード計算手段、前記ハーフモード計算手段および前記スキップモード計算手段による計算の切替を、前記入力データの変化に伴って行う切替手段と、
を備えることを特徴とするＰＤＰ放電特性解析装置。
【請求項２】
前記スキップモード計算手段は、
前記励起粒子の粒子密度を計算する際に、前記放電現象を解析する手法である陰解法を用いることを特徴とする請求項１に記載のＰＤＰ放電特性解析装置。
【請求項３】
前記切替手段は、
前記フルモード計算手段による計算から前記ハーフモード計算手段による計算への切替および前記ハーフモード計算手段による計算から前記スキップモード計算手段による計算への切替を、前記特性解析に要する電力消費量、または、計算時に通電する電流値に基づいて行うことを特徴とする請求項１または２に記載のＰＤＰ放電特性解析装置。
【請求項４】
前記切替手段は、
前記ハーフモード計算手段による計算から前記スキップモード計算手段による計算への切替を、前記粒子密度に基づいて行うことを特徴とする請求項１から３までのいずれか一項に記載のＰＤＰ放電特性解析装置。
【請求項５】
ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、前記放電現象における放電素の過程モデルに関する入力データに基づいて行うために、コンピュータを、
前記特性解析を、前記ＡＣ型ＰＤＰの放電による流体シミュレーションによって行う場合に、前記ＡＣ型ＰＤＰによって放電される放電プラズマを構成している荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、前記荷電粒子を構成する電子とイオンと励起粒子の粒子密度および電界強度を計算するフルモード計算手段、
前記荷電粒子を構成するイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算するハーフモード計算手段、
前記荷電粒子を構成する励起粒子のみの粒子密度を計算するスキップモード計算手段、
前記フルモード計算手段、前記ハーフモード計算手段および前記スキップモード計算手段による計算の切替を、前記入力データの変化に伴って行う切替手段、
として機能させることを特徴とするＰＤＰ放電特性解析プログラム。
【請求項１】
ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、前記放電現象における放電素の過程モデルに関する入力データに基づいて行うＰＤＰ放電特性解析装置であって、
前記特性解析を、前記ＡＣ型ＰＤＰの放電による流体シミュレーションによって行う場合に、前記ＡＣ型ＰＤＰによって放電される放電プラズマを構成している荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、前記荷電粒子を構成する電子とイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算するフルモード計算手段と、
前記荷電粒子を構成するイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算するハーフモード計算手段と、
前記荷電粒子を構成する励起粒子のみの粒子密度を計算するスキップモード計算手段と、
前記フルモード計算手段、前記ハーフモード計算手段および前記スキップモード計算手段による計算の切替を、前記入力データの変化に伴って行う切替手段と、
を備えることを特徴とするＰＤＰ放電特性解析装置。
【請求項２】
前記スキップモード計算手段は、
前記励起粒子の粒子密度を計算する際に、前記放電現象を解析する手法である陰解法を用いることを特徴とする請求項１に記載のＰＤＰ放電特性解析装置。
【請求項３】
前記切替手段は、
前記フルモード計算手段による計算から前記ハーフモード計算手段による計算への切替および前記ハーフモード計算手段による計算から前記スキップモード計算手段による計算への切替を、前記特性解析に要する電力消費量、または、計算時に通電する電流値に基づいて行うことを特徴とする請求項１または２に記載のＰＤＰ放電特性解析装置。
【請求項４】
前記切替手段は、
前記ハーフモード計算手段による計算から前記スキップモード計算手段による計算への切替を、前記粒子密度に基づいて行うことを特徴とする請求項１から３までのいずれか一項に記載のＰＤＰ放電特性解析装置。
【請求項５】
ＡＣ型ＰＤＰの放電現象を対象にした特性解析を、予め設定した計算条件下で、前記放電現象における放電素の過程モデルに関する入力データに基づいて行うために、コンピュータを、
前記特性解析を、前記ＡＣ型ＰＤＰの放電による流体シミュレーションによって行う場合に、前記ＡＣ型ＰＤＰによって放電される放電プラズマを構成している荷電粒子の粒子密度を繰り返し算出する際に、前記荷電粒子を構成する電子とイオンと励起粒子の粒子密度および電界強度を計算するフルモード計算手段、
前記荷電粒子を構成するイオンと励起粒子との粒子密度および電界強度を計算するハーフモード計算手段、
前記荷電粒子を構成する励起粒子のみの粒子密度を計算するスキップモード計算手段、
前記フルモード計算手段、前記ハーフモード計算手段および前記スキップモード計算手段による計算の切替を、前記入力データの変化に伴って行う切替手段、
として機能させることを特徴とするＰＤＰ放電特性解析プログラム。
【図１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【公開番号】特開２００７−１１４７５（Ｐ２００７−１１４７５Ａ）
【公開日】平成１９年１月１８日（２００７．１．１８）
【国際特許分類】
【出願番号】特願２００５−１８８３０６（Ｐ２００５−１８８３０６）
【出願日】平成１７年６月２８日（２００５．６．２８）
【出願人】（０００００４３５２）日本放送協会 (2,206)
【Ｆターム（参考）】
【公開日】平成１９年１月１８日（２００７．１．１８）
【国際特許分類】
【出願日】平成１７年６月２８日（２００５．６．２８）
【出願人】（０００００４３５２）日本放送協会 (2,206)
【Ｆターム（参考）】
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