エネルギーに対して感度を有する、直接変換型放射線検出器
【解決手段】 Ｘ線照射を直接電気信号に変換することができるＸ線検出器は、電気的に絶縁性を持つさまざまな固体材料における、放射線誘発伝導性を利用する。当該検出器は、さまざまな厚みの誘電材料によって互いに分離されているアノードおよびカソードを１以上備えており、このような構造の検出器では主に電極においてイオン化が生じる。誘電材料の放射線誘発伝導性は、電極のサイズ、配向、および、組成と、誘電材料と、アノードおよびカソード間に印加される電気バイアスとを制御することによって変調され得る。
【発明の詳細な説明】
【関連出願】
【０００１】
本願は、米国仮特許出願第６０／９３８，１１４号（出願日：２００７年５月１５日）に関連し、該仮出願に基づき優先権の恩恵を主張する。該仮出願の内容は全て、本明細書に記載されているものとして、参照により本願に組み込まれる。
【技術分野】
【０００２】
本発明の実施形態は概して、放射線検出に関する。特に、さまざまな組成の電極を内蔵し、さまざまな固体材料、誘電材料における放射線誘発伝導性を利用する、直接変換型Ｘ線検出器に関する。
【背景技術】
【０００３】
放射線検出器は、多岐にわたる用途において、入射する放射線、例えば、Ｘ線、ガンマ線光子、荷電／非荷電粒子等を検出するべく利用される。さまざまなエネルギーの光子を直接検出する際には、入射する光子が、検出器の構成材料をイオン化して、光電効果、対生成、および、コンプトン効果等の相互作用により、エネルギーを持つ電子を放出させる。放出された電子はさらに、このような電子のエネルギーに比例してイオン化を発生させ、そのようなイオン化は適切なデバイスによって検出され得る。
【０００４】
Ｘ線画像撮像システムにおいては通常、Ｘ線源が、患者または手荷物等の被写体に対してＸ線を放出する。当該Ｘ線ビームは、被写体によって減衰された後、放射線検出器アレイに衝突し、検出器アレイにおいて受光される減衰後の放射線ビームの強度が検出される。検出器アレイが備える各検出素子は、該検出素子が受光した減衰後の放射線ビームを示す電気信号を個別に生成する。当該電気信号はその後、分析のためにデータ処理システムに送信され、最終的には画像を生成する。
【０００５】
Ｘ線検出器は通常、検出器で受光され得る散乱放射線を除外するコリメータと、該コリメータに隣接して設けられ、Ｘ線を光エネルギーに変換するシンチレータと、隣接して設けられるシンチレータから光エネルギーを受光して、該光エネルギーに基づいて電気信号を生成するフォトダイオードとを備える。このタイプの検出器では、シンチレーション材料によって吸収されるＸ線エネルギーは、可視光子に変換され、当該可視光子はシリコン製のフォトダイオードに与えられる。このフォトダイオードの出力は、さまざまな増幅器およびその後段に設けられるアナログ／デジタル変換器によって、デジタルデータに変換され、画像再構成のためにデータ処理システムに送信される。
【０００６】
このような間接型のＸ線検出方法は、Ｘ線を電気信号に変換して、該電気信号をさらにコンピュータ断層撮影法またはデジタルＸ線撮像法のような用途のために処理するという２段階で処理を行わなければならないという欠点がある。また、シンチレータ材料を用いる検出器は、メモリ効果を持つという問題を抱えている。シンチレータを用いた検出器に入射する可視光は、Ｘ線の照射を休止させると即座に減衰してしまう。しかし、この減衰の後、数十ミリ秒にわたって持続し得る残光効果が発生する。間接型の検出方法が抱える別の問題を挙げると、互いに非常に近接して設けられる２つ以上の検出素子間において光学クロストークが発生し得る。シンチレータ材料は通常、光学的に透明な接着剤を用いて、フォトダイオードアレイに接着される。この接着剤は、厚みが有限であるので、シンチレータの出射面に対して任意の入射角を持ち、シンチレータの端縁から任意の距離で出射する光は、隣接する検出素子に入射し得る。このような現象は、接着剤の厚みを出来る限り薄くすることによって、最小限に抑えることが可能であるが、シンチレータとフォトダイオードとの間の結合度は、接着剤が薄くなるにつれて劣化する。このような光学クロストーク現象は通常、間接型のＸ線検出器におけるクロストークの主な原因である。
【０００７】
Ｘ線を電気信号に直接変換する方法は、公知技術であり、吸収線量および照射線量の測定においてしばしば用いられている。このタイプのＸ線検出は、上述したシンチレータ−フォトダイオード型に比べて、主に２つの利点を持つ。第１に、Ｘ線エネルギーの照射を休止した後に電気信号が減衰する速度が遥かに速い点が挙げられる。このため、シンチレータ材料に起因する残光効果を大きく低減する。第２に、シンチレータ材料を利用する必要がないので、シンチレータ材料に係るコストが不要となり、シンチレーション材料を検出器アレイに組み込むコストも不要となる。
【０００８】
Ｘ線を直接電流に変換する方法の１つとして、イオンチャンバを利用する方法が挙げられる。イオンチャンバは、２つの平行な平坦電極プレートを、互いから一定の距離だけ離間させて、設けることによって構成されるとしてよい。これらの電極プレートは通常、Ｐｌｅｘｉｇｌａｓ（登録商標）のような誘電材料から成るチャンバ内に封入されている。当該チャンバは、封止されており、アルゴンまたはキセノン等の不活性ガスが充填されている。Ｘ線は、２つの平行電極プレートの間の気体容量を通過するように、当該チャンバの一端に方向付けられる。平行電極プレートは、両者間に十分な静電場を形成するように、電気的にバイアスされている。大きな電界がある場合にＸ線によって気体をイオン化すると、気体に吸収されるＸ線エネルギーに比例する電流が発生することになる。Ｘ線のエネルギーが一定の場合、生成される信号は、Ｘ線の光子束に比例するといわれている。気体を充填させたイオンチャンバの最も深刻な欠点の１つとして、Ｘ線吸収効率が低い点が挙げられる。高圧でキセノンガスが充填されたチャンバを用いる場合であっても、このようなイオンチャンバにおける単位長さ当たりの吸収効率は、シンチレータ−フォトダイオード型に比べると、低くなってしまう。このため、イオンチャンバ型の検出器は、どのようなタイプの撮像にも、Ｘ線検出器として利用されることはほとんどない。
【０００９】
上述したイオンチャンバは、放射場がない場合には電気的絶縁性を持つ材料が、放射線によって伝導性を誘発する現象に基づいて構成されている検出器の具体例である。イオンチャンバの場合、絶縁材料は気体であり、気体中に放射場が発生すると、気体の実質電気抵抗性が低減されて、外部から電界を印加すると気体中を大きな電流が通過するようになる。その他の技術によると（例えば、米国特許第４，１３５，０９０号明細書、ｄｅＧａｓｔｏｎ）、通常は絶縁性の材料として液化炭化水素を用いて、軟部組織と同様の吸収特性を持つ放射線検出器を構成するが、当該放射線検出器は、検出されたＸ線のエネルギーについては感知しない。
【００１０】
有用性が期待されている別の直接変換型Ｘ線検出方法では、シリコンよりも原子番号が遥かに高い材料から成る化合物半導体が利用される。このような材料の１つとして、テルル化カドミウム亜鉛（ＣＺＴ）が挙げられる。ＣＺＴを用いる検出器は大きく期待できる技術であるが、成長させたＣＺＴ結晶の質およびコストを考えると、現時点では、ＣＺＴはＸ線検出方法の主流とはなっていない。
【００１１】
間接型または直接型のいずれの変換方法が用いられるとしても、撮像対象の患者または被写体によるＸ線の減衰を測定するだけでなく、患者又は被写体によって吸収されないＸ線のエネルギーをも測定することが望ましい。これは、患者または被写体の材料の組成を判断する上で望ましい。このような構成は、いくつかの方法によって実現されている。（１）Ｘ線源のエネルギーを変調して、さまざまなＸ線生成器のチューブのエネルギーについて検出器信号を記憶するとしてよい。（２）検出器アレイの一部分を、エネルギーが比較的低いＸ線を吸収するフィルタでマスクして、検出器アレイに含まれるその部分の下方に位置する検出器を、透過されたＸ線のうち比較的高いエネルギー部分にのみ応答するようにする。（３）または、個々のＸ線光子事象をカウントして、吸収される１つのＸ線光子によって生成される電流パルスのサイズを量子化するモードで検出器を動作させるとしてもよい。
【００１２】
上述した方法はそれぞれに欠点がある。Ｘ線生成器のチューブを変調する場合（上述した方法（１）の場合）、検出するためには２回別個に放射線を照射するので、患者または被写体の放射線吸収線量が高くならざるを得ない。検出器アレイの一部分をマスクする場合（上述した方法（２）の場合）、Ｘ線のエネルギーは検出器の一部分において、不必要に浪費されてしまう（つまり、信号に変換されない）。この問題は、検出器全体をフィルタとして利用して（例えば、複数の検出器を上下方向に積層することによって）、低エネルギー信号および高エネルギー信号を同時に生成することによって最小限に抑えられている。光子をカウントする方法の場合（上述した方法（３）の場合）、単位時間当たりの入射Ｘ線光子の数が、複数のパルスを「ためる」ことなくＸ線光子によって生成される電流パルスをカウントできる程度に、十分に小さくなるように、検出素子のサイズを小型化しなければならない。この結果、検出器の電子機器部分がＸ線光子の数およびエネルギーの両方を不正確に分類してしまう可能性がある。
【発明の概要】
【課題を解決するための手段】
【００１３】
簡潔に説明すると、本発明の実施形態は、固体絶縁材料における放射線誘発伝導性（ＲＩＣ）現象を利用してＸ線照射を電流に直接変換することを含む。本発明の実施形態に係る検出器において採用される電極の詳細な構造によって、検出器で発生するイオン化を改善すると共に信号のエネルギーを感知し得るようになる。本発明の一実施形態によると、直接変換型Ｘ線検出器は、誘電材料によって互いから離間している１以上のアノードおよびカソードを備え、該誘電材料の厚みは、複数の異なる値に設定される。気体が充填されたイオンチャンバおよび直接変換型の半導体の動作原理とは異なり、本発明によれば、Ｘ線の吸収が、電極間の材料ではなく電極それ自体によって主に行われるようになる（ＣＺＴおよび原子番号が高い元素から成るその他の光伝導体を用いる場合とは異なる）。
【００１４】
本発明の一実施形態によると、イオン化は、エネルギーを持つ光電子によって、電極間に設けられる誘電材料内で発生する。これは、電極内での一次的なＸ線の相互作用によって生じる、エネルギーを持つ光電子またはコンプトン電子によるものである。検出器の特性、例えば、電極材料の選択および厚み、カソード（電極）に対するアノードの配置および構造、ならびに、電極間に設けられる誘電材料の選択を制御することによって、本発明は、入射するＸ線を略１００％吸収することが出来ると共に、エネルギーに対して感度を持つ検出素子内で信号を生成するという利点も実現することができる。光子をカウントしてエネルギーに対する感度を持たせる方法とは異なり、本発明で利用する検出素子のサイズは限定されない。本発明の一実施形態によれば、フィルタリング方法、検出器を積層させて用いるフィルタリング方法とも異なり、（例えば、さまざまな検出素子間の基板等）機能が純粋に機械的である、積層検出器アレイで利用される部材に吸収されることによってＸ線信号の損失が発生することはない。また、本発明で実現されるエネルギーに対する感度は、Ｘ線生成器のチューブエネルギーの変調によるものではない。
【００１５】
本開示および以下の詳細な説明で説明する特徴および利点は、全てを列挙したものではなく、本開示の図面、明細書および請求項を鑑みることで、当業者には、多くの更なる特徴および利点が明らかになるであろう。さらに、明細書で使用する用語および言葉遣いは主に、読みやすさおよび教示を目的として選択されたものであり、進歩性を有する主題を正確に記述するものではなく、または、そのような主題を限定するものでもない場合があることに留意されたい。進歩性を有する主題を判断する際には請求項を必ず参照されたい。
【図面の簡単な説明】
【００１６】
本発明の上述およびそれ以外の特徴および目的と、それらを実現する方法とを、より明らかにする。本発明自体は、以下に記載する好ましい実施形態を添付図面を参照して解釈することによって、理解されたい。添付図面は、以下の通りである。
【００１７】
【図１】本発明の一実施形態に係る直接変換型Ｘ線検出器を示す図である。
【００１８】
【図２】本発明の一実施形態に係る、あるエネルギー範囲にわたるＸ線照射を検出するよう構成されている複数の直接変換型Ｘ線検出器を示す図である。
【００１９】
【図３】本発明の一実施形態に係る、あるエネルギー範囲にわたるＸ線照射を検出するよう構成されている、平面構成を利用した複数の直接変換型Ｘ線検出器を示す図である。
【００２０】
【図４】本発明の一実施形態に係る、Ｘ線照射のエネルギーを検出してエネルギーを直接電流に変換する方法を示すフローチャートである。
【００２１】
上記の図面では本発明の実施形態を図示しているが、これは例示のみを目的としたものである。以下の記載を参照すれば、当業者は、本明細書で説明する構造および方法の別の実施形態が、本明細書に記載されている本発明の原理を逸脱することなく実施可能であることを容易に認識するであろう。
【発明を実施するための形態】
【００２２】
添付図面を参照しつつ本発明の具体的な実施形態を以下に詳細に説明する。複数の図面で使用される同様の構成要素は、一貫して、同様の参照番号で特定している。本発明を記載および図示するに当たってはある程度まで詳細に記載しているが、本開示は例示のみを目的として為されたものであり、本発明の精神および範囲を逸脱することなく、構成要素の組み合わせおよび配置について、当業者であれば、数多くの点で変更を為し得るものと理解されたい。
【００２３】
図１は、本発明の一実施形態に係る直接変換型Ｘ線検出器１００を示す図である。Ｘ線検出器１００は、電極として平行なプレートを用いて構成されており、一方のプレートがアノード１１０で、他方のプレートがカソード１３０である。これらの２つの電極は、誘電材料１２０によって、互いから分離している。このような構造は、気体が充填されたイオンチャンバおよびその他の直接変換型半導体検出器の一部の構造と同様であるが、本発明は、Ｘ線吸収の最も重要な部分が、誘電材料ではなく電極自体において発生する点において相違する。逆に、半導体直接変換型Ｘ線検出器では、電極間に設けられるＣＺＴ等の半導体材料内で吸収される。気体が充填されたチャンバを用いるＸ線検出器では、電極間の領域を占める気体分子で吸収される。
【００２４】
本発明によると、カソード１３０は、原子番号の高い材料、例えば、これに限定されるわけではないが、タングステンによって構成される。アノード１１０は、同一の材料によって構成されるとしてもよいし、または、原子番号Ｚがより低い材料、例えば、これに限定されるわけではないが、アルミニウムまたは銅によって構成されるとしてもよい。これら２つの平行なプレート（フリンジング電界の影響を最小限に抑えるべく互いに異なる寸法を持つとしてもよい）の間の容量は、誘電材料１２０、例えば、これに限定されるわけではないが、二酸化シリコンまたはアルミナで充填される。当業者であれば、本発明の新規性を逸脱することなく、同様の原子番号のほかの材料を用い得ることに想到するであろう。実際、本発明では、Ｘ線照射を最適に電気信号に変換するべく、多岐にわたる材料の組み合わせを考慮する。約０ｋｅＶから約２００ｋｅＶのエネルギー範囲において、物質とＸ線との一次的な相互作用が生じるプロセスは概して３つ存在することは公知である。それら３つのプロセスとは、（１）干渉性散乱、（２）光電効果、および（３）コンプトン散乱である。干渉性散乱では、散乱箇所において直接イオン化が発生するわけではないので、本発明の目的に照らし合わせて除外される。光電散乱およびコンプトン散乱は共に、一次的な吸収／散乱事象の箇所において、エネルギーを持つ電子を生成する。このようなエネルギーを持つ電子の距離が、電子エネルギーが十分に高い場合は、電子エネルギーの累乗に比例することも公知である。光電効果の場合、電子エネルギーは、Ｘ線光子エネルギーと吸収原子のＫ殻、Ｌ殻またはＭ殻のエネルギーとの間の差分である。例えば、５８ｋｅＶのＸ線光子と、Ｌ殻のエネルギーが約１０ｋｅＶであるタングステン原子との間で相互作用が生じる場合、生成される光電子は約４８ｋｅＶのエネルギーを持つことになる。このようなエネルギーを持つ光電子はさらに、電極（タングステン）および誘電材料の両方においてイオン化を生じさせる。誘電材料でイオン化が生じると、電子は、誘電材料の価電子帯から伝導帯に移動し、価電子帯には正に帯電しているホールが残る。電界が十分に高い場合、これらの電荷キャリアは電極に集められて、エネルギーを持つ光電子によって生じたイオン化の量に比例する電流を生成する。重要なことに、電極の厚み、および、アノードとカソードとの間の誘電材料の厚みは、入射するＸ線照射を略１００％吸収すると共にＸ線エネルギーに比例した信号を検出器内で生成するように設定され得る。
【００２５】
カソード１３０、アノード１１０、および誘電材料１２０の厚みを決定する場合には、さまざまな材料でＸ線照射を検査しなければならない。ある物質のＸ線エネルギーの吸収能力を測定する方法の１つに、連続減速近似（ＣＳＤＡ）距離が挙げられる。ＣＳＤＡ距離は、荷電粒子が停止するべく減速する場合に移動した平均経路距離に対して、非常に近い近似を提供する。この近似では、軌跡に沿ったどのポイントにおいてもエネルギー損失率は、粒子がその中を通って移動する材料の総阻止能と等しいと仮定される。エネルギー損失の変動は通常、無視される。ＣＳＤＡ距離は、エネルギーに対して総阻止能の逆数を積分することによって得られる。さまざまな材料のＣＳＤＡ距離を表す式は、米国標準技術局（ＮＩＳＴ）の「阻止能および電子の距離」プログラム（Ｓｔｏｐｐｉｎｇ Ｐｏｗｅｒ ａｎｄ Ｒａｎｇｅ ｆｏｒ Ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ ｐｒｏｇｒａｍ）（ｅＳＴＡＲ）から選択された阻止能データのうち最良適合データに基づいて得られる。このプログラムおよびＣＳＤＡに関するほかの情報は、http://www.physics.nist.gov、具体的には、http://physics.nist.gov/PhysRefData/Star/Text/ESTAR.htmlを参照されたい。ｅＳＴＡＲプログラムは、さまざまな材料において、エネルギーを持つ電子について、阻止能、密度効果パラメータ、距離および放射線収率のテーブルを算出している。
【００２６】
タングステンの場合、エネルギーを持つ光電子のＣＳＤＡ距離は以下の式で表され得る。
【数１】
【００２７】
この式において、Ｒはミクロン単位で表される距離であり、ＥはｋｅＶ単位で表される光電子のエネルギーである。前述した５８ｋｅＶの入射Ｘ線の例に戻ると、タングステンにおいてＸ線が光電相互作用を生じさせた結果得られる４８ｋｅＶの光電子は、タングステンにおける距離が４．７ミクロンとなる。図１に示すような入射Ｘ線１４０と検出器１００の構造において、カソード１３０がタングステンから形成されていると仮定すると、タングステン製のカソードに吸収されたＸ線光子が誘電材料においてイオン化を生じさせるためには、カソードの厚み１３５が約９．４ミクロンよりもはるかに薄くなければならない。この数字は、Ｘ線１４０がアノード１１０の中間点に正確に入射する場合を考える場合に得られる。幅を９．４ミクロン以下とすることによって、カソードの面と直交する光電子１６０はカソード１３０から離脱する。カソードの長軸に対して同じ論理を当てはめると、理想的なカソードは、９．４ミクロンをはるかに下回る寸法の立方体（または、球体）である必要があると思われる。
【００２８】
同様に、アルミナから形成される誘電材料を通過する光電子のＣＳＤＡ距離は、以下の式によって表され得る。
【数２】
【００２９】
再度記載すると、Ｒはミクロン単位で表される距離であり、ＥはｋｅＶで表される光電子のエネルギーである。５８ｋｅＶの入射Ｘ線１４０が、アルミナから成る誘電体に対向するアノード１１０の面上でタングステン原子によって吸収され、その結果光電子１６０がアノード１１０の面と直交するように放出されると仮定すると、アルミナ内での最大ＣＳＤＡ距離は１２．８ミクロンとなる。このため、入射Ｘ線１４０がこのようなエネルギーを持つ場合、誘電体の厚み１２５の最小値は、誘電材料１２０内でのイオン化を最大化するためには（つまり、誘電体を横切る最短経路は、該誘電体材料のＣＳＤＡ以上となる）、１２．８ミクロン以上であるべきである。誘電体の厚みの実際の最適値は、対象となる電子の距離と、アノードおよびカソード間に印加される電界に対して誘電体内にイオン化によって形成される空間電荷領域とに応じて決まる。本発明の別の実施形態では、アノード１１０を、カソード１３０の両側に配置するとしてよい。
【００３０】
図２は、本発明の一実施形態に係る、あるエネルギー範囲にわたるＸ線照射を検出するよう構成されている複数の直接変換型Ｘ線検出器を示す図である。Ｘ線の吸収を確実に最大化するためには、図２に示すように、複数のカソード−アノード対１００を、入射Ｘ線２４０、２５０に対して垂直な方向にずらして配置する。入射Ｘ線２４０、２５０は、検出器に入射すると、即座に電極２３０に当たってエネルギーを持つ光電子２６０を生成するか、または、オフセットされた電極２３５に当たるまで誘電材料１２０の中を移動していく。ここで、光電子２７０が生成され、誘電材料１２０内を横切って、自由キャリアを生成し、この自由キャリアが最終的に電流となる。先に述べたように計算される電極２１０、２３０の幅１３５と誘電体１２５の幅とに応じて、複数のオフセットされた検出器１００が多層状２８０に配列され得る。
【００３１】
実施形態１の別の拡張例では、カソード材料をタングステンとする（または、アノードと同じ材料を用いる）。図２から分かるように、このような構成とすることによって、検出器の厚みの合計を小さく抑えつつ、Ｘ線の吸収をさらに改善し得る。エネルギーを持つ光電子が、生成された電極から離脱する限りにおいて、逆向きの電界であっても、誘電材料ではイオン化が生じる。このようなデバイスにおいて生成される信号の電流は略全てが、一次的に発生する光電子またはコンプトン電子によって生成される、二次的に発生する電子−ホールの対に起因するものであることに留意されたい。アノード２３０と同じ材料でカソードを形成することによって、製造過程における利点もいくつか実現され得る。
【００３２】
図３は、平面構成を利用した複数の直接変換型Ｘ線検出器を備える本発明の別の実施形態を示す図である。本実施形態によると、検出器の平面電極３１０、３３０は、入射するＸ線照射に対して垂直に配向されている。入射Ｘ線３４０が検出器を貫通して電極３３０との間で相互作用を生じさせると、誘電材料１２０をイオン化する光電子３６０が生成される。図３から明らかであるが、各カソード３３０の幅３３５は、層３８０毎に大きくなっている。同様に、各隔壁（誘電材料）の幅３２５も層毎に大きくなっている。
【００３３】
図３に示す構成によればさらに、ある範囲内のエネルギーレベルを持つＸ線照射を検出して電気信号に変換する機能も得られる。図３に示す第１のカソード３３０―アノード３１０の対が一例として先述した５６ｋｅＶのＸ線について最適に構成されていると仮定し、図３に示すアノード３１０が全てタングステンから成り、誘電材料がアルミナであると仮定すると、第１のアノード３１０の幅３３５は９．４ミクロン以下でなければならず、これに対応して、アノード３１０の上方および下方に配置されている誘電材料の幅３２５は、１２．８ミクロン以上でなければならない（上記の計算を参照のこと）。
【００３４】
本発明の本実施形態によると、さまざまなエネルギーのＸ線を、同一の検出器で検出することが可能であると同時に、電気信号へと直接変換することが可能である。５６ｋｅＶよりも遥かに高いエネルギーを持つＸ線３５０は、複数の層３８０の電極３３０の厚みを合計した値が入射Ｘ線の吸収可能性が高くなる値に到達するまで、図３に示した構造の複数の層３８０を通過する可能性が高い。Ｘ線と複数のカソード３３０との間の相互作用によって生成されるエネルギーを持つ光電子３７０は、複数の層の誘電材料１２０においてイオン化を生じさせ、その結果複数のアノード３１０で電流が発生する。複数のアノード３１０は、並列に組み合わせられて単一の信号を出力するとしてもよいし、入射Ｘ線ビームの複数の異なるエネルギービンを表す複数の信号を出力するように分割されるとしてもよい。このようにして、ある範囲内のＸ線エネルギーレベルを持つＸ線を検出して直接変換型検出器を形成することができる。この場合、エネルギービンの数（および、これらのビンがカバーするエネルギーのおよその範囲）は、層の数によって決まる。
【００３５】
図３に図示した本発明の実施形態はさらに、製造の容易さという利点を持つ。具体的に説明すると、本実施形態は、ＣＭＯＳ、ＢｉＣＭＯＳ、または、ＭＥＭＳ／ＣＭＯＳ組み合わせプロセスに統合するとしてもよい。この場合、検出器の電子機器部分は電極の直下に配置され、発明の名称に表されるような方法で実装され得るコンパクトなＸ線検出器が提供され得る。尚、複数の検出器アレイをモザイク状に２次元的に配置することによって、より大型の検出器アレイが得られる。
【００３６】
本発明の別の実施形態は、重金属原子、例えば、これらに限定されないが、鉛、テルリウム、またはガドリニウムを含む誘電材料で電極間の空隙を充填することを含む。電極間に設けられる材料は、摂氏０度から摂氏１００度のオーダーの温度において高い抵抗性を持つ必要があるので、一実施形態に係るこのような材料は、このような重金属元素の酸化物を一部含むガラスである。誘電体マトリクスに重金属元素を追加することによって、誘電材料によるＸ線吸収が大きくなる。このように吸収が改善されると、検出器の積層をより薄くすることが可能となる。誘電材料に十分高い吸収特性が与えられる場合、電極を高い原子番号の材料で構成する必要はなくなる。Ｘ線照射の阻止能が高過ぎる誘電材料を利用する場合は注意しなければならない。これは、誘電材料において減速する、エネルギーを持つ光電子またはコンプトン電子が、制動放射効果によって電磁放射としてチャネルから離脱し、そして、適切なチャネルにおいて検出されて失われるか、または、隣接するチャネルで検出されてチャネル間クロストークの原因となり得る場合があるためである。また、このように吸収特性が高められたガラスは、Ｘ線の光子によって可視光を発生させてしまう可能性があるので、シンチレータであってはならない。この可視光は、誘電材料をイオン化するのに十分なエネルギーを持たないので、検出されない。
【００３７】
図４は、本発明の一実施形態に係る、Ｘ線照射のエネルギーを検出して、このエネルギーを直接電流に変換するプロセスの一例を実装した方法を示すフローチャートである。以下の説明では、フローチャートの各ブロックおよび複数のブロックの組み合わせは、コンピュータプログラム命令によって実装され得るものと理解されたい。これらのコンピュータプログラム命令は、コンピュータまたはその他のプログラム可能装置にロードされてマシンを実現し、コンピュータまたはその他のプログラム可能装置上で命令が実行されると、フローチャートの各ブロックまたは複数のブロックに具体的に説明されている機能を実装する手段を実現する。これらのコンピュータプログラム命令は、コンピュータ読み出し可能メモリに格納されるとしてもよい。当該メモリは、特定の方法でコンピュータまたはその他のプログラム可能装置を機能させて、コンピュータ読み出し可能メモリに格納される命令に、フローチャートの各ブロックまたは複数のブロックに具体的に説明されている機能を実装する命令手段を含む製造物品を実現させるとしてよい。これらのコンピュータプログラム命令はさらに、コンピュータまたはその他のプログラム可能装置にロードされて、一連の動作ステップをコンピュータまたはその他のプログラム可能装置で実行させて、コンピュータ実装プロセスを実現して、コンピュータまたはその他のプログラム可能装置で命令が実行されると、フローチャートの各ブロックまたは複数のブロックに具体的に説明されている機能を実装するステップを実現させるとしてよい。
【００３８】
従って、図示したフローチャートのブロックは、特定の機能を実行する手段の組み合わせ、および、特定の機能を実行するステップの組み合わせをサポートする。また、図示されたフローチャートの各ブロックおよび図示されたフローチャートのブロックの組み合わせは、特定の機能またはステップを実行する特定用途向けハードウェアベースのコンピュータシステム、または、特定用途向けハードウェアおよびコンピュータ命令の組み合わせによって実装され得るものと理解されたい。
【００３９】
Ｘ線照射を直接電流に変換する上で最初のステップは、特定のエネルギーを持つＸ線のために生成される、エネルギーを持つ光粒子、コンプトン粒子、または対生成粒子の範囲を特定する（４１０）。このような粒子のエネルギーの特定の範囲は、本発明を構成する上で非常に重要な点である。続いて、材料の種類を決定しなければならない（４２０）。一般的には、カソードは、原子番号が２６よりも大きい材料、例えば、金またはタングステンのような材料から形成され、誘電材料は、検出器が動作する温度であって、検出器の動作中に利用される電気バイアスにおいても低い伝導性を検出器が維持しつつ、同時に、放射線に誘発される伝導性には検出器が影響を受けやすい温度において、伝導性が低くなるように、バンドギャップが十分に大きい材料から形成されている。
【００４０】
検出器の特定のエネルギー範囲およびさまざまな構成要素について選択される材料の種類に基づいて、電極の厚みの最大値および電極間に設けられる誘電材料の幅の最小値を決定する（４３０）。その後、カソードおよびアノードを、互いに略平行になり、誘電材料によって分離されるように（４５０）構成する（４４０）。
【００４１】
特定のエネルギー範囲のＸ線とアノードとの間で相互作用が生じて、エネルギーを持つ光電子が生成される（４６０）。電極および誘電材料において光電子が相互作用を生じさせることによって、誘電材料がイオン化される。このイオン化によって、誘電材料において自由キャリアが生成され、アノードとカソードとの間に電位が印加されると、イオン化を生じさせた電子の特定のエネルギーに比例する電流が形成される（４７０）。
【００４２】
最後に、Ｘ線の特定のエネルギーまたはある範囲内のエネルギーについて、略１００％の吸収を確実なものとするべく、アノード／カソード／誘電材料から成る群を複数設けるとしてよい（４８０）。これらの群は、これに限定されるわけではないが、互いに狭入して係合する円錐状の構造物を平行に構成することを含み得る。尚、電極間に設けられる誘電体の厚みは、各電極に沿った位置に応じて変化し、円錐状の構造物は、電荷の輸送および収集を高めるべく、局所的な電界を大きくする機能を持つ。本発明の説明および図示においてはある程度まで具体的な例を挙げたが、本開示は例示のために為されたものに過ぎず、当業者であれば、特許請求の範囲に記載されているような本発明の精神および範囲から逸脱することなく、構成要素の組み合わせおよび配置については多くの点において変更し得るものと理解されたい。
【関連出願】
【０００１】
本願は、米国仮特許出願第６０／９３８，１１４号（出願日：２００７年５月１５日）に関連し、該仮出願に基づき優先権の恩恵を主張する。該仮出願の内容は全て、本明細書に記載されているものとして、参照により本願に組み込まれる。
【技術分野】
【０００２】
本発明の実施形態は概して、放射線検出に関する。特に、さまざまな組成の電極を内蔵し、さまざまな固体材料、誘電材料における放射線誘発伝導性を利用する、直接変換型Ｘ線検出器に関する。
【背景技術】
【０００３】
放射線検出器は、多岐にわたる用途において、入射する放射線、例えば、Ｘ線、ガンマ線光子、荷電／非荷電粒子等を検出するべく利用される。さまざまなエネルギーの光子を直接検出する際には、入射する光子が、検出器の構成材料をイオン化して、光電効果、対生成、および、コンプトン効果等の相互作用により、エネルギーを持つ電子を放出させる。放出された電子はさらに、このような電子のエネルギーに比例してイオン化を発生させ、そのようなイオン化は適切なデバイスによって検出され得る。
【０００４】
Ｘ線画像撮像システムにおいては通常、Ｘ線源が、患者または手荷物等の被写体に対してＸ線を放出する。当該Ｘ線ビームは、被写体によって減衰された後、放射線検出器アレイに衝突し、検出器アレイにおいて受光される減衰後の放射線ビームの強度が検出される。検出器アレイが備える各検出素子は、該検出素子が受光した減衰後の放射線ビームを示す電気信号を個別に生成する。当該電気信号はその後、分析のためにデータ処理システムに送信され、最終的には画像を生成する。
【０００５】
Ｘ線検出器は通常、検出器で受光され得る散乱放射線を除外するコリメータと、該コリメータに隣接して設けられ、Ｘ線を光エネルギーに変換するシンチレータと、隣接して設けられるシンチレータから光エネルギーを受光して、該光エネルギーに基づいて電気信号を生成するフォトダイオードとを備える。このタイプの検出器では、シンチレーション材料によって吸収されるＸ線エネルギーは、可視光子に変換され、当該可視光子はシリコン製のフォトダイオードに与えられる。このフォトダイオードの出力は、さまざまな増幅器およびその後段に設けられるアナログ／デジタル変換器によって、デジタルデータに変換され、画像再構成のためにデータ処理システムに送信される。
【０００６】
このような間接型のＸ線検出方法は、Ｘ線を電気信号に変換して、該電気信号をさらにコンピュータ断層撮影法またはデジタルＸ線撮像法のような用途のために処理するという２段階で処理を行わなければならないという欠点がある。また、シンチレータ材料を用いる検出器は、メモリ効果を持つという問題を抱えている。シンチレータを用いた検出器に入射する可視光は、Ｘ線の照射を休止させると即座に減衰してしまう。しかし、この減衰の後、数十ミリ秒にわたって持続し得る残光効果が発生する。間接型の検出方法が抱える別の問題を挙げると、互いに非常に近接して設けられる２つ以上の検出素子間において光学クロストークが発生し得る。シンチレータ材料は通常、光学的に透明な接着剤を用いて、フォトダイオードアレイに接着される。この接着剤は、厚みが有限であるので、シンチレータの出射面に対して任意の入射角を持ち、シンチレータの端縁から任意の距離で出射する光は、隣接する検出素子に入射し得る。このような現象は、接着剤の厚みを出来る限り薄くすることによって、最小限に抑えることが可能であるが、シンチレータとフォトダイオードとの間の結合度は、接着剤が薄くなるにつれて劣化する。このような光学クロストーク現象は通常、間接型のＸ線検出器におけるクロストークの主な原因である。
【０００７】
Ｘ線を電気信号に直接変換する方法は、公知技術であり、吸収線量および照射線量の測定においてしばしば用いられている。このタイプのＸ線検出は、上述したシンチレータ−フォトダイオード型に比べて、主に２つの利点を持つ。第１に、Ｘ線エネルギーの照射を休止した後に電気信号が減衰する速度が遥かに速い点が挙げられる。このため、シンチレータ材料に起因する残光効果を大きく低減する。第２に、シンチレータ材料を利用する必要がないので、シンチレータ材料に係るコストが不要となり、シンチレーション材料を検出器アレイに組み込むコストも不要となる。
【０００８】
Ｘ線を直接電流に変換する方法の１つとして、イオンチャンバを利用する方法が挙げられる。イオンチャンバは、２つの平行な平坦電極プレートを、互いから一定の距離だけ離間させて、設けることによって構成されるとしてよい。これらの電極プレートは通常、Ｐｌｅｘｉｇｌａｓ（登録商標）のような誘電材料から成るチャンバ内に封入されている。当該チャンバは、封止されており、アルゴンまたはキセノン等の不活性ガスが充填されている。Ｘ線は、２つの平行電極プレートの間の気体容量を通過するように、当該チャンバの一端に方向付けられる。平行電極プレートは、両者間に十分な静電場を形成するように、電気的にバイアスされている。大きな電界がある場合にＸ線によって気体をイオン化すると、気体に吸収されるＸ線エネルギーに比例する電流が発生することになる。Ｘ線のエネルギーが一定の場合、生成される信号は、Ｘ線の光子束に比例するといわれている。気体を充填させたイオンチャンバの最も深刻な欠点の１つとして、Ｘ線吸収効率が低い点が挙げられる。高圧でキセノンガスが充填されたチャンバを用いる場合であっても、このようなイオンチャンバにおける単位長さ当たりの吸収効率は、シンチレータ−フォトダイオード型に比べると、低くなってしまう。このため、イオンチャンバ型の検出器は、どのようなタイプの撮像にも、Ｘ線検出器として利用されることはほとんどない。
【０００９】
上述したイオンチャンバは、放射場がない場合には電気的絶縁性を持つ材料が、放射線によって伝導性を誘発する現象に基づいて構成されている検出器の具体例である。イオンチャンバの場合、絶縁材料は気体であり、気体中に放射場が発生すると、気体の実質電気抵抗性が低減されて、外部から電界を印加すると気体中を大きな電流が通過するようになる。その他の技術によると（例えば、米国特許第４，１３５，０９０号明細書、ｄｅＧａｓｔｏｎ）、通常は絶縁性の材料として液化炭化水素を用いて、軟部組織と同様の吸収特性を持つ放射線検出器を構成するが、当該放射線検出器は、検出されたＸ線のエネルギーについては感知しない。
【００１０】
有用性が期待されている別の直接変換型Ｘ線検出方法では、シリコンよりも原子番号が遥かに高い材料から成る化合物半導体が利用される。このような材料の１つとして、テルル化カドミウム亜鉛（ＣＺＴ）が挙げられる。ＣＺＴを用いる検出器は大きく期待できる技術であるが、成長させたＣＺＴ結晶の質およびコストを考えると、現時点では、ＣＺＴはＸ線検出方法の主流とはなっていない。
【００１１】
間接型または直接型のいずれの変換方法が用いられるとしても、撮像対象の患者または被写体によるＸ線の減衰を測定するだけでなく、患者又は被写体によって吸収されないＸ線のエネルギーをも測定することが望ましい。これは、患者または被写体の材料の組成を判断する上で望ましい。このような構成は、いくつかの方法によって実現されている。（１）Ｘ線源のエネルギーを変調して、さまざまなＸ線生成器のチューブのエネルギーについて検出器信号を記憶するとしてよい。（２）検出器アレイの一部分を、エネルギーが比較的低いＸ線を吸収するフィルタでマスクして、検出器アレイに含まれるその部分の下方に位置する検出器を、透過されたＸ線のうち比較的高いエネルギー部分にのみ応答するようにする。（３）または、個々のＸ線光子事象をカウントして、吸収される１つのＸ線光子によって生成される電流パルスのサイズを量子化するモードで検出器を動作させるとしてもよい。
【００１２】
上述した方法はそれぞれに欠点がある。Ｘ線生成器のチューブを変調する場合（上述した方法（１）の場合）、検出するためには２回別個に放射線を照射するので、患者または被写体の放射線吸収線量が高くならざるを得ない。検出器アレイの一部分をマスクする場合（上述した方法（２）の場合）、Ｘ線のエネルギーは検出器の一部分において、不必要に浪費されてしまう（つまり、信号に変換されない）。この問題は、検出器全体をフィルタとして利用して（例えば、複数の検出器を上下方向に積層することによって）、低エネルギー信号および高エネルギー信号を同時に生成することによって最小限に抑えられている。光子をカウントする方法の場合（上述した方法（３）の場合）、単位時間当たりの入射Ｘ線光子の数が、複数のパルスを「ためる」ことなくＸ線光子によって生成される電流パルスをカウントできる程度に、十分に小さくなるように、検出素子のサイズを小型化しなければならない。この結果、検出器の電子機器部分がＸ線光子の数およびエネルギーの両方を不正確に分類してしまう可能性がある。
【発明の概要】
【課題を解決するための手段】
【００１３】
簡潔に説明すると、本発明の実施形態は、固体絶縁材料における放射線誘発伝導性（ＲＩＣ）現象を利用してＸ線照射を電流に直接変換することを含む。本発明の実施形態に係る検出器において採用される電極の詳細な構造によって、検出器で発生するイオン化を改善すると共に信号のエネルギーを感知し得るようになる。本発明の一実施形態によると、直接変換型Ｘ線検出器は、誘電材料によって互いから離間している１以上のアノードおよびカソードを備え、該誘電材料の厚みは、複数の異なる値に設定される。気体が充填されたイオンチャンバおよび直接変換型の半導体の動作原理とは異なり、本発明によれば、Ｘ線の吸収が、電極間の材料ではなく電極それ自体によって主に行われるようになる（ＣＺＴおよび原子番号が高い元素から成るその他の光伝導体を用いる場合とは異なる）。
【００１４】
本発明の一実施形態によると、イオン化は、エネルギーを持つ光電子によって、電極間に設けられる誘電材料内で発生する。これは、電極内での一次的なＸ線の相互作用によって生じる、エネルギーを持つ光電子またはコンプトン電子によるものである。検出器の特性、例えば、電極材料の選択および厚み、カソード（電極）に対するアノードの配置および構造、ならびに、電極間に設けられる誘電材料の選択を制御することによって、本発明は、入射するＸ線を略１００％吸収することが出来ると共に、エネルギーに対して感度を持つ検出素子内で信号を生成するという利点も実現することができる。光子をカウントしてエネルギーに対する感度を持たせる方法とは異なり、本発明で利用する検出素子のサイズは限定されない。本発明の一実施形態によれば、フィルタリング方法、検出器を積層させて用いるフィルタリング方法とも異なり、（例えば、さまざまな検出素子間の基板等）機能が純粋に機械的である、積層検出器アレイで利用される部材に吸収されることによってＸ線信号の損失が発生することはない。また、本発明で実現されるエネルギーに対する感度は、Ｘ線生成器のチューブエネルギーの変調によるものではない。
【００１５】
本開示および以下の詳細な説明で説明する特徴および利点は、全てを列挙したものではなく、本開示の図面、明細書および請求項を鑑みることで、当業者には、多くの更なる特徴および利点が明らかになるであろう。さらに、明細書で使用する用語および言葉遣いは主に、読みやすさおよび教示を目的として選択されたものであり、進歩性を有する主題を正確に記述するものではなく、または、そのような主題を限定するものでもない場合があることに留意されたい。進歩性を有する主題を判断する際には請求項を必ず参照されたい。
【図面の簡単な説明】
【００１６】
本発明の上述およびそれ以外の特徴および目的と、それらを実現する方法とを、より明らかにする。本発明自体は、以下に記載する好ましい実施形態を添付図面を参照して解釈することによって、理解されたい。添付図面は、以下の通りである。
【００１７】
【図１】本発明の一実施形態に係る直接変換型Ｘ線検出器を示す図である。
【００１８】
【図２】本発明の一実施形態に係る、あるエネルギー範囲にわたるＸ線照射を検出するよう構成されている複数の直接変換型Ｘ線検出器を示す図である。
【００１９】
【図３】本発明の一実施形態に係る、あるエネルギー範囲にわたるＸ線照射を検出するよう構成されている、平面構成を利用した複数の直接変換型Ｘ線検出器を示す図である。
【００２０】
【図４】本発明の一実施形態に係る、Ｘ線照射のエネルギーを検出してエネルギーを直接電流に変換する方法を示すフローチャートである。
【００２１】
上記の図面では本発明の実施形態を図示しているが、これは例示のみを目的としたものである。以下の記載を参照すれば、当業者は、本明細書で説明する構造および方法の別の実施形態が、本明細書に記載されている本発明の原理を逸脱することなく実施可能であることを容易に認識するであろう。
【発明を実施するための形態】
【００２２】
添付図面を参照しつつ本発明の具体的な実施形態を以下に詳細に説明する。複数の図面で使用される同様の構成要素は、一貫して、同様の参照番号で特定している。本発明を記載および図示するに当たってはある程度まで詳細に記載しているが、本開示は例示のみを目的として為されたものであり、本発明の精神および範囲を逸脱することなく、構成要素の組み合わせおよび配置について、当業者であれば、数多くの点で変更を為し得るものと理解されたい。
【００２３】
図１は、本発明の一実施形態に係る直接変換型Ｘ線検出器１００を示す図である。Ｘ線検出器１００は、電極として平行なプレートを用いて構成されており、一方のプレートがアノード１１０で、他方のプレートがカソード１３０である。これらの２つの電極は、誘電材料１２０によって、互いから分離している。このような構造は、気体が充填されたイオンチャンバおよびその他の直接変換型半導体検出器の一部の構造と同様であるが、本発明は、Ｘ線吸収の最も重要な部分が、誘電材料ではなく電極自体において発生する点において相違する。逆に、半導体直接変換型Ｘ線検出器では、電極間に設けられるＣＺＴ等の半導体材料内で吸収される。気体が充填されたチャンバを用いるＸ線検出器では、電極間の領域を占める気体分子で吸収される。
【００２４】
本発明によると、カソード１３０は、原子番号の高い材料、例えば、これに限定されるわけではないが、タングステンによって構成される。アノード１１０は、同一の材料によって構成されるとしてもよいし、または、原子番号Ｚがより低い材料、例えば、これに限定されるわけではないが、アルミニウムまたは銅によって構成されるとしてもよい。これら２つの平行なプレート（フリンジング電界の影響を最小限に抑えるべく互いに異なる寸法を持つとしてもよい）の間の容量は、誘電材料１２０、例えば、これに限定されるわけではないが、二酸化シリコンまたはアルミナで充填される。当業者であれば、本発明の新規性を逸脱することなく、同様の原子番号のほかの材料を用い得ることに想到するであろう。実際、本発明では、Ｘ線照射を最適に電気信号に変換するべく、多岐にわたる材料の組み合わせを考慮する。約０ｋｅＶから約２００ｋｅＶのエネルギー範囲において、物質とＸ線との一次的な相互作用が生じるプロセスは概して３つ存在することは公知である。それら３つのプロセスとは、（１）干渉性散乱、（２）光電効果、および（３）コンプトン散乱である。干渉性散乱では、散乱箇所において直接イオン化が発生するわけではないので、本発明の目的に照らし合わせて除外される。光電散乱およびコンプトン散乱は共に、一次的な吸収／散乱事象の箇所において、エネルギーを持つ電子を生成する。このようなエネルギーを持つ電子の距離が、電子エネルギーが十分に高い場合は、電子エネルギーの累乗に比例することも公知である。光電効果の場合、電子エネルギーは、Ｘ線光子エネルギーと吸収原子のＫ殻、Ｌ殻またはＭ殻のエネルギーとの間の差分である。例えば、５８ｋｅＶのＸ線光子と、Ｌ殻のエネルギーが約１０ｋｅＶであるタングステン原子との間で相互作用が生じる場合、生成される光電子は約４８ｋｅＶのエネルギーを持つことになる。このようなエネルギーを持つ光電子はさらに、電極（タングステン）および誘電材料の両方においてイオン化を生じさせる。誘電材料でイオン化が生じると、電子は、誘電材料の価電子帯から伝導帯に移動し、価電子帯には正に帯電しているホールが残る。電界が十分に高い場合、これらの電荷キャリアは電極に集められて、エネルギーを持つ光電子によって生じたイオン化の量に比例する電流を生成する。重要なことに、電極の厚み、および、アノードとカソードとの間の誘電材料の厚みは、入射するＸ線照射を略１００％吸収すると共にＸ線エネルギーに比例した信号を検出器内で生成するように設定され得る。
【００２５】
カソード１３０、アノード１１０、および誘電材料１２０の厚みを決定する場合には、さまざまな材料でＸ線照射を検査しなければならない。ある物質のＸ線エネルギーの吸収能力を測定する方法の１つに、連続減速近似（ＣＳＤＡ）距離が挙げられる。ＣＳＤＡ距離は、荷電粒子が停止するべく減速する場合に移動した平均経路距離に対して、非常に近い近似を提供する。この近似では、軌跡に沿ったどのポイントにおいてもエネルギー損失率は、粒子がその中を通って移動する材料の総阻止能と等しいと仮定される。エネルギー損失の変動は通常、無視される。ＣＳＤＡ距離は、エネルギーに対して総阻止能の逆数を積分することによって得られる。さまざまな材料のＣＳＤＡ距離を表す式は、米国標準技術局（ＮＩＳＴ）の「阻止能および電子の距離」プログラム（Ｓｔｏｐｐｉｎｇ Ｐｏｗｅｒ ａｎｄ Ｒａｎｇｅ ｆｏｒ Ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ ｐｒｏｇｒａｍ）（ｅＳＴＡＲ）から選択された阻止能データのうち最良適合データに基づいて得られる。このプログラムおよびＣＳＤＡに関するほかの情報は、http://www.physics.nist.gov、具体的には、http://physics.nist.gov/PhysRefData/Star/Text/ESTAR.htmlを参照されたい。ｅＳＴＡＲプログラムは、さまざまな材料において、エネルギーを持つ電子について、阻止能、密度効果パラメータ、距離および放射線収率のテーブルを算出している。
【００２６】
タングステンの場合、エネルギーを持つ光電子のＣＳＤＡ距離は以下の式で表され得る。
【数１】
【００２７】
この式において、Ｒはミクロン単位で表される距離であり、ＥはｋｅＶ単位で表される光電子のエネルギーである。前述した５８ｋｅＶの入射Ｘ線の例に戻ると、タングステンにおいてＸ線が光電相互作用を生じさせた結果得られる４８ｋｅＶの光電子は、タングステンにおける距離が４．７ミクロンとなる。図１に示すような入射Ｘ線１４０と検出器１００の構造において、カソード１３０がタングステンから形成されていると仮定すると、タングステン製のカソードに吸収されたＸ線光子が誘電材料においてイオン化を生じさせるためには、カソードの厚み１３５が約９．４ミクロンよりもはるかに薄くなければならない。この数字は、Ｘ線１４０がアノード１１０の中間点に正確に入射する場合を考える場合に得られる。幅を９．４ミクロン以下とすることによって、カソードの面と直交する光電子１６０はカソード１３０から離脱する。カソードの長軸に対して同じ論理を当てはめると、理想的なカソードは、９．４ミクロンをはるかに下回る寸法の立方体（または、球体）である必要があると思われる。
【００２８】
同様に、アルミナから形成される誘電材料を通過する光電子のＣＳＤＡ距離は、以下の式によって表され得る。
【数２】
【００２９】
再度記載すると、Ｒはミクロン単位で表される距離であり、ＥはｋｅＶで表される光電子のエネルギーである。５８ｋｅＶの入射Ｘ線１４０が、アルミナから成る誘電体に対向するアノード１１０の面上でタングステン原子によって吸収され、その結果光電子１６０がアノード１１０の面と直交するように放出されると仮定すると、アルミナ内での最大ＣＳＤＡ距離は１２．８ミクロンとなる。このため、入射Ｘ線１４０がこのようなエネルギーを持つ場合、誘電体の厚み１２５の最小値は、誘電材料１２０内でのイオン化を最大化するためには（つまり、誘電体を横切る最短経路は、該誘電体材料のＣＳＤＡ以上となる）、１２．８ミクロン以上であるべきである。誘電体の厚みの実際の最適値は、対象となる電子の距離と、アノードおよびカソード間に印加される電界に対して誘電体内にイオン化によって形成される空間電荷領域とに応じて決まる。本発明の別の実施形態では、アノード１１０を、カソード１３０の両側に配置するとしてよい。
【００３０】
図２は、本発明の一実施形態に係る、あるエネルギー範囲にわたるＸ線照射を検出するよう構成されている複数の直接変換型Ｘ線検出器を示す図である。Ｘ線の吸収を確実に最大化するためには、図２に示すように、複数のカソード−アノード対１００を、入射Ｘ線２４０、２５０に対して垂直な方向にずらして配置する。入射Ｘ線２４０、２５０は、検出器に入射すると、即座に電極２３０に当たってエネルギーを持つ光電子２６０を生成するか、または、オフセットされた電極２３５に当たるまで誘電材料１２０の中を移動していく。ここで、光電子２７０が生成され、誘電材料１２０内を横切って、自由キャリアを生成し、この自由キャリアが最終的に電流となる。先に述べたように計算される電極２１０、２３０の幅１３５と誘電体１２５の幅とに応じて、複数のオフセットされた検出器１００が多層状２８０に配列され得る。
【００３１】
実施形態１の別の拡張例では、カソード材料をタングステンとする（または、アノードと同じ材料を用いる）。図２から分かるように、このような構成とすることによって、検出器の厚みの合計を小さく抑えつつ、Ｘ線の吸収をさらに改善し得る。エネルギーを持つ光電子が、生成された電極から離脱する限りにおいて、逆向きの電界であっても、誘電材料ではイオン化が生じる。このようなデバイスにおいて生成される信号の電流は略全てが、一次的に発生する光電子またはコンプトン電子によって生成される、二次的に発生する電子−ホールの対に起因するものであることに留意されたい。アノード２３０と同じ材料でカソードを形成することによって、製造過程における利点もいくつか実現され得る。
【００３２】
図３は、平面構成を利用した複数の直接変換型Ｘ線検出器を備える本発明の別の実施形態を示す図である。本実施形態によると、検出器の平面電極３１０、３３０は、入射するＸ線照射に対して垂直に配向されている。入射Ｘ線３４０が検出器を貫通して電極３３０との間で相互作用を生じさせると、誘電材料１２０をイオン化する光電子３６０が生成される。図３から明らかであるが、各カソード３３０の幅３３５は、層３８０毎に大きくなっている。同様に、各隔壁（誘電材料）の幅３２５も層毎に大きくなっている。
【００３３】
図３に示す構成によればさらに、ある範囲内のエネルギーレベルを持つＸ線照射を検出して電気信号に変換する機能も得られる。図３に示す第１のカソード３３０―アノード３１０の対が一例として先述した５６ｋｅＶのＸ線について最適に構成されていると仮定し、図３に示すアノード３１０が全てタングステンから成り、誘電材料がアルミナであると仮定すると、第１のアノード３１０の幅３３５は９．４ミクロン以下でなければならず、これに対応して、アノード３１０の上方および下方に配置されている誘電材料の幅３２５は、１２．８ミクロン以上でなければならない（上記の計算を参照のこと）。
【００３４】
本発明の本実施形態によると、さまざまなエネルギーのＸ線を、同一の検出器で検出することが可能であると同時に、電気信号へと直接変換することが可能である。５６ｋｅＶよりも遥かに高いエネルギーを持つＸ線３５０は、複数の層３８０の電極３３０の厚みを合計した値が入射Ｘ線の吸収可能性が高くなる値に到達するまで、図３に示した構造の複数の層３８０を通過する可能性が高い。Ｘ線と複数のカソード３３０との間の相互作用によって生成されるエネルギーを持つ光電子３７０は、複数の層の誘電材料１２０においてイオン化を生じさせ、その結果複数のアノード３１０で電流が発生する。複数のアノード３１０は、並列に組み合わせられて単一の信号を出力するとしてもよいし、入射Ｘ線ビームの複数の異なるエネルギービンを表す複数の信号を出力するように分割されるとしてもよい。このようにして、ある範囲内のＸ線エネルギーレベルを持つＸ線を検出して直接変換型検出器を形成することができる。この場合、エネルギービンの数（および、これらのビンがカバーするエネルギーのおよその範囲）は、層の数によって決まる。
【００３５】
図３に図示した本発明の実施形態はさらに、製造の容易さという利点を持つ。具体的に説明すると、本実施形態は、ＣＭＯＳ、ＢｉＣＭＯＳ、または、ＭＥＭＳ／ＣＭＯＳ組み合わせプロセスに統合するとしてもよい。この場合、検出器の電子機器部分は電極の直下に配置され、発明の名称に表されるような方法で実装され得るコンパクトなＸ線検出器が提供され得る。尚、複数の検出器アレイをモザイク状に２次元的に配置することによって、より大型の検出器アレイが得られる。
【００３６】
本発明の別の実施形態は、重金属原子、例えば、これらに限定されないが、鉛、テルリウム、またはガドリニウムを含む誘電材料で電極間の空隙を充填することを含む。電極間に設けられる材料は、摂氏０度から摂氏１００度のオーダーの温度において高い抵抗性を持つ必要があるので、一実施形態に係るこのような材料は、このような重金属元素の酸化物を一部含むガラスである。誘電体マトリクスに重金属元素を追加することによって、誘電材料によるＸ線吸収が大きくなる。このように吸収が改善されると、検出器の積層をより薄くすることが可能となる。誘電材料に十分高い吸収特性が与えられる場合、電極を高い原子番号の材料で構成する必要はなくなる。Ｘ線照射の阻止能が高過ぎる誘電材料を利用する場合は注意しなければならない。これは、誘電材料において減速する、エネルギーを持つ光電子またはコンプトン電子が、制動放射効果によって電磁放射としてチャネルから離脱し、そして、適切なチャネルにおいて検出されて失われるか、または、隣接するチャネルで検出されてチャネル間クロストークの原因となり得る場合があるためである。また、このように吸収特性が高められたガラスは、Ｘ線の光子によって可視光を発生させてしまう可能性があるので、シンチレータであってはならない。この可視光は、誘電材料をイオン化するのに十分なエネルギーを持たないので、検出されない。
【００３７】
図４は、本発明の一実施形態に係る、Ｘ線照射のエネルギーを検出して、このエネルギーを直接電流に変換するプロセスの一例を実装した方法を示すフローチャートである。以下の説明では、フローチャートの各ブロックおよび複数のブロックの組み合わせは、コンピュータプログラム命令によって実装され得るものと理解されたい。これらのコンピュータプログラム命令は、コンピュータまたはその他のプログラム可能装置にロードされてマシンを実現し、コンピュータまたはその他のプログラム可能装置上で命令が実行されると、フローチャートの各ブロックまたは複数のブロックに具体的に説明されている機能を実装する手段を実現する。これらのコンピュータプログラム命令は、コンピュータ読み出し可能メモリに格納されるとしてもよい。当該メモリは、特定の方法でコンピュータまたはその他のプログラム可能装置を機能させて、コンピュータ読み出し可能メモリに格納される命令に、フローチャートの各ブロックまたは複数のブロックに具体的に説明されている機能を実装する命令手段を含む製造物品を実現させるとしてよい。これらのコンピュータプログラム命令はさらに、コンピュータまたはその他のプログラム可能装置にロードされて、一連の動作ステップをコンピュータまたはその他のプログラム可能装置で実行させて、コンピュータ実装プロセスを実現して、コンピュータまたはその他のプログラム可能装置で命令が実行されると、フローチャートの各ブロックまたは複数のブロックに具体的に説明されている機能を実装するステップを実現させるとしてよい。
【００３８】
従って、図示したフローチャートのブロックは、特定の機能を実行する手段の組み合わせ、および、特定の機能を実行するステップの組み合わせをサポートする。また、図示されたフローチャートの各ブロックおよび図示されたフローチャートのブロックの組み合わせは、特定の機能またはステップを実行する特定用途向けハードウェアベースのコンピュータシステム、または、特定用途向けハードウェアおよびコンピュータ命令の組み合わせによって実装され得るものと理解されたい。
【００３９】
Ｘ線照射を直接電流に変換する上で最初のステップは、特定のエネルギーを持つＸ線のために生成される、エネルギーを持つ光粒子、コンプトン粒子、または対生成粒子の範囲を特定する（４１０）。このような粒子のエネルギーの特定の範囲は、本発明を構成する上で非常に重要な点である。続いて、材料の種類を決定しなければならない（４２０）。一般的には、カソードは、原子番号が２６よりも大きい材料、例えば、金またはタングステンのような材料から形成され、誘電材料は、検出器が動作する温度であって、検出器の動作中に利用される電気バイアスにおいても低い伝導性を検出器が維持しつつ、同時に、放射線に誘発される伝導性には検出器が影響を受けやすい温度において、伝導性が低くなるように、バンドギャップが十分に大きい材料から形成されている。
【００４０】
検出器の特定のエネルギー範囲およびさまざまな構成要素について選択される材料の種類に基づいて、電極の厚みの最大値および電極間に設けられる誘電材料の幅の最小値を決定する（４３０）。その後、カソードおよびアノードを、互いに略平行になり、誘電材料によって分離されるように（４５０）構成する（４４０）。
【００４１】
特定のエネルギー範囲のＸ線とアノードとの間で相互作用が生じて、エネルギーを持つ光電子が生成される（４６０）。電極および誘電材料において光電子が相互作用を生じさせることによって、誘電材料がイオン化される。このイオン化によって、誘電材料において自由キャリアが生成され、アノードとカソードとの間に電位が印加されると、イオン化を生じさせた電子の特定のエネルギーに比例する電流が形成される（４７０）。
【００４２】
最後に、Ｘ線の特定のエネルギーまたはある範囲内のエネルギーについて、略１００％の吸収を確実なものとするべく、アノード／カソード／誘電材料から成る群を複数設けるとしてよい（４８０）。これらの群は、これに限定されるわけではないが、互いに狭入して係合する円錐状の構造物を平行に構成することを含み得る。尚、電極間に設けられる誘電体の厚みは、各電極に沿った位置に応じて変化し、円錐状の構造物は、電荷の輸送および収集を高めるべく、局所的な電界を大きくする機能を持つ。本発明の説明および図示においてはある程度まで具体的な例を挙げたが、本開示は例示のために為されたものに過ぎず、当業者であれば、特許請求の範囲に記載されているような本発明の精神および範囲から逸脱することなく、構成要素の組み合わせおよび配置については多くの点において変更し得るものと理解されたい。
【特許請求の範囲】
【請求項１】
直接変換型放射線検出器であって、
互いに平行に配向されて、電極プレートのセットを形成する少なくとも２つの電極プレートと、
前記少なくとも２つの電極プレートの間に設けられている誘電材料と
を備え、
前記電極プレートのセットの各々について、第１の電極プレートは、原子番号が２６以上の元素を持つ材料を有するカソードであって、第２の電極プレートは、アノードであり、
前記誘電材料は、特定のエネルギー範囲のイオン化放射線を前記検出器が吸収することによってイオン化を生じさせ、放射線誘発伝導性を発生させ、前記アノードと前記カソードとの間に外部から電圧が印加されると、測定可能な電流を生成する
直接変換型放射線検出器。
【請求項２】
前記イオン化放射線は、Ｘ線を含む
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項３】
前記電極プレートのセットにおけるＸ線の吸収または非弾性散乱によって生成される、エネルギーを持つ荷電粒子は、前記電極プレートのセットから離脱して、前記誘電材料においてイオン化を生じさせる
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項４】
前記誘電材料の厚みの最小値は、エネルギーを持つ荷電粒子の前記誘電材料内での連続減速近似距離以上であり、前記エネルギーを持つ荷電粒子は、前記カソードまたは前記アノードのいずれかにおけるＸ線の吸収または非弾性散乱によって生成されている
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項５】
前記アノードおよび前記カソードは、同一の材料を有する
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項６】
前記誘電材料は、鉛、テルリウム、または、ガドリニウムを含む、原子番号が２６以上の元素を持つ材料を有する
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項７】
第３の電極プレート
をさらに備え、
前記第３の電極プレートは、前記第１の電極プレートが前記第２の電極プレートと前記第３の電極プレートとの間に位置するように、前記第１の電極プレートおよび前記第２の電極プレートに対して平行に配置されているカソードであり、前記誘電材料は、前記第１の電極プレートと前記第２の電極プレートとの間、および、前記第１の電極プレートと前記第３の電極プレートとの間に設けられる
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項８】
電極プレートの各セットは、入射する前記イオン化放射線と直交するように、配向されている
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項９】
入射するイオン化放射線ビームと直交するように、電極プレートのセットを複数互いに隣接するように設けて、電極プレートの各セットについて、アノードおよび／またはカソードの厚み、ならびに、誘電材料の厚みは、先行する電極プレートのセットよりも大きくなっている
請求項８に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１０】
前記少なくとも２つの電極プレートは平坦プレート電極であって、前記平坦プレート電極の互いに平行な複数の対によって形成される隔壁によって、複数の検出器ピクセルが画定されており、前記平坦プレート電極は、前記アノードおよび前記カソードに対して垂直であり、前記誘電材料は、前記平坦プレート電極の前記複数の対の間に設けられており、前記電極は、任意の２つの前記平坦プレート電極間に電流が流れないように、単一の電位にバイアスされる
請求項８に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１１】
ピクセル間において前記隔壁を定めている前記平坦プレート電極は、アノード電位にバイアスされ、前記電極プレートに垂直に配向されているアノードは、前記電極プレートに隣接して設けられ、前記電極プレートに隣接して前記隔壁を画定している領域は、カソードが設けられていない
請求項１０に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１２】
前記検出器は、電極プレートのセットの層を複数備え、各層は、入射するイオン化ビームに対して平行であり、各層内の電極プレートの各セットは、前記入射するイオン化放射線と直交する方向にオフセットされている
請求項８に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１３】
前記特定のエネルギー範囲の放射線エネルギーは、約１ｋｅＶから約２００ｋｅＶである
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１４】
電極プレートの各セットは、入射するイオン化放射線に対して平行に配向されている
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１５】
前記カソードまたは前記アノードの厚みの最大値は、前記カソードまたは前記アノードにおける前記特定のエネルギー範囲のＸ線の吸収または非弾性散乱によって生成される荷電粒子の連続減速近似距離未満である
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１６】
前記少なくとも２つの電極プレートのうち少なくとも１つは、複数の多面体を隣接させた平坦プレートであり、前記複数の多面体の組成は前記平坦プレートの組成と同一であり、前記複数の多面体は任意の２つの多面体の間に間隙が設けられるようにアレイ状に配置され、前記間隙は誘電材料によって充填されている
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１７】
前記カソードおよび前記アノードは共に、前記複数の多面体を有しており、前記カソードに対して前記アノードは、前記アノードに隣接する前記複数の多面体と前記カソードに隣接する前記複数の多面体とが互いに狭入して係合するように配向されており、前記カソードまたは前記カソードに隣接する任意の多面体と、前記アノードまたは前記アノードに隣接する任意の多面体との間の空隙が、誘電材料で充填されている
請求項１６に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１８】
前記アノードおよび前記カソードに隣接している前記複数の多面体は、直方体、角錐、および角柱から成るリストから選択される形状を持つ
請求項１７に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１９】
前記アノードおよび前記カソードに隣接している前記複数の多面体に代えて、複数の直円錐または直円柱を設ける
請求項１７に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項２０】
イオン化放射線を直接電流に変換する方法であって、
電極プレートのセットを定める、互いに平行な少なくとも２つの電極プレートを設ける段階と、
誘電材料によって前記少なくとも２つの電極プレートを分離する段階と、
前記少なくとも２つの電極プレートのうち少なくとも１つにおいて特定のエネルギー範囲のＸ線照射を吸収することによって、前記誘電材料においてイオン化を生じさせる段階と
を備え、
前記電極プレートのセットの各々について、第１の電極プレートは原子番号が２６以上の元素を持つ材料を有するカソードであって、第２の電極プレートはアノードであり、
前記誘電材料は、Ｘ線照射の吸収または非弾性散乱によって生成される荷電粒子にイオン化を生じさせ、放射線誘発伝導性を発生させ、前記アノードと前記カソードとの間に外部から電圧が印加されると測定可能な電流を生成する
イオン化放射線を直接電流に変換する方法。
【請求項２１】
前記カソードおよび／または前記アノードの厚みは、前記検出器の前記電極プレートのセットにおけるＸ線の吸収または非弾性散乱によって、エネルギーを持つ荷電粒子を前記検出器において生成させ、前記エネルギーを持つ荷電粒子は前記電極プレートのセットから離脱して、前記誘電材料においてイオン化を生じさせる
請求項２０に記載のイオン化放射線を直接電流に変換する方法。
【請求項２２】
前記誘電材料の厚みの最小値は、前記誘電材料内での、エネルギーを持つ荷電粒子の連続減速近似距離の最大値以上であり、前記エネルギーを持つ荷電粒子は、前記誘電材料において、前記カソードまたは前記アノードのいずれかにおけるＸ線の吸収または非弾性散乱によって生成されている
請求項２０に記載のイオン化放射線を直接電流に変換する方法。
【請求項２３】
入射放射線ビームと直交するように、電極プレートの複数のセットを互いに隣接するように配向する段階
をさらに備え、
電極プレートの各セットについて、アノードおよび／またはカソードの厚み、ならびに、誘電材料の厚みは、先行する電極プレートのセットよりも大きくなっている
請求項２０に記載のイオン化放射線を直接電流に変換する方法。
【請求項２４】
各層が入射放射線ビームに対して平行になるように、電極プレートのセットの層を複数配向する段階
をさらに備え、
電極プレートの各セットは、前記入射放射線ビームと直交する方向にオフセットされている
請求項２０に記載のイオン化放射線を直接電流に変換する方法。
【請求項１】
直接変換型放射線検出器であって、
互いに平行に配向されて、電極プレートのセットを形成する少なくとも２つの電極プレートと、
前記少なくとも２つの電極プレートの間に設けられている誘電材料と
を備え、
前記電極プレートのセットの各々について、第１の電極プレートは、原子番号が２６以上の元素を持つ材料を有するカソードであって、第２の電極プレートは、アノードであり、
前記誘電材料は、特定のエネルギー範囲のイオン化放射線を前記検出器が吸収することによってイオン化を生じさせ、放射線誘発伝導性を発生させ、前記アノードと前記カソードとの間に外部から電圧が印加されると、測定可能な電流を生成する
直接変換型放射線検出器。
【請求項２】
前記イオン化放射線は、Ｘ線を含む
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項３】
前記電極プレートのセットにおけるＸ線の吸収または非弾性散乱によって生成される、エネルギーを持つ荷電粒子は、前記電極プレートのセットから離脱して、前記誘電材料においてイオン化を生じさせる
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項４】
前記誘電材料の厚みの最小値は、エネルギーを持つ荷電粒子の前記誘電材料内での連続減速近似距離以上であり、前記エネルギーを持つ荷電粒子は、前記カソードまたは前記アノードのいずれかにおけるＸ線の吸収または非弾性散乱によって生成されている
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項５】
前記アノードおよび前記カソードは、同一の材料を有する
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項６】
前記誘電材料は、鉛、テルリウム、または、ガドリニウムを含む、原子番号が２６以上の元素を持つ材料を有する
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項７】
第３の電極プレート
をさらに備え、
前記第３の電極プレートは、前記第１の電極プレートが前記第２の電極プレートと前記第３の電極プレートとの間に位置するように、前記第１の電極プレートおよび前記第２の電極プレートに対して平行に配置されているカソードであり、前記誘電材料は、前記第１の電極プレートと前記第２の電極プレートとの間、および、前記第１の電極プレートと前記第３の電極プレートとの間に設けられる
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項８】
電極プレートの各セットは、入射する前記イオン化放射線と直交するように、配向されている
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項９】
入射するイオン化放射線ビームと直交するように、電極プレートのセットを複数互いに隣接するように設けて、電極プレートの各セットについて、アノードおよび／またはカソードの厚み、ならびに、誘電材料の厚みは、先行する電極プレートのセットよりも大きくなっている
請求項８に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１０】
前記少なくとも２つの電極プレートは平坦プレート電極であって、前記平坦プレート電極の互いに平行な複数の対によって形成される隔壁によって、複数の検出器ピクセルが画定されており、前記平坦プレート電極は、前記アノードおよび前記カソードに対して垂直であり、前記誘電材料は、前記平坦プレート電極の前記複数の対の間に設けられており、前記電極は、任意の２つの前記平坦プレート電極間に電流が流れないように、単一の電位にバイアスされる
請求項８に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１１】
ピクセル間において前記隔壁を定めている前記平坦プレート電極は、アノード電位にバイアスされ、前記電極プレートに垂直に配向されているアノードは、前記電極プレートに隣接して設けられ、前記電極プレートに隣接して前記隔壁を画定している領域は、カソードが設けられていない
請求項１０に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１２】
前記検出器は、電極プレートのセットの層を複数備え、各層は、入射するイオン化ビームに対して平行であり、各層内の電極プレートの各セットは、前記入射するイオン化放射線と直交する方向にオフセットされている
請求項８に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１３】
前記特定のエネルギー範囲の放射線エネルギーは、約１ｋｅＶから約２００ｋｅＶである
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１４】
電極プレートの各セットは、入射するイオン化放射線に対して平行に配向されている
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１５】
前記カソードまたは前記アノードの厚みの最大値は、前記カソードまたは前記アノードにおける前記特定のエネルギー範囲のＸ線の吸収または非弾性散乱によって生成される荷電粒子の連続減速近似距離未満である
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１６】
前記少なくとも２つの電極プレートのうち少なくとも１つは、複数の多面体を隣接させた平坦プレートであり、前記複数の多面体の組成は前記平坦プレートの組成と同一であり、前記複数の多面体は任意の２つの多面体の間に間隙が設けられるようにアレイ状に配置され、前記間隙は誘電材料によって充填されている
請求項１に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１７】
前記カソードおよび前記アノードは共に、前記複数の多面体を有しており、前記カソードに対して前記アノードは、前記アノードに隣接する前記複数の多面体と前記カソードに隣接する前記複数の多面体とが互いに狭入して係合するように配向されており、前記カソードまたは前記カソードに隣接する任意の多面体と、前記アノードまたは前記アノードに隣接する任意の多面体との間の空隙が、誘電材料で充填されている
請求項１６に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１８】
前記アノードおよび前記カソードに隣接している前記複数の多面体は、直方体、角錐、および角柱から成るリストから選択される形状を持つ
請求項１７に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項１９】
前記アノードおよび前記カソードに隣接している前記複数の多面体に代えて、複数の直円錐または直円柱を設ける
請求項１７に記載の直接変換型放射線検出器。
【請求項２０】
イオン化放射線を直接電流に変換する方法であって、
電極プレートのセットを定める、互いに平行な少なくとも２つの電極プレートを設ける段階と、
誘電材料によって前記少なくとも２つの電極プレートを分離する段階と、
前記少なくとも２つの電極プレートのうち少なくとも１つにおいて特定のエネルギー範囲のＸ線照射を吸収することによって、前記誘電材料においてイオン化を生じさせる段階と
を備え、
前記電極プレートのセットの各々について、第１の電極プレートは原子番号が２６以上の元素を持つ材料を有するカソードであって、第２の電極プレートはアノードであり、
前記誘電材料は、Ｘ線照射の吸収または非弾性散乱によって生成される荷電粒子にイオン化を生じさせ、放射線誘発伝導性を発生させ、前記アノードと前記カソードとの間に外部から電圧が印加されると測定可能な電流を生成する
イオン化放射線を直接電流に変換する方法。
【請求項２１】
前記カソードおよび／または前記アノードの厚みは、前記検出器の前記電極プレートのセットにおけるＸ線の吸収または非弾性散乱によって、エネルギーを持つ荷電粒子を前記検出器において生成させ、前記エネルギーを持つ荷電粒子は前記電極プレートのセットから離脱して、前記誘電材料においてイオン化を生じさせる
請求項２０に記載のイオン化放射線を直接電流に変換する方法。
【請求項２２】
前記誘電材料の厚みの最小値は、前記誘電材料内での、エネルギーを持つ荷電粒子の連続減速近似距離の最大値以上であり、前記エネルギーを持つ荷電粒子は、前記誘電材料において、前記カソードまたは前記アノードのいずれかにおけるＸ線の吸収または非弾性散乱によって生成されている
請求項２０に記載のイオン化放射線を直接電流に変換する方法。
【請求項２３】
入射放射線ビームと直交するように、電極プレートの複数のセットを互いに隣接するように配向する段階
をさらに備え、
電極プレートの各セットについて、アノードおよび／またはカソードの厚み、ならびに、誘電材料の厚みは、先行する電極プレートのセットよりも大きくなっている
請求項２０に記載のイオン化放射線を直接電流に変換する方法。
【請求項２４】
各層が入射放射線ビームに対して平行になるように、電極プレートのセットの層を複数配向する段階
をさらに備え、
電極プレートの各セットは、前記入射放射線ビームと直交する方向にオフセットされている
請求項２０に記載のイオン化放射線を直接電流に変換する方法。
【図１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図２】
【図３】
【図４】
【公表番号】特表２０１０−５２７４５３（Ｐ２０１０−５２７４５３Ａ）
【公表日】平成２２年８月１２日（２０１０．８．１２）
【国際特許分類】
【出願番号】特願２０１０−５０８５８３（Ｐ２０１０−５０８５８３）
【出願日】平成２０年５月１５日（２００８．５．１５）
【国際出願番号】ＰＣＴ／ＵＳ２００８／０６３７４０
【国際公開番号】ＷＯ２００８／１４４４１４
【国際公開日】平成２０年１１月２７日（２００８．１１．２７）
【出願人】（５０９０１０８９４）エアロフレックス コロラド スプリングス インコーポレイテッド (2)
【Ｆターム（参考）】
【公表日】平成２２年８月１２日（２０１０．８．１２）
【国際特許分類】
【出願日】平成２０年５月１５日（２００８．５．１５）
【国際出願番号】ＰＣＴ／ＵＳ２００８／０６３７４０
【国際公開番号】ＷＯ２００８／１４４４１４
【国際公開日】平成２０年１１月２７日（２００８．１１．２７）
【出願人】（５０９０１０８９４）エアロフレックス コロラド スプリングス インコーポレイテッド (2)
【Ｆターム（参考）】
[ Back to top ]