可視スペクトル用の広帯域ワイヤグリッド偏光子
【課題】
全可視スペクトルにわたって高い透過と反射の効率を提供できる、改良されたワイヤグ
リッド偏光子を提供する。
【解決手段】
第１の表面と屈折率とを有する透明基板を提供するステップと、記基板の第１の表面上
に平行な素子であって、マスクを画定する素子のアレイを形成するステップと、素子の間
で基板をエッチングして、基板から伸び、基板の屈折率より小さな屈折率を伴う領域を画
定するリブを形成するステップと、を含む、可視スペクトル用の広帯域ワイヤグリッド偏
光子を作成する方法。
全可視スペクトルにわたって高い透過と反射の効率を提供できる、改良されたワイヤグ
リッド偏光子を提供する。
【解決手段】
第１の表面と屈折率とを有する透明基板を提供するステップと、記基板の第１の表面上
に平行な素子であって、マスクを画定する素子のアレイを形成するステップと、素子の間
で基板をエッチングして、基板から伸び、基板の屈折率より小さな屈折率を伴う領域を画
定するリブを形成するステップと、を含む、可視スペクトル用の広帯域ワイヤグリッド偏
光子を作成する方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
発明の背景
１．発明の属する技術分野
本発明は、電磁スペクトルの可視的な部分で使用する偏光光素子に関する。より具体的
には、本発明は、特定の偏光の光を効率的に透過するとともに、直交する偏光の光を効果
的に反射する広帯域幅ワイヤグリッド偏光子に関する。
【背景技術】
【０００２】
2.従来技術
平行な導電ワイヤのアレイを使用して無線波を偏光することは、１１０年以上も前にさ
かのぼる。一般には透明基板によって支持される薄い平行な導体のアレイの形態であるワ
イヤグリッドも、電磁スペクトルの赤外線部分に関する偏光子として使用されてきた。
【０００３】
ワイヤグリッド偏光子の性能を決定する鍵となる要因は、平行なグリッド素子の中心間
の距離または周期と、入射する放射の波長の間の関係である。グリッドの間隔または周期
が波長に比べて長いと、グリッドは偏光子ではなく回折格子として機能し、よく知られた
原理に従って両方の偏光を回折する（必ずしも同じ効率ではない）。グリッドの間隔また
は周期が波長よりずっと短い時は、グリッドはグリッド素子に対して平行に偏光された電
磁放射を反射し、直交する偏光の放射を透過する偏光子として機能する。
【０００４】
遷移領域、すなわちグリッドの周期が波長のほぼ２分の１から２倍の範囲にある領域は
、グリッドの透過特性と反射特性の間で急激に変化するという特徴を有する。特に反射率
が急激に増大し、これに対応して透過が減少する。これは入射光の所与の角度でグリッド
素子に対して直交に偏光された光が、１つまたは複数の特定の波長において発生すること
になるからである。これらの効果は最初に、１９０２年にウッドによって報告され（Phil
osophical Magazine、１９０２年９月）、しばしば「ウッド異常（Wood's anomaly）」と
呼ばれる。続いて、レイリーはウッドのデータを分析して、この異常は、より高い回折オ
ーダが現れる波長と角度の組合せで発生するという洞察を得た（Philosophical Magazine
, vol.１４（７９）、６０〜６５ページ，１９０７年７月）。レイリーは、異常の場所を
予想する次の等式を開発した（これは文献では一般に「レイリー共鳴」と呼ばれる）。
【０００５】
【数１】
式中、εは格子周期、
ｎは格子を囲む媒体の屈折率、
ｋは現れている回折された項（term）のオーダに対応する整数、
およびλとΘは共鳴が発生する波長と入射角（どちらも空気中で測定される）である。
【０００６】
誘電基板の一方の側で形成された格子に関しては、上記の等式のｎは、１か、あるいは
基板材料の屈折率に等しい場合がある。共鳴が発生する最も長い波長は次の公式で与えら
れることに留意されたい。
【０００７】
【数２】
式中、ｎは基板の屈折率として設定される。
【０００８】
角度依存の効果は、角度が大きくなるにつれ透過領域がより大きな波長にシフトするこ
とである。偏光子が偏光ビームスプリッタまたは偏光反射鏡として使用される目的である
場合、このことは重要である。
【０００９】
図１は従来技術の基本的なワイヤグリッド偏光子を示し、従来技術と本発明に関する一
連の例の中で使用される用語を定義する。ワイヤグリッド偏光子１００は誘電基板１２０
によって支持される多数の平行な導電電極１１０からなる。このデバイスはｐと示された
導体のピッチまたは周期、ｗと示された個別の導体の幅、およびｔと示された導体の厚さ
によって特徴づけられる。光源１３２によって生成される光ビーム１３０は、垂線からΘ
の角度で偏光子に入射し、入射平面は導電素子に直交する。ワイヤグリッド偏光子１００
はこのビームを、反射された（specularly reflected）成分１４０と、回折されないで透
過される成分１５０に分割する。等式２によって与えられる最も長い共鳴波長よりも短い
波長に関しては、少なくとも１つのよりオーダの高い回折された成分１６０がある。Ｓと
Ｐの偏光に関して通常の定義を使用すると、Ｓ偏光を伴う光は、入射面に直交する偏光ベ
クトルを有するので、導電素子に対して平行である。逆に、Ｐ偏光を伴う光は、入射面に
平行な偏光ベクトルを有するので、導電素子に直交する。
【００１０】
一般に、ワイヤグリッド偏光子は、グリッドのワイヤに平行な電界ベクトルを伴う光を
反射し、グリッドのワイヤに垂直な電界ベクトルを伴う光を透過するが、ここに説明する
ように、入射面はグリッドのワイヤに対して垂直である場合もあれば垂直ではない場合も
ある。ここでは明確に説明するために幾何学構造を選択している。
【００１１】
理想的には、ワイヤグリッド偏光子は、偏光されたＳ光など１つの光の偏光に関して完
全な鏡として機能し、偏光されたＰ光などの他の偏光に関しては完全に透過的である。し
かし実際には、鏡として使用される最も反射性のある金属でさえ、入射光の一部を吸収し
、９０％から９５％しか反射せず、板ガラス（plane glass）でも表面の反射があるため
、入射光を１００％透過するわけではない。
【００１２】
図２は、入射角Θが４５度に等しい、従来技術のワイヤグリッド偏光子の回折されない
かまたはゼロオーダの、計算された透過と反射を示す。これらのデータは、テキサス州Al
len、Ｐ．Ｏ．Box ３５３のGrating Solver Development Companyから市販されているGso
lver格子分析ソフトウェアツールを使用して計算された。このソフトウェアツールは、精
密に結合された波の分析とモーダル法（modal method）を実行する。この分析方法とその
結果は、文献に報告されたものと同じである（「Coupled-wave analysis of lamellar me
tal transmission gratings for the visible and the infrared」、Journal of the Opt
ical Society of America A, Vol. 12 No.5, １９９５年５月、１１１８〜１１２７ペー
ジ）。この分析では、アルミニウムグリッドの周期はｐ＝０．２μｍ、導体の幅はｗ＝０
．１μｍ、導体の厚さはｔ＝０．１μｍ、および基板の屈折率はｎ＝１．５２５と仮定し
ている。等式１によって予想されるように、２つの共鳴が約０．３４μｍの波長と約０．
４４５μｍの波長で発生することに留意されたい。また、これらの共鳴は、Ｐ偏光の偏光
子特性にもっぱら著しく影響を与えることに留意されたい。
【００１３】
Ｓ方向に偏光された入力光に関して、従来技術の偏光子の性能は理想に近い。Ｓ偏光に
関する反射効率は、０．４μｍから０．７μｍの可視スペクトルにわたって９０％よりも
大きい。この波長帯にわたって偏光されたＳ光のうち２．５％未満の光が透過され、その
差（balance）は吸収されてしまう。わずかに透過される成分を除いては、Ｓ偏光に関す
るワイヤグリッド偏光子の特性は、連続的なアルミニウム鏡の特性に非常に似ている。
【００１４】
Ｐ偏光に関しては、ワイヤグリッドの透過と反射の効率は、約０．５μｍ未満の波長に
おいては共鳴効果によって支配される。０．５μｍより長い波長では、ワイヤグリッド構
造は偏光されたＰ光に関して、損失のある導電層として機能する。この層の損失と、表面
からの反射とが結びついて、０．５μｍから０．７μｍの波長帯にわたって偏光されたＰ
光の透過が、約８０％に制限される。
【００１５】
図３は、米国特許第５，７４８，３６８号でTamadaが説明したような、従来技術のワイ
ヤグリッド偏光子の異なるタイプについて計算された性能を示す。この場合、グリッドが
一定の屈折率の媒体によって囲まれるように、屈折率が一致する流体または接着剤を使用
して２つの基板の間のグリッド構造を接着する（laminate）。この例では、ｎ＝１．５２
５であり、他のグリッドパラメータは前の例と同じである。このワイヤグリッド構造は、
等式１によって予想されるように、約０．５２μｍの波長で単一の共鳴を示す。約０．５
８μｍから０．６２μｍの間に、Ｐ偏光に関する反射率がほぼゼロである狭い波長領域が
あることに留意されたい。米国特許第５、７４８、３６８号は、この効果を利用して高い
吸収率を伴う狭い帯域幅のワイヤグリッド偏光子を実現するワイヤグリッド偏光子を説明
している。Tamada特許の仕様で与えられた例は、５５０ｎｍのグリッド周期を使用し、グ
リッドの厚さ、導体の幅と形状、および入射角度に応じて８００ｎｍ〜９５０ｎｍの共鳴
波長を生成した。Tamada特許は、偏光の方向に関して、通常とは異なる定義を使用してい
ることに留意されたい（従来の定義とは異なり、Ｐ偏光はグリッド素子に対して平行であ
り、したがって、入射平面とは直交しているものとして定義されている）。Tamadaが使用
する共鳴効果は、等式１によってその位置が予想される共鳴とは異なる。２つの共鳴が一
致する場合もあるが、これらは必ずしも一致する必要はない。Tamadaはこの第２の共鳴を
使用している。さらに、効果を示す場合のある薄膜干渉効果がある。直交で偏光された光
の反射率が数パーセント未満の偏光子の帯域幅は、典型的には中心波長の５％である。こ
のタイプの狭帯域偏光子は光メモリと光通信システム内で用途を有する場合もあるが、液
晶ディスプレイなどの多くの可視光のシステムでは、４００ｎｍ〜７００ｎｍの可視スペ
クトルの波長にわたって均一な特性を伴う偏光光学素子が必要である。
【００１６】
図２に示されたデータを再び参照すると、広帯域偏光子に関して必要な要件は、最も長
い波長共鳴ポイントを抑圧するか、使用する目的のスペクトルより短い波長にシフトしな
ければならないことであることが分かるであろう。等式２を再び参照すると、最も長い波
長の共鳴ポイントは３通りの方法で低減できることが分かるであろう。第１に、グリッド
周期εを低減することが可能である。しかし、グリッド周期を低減すると、特に、グリッ
ド素子の厚さを維持して、反射された偏光の反射率を適切にしなければならないため、グ
リッド構造の製造の困難さが増す。第２に、入射角はほとんど垂直な入射に拘束すること
が可能である。しかし、入射角を拘束すると偏光子デバイスの用途が著しく低減し、４５
度を中心とした広い角度の帯域幅が望ましい投影液晶ディスプレイなどに応用できなくな
る。第３に、基板の屈折率を低減することが可能である。しかし、偏光子デバイスの量産
に使用可能なコスト効果の高い基板は、Corningタイプ１７３７ＦまたはSchottタイプＡ
Ｆ４５などのいくつかの種類の薄い板ガラスのみであり、これらはいずれも、可視スペク
トルにわたって１．５と１．５３の間で変化する屈折率を有する。
【００１７】
したがって、特に広い波長帯域幅を必要とする可視光システムで使用する、改良された
ワイヤグリッド偏光子に対するニーズが存在する。さらに、約４５度の入射角で使用する
、かかる改良されたワイヤグリッド偏光子に対するニーズが存在する。特に、最も長い波
長の共鳴ポイントを除去するか、またはより短い波長にシフトできる偏光子構造に対する
ニーズが存在する。
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１８】
発明の目的および概要
本発明の目的は、全可視スペクトルにわたって高い透過と反射の効率を提供できる、改
良されたワイヤグリッド偏光子を提供することである。
【００１９】
本発明の別の目的は、広い範囲の入射角にわたって使用された時に、このような高い効
率を提供することのできるワイヤグリッド偏光子を提供することである。
【００２０】
本発明の別の目的は、このような偏光子の製造に関する工程を提供することである。
本発明のこれらの目的と利点および他の目的と利点は、基板上に支持される平行な導電
素子のグリッドを含み、グリッド素子と基板との間に挿入される、屈折率が低く厚さが制
御された領域を伴う偏光子デバイスで実現される。
【課題を解決するための手段】
【００２１】
本発明の一態様によれば、屈折率が低い領域は基板から伸びるリブ（ｒｉｂ）からなる
。このリブは、グリッド素子を自己整合マスク（self-aligning mask）として使用して、
スロットを基板にエッチングすることによって形成され得る。
【００２２】
本発明の別の態様によれば、屈折率が低い領域は、グリッド素子と基板との間に挿入さ
れた屈折率の低い１つまたは複数の誘電膜からなる。
本発明の別の態様によれば、グリッド素子は，グリッド素子と基板との間に挿入された
１つまたは複数の誘電膜の中、または誘電膜を通してエッチングすることによって形成さ
れるリブによって支持される。
【００２３】
本発明の別の態様によれば、このような偏光子デバイスを製造する工程が提供される。
本発明のこれらの、また別の目的、特徴、利点、および代替の態様は、添付する図面と
共に次の詳細な説明を考察することにより、当業者に明らかになるであろう。
【図面の簡単な説明】
【００２４】
【図１】従来技術のワイヤグリッド偏光子の斜視図である。
【図２】従来技術のワイヤグリッド偏光子の、波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図３】従来技術のワイヤグリッド偏光子の、波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図４】図４は、本発明のワイヤグリッド偏光子の好ましい実施形態の断面図である。 図４ａは、本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の部分断面図である。 図４ｂは、本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の部分断面図である。 図４ｃは、本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の部分断面図である。
【図５】本発明のワイヤグリッド偏光子の好ましい実施形態の、Ｐ偏光に関する波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図６】本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の、Ｐ偏光に関する波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図７】本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の概念的な断面図である。
【図８】本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の、Ｐ偏光に関する波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図９】本発明のワイヤグリッド偏光子の別の代替的な実施形態の概念的な断面図である。
【図１０】本発明のワイヤグリッド偏光子の別の代替的な実施形態の、Ｐ偏光に関する波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図１１】本発明のワイヤグリッド偏光子を作成する、好ましい方法の工程ステップの概念的な断面図である。
【図１２】本発明ワイヤグリッド偏光子を作成する、代替的な方法の工程ステップの概念的な断面図である。
【発明を実施するための形態】
【００２５】
発明の詳細な説明
次に図面を参照するが、この中では本発明の種々の要素は数字を与えられ、本発明は当
業者が本発明を作成し使用できるように説明されている。
【００２６】
本発明は、低い屈折率と制御された厚さを有する領域によって支持基板から分離された
平行な導電素子のアレイからなる広帯域幅のワイヤグリッド偏光子である。ワイヤグリッ
ドを基板から分離する屈折率の低い領域は、偏光子デバイスの中で２つの目的を果たす。
第１に、低い屈折率の存在は、最も長い波長共鳴ポイントをより短い波長にシフトする。
第２に、低い屈折率の領域は、偏光子から反射された偏光されたＰ光の一部を低減するよ
うに設計された、制御された厚さの１つまたは複数の層として実装することが可能である
。
【００２７】
図４では、本発明のワイヤグリッド偏光子の好ましい実施形態が全体として４００とし
て示されている。偏光子４００は、透明基板４１０によって支持される複数の平行な細長
い導電素子４２０からなる。基板４１０は、第１の表面４１４および屈折率ｎSを有する
。次に説明するように、基板はガラスである場合もあり、約１．５の屈折率ｎSを有する
場合もある。
【００２８】
素子の大きさと素子の構成の大きさは、使用する波長によって決定され、広いスペクト
ルの可視光線または全スペクトルの可視光線用に調節される。素子４２０は比較的長く、
薄い。好ましくは、各素子４２０は一般に、可視光の波長よりも長い長さを有する。した
がって、素子４２０は少なくとも約０．７μｍ（マイクロメータまたはミクロン）の長さ
を有する。しかし、典型的な長さはもっと長い場合もある。
【００２９】
さらに、素子４２０は一般に、光の波長より短い、素子の間隔、ピッチまたは周期Ｐを
伴う平行な構成で置かれる。したがって、ピッチは０．４μｍ（マイクロメータまたはミ
クロン）未満であろう。上記に示したように、所与の入射角に関して共鳴が発生する最も
長い波長を低減する１つの方法は、周期を低減することである。しかし周期を低減すると
製造が困難になる。したがって、ピッチＰは好ましくは光の波長の約半分、つまり約０．
２μｍである。ここで再び、（光の波長の約２倍つまり１．４μｍよりも大きい）長い周
期を伴うグリッドは回折格子として動作し、（光の波長の約２分の１つまり０．２μｍよ
りも小さい）短い周期を伴うグリッドは偏光子として動作し、（約０．２μｍと１．４μ
ｍの間の）遷移領域の周期を伴うグリッドも回折格子として機能し、共鳴と呼ばれる急激
な変化つまり異常（ａｎｏｍａｌｙ）によって特徴づけられることに留意されたい。上記
に示したように、可視光スペクトル内の共鳴によって特徴づけられる従来技術のデバイス
は、可視スペクトル内の種々の波長で発生する異常のために、狭い動作範囲を有する。こ
の遷移領域は、ワイヤグリッドの挙動を理解する際に重要な概念である。本発明の広い帯
域幅の偏光子は、目的の用途のスペクトルにわたって広い帯域幅性能を得るために、必ず
この遷移領域の外側にとどまるように設計しなければならない。したがって、この遷移領
域の境界は、本発明のワイヤグリッドの周期の上限を定義するのに有効である。
【００３０】
言及したように、等式１に与えられた角度依存性は、入射角が増加すると、遷移領域を
より長い波長にシフトする。ピッチを減少することによってこのシフトをさらに増加する
ことが可能である。屈折率が１の基板で垂直な（normal）入射光では、遷移領域は約０．
５λ≦ｐ≦２λによって与えられる。屈折率がｎSの基板で、垂線に対して角度θで入射
する光では、周期の下限は等式１で導出された係数だけ低減する必要がある。
【００３１】
【数３】
屈折率が１．７で角度が７５度という非常に屈折率の高いガラスについては、等式３は０
．１９λ≦ｐになる。そこで、可視スペクトルに関して任意の入射角と任意の従来の基板
材料に関する有効な遷移領域は、約０．１９λ≦ｐ≦２λの範囲内である。
【００３２】
さらに、各素子４２０は、ピッチＰの１０％〜９０％の範囲に渡る得る幅Ｗを有する。
素子４２０はまた、約２００Åつまり２０ｎｍよりも大きい厚さｔを有し、現実的な製造
の制限により、約３００ｎｍ未満となるだろう。さらに、素子４２０は好ましくは規則正
しい間隔または等間隔である。
【００３３】
素子の幅Ｗは、特定の用途に関して偏光子デバイスの性能を最適化するように選択する
ことが可能である。ピッチに対して素子の幅を増大すると、平行な偏光に関する反射率を
１００％近くまで増大し、また直交する偏光に関する反射率を理想的な値の０％より上に
増大する。したがって、素子の幅と間隔の比が高いと、透過される光には高い吸収率が提
供されるが（平行な偏光は透過されないため）、必ずしも高い効率が提供されるとは限ら
ない（直交する偏光の一部が反射されるため）。逆に、素子の幅とピッチの比が低いと、
反射されたビームに関しては高い吸収率が提供されるが、必ずしも高い効率が提供される
とは限らない。平行ビームの反射率と直交ビームの透過率の積によって定義される最も高
い合計の効率は、素子の幅とピッチの比が４０％〜６０％である時に得られる可能性が高
い。
【００３４】
素子４２０の構成はスケール通りに描かれておらず、明確に表すために非常に誇張され
ている。事実、素子の構成は裸眼には見えず、極端に拡大しないで観察した時には、部分
的に反映する表面として見える。素子４２０は金属など広いスペクトルの鏡に形成するこ
とのできる任意の材料で形成される。好ましくは、可視光で使用するために、材料は銀ま
たはアルミニウムである。
【００３５】
好ましい実施形態では、導電素子４２０は、有利には基板４１０または第１の表面４１
４から伸びるリブ４３０の上で支持される。リブ４３０は、基板４１０と同じ材料である
場合もあり、基板と一体として形成される場合もある。たとえば、次により詳細に論じる
ように、素子４２０をマスクとして使用して、素子４２０の間に露出した基板４１０の一
部をエッチングして除くことによってリブ４３０を形成する場合がある。
【００３６】
リブ４３０は高さまたは厚さｈRを有し、またリブ４３０は全体として４３４で示され
、素子４２０と基板４１０との間、または表面４１４の間に配置される、素子４２０を基
板４１０から分離する領域を画定する。リブ４３０によって作成される領域４３４は、有
利には平均屈折率ｎRを有し、ｎRは基板の屈折率ｎSよりかなり小さいか、またはリブ４
３４と基板４１０はｎR＜ｎSという条件を満足する。たとえば、リブ４３０はガラスであ
って、１．５２５の屈折率ｎSを有し得る。幅が等しいリブと溝に有効な中間屈折率に関
するBruggemanの方法を使用すると（Ann. Phys（Leip.）、Ｖｏｌ．２４、６３６ページ
（１９３５年））、ｎRは約１．４１の値を有する。
【００３７】
領域４３４はｔRによって示される厚さを有し、これは好ましい実施形態においてリブ
４３０の高さｈRによって画定される。素子４２０は、領域の厚さｔRに等しい距離だけ、
基板４１０または表面４１４から分離される。リブ４３０の高さｈRまたは領域４３４の
厚さｔRを変更して、偏光子４００の性能を調節することが可能である。以下でより詳し
く論じるように、素子４２０を基板４１０または表面４１４から分離し、基板４１０より
低い屈折率を有する領域４３４を挿入することは、短い波長における偏光子４１０のｐ偏
光透過効率を増大し、偏光子４１０が有用な最小波長を低くするかまたは、最も高い共鳴
ポイントを短い波長にシフトさせるという点で有利である。
【００３８】
さらに、リブ４３０は４４０で示されるように方形または矩形である場合がある断面の
形状か、または、４４４で示されるように全体として台形である場合がある断面の形状を
有する場合がある。台形のリブ４４４はリブ４４４の間に、部分的にＶ字型の溝４４８を
形成する場合がある。また、以下でより詳細に論じるように、リブ４３０の形状は偏光子
４１０の効率にも影響を与える。図４ｂに示されるように、リブ４５２の間の溝４５０の
底はＶ字型である場合がある。さらに、図４ｃに示されるように、素子４６０はリブ４６
２よりも広い場合もあり、または、基板４６８の溝４６４は、素子４６０の間の溝４７０
よりも広い場合もある。別法としては、図４ａに示されるように、素子４８０はリブ４８
２よりも狭い場合もあり、基板４８６の中の溝４８４は素子４８０の間の間隔４８８より
も狭い場合もある。
【００３９】
図５は、従来技術に関して、４つの異なるリブの高さｈRまたは領域の厚さｔR、すなわ
ち、０．００５、０．０１、０．０４および０．１μｍに関して、入射ビームの波長と図
４の偏光子デバイス４１０のｐ偏光透過効率の間の計算された関係を示す。分析の仮定は
、以前の例と同様であって、格子ピッチまたは周期ｐ＝０．２μｍ、導体の幅ｗ＝０．１
μｍ、導体の厚さｔ＝０．１μｍ、入射角度は４５度、基板の屈折率は１．５２５である
。選択された基板の屈折率は、Corningタイプ１７３７と、SchottタイプＡＦ４５を含む
、市販の手ごろな値段の板ガラス材料を表す。この分析では、導電素子の間で基板を非等
方性にエッチングすることによって形成された方形の断面のリブを仮定している。
【００４０】
図５に示されるように、０．００５μｍと０．１０μｍの間のリブの高さｈR、すなわ
ち領域の厚さｔRは、このデバイスが有用な最小の波長をはっきりと低くする。０．０４
ミクロンの高さのリブが存在することにより、全可視スペクトルに渡る偏光子デバイスの
透過効率も改善されることに注意されたい。
【００４１】
図５では、０．００５μｍから０．１μｍまで描かれている各エッチの深さは、従来技
術と比較して本発明の性能を向上させていることに特に注意されたい。０．００５μｍと
いう浅い溝でも、モデルとなっている特定のワイヤグリッド偏光子構造に関して青の短い
波長における性能に大きな影響を与えていることは注目すべきである。この結果は、最初
の実験ならびに多くの同様な計算で観察され、効果はより小さな周期でさらに明白になっ
た。１ｎｍ〜２ｎｍという低い高さのリブでさえ、所定の特定のワイヤグリッド偏光子構
造には有益であることが判明すると思われる。
【００４２】
リブの正確な形状は偏光子の性能に副次的な効果を有する。図６は、導電素子が、基板
にエッチングされたＶ字型の溝によって分離された台形のリブ上で支持されている偏光子
に関して、波長とｐ偏光の透過効率の間の計算された関係を示す。台形リブの効果は先に
説明された矩形のリブの効果と似ているが、矩形のリブほど有利ではない。
【００４３】
図７は、本発明の代替の実施形態の断面図である。偏光子７００は、透明基板７１０に
よって支持される複数の平行な、長い導電素子７２０からなる。誘電材料の１つまたは複
数の層または膜７４０は、導電素子７２０と基板７１０の間に挿入される。層または膜７
４０は厚さｔF、屈折率ｎFを有し、厚さがｔRの領域７３４を画定する。共鳴ポイントを
短い波長にシフトする所望の効果を出すために、これらの誘電層７４０のうち少なくとも
１つが、基板７１０の屈折率ｎSよりかなり小さい屈折率ｎFを有するか、または条件ｎF
＜ｎSを満足させなければならない。
【００４４】
図８は、従来技術に関して、基板と導電素子の間に３つの異なる厚さｔF、つまり０．
０４μｍ、０．１μｍおよび０．２２μｍの、ｎ＝１．３８の、フッ化マグネシウム（Ｍ
ｇＦ2）の単一の層が挿入された時の、波長と、ワイヤグリッド偏光子のＰ偏光の透過効
率との間の計算された関係を示す。分析の他の仮定は、前の例と同じである。ＭｇＦ2の
厚さを０から０．２２μｍに増加していくと、最も長い波長の共鳴ポイントは約０．４４
５μｍから０．４１μｍにしだいにシフトし、偏光子デバイスが有用である帯域幅が増大
する。また、０．２２ミクロンの膜の存在により、全可視スペクトルにわたる偏光子の透
過も改善される。
【００４５】
Auton（Applied Optics, Volume 6, No.6, １９６７年６月、１０２３〜１０２７ペー
ジ）はすでに、ワイヤグリッドと支持基板の間に、単一の層の反射防止被膜を使用するこ
とを説明し、これに「ブルーミング層（blooming layer）」という名前を付けた。彼の分
析は、簡単なインピーダンス・マッチング公式と完全に導電性のある薄い金属ストリップ
に基づいたもので、この層は基板の屈折率の平方根に等しい屈折率と、目的の波長の４分
の１の光学的な厚さ（optical thickness）を有しなければならないことを示している。A
utonは、この方法で製造されたワイヤグリッドの性能は、特に「単一の波長における動作
しか必要とされないレーザ用途」の、支持のないグリッドの性能と等しいと結論づけてい
る。Autonは共鳴効果に気づかなかったか、グリッドの間隔が目的の波長よりもはるかに
小さいと仮定することにより共鳴効果を無視したかのいずれかであった。さらに、ブルー
ミング層に関する条件は、等式1によって予想される共鳴を移動または抑圧するために必
要な条件とは異なる。Autonが提案したようなインピーダンス・マッチング・ブルーミン
グ層は、狭い範囲のパラメータでは効果的だが、本発明の実施形態は、広い範囲のパラメ
ータに渡って効果的である。したがって、Autonは、本発明の第２の実施形態を教示して
いないことになる。
【００４６】
図９は、本発明のさらに別の実施形態の断面図であり、この中で偏光子デバイス９００
はリブ９４０によって支持される導電素子９２０からなる。リブ９４０は１つまたは複数
の誘電層９４４にエッチングし、さらに、導電素子９２０の間に露出した基板９１０にま
でエッチングすることによって形成される場合がある。したがって、リブ９４０は、９５
０と９６０に示されるように、１つまたは複数の膜層９４４、または膜層９４４の一部に
よって形成される場合がある。さらに、リブ９４０は多数の膜層９４４によって形成され
る場合もある。膜層９４４は、単一の材料での所望の厚さまたは高さを達成するために、
同じ材料の多数の層である場合がある。膜層９４４はまた、異なる効果または性能特性を
達成するために種々の異なる材料である場合がある。
【００４７】
さらに９７０で示されるように、リブ９４０は異なる材料の層で形成される場合もある
。層のうち１つは基板９１０と同じ材料であり、基板９１０と一体として形成される場合
もある。たとえば９７０で示されるように、層の１つは上記に説明され図４に示されるよ
うにリブ４３０と同じで、全リブ９４０の一部を形成する部分的な基板のリブ９４８を画
定する場合もある。したがって、リブ９４０は膜層９４４と、基板９１０の中に形成され
た基板リブ９４８の両方によって形成され、膜層９４４は９７０で示されたように基板リ
ブ９４８に堆積している場合がある。上記に示したように、リブ９４０は、素子９２０の
間の層９４４と基板９１０にエッチングすることによって形成される場合がある。
【００４８】
ここで再び、領域９３４はリブ９４０によって画定され、リブ９４０は膜層９４４によ
るか、または膜層９４４と基板リブ９４８によって膜層９４４の中に形成される場合があ
る。この構成は、有利には、屈折率が低い層の効果とリブの付いた基板の効果を組み合わ
せる可能性を有する。リブ９４０の全体の高さｈRは、９５０に示されるように誘電層９
４４の厚さｔFの一部でしかない場合もあり、９６０で示されるように誘電層９４４の厚
さｔFに等しい場合もあり、または９７０で示されるように誘電層９４４の厚さｔFを超え
る場合もある。したがって、９７０で示されるように、領域の厚さｔRとリブ９４０の全
体の高さｈRは、層９４４の厚さｔFと基板リブ９４８の高さｈSによって形成される。基
板リブ９４８は、基板リブ９４８と膜層９４４によって形成された組み合わされたリブ９
４０に関するサブ構造となり、基板リブ９４８は各々、そこに配置された複数の膜層９４
４を有する。
【００４９】
図１０は、基板と導電素子の間に単一のＭｇＦ2の層を有すことにより、基板リブの高
さｈSとＭｇＦ2の膜の厚さｔFを３種類に組み合わせて製造された偏光子デバイスの、波
長とｐ偏光の透過率の間の関係を示す。２つの場合では、基板リブの高さｈSとＭgＦ2膜
の厚さｔFは同じである。第１の場合では、基板リブの高さｈSと膜の厚さｔFは両方とも
０．０４μｍであり、リブの高さｈRと領域の厚さｔRは０．０８μｍである。第２の場合
では、基板リブの高さｈSと膜の厚さｔFは両方とも０．１０μｍであり、リブの高さｈR
と領域の厚さｔRは０．２０μｍである。第３の場合では、ＭｇＦ2膜の厚さｔFは０．２
２μｍで基板リブの高さｈSは０．０４μｍしかなく、領域の厚さｔRは０．２６μｍであ
る。従来技術の偏光子と比較すると、この後者の組合せは５０％の透過率のポイントを約
０．４６μｍから約０．４１μｍにシフトし、可視スペクトルにわたる偏光子の透過率の
平均を約６％だけ増加させる。
【００５０】
図１１は、前に図４に示された偏光子デバイスを製造する工程を示す。第１のステップ
は、平行な導電素子１１２０のアレイを基板１１１０上に形成することである。これらの
素子１１２０の形成は、いくつかの一般に知られた工程のうち任意の工程により可能であ
る。たとえば、米国特許第４、０４９、９４４号のGarvin、米国特許第４、５１４、４７
９号のFerranteは両方とも、ホログラフィ干渉リトグラフィを使用してフォトレジスト内
に微細な格子構造を形成し、次にイオンビームエッチングによってこの構造を下にある金
属膜に転写する方法を説明している。Stenkamp（「Grid polarizer for the visible spe
ctral region」、Proceedings of the SPIE、vol. ２２１３、２８８〜２９６ページ）
は、直接ｅビームリトグラフィを使用してレジストパターンを形成し、次にリアクティブ
イオンエッチング（reactive ion etching）によってパターンを金属膜に転写する方法を
説明している。極紫外線リトグラフィとＸ線リトグラフィを含む他の高解像度のリトグラ
フィ技法を使用して、レジストパターンを作成することも可能である。他のエッチングメ
カニズムとリフトオフ（lift off）プロセスを含む他の技法を使用して、レジストから金
属膜へパターンを転写することも可能である。平行な導電素子のアレイを形成するために
使用する厳密なプロセスは、本発明にとっては重要ではない。
【００５１】
平行な導電素子１１２０を形成した後の第２のステップは、導電素子１１２０をマスク
として使用して基板１１１０をエッチングし、導体１１２０を支持するリブ１１３０を作
成することである。基板１１１０の材料に応じた適切な化学的性質のイオンビームエッチ
ングまたはリアクティブイオンエッチングを使用して、溝を基板１１１０にエッチングす
ることが可能である。
【００５２】
図１２は、図７と図９に先に示された偏光子デバイスを製造する工程を示す。第１の工
程ステップは、透明基板１２１０の１つの表面上に透明誘電材料１２３０の１つまたは複
数の膜を堆積させることである。第２のステップは、先に説明したように平行な導電素子
１２２０のアレイを形成することである。第３のステップは、導電素子１２２０をマスク
として使用し、その下にある層１２３０をエッチングすることによって導電素子を支持す
るリブ１２４０を形成することである。エッチングの深さは誘電膜層１２３０の厚さの一
部に限定される場合もあり、誘電膜層１２３０を通じて伸びる場合もあり、必要に応じて
、誘電膜層１２３０を介して基板１２１０まで伸びる場合もある。
【００５３】
本発明の説明された実施形態は例示的なものであり、当業者であればその修正形態を思
いつくであろうことを理解されたい。たとえば、本発明は入射角が４５度である例で説明
されたが、本発明を、偏光子デバイスの物理的なパラメータを適切に調節して他の入射角
にも同様に適用することが可能である。さらに、本発明の第１の利点は、偏光子デバイス
の有用な帯域幅を可視スペクトルの短い波長に広げることであるが、本発明はまた、赤外
線など他のスペクトルの領域で使用するために偏光子デバイスの透過を改善するために使
用される場合もある。従来技術と比較して、設計上、本発明によって柔軟性が大幅に増大
されたことを考えると、他の代替形態も当業者であればすぐに思いつくであろう。したが
って、本発明は開示された実施形態に限定されるものではなく、首記の請求項によって定
義されたようにのみ限定されるものと見なすべきである。
【技術分野】
【０００１】
発明の背景
１．発明の属する技術分野
本発明は、電磁スペクトルの可視的な部分で使用する偏光光素子に関する。より具体的
には、本発明は、特定の偏光の光を効率的に透過するとともに、直交する偏光の光を効果
的に反射する広帯域幅ワイヤグリッド偏光子に関する。
【背景技術】
【０００２】
2.従来技術
平行な導電ワイヤのアレイを使用して無線波を偏光することは、１１０年以上も前にさ
かのぼる。一般には透明基板によって支持される薄い平行な導体のアレイの形態であるワ
イヤグリッドも、電磁スペクトルの赤外線部分に関する偏光子として使用されてきた。
【０００３】
ワイヤグリッド偏光子の性能を決定する鍵となる要因は、平行なグリッド素子の中心間
の距離または周期と、入射する放射の波長の間の関係である。グリッドの間隔または周期
が波長に比べて長いと、グリッドは偏光子ではなく回折格子として機能し、よく知られた
原理に従って両方の偏光を回折する（必ずしも同じ効率ではない）。グリッドの間隔また
は周期が波長よりずっと短い時は、グリッドはグリッド素子に対して平行に偏光された電
磁放射を反射し、直交する偏光の放射を透過する偏光子として機能する。
【０００４】
遷移領域、すなわちグリッドの周期が波長のほぼ２分の１から２倍の範囲にある領域は
、グリッドの透過特性と反射特性の間で急激に変化するという特徴を有する。特に反射率
が急激に増大し、これに対応して透過が減少する。これは入射光の所与の角度でグリッド
素子に対して直交に偏光された光が、１つまたは複数の特定の波長において発生すること
になるからである。これらの効果は最初に、１９０２年にウッドによって報告され（Phil
osophical Magazine、１９０２年９月）、しばしば「ウッド異常（Wood's anomaly）」と
呼ばれる。続いて、レイリーはウッドのデータを分析して、この異常は、より高い回折オ
ーダが現れる波長と角度の組合せで発生するという洞察を得た（Philosophical Magazine
, vol.１４（７９）、６０〜６５ページ，１９０７年７月）。レイリーは、異常の場所を
予想する次の等式を開発した（これは文献では一般に「レイリー共鳴」と呼ばれる）。
【０００５】
【数１】
式中、εは格子周期、
ｎは格子を囲む媒体の屈折率、
ｋは現れている回折された項（term）のオーダに対応する整数、
およびλとΘは共鳴が発生する波長と入射角（どちらも空気中で測定される）である。
【０００６】
誘電基板の一方の側で形成された格子に関しては、上記の等式のｎは、１か、あるいは
基板材料の屈折率に等しい場合がある。共鳴が発生する最も長い波長は次の公式で与えら
れることに留意されたい。
【０００７】
【数２】
式中、ｎは基板の屈折率として設定される。
【０００８】
角度依存の効果は、角度が大きくなるにつれ透過領域がより大きな波長にシフトするこ
とである。偏光子が偏光ビームスプリッタまたは偏光反射鏡として使用される目的である
場合、このことは重要である。
【０００９】
図１は従来技術の基本的なワイヤグリッド偏光子を示し、従来技術と本発明に関する一
連の例の中で使用される用語を定義する。ワイヤグリッド偏光子１００は誘電基板１２０
によって支持される多数の平行な導電電極１１０からなる。このデバイスはｐと示された
導体のピッチまたは周期、ｗと示された個別の導体の幅、およびｔと示された導体の厚さ
によって特徴づけられる。光源１３２によって生成される光ビーム１３０は、垂線からΘ
の角度で偏光子に入射し、入射平面は導電素子に直交する。ワイヤグリッド偏光子１００
はこのビームを、反射された（specularly reflected）成分１４０と、回折されないで透
過される成分１５０に分割する。等式２によって与えられる最も長い共鳴波長よりも短い
波長に関しては、少なくとも１つのよりオーダの高い回折された成分１６０がある。Ｓと
Ｐの偏光に関して通常の定義を使用すると、Ｓ偏光を伴う光は、入射面に直交する偏光ベ
クトルを有するので、導電素子に対して平行である。逆に、Ｐ偏光を伴う光は、入射面に
平行な偏光ベクトルを有するので、導電素子に直交する。
【００１０】
一般に、ワイヤグリッド偏光子は、グリッドのワイヤに平行な電界ベクトルを伴う光を
反射し、グリッドのワイヤに垂直な電界ベクトルを伴う光を透過するが、ここに説明する
ように、入射面はグリッドのワイヤに対して垂直である場合もあれば垂直ではない場合も
ある。ここでは明確に説明するために幾何学構造を選択している。
【００１１】
理想的には、ワイヤグリッド偏光子は、偏光されたＳ光など１つの光の偏光に関して完
全な鏡として機能し、偏光されたＰ光などの他の偏光に関しては完全に透過的である。し
かし実際には、鏡として使用される最も反射性のある金属でさえ、入射光の一部を吸収し
、９０％から９５％しか反射せず、板ガラス（plane glass）でも表面の反射があるため
、入射光を１００％透過するわけではない。
【００１２】
図２は、入射角Θが４５度に等しい、従来技術のワイヤグリッド偏光子の回折されない
かまたはゼロオーダの、計算された透過と反射を示す。これらのデータは、テキサス州Al
len、Ｐ．Ｏ．Box ３５３のGrating Solver Development Companyから市販されているGso
lver格子分析ソフトウェアツールを使用して計算された。このソフトウェアツールは、精
密に結合された波の分析とモーダル法（modal method）を実行する。この分析方法とその
結果は、文献に報告されたものと同じである（「Coupled-wave analysis of lamellar me
tal transmission gratings for the visible and the infrared」、Journal of the Opt
ical Society of America A, Vol. 12 No.5, １９９５年５月、１１１８〜１１２７ペー
ジ）。この分析では、アルミニウムグリッドの周期はｐ＝０．２μｍ、導体の幅はｗ＝０
．１μｍ、導体の厚さはｔ＝０．１μｍ、および基板の屈折率はｎ＝１．５２５と仮定し
ている。等式１によって予想されるように、２つの共鳴が約０．３４μｍの波長と約０．
４４５μｍの波長で発生することに留意されたい。また、これらの共鳴は、Ｐ偏光の偏光
子特性にもっぱら著しく影響を与えることに留意されたい。
【００１３】
Ｓ方向に偏光された入力光に関して、従来技術の偏光子の性能は理想に近い。Ｓ偏光に
関する反射効率は、０．４μｍから０．７μｍの可視スペクトルにわたって９０％よりも
大きい。この波長帯にわたって偏光されたＳ光のうち２．５％未満の光が透過され、その
差（balance）は吸収されてしまう。わずかに透過される成分を除いては、Ｓ偏光に関す
るワイヤグリッド偏光子の特性は、連続的なアルミニウム鏡の特性に非常に似ている。
【００１４】
Ｐ偏光に関しては、ワイヤグリッドの透過と反射の効率は、約０．５μｍ未満の波長に
おいては共鳴効果によって支配される。０．５μｍより長い波長では、ワイヤグリッド構
造は偏光されたＰ光に関して、損失のある導電層として機能する。この層の損失と、表面
からの反射とが結びついて、０．５μｍから０．７μｍの波長帯にわたって偏光されたＰ
光の透過が、約８０％に制限される。
【００１５】
図３は、米国特許第５，７４８，３６８号でTamadaが説明したような、従来技術のワイ
ヤグリッド偏光子の異なるタイプについて計算された性能を示す。この場合、グリッドが
一定の屈折率の媒体によって囲まれるように、屈折率が一致する流体または接着剤を使用
して２つの基板の間のグリッド構造を接着する（laminate）。この例では、ｎ＝１．５２
５であり、他のグリッドパラメータは前の例と同じである。このワイヤグリッド構造は、
等式１によって予想されるように、約０．５２μｍの波長で単一の共鳴を示す。約０．５
８μｍから０．６２μｍの間に、Ｐ偏光に関する反射率がほぼゼロである狭い波長領域が
あることに留意されたい。米国特許第５、７４８、３６８号は、この効果を利用して高い
吸収率を伴う狭い帯域幅のワイヤグリッド偏光子を実現するワイヤグリッド偏光子を説明
している。Tamada特許の仕様で与えられた例は、５５０ｎｍのグリッド周期を使用し、グ
リッドの厚さ、導体の幅と形状、および入射角度に応じて８００ｎｍ〜９５０ｎｍの共鳴
波長を生成した。Tamada特許は、偏光の方向に関して、通常とは異なる定義を使用してい
ることに留意されたい（従来の定義とは異なり、Ｐ偏光はグリッド素子に対して平行であ
り、したがって、入射平面とは直交しているものとして定義されている）。Tamadaが使用
する共鳴効果は、等式１によってその位置が予想される共鳴とは異なる。２つの共鳴が一
致する場合もあるが、これらは必ずしも一致する必要はない。Tamadaはこの第２の共鳴を
使用している。さらに、効果を示す場合のある薄膜干渉効果がある。直交で偏光された光
の反射率が数パーセント未満の偏光子の帯域幅は、典型的には中心波長の５％である。こ
のタイプの狭帯域偏光子は光メモリと光通信システム内で用途を有する場合もあるが、液
晶ディスプレイなどの多くの可視光のシステムでは、４００ｎｍ〜７００ｎｍの可視スペ
クトルの波長にわたって均一な特性を伴う偏光光学素子が必要である。
【００１６】
図２に示されたデータを再び参照すると、広帯域偏光子に関して必要な要件は、最も長
い波長共鳴ポイントを抑圧するか、使用する目的のスペクトルより短い波長にシフトしな
ければならないことであることが分かるであろう。等式２を再び参照すると、最も長い波
長の共鳴ポイントは３通りの方法で低減できることが分かるであろう。第１に、グリッド
周期εを低減することが可能である。しかし、グリッド周期を低減すると、特に、グリッ
ド素子の厚さを維持して、反射された偏光の反射率を適切にしなければならないため、グ
リッド構造の製造の困難さが増す。第２に、入射角はほとんど垂直な入射に拘束すること
が可能である。しかし、入射角を拘束すると偏光子デバイスの用途が著しく低減し、４５
度を中心とした広い角度の帯域幅が望ましい投影液晶ディスプレイなどに応用できなくな
る。第３に、基板の屈折率を低減することが可能である。しかし、偏光子デバイスの量産
に使用可能なコスト効果の高い基板は、Corningタイプ１７３７ＦまたはSchottタイプＡ
Ｆ４５などのいくつかの種類の薄い板ガラスのみであり、これらはいずれも、可視スペク
トルにわたって１．５と１．５３の間で変化する屈折率を有する。
【００１７】
したがって、特に広い波長帯域幅を必要とする可視光システムで使用する、改良された
ワイヤグリッド偏光子に対するニーズが存在する。さらに、約４５度の入射角で使用する
、かかる改良されたワイヤグリッド偏光子に対するニーズが存在する。特に、最も長い波
長の共鳴ポイントを除去するか、またはより短い波長にシフトできる偏光子構造に対する
ニーズが存在する。
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１８】
発明の目的および概要
本発明の目的は、全可視スペクトルにわたって高い透過と反射の効率を提供できる、改
良されたワイヤグリッド偏光子を提供することである。
【００１９】
本発明の別の目的は、広い範囲の入射角にわたって使用された時に、このような高い効
率を提供することのできるワイヤグリッド偏光子を提供することである。
【００２０】
本発明の別の目的は、このような偏光子の製造に関する工程を提供することである。
本発明のこれらの目的と利点および他の目的と利点は、基板上に支持される平行な導電
素子のグリッドを含み、グリッド素子と基板との間に挿入される、屈折率が低く厚さが制
御された領域を伴う偏光子デバイスで実現される。
【課題を解決するための手段】
【００２１】
本発明の一態様によれば、屈折率が低い領域は基板から伸びるリブ（ｒｉｂ）からなる
。このリブは、グリッド素子を自己整合マスク（self-aligning mask）として使用して、
スロットを基板にエッチングすることによって形成され得る。
【００２２】
本発明の別の態様によれば、屈折率が低い領域は、グリッド素子と基板との間に挿入さ
れた屈折率の低い１つまたは複数の誘電膜からなる。
本発明の別の態様によれば、グリッド素子は，グリッド素子と基板との間に挿入された
１つまたは複数の誘電膜の中、または誘電膜を通してエッチングすることによって形成さ
れるリブによって支持される。
【００２３】
本発明の別の態様によれば、このような偏光子デバイスを製造する工程が提供される。
本発明のこれらの、また別の目的、特徴、利点、および代替の態様は、添付する図面と
共に次の詳細な説明を考察することにより、当業者に明らかになるであろう。
【図面の簡単な説明】
【００２４】
【図１】従来技術のワイヤグリッド偏光子の斜視図である。
【図２】従来技術のワイヤグリッド偏光子の、波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図３】従来技術のワイヤグリッド偏光子の、波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図４】図４は、本発明のワイヤグリッド偏光子の好ましい実施形態の断面図である。 図４ａは、本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の部分断面図である。 図４ｂは、本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の部分断面図である。 図４ｃは、本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の部分断面図である。
【図５】本発明のワイヤグリッド偏光子の好ましい実施形態の、Ｐ偏光に関する波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図６】本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の、Ｐ偏光に関する波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図７】本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の概念的な断面図である。
【図８】本発明のワイヤグリッド偏光子の代替的な実施形態の、Ｐ偏光に関する波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図９】本発明のワイヤグリッド偏光子の別の代替的な実施形態の概念的な断面図である。
【図１０】本発明のワイヤグリッド偏光子の別の代替的な実施形態の、Ｐ偏光に関する波長と、透過率と反射率の間の関係を示すグラフ図である。
【図１１】本発明のワイヤグリッド偏光子を作成する、好ましい方法の工程ステップの概念的な断面図である。
【図１２】本発明ワイヤグリッド偏光子を作成する、代替的な方法の工程ステップの概念的な断面図である。
【発明を実施するための形態】
【００２５】
発明の詳細な説明
次に図面を参照するが、この中では本発明の種々の要素は数字を与えられ、本発明は当
業者が本発明を作成し使用できるように説明されている。
【００２６】
本発明は、低い屈折率と制御された厚さを有する領域によって支持基板から分離された
平行な導電素子のアレイからなる広帯域幅のワイヤグリッド偏光子である。ワイヤグリッ
ドを基板から分離する屈折率の低い領域は、偏光子デバイスの中で２つの目的を果たす。
第１に、低い屈折率の存在は、最も長い波長共鳴ポイントをより短い波長にシフトする。
第２に、低い屈折率の領域は、偏光子から反射された偏光されたＰ光の一部を低減するよ
うに設計された、制御された厚さの１つまたは複数の層として実装することが可能である
。
【００２７】
図４では、本発明のワイヤグリッド偏光子の好ましい実施形態が全体として４００とし
て示されている。偏光子４００は、透明基板４１０によって支持される複数の平行な細長
い導電素子４２０からなる。基板４１０は、第１の表面４１４および屈折率ｎSを有する
。次に説明するように、基板はガラスである場合もあり、約１．５の屈折率ｎSを有する
場合もある。
【００２８】
素子の大きさと素子の構成の大きさは、使用する波長によって決定され、広いスペクト
ルの可視光線または全スペクトルの可視光線用に調節される。素子４２０は比較的長く、
薄い。好ましくは、各素子４２０は一般に、可視光の波長よりも長い長さを有する。した
がって、素子４２０は少なくとも約０．７μｍ（マイクロメータまたはミクロン）の長さ
を有する。しかし、典型的な長さはもっと長い場合もある。
【００２９】
さらに、素子４２０は一般に、光の波長より短い、素子の間隔、ピッチまたは周期Ｐを
伴う平行な構成で置かれる。したがって、ピッチは０．４μｍ（マイクロメータまたはミ
クロン）未満であろう。上記に示したように、所与の入射角に関して共鳴が発生する最も
長い波長を低減する１つの方法は、周期を低減することである。しかし周期を低減すると
製造が困難になる。したがって、ピッチＰは好ましくは光の波長の約半分、つまり約０．
２μｍである。ここで再び、（光の波長の約２倍つまり１．４μｍよりも大きい）長い周
期を伴うグリッドは回折格子として動作し、（光の波長の約２分の１つまり０．２μｍよ
りも小さい）短い周期を伴うグリッドは偏光子として動作し、（約０．２μｍと１．４μ
ｍの間の）遷移領域の周期を伴うグリッドも回折格子として機能し、共鳴と呼ばれる急激
な変化つまり異常（ａｎｏｍａｌｙ）によって特徴づけられることに留意されたい。上記
に示したように、可視光スペクトル内の共鳴によって特徴づけられる従来技術のデバイス
は、可視スペクトル内の種々の波長で発生する異常のために、狭い動作範囲を有する。こ
の遷移領域は、ワイヤグリッドの挙動を理解する際に重要な概念である。本発明の広い帯
域幅の偏光子は、目的の用途のスペクトルにわたって広い帯域幅性能を得るために、必ず
この遷移領域の外側にとどまるように設計しなければならない。したがって、この遷移領
域の境界は、本発明のワイヤグリッドの周期の上限を定義するのに有効である。
【００３０】
言及したように、等式１に与えられた角度依存性は、入射角が増加すると、遷移領域を
より長い波長にシフトする。ピッチを減少することによってこのシフトをさらに増加する
ことが可能である。屈折率が１の基板で垂直な（normal）入射光では、遷移領域は約０．
５λ≦ｐ≦２λによって与えられる。屈折率がｎSの基板で、垂線に対して角度θで入射
する光では、周期の下限は等式１で導出された係数だけ低減する必要がある。
【００３１】
【数３】
屈折率が１．７で角度が７５度という非常に屈折率の高いガラスについては、等式３は０
．１９λ≦ｐになる。そこで、可視スペクトルに関して任意の入射角と任意の従来の基板
材料に関する有効な遷移領域は、約０．１９λ≦ｐ≦２λの範囲内である。
【００３２】
さらに、各素子４２０は、ピッチＰの１０％〜９０％の範囲に渡る得る幅Ｗを有する。
素子４２０はまた、約２００Åつまり２０ｎｍよりも大きい厚さｔを有し、現実的な製造
の制限により、約３００ｎｍ未満となるだろう。さらに、素子４２０は好ましくは規則正
しい間隔または等間隔である。
【００３３】
素子の幅Ｗは、特定の用途に関して偏光子デバイスの性能を最適化するように選択する
ことが可能である。ピッチに対して素子の幅を増大すると、平行な偏光に関する反射率を
１００％近くまで増大し、また直交する偏光に関する反射率を理想的な値の０％より上に
増大する。したがって、素子の幅と間隔の比が高いと、透過される光には高い吸収率が提
供されるが（平行な偏光は透過されないため）、必ずしも高い効率が提供されるとは限ら
ない（直交する偏光の一部が反射されるため）。逆に、素子の幅とピッチの比が低いと、
反射されたビームに関しては高い吸収率が提供されるが、必ずしも高い効率が提供される
とは限らない。平行ビームの反射率と直交ビームの透過率の積によって定義される最も高
い合計の効率は、素子の幅とピッチの比が４０％〜６０％である時に得られる可能性が高
い。
【００３４】
素子４２０の構成はスケール通りに描かれておらず、明確に表すために非常に誇張され
ている。事実、素子の構成は裸眼には見えず、極端に拡大しないで観察した時には、部分
的に反映する表面として見える。素子４２０は金属など広いスペクトルの鏡に形成するこ
とのできる任意の材料で形成される。好ましくは、可視光で使用するために、材料は銀ま
たはアルミニウムである。
【００３５】
好ましい実施形態では、導電素子４２０は、有利には基板４１０または第１の表面４１
４から伸びるリブ４３０の上で支持される。リブ４３０は、基板４１０と同じ材料である
場合もあり、基板と一体として形成される場合もある。たとえば、次により詳細に論じる
ように、素子４２０をマスクとして使用して、素子４２０の間に露出した基板４１０の一
部をエッチングして除くことによってリブ４３０を形成する場合がある。
【００３６】
リブ４３０は高さまたは厚さｈRを有し、またリブ４３０は全体として４３４で示され
、素子４２０と基板４１０との間、または表面４１４の間に配置される、素子４２０を基
板４１０から分離する領域を画定する。リブ４３０によって作成される領域４３４は、有
利には平均屈折率ｎRを有し、ｎRは基板の屈折率ｎSよりかなり小さいか、またはリブ４
３４と基板４１０はｎR＜ｎSという条件を満足する。たとえば、リブ４３０はガラスであ
って、１．５２５の屈折率ｎSを有し得る。幅が等しいリブと溝に有効な中間屈折率に関
するBruggemanの方法を使用すると（Ann. Phys（Leip.）、Ｖｏｌ．２４、６３６ページ
（１９３５年））、ｎRは約１．４１の値を有する。
【００３７】
領域４３４はｔRによって示される厚さを有し、これは好ましい実施形態においてリブ
４３０の高さｈRによって画定される。素子４２０は、領域の厚さｔRに等しい距離だけ、
基板４１０または表面４１４から分離される。リブ４３０の高さｈRまたは領域４３４の
厚さｔRを変更して、偏光子４００の性能を調節することが可能である。以下でより詳し
く論じるように、素子４２０を基板４１０または表面４１４から分離し、基板４１０より
低い屈折率を有する領域４３４を挿入することは、短い波長における偏光子４１０のｐ偏
光透過効率を増大し、偏光子４１０が有用な最小波長を低くするかまたは、最も高い共鳴
ポイントを短い波長にシフトさせるという点で有利である。
【００３８】
さらに、リブ４３０は４４０で示されるように方形または矩形である場合がある断面の
形状か、または、４４４で示されるように全体として台形である場合がある断面の形状を
有する場合がある。台形のリブ４４４はリブ４４４の間に、部分的にＶ字型の溝４４８を
形成する場合がある。また、以下でより詳細に論じるように、リブ４３０の形状は偏光子
４１０の効率にも影響を与える。図４ｂに示されるように、リブ４５２の間の溝４５０の
底はＶ字型である場合がある。さらに、図４ｃに示されるように、素子４６０はリブ４６
２よりも広い場合もあり、または、基板４６８の溝４６４は、素子４６０の間の溝４７０
よりも広い場合もある。別法としては、図４ａに示されるように、素子４８０はリブ４８
２よりも狭い場合もあり、基板４８６の中の溝４８４は素子４８０の間の間隔４８８より
も狭い場合もある。
【００３９】
図５は、従来技術に関して、４つの異なるリブの高さｈRまたは領域の厚さｔR、すなわ
ち、０．００５、０．０１、０．０４および０．１μｍに関して、入射ビームの波長と図
４の偏光子デバイス４１０のｐ偏光透過効率の間の計算された関係を示す。分析の仮定は
、以前の例と同様であって、格子ピッチまたは周期ｐ＝０．２μｍ、導体の幅ｗ＝０．１
μｍ、導体の厚さｔ＝０．１μｍ、入射角度は４５度、基板の屈折率は１．５２５である
。選択された基板の屈折率は、Corningタイプ１７３７と、SchottタイプＡＦ４５を含む
、市販の手ごろな値段の板ガラス材料を表す。この分析では、導電素子の間で基板を非等
方性にエッチングすることによって形成された方形の断面のリブを仮定している。
【００４０】
図５に示されるように、０．００５μｍと０．１０μｍの間のリブの高さｈR、すなわ
ち領域の厚さｔRは、このデバイスが有用な最小の波長をはっきりと低くする。０．０４
ミクロンの高さのリブが存在することにより、全可視スペクトルに渡る偏光子デバイスの
透過効率も改善されることに注意されたい。
【００４１】
図５では、０．００５μｍから０．１μｍまで描かれている各エッチの深さは、従来技
術と比較して本発明の性能を向上させていることに特に注意されたい。０．００５μｍと
いう浅い溝でも、モデルとなっている特定のワイヤグリッド偏光子構造に関して青の短い
波長における性能に大きな影響を与えていることは注目すべきである。この結果は、最初
の実験ならびに多くの同様な計算で観察され、効果はより小さな周期でさらに明白になっ
た。１ｎｍ〜２ｎｍという低い高さのリブでさえ、所定の特定のワイヤグリッド偏光子構
造には有益であることが判明すると思われる。
【００４２】
リブの正確な形状は偏光子の性能に副次的な効果を有する。図６は、導電素子が、基板
にエッチングされたＶ字型の溝によって分離された台形のリブ上で支持されている偏光子
に関して、波長とｐ偏光の透過効率の間の計算された関係を示す。台形リブの効果は先に
説明された矩形のリブの効果と似ているが、矩形のリブほど有利ではない。
【００４３】
図７は、本発明の代替の実施形態の断面図である。偏光子７００は、透明基板７１０に
よって支持される複数の平行な、長い導電素子７２０からなる。誘電材料の１つまたは複
数の層または膜７４０は、導電素子７２０と基板７１０の間に挿入される。層または膜７
４０は厚さｔF、屈折率ｎFを有し、厚さがｔRの領域７３４を画定する。共鳴ポイントを
短い波長にシフトする所望の効果を出すために、これらの誘電層７４０のうち少なくとも
１つが、基板７１０の屈折率ｎSよりかなり小さい屈折率ｎFを有するか、または条件ｎF
＜ｎSを満足させなければならない。
【００４４】
図８は、従来技術に関して、基板と導電素子の間に３つの異なる厚さｔF、つまり０．
０４μｍ、０．１μｍおよび０．２２μｍの、ｎ＝１．３８の、フッ化マグネシウム（Ｍ
ｇＦ2）の単一の層が挿入された時の、波長と、ワイヤグリッド偏光子のＰ偏光の透過効
率との間の計算された関係を示す。分析の他の仮定は、前の例と同じである。ＭｇＦ2の
厚さを０から０．２２μｍに増加していくと、最も長い波長の共鳴ポイントは約０．４４
５μｍから０．４１μｍにしだいにシフトし、偏光子デバイスが有用である帯域幅が増大
する。また、０．２２ミクロンの膜の存在により、全可視スペクトルにわたる偏光子の透
過も改善される。
【００４５】
Auton（Applied Optics, Volume 6, No.6, １９６７年６月、１０２３〜１０２７ペー
ジ）はすでに、ワイヤグリッドと支持基板の間に、単一の層の反射防止被膜を使用するこ
とを説明し、これに「ブルーミング層（blooming layer）」という名前を付けた。彼の分
析は、簡単なインピーダンス・マッチング公式と完全に導電性のある薄い金属ストリップ
に基づいたもので、この層は基板の屈折率の平方根に等しい屈折率と、目的の波長の４分
の１の光学的な厚さ（optical thickness）を有しなければならないことを示している。A
utonは、この方法で製造されたワイヤグリッドの性能は、特に「単一の波長における動作
しか必要とされないレーザ用途」の、支持のないグリッドの性能と等しいと結論づけてい
る。Autonは共鳴効果に気づかなかったか、グリッドの間隔が目的の波長よりもはるかに
小さいと仮定することにより共鳴効果を無視したかのいずれかであった。さらに、ブルー
ミング層に関する条件は、等式1によって予想される共鳴を移動または抑圧するために必
要な条件とは異なる。Autonが提案したようなインピーダンス・マッチング・ブルーミン
グ層は、狭い範囲のパラメータでは効果的だが、本発明の実施形態は、広い範囲のパラメ
ータに渡って効果的である。したがって、Autonは、本発明の第２の実施形態を教示して
いないことになる。
【００４６】
図９は、本発明のさらに別の実施形態の断面図であり、この中で偏光子デバイス９００
はリブ９４０によって支持される導電素子９２０からなる。リブ９４０は１つまたは複数
の誘電層９４４にエッチングし、さらに、導電素子９２０の間に露出した基板９１０にま
でエッチングすることによって形成される場合がある。したがって、リブ９４０は、９５
０と９６０に示されるように、１つまたは複数の膜層９４４、または膜層９４４の一部に
よって形成される場合がある。さらに、リブ９４０は多数の膜層９４４によって形成され
る場合もある。膜層９４４は、単一の材料での所望の厚さまたは高さを達成するために、
同じ材料の多数の層である場合がある。膜層９４４はまた、異なる効果または性能特性を
達成するために種々の異なる材料である場合がある。
【００４７】
さらに９７０で示されるように、リブ９４０は異なる材料の層で形成される場合もある
。層のうち１つは基板９１０と同じ材料であり、基板９１０と一体として形成される場合
もある。たとえば９７０で示されるように、層の１つは上記に説明され図４に示されるよ
うにリブ４３０と同じで、全リブ９４０の一部を形成する部分的な基板のリブ９４８を画
定する場合もある。したがって、リブ９４０は膜層９４４と、基板９１０の中に形成され
た基板リブ９４８の両方によって形成され、膜層９４４は９７０で示されたように基板リ
ブ９４８に堆積している場合がある。上記に示したように、リブ９４０は、素子９２０の
間の層９４４と基板９１０にエッチングすることによって形成される場合がある。
【００４８】
ここで再び、領域９３４はリブ９４０によって画定され、リブ９４０は膜層９４４によ
るか、または膜層９４４と基板リブ９４８によって膜層９４４の中に形成される場合があ
る。この構成は、有利には、屈折率が低い層の効果とリブの付いた基板の効果を組み合わ
せる可能性を有する。リブ９４０の全体の高さｈRは、９５０に示されるように誘電層９
４４の厚さｔFの一部でしかない場合もあり、９６０で示されるように誘電層９４４の厚
さｔFに等しい場合もあり、または９７０で示されるように誘電層９４４の厚さｔFを超え
る場合もある。したがって、９７０で示されるように、領域の厚さｔRとリブ９４０の全
体の高さｈRは、層９４４の厚さｔFと基板リブ９４８の高さｈSによって形成される。基
板リブ９４８は、基板リブ９４８と膜層９４４によって形成された組み合わされたリブ９
４０に関するサブ構造となり、基板リブ９４８は各々、そこに配置された複数の膜層９４
４を有する。
【００４９】
図１０は、基板と導電素子の間に単一のＭｇＦ2の層を有すことにより、基板リブの高
さｈSとＭｇＦ2の膜の厚さｔFを３種類に組み合わせて製造された偏光子デバイスの、波
長とｐ偏光の透過率の間の関係を示す。２つの場合では、基板リブの高さｈSとＭgＦ2膜
の厚さｔFは同じである。第１の場合では、基板リブの高さｈSと膜の厚さｔFは両方とも
０．０４μｍであり、リブの高さｈRと領域の厚さｔRは０．０８μｍである。第２の場合
では、基板リブの高さｈSと膜の厚さｔFは両方とも０．１０μｍであり、リブの高さｈR
と領域の厚さｔRは０．２０μｍである。第３の場合では、ＭｇＦ2膜の厚さｔFは０．２
２μｍで基板リブの高さｈSは０．０４μｍしかなく、領域の厚さｔRは０．２６μｍであ
る。従来技術の偏光子と比較すると、この後者の組合せは５０％の透過率のポイントを約
０．４６μｍから約０．４１μｍにシフトし、可視スペクトルにわたる偏光子の透過率の
平均を約６％だけ増加させる。
【００５０】
図１１は、前に図４に示された偏光子デバイスを製造する工程を示す。第１のステップ
は、平行な導電素子１１２０のアレイを基板１１１０上に形成することである。これらの
素子１１２０の形成は、いくつかの一般に知られた工程のうち任意の工程により可能であ
る。たとえば、米国特許第４、０４９、９４４号のGarvin、米国特許第４、５１４、４７
９号のFerranteは両方とも、ホログラフィ干渉リトグラフィを使用してフォトレジスト内
に微細な格子構造を形成し、次にイオンビームエッチングによってこの構造を下にある金
属膜に転写する方法を説明している。Stenkamp（「Grid polarizer for the visible spe
ctral region」、Proceedings of the SPIE、vol. ２２１３、２８８〜２９６ページ）
は、直接ｅビームリトグラフィを使用してレジストパターンを形成し、次にリアクティブ
イオンエッチング（reactive ion etching）によってパターンを金属膜に転写する方法を
説明している。極紫外線リトグラフィとＸ線リトグラフィを含む他の高解像度のリトグラ
フィ技法を使用して、レジストパターンを作成することも可能である。他のエッチングメ
カニズムとリフトオフ（lift off）プロセスを含む他の技法を使用して、レジストから金
属膜へパターンを転写することも可能である。平行な導電素子のアレイを形成するために
使用する厳密なプロセスは、本発明にとっては重要ではない。
【００５１】
平行な導電素子１１２０を形成した後の第２のステップは、導電素子１１２０をマスク
として使用して基板１１１０をエッチングし、導体１１２０を支持するリブ１１３０を作
成することである。基板１１１０の材料に応じた適切な化学的性質のイオンビームエッチ
ングまたはリアクティブイオンエッチングを使用して、溝を基板１１１０にエッチングす
ることが可能である。
【００５２】
図１２は、図７と図９に先に示された偏光子デバイスを製造する工程を示す。第１の工
程ステップは、透明基板１２１０の１つの表面上に透明誘電材料１２３０の１つまたは複
数の膜を堆積させることである。第２のステップは、先に説明したように平行な導電素子
１２２０のアレイを形成することである。第３のステップは、導電素子１２２０をマスク
として使用し、その下にある層１２３０をエッチングすることによって導電素子を支持す
るリブ１２４０を形成することである。エッチングの深さは誘電膜層１２３０の厚さの一
部に限定される場合もあり、誘電膜層１２３０を通じて伸びる場合もあり、必要に応じて
、誘電膜層１２３０を介して基板１２１０まで伸びる場合もある。
【００５３】
本発明の説明された実施形態は例示的なものであり、当業者であればその修正形態を思
いつくであろうことを理解されたい。たとえば、本発明は入射角が４５度である例で説明
されたが、本発明を、偏光子デバイスの物理的なパラメータを適切に調節して他の入射角
にも同様に適用することが可能である。さらに、本発明の第１の利点は、偏光子デバイス
の有用な帯域幅を可視スペクトルの短い波長に広げることであるが、本発明はまた、赤外
線など他のスペクトルの領域で使用するために偏光子デバイスの透過を改善するために使
用される場合もある。従来技術と比較して、設計上、本発明によって柔軟性が大幅に増大
されたことを考えると、他の代替形態も当業者であればすぐに思いつくであろう。したが
って、本発明は開示された実施形態に限定されるものではなく、首記の請求項によって定
義されたようにのみ限定されるものと見なすべきである。
【特許請求の範囲】
【請求項１】
第１の表面と屈折率とを有する透明基板を提供するステップと、
前記基板の前記第１の表面上に平行な素子であって、マスクを画定する素子のアレイを
形成するステップと、
前記素子の間で前記基板をエッチングして、該基板から伸び、該基板の前記屈折率より
小さな屈折率を伴う領域を画定するリブを形成するステップと、
を含む、可視スペクトル用の広帯域ワイヤグリッド偏光子を作成する方法。
【請求項２】
前記第１の表面上に誘電膜の層を堆積させてから前記素子を形成するステップをさらに含
み、前記基板をエッチングするステップはさらに、前記素子の間の膜をエッチングするス
テップを含むことを特徴とする、請求項１に記載の方法。
【請求項３】
誘電膜の層を堆積させるステップが、フッ化マグネシウムの層を堆積させるステップを含
む請求項２に記載の方法。
【請求項４】
前記平行な素子のアレイを形成するステップは、０．０７６μｍと０．２μｍの間の周期
を有する素子を形成するステップを含む請求項１に記載の方法。
【請求項５】
前記基板をエッチングするステップは、０．００１μｍと０．３μｍの間の深さに該基板
をエッチングするステップを含む請求項１に記載の方法。
【請求項６】
前記素子のアレイは可視スペクトルの光の電磁波と相互作用し、一般には第１の偏光の光
のほとんどを反射し、第２の偏光の光のほとんどを透過するように構成され、
前記アレイは、前記可視スペクトル内で通常は第２の偏光のかなりの量が透過されるの
ではなく反射されるような共鳴効果を形成するような構成を有し、
前記素子は、前記可視スペクトル内で通常は第２の偏光のかなりの量が透過されるので
はなく反射されるような共鳴効果を形成するような大きさを有し、
前記基板の屈折率よりも低い屈折率を伴う前記領域は、通常は発生する共鳴効果をより
短い波長にシフトさせ、これによって共鳴効果が発生しない可視波長の帯域を広げること
を特徴とする、
請求項１に記載の方法。
【請求項７】
基板であって、前記基板から伸びる複数のリブを形成するエッチングされた表面を有し、
当該基板の屈折率より小さい平均屈折率を有する領域を規定する基板と、
前記リブの上に配置された平行な細長い素子のアレイと、
を備える可視スペクトル用の広帯域ワイヤグリッド偏光子。
【請求項８】
前記基板は、０．００１μｍと０．３μｍの間の深さにエッチングされることを特徴とす
る、請求項７に記載の偏光子。
【請求項９】
前記素子は０．０７６μｍと０．２μｍの間の周期を有することを特徴とする、請求項７
に記載の偏光子。
【請求項１０】
前記素子のアレイは可視スペクトルの光の電磁波と相互作用し、一般には第１の偏光の光
のほとんどを反射し、第２の偏光の光のほとんどを透過するように構成され、
前記アレイは、前記可視スペクトル内で通常は第２の偏光のかなりの量が透過されるの
ではなく反射されるような共鳴効果を形成するような構成を有し、
前記素子は、前記可視スペクトル内で通常は第２の偏光のかなりの量が透過されるので
はなく反射されるような共鳴効果を形成するような大きさを有し、
前記基板の屈折率よりも低い屈折率を伴う前記領域は、通常は発生する共鳴効果をより
短い波長にシフトさせ、これによって共鳴効果が発生しない可視波長の帯域を広げること
を特徴とする、
請求項７に記載の偏光子。
【請求項１１】
前記リブの各々は前記基板の材料とは異なる材料の少なくとも１つの層を備えることを特
徴とする、請求項７に記載の偏光子。
【請求項１２】
前記材料の少なくとも１つの層は、フッ化マグネシウムであることを特徴とする、請求項
１１に記載の偏光子。
【請求項１３】
素子のアレイが、基板をエッチングして複数のリブを形成するために使用されるマスクを
規定する、請求項７に記載の偏光子。
【請求項１】
第１の表面と屈折率とを有する透明基板を提供するステップと、
前記基板の前記第１の表面上に平行な素子であって、マスクを画定する素子のアレイを
形成するステップと、
前記素子の間で前記基板をエッチングして、該基板から伸び、該基板の前記屈折率より
小さな屈折率を伴う領域を画定するリブを形成するステップと、
を含む、可視スペクトル用の広帯域ワイヤグリッド偏光子を作成する方法。
【請求項２】
前記第１の表面上に誘電膜の層を堆積させてから前記素子を形成するステップをさらに含
み、前記基板をエッチングするステップはさらに、前記素子の間の膜をエッチングするス
テップを含むことを特徴とする、請求項１に記載の方法。
【請求項３】
誘電膜の層を堆積させるステップが、フッ化マグネシウムの層を堆積させるステップを含
む請求項２に記載の方法。
【請求項４】
前記平行な素子のアレイを形成するステップは、０．０７６μｍと０．２μｍの間の周期
を有する素子を形成するステップを含む請求項１に記載の方法。
【請求項５】
前記基板をエッチングするステップは、０．００１μｍと０．３μｍの間の深さに該基板
をエッチングするステップを含む請求項１に記載の方法。
【請求項６】
前記素子のアレイは可視スペクトルの光の電磁波と相互作用し、一般には第１の偏光の光
のほとんどを反射し、第２の偏光の光のほとんどを透過するように構成され、
前記アレイは、前記可視スペクトル内で通常は第２の偏光のかなりの量が透過されるの
ではなく反射されるような共鳴効果を形成するような構成を有し、
前記素子は、前記可視スペクトル内で通常は第２の偏光のかなりの量が透過されるので
はなく反射されるような共鳴効果を形成するような大きさを有し、
前記基板の屈折率よりも低い屈折率を伴う前記領域は、通常は発生する共鳴効果をより
短い波長にシフトさせ、これによって共鳴効果が発生しない可視波長の帯域を広げること
を特徴とする、
請求項１に記載の方法。
【請求項７】
基板であって、前記基板から伸びる複数のリブを形成するエッチングされた表面を有し、
当該基板の屈折率より小さい平均屈折率を有する領域を規定する基板と、
前記リブの上に配置された平行な細長い素子のアレイと、
を備える可視スペクトル用の広帯域ワイヤグリッド偏光子。
【請求項８】
前記基板は、０．００１μｍと０．３μｍの間の深さにエッチングされることを特徴とす
る、請求項７に記載の偏光子。
【請求項９】
前記素子は０．０７６μｍと０．２μｍの間の周期を有することを特徴とする、請求項７
に記載の偏光子。
【請求項１０】
前記素子のアレイは可視スペクトルの光の電磁波と相互作用し、一般には第１の偏光の光
のほとんどを反射し、第２の偏光の光のほとんどを透過するように構成され、
前記アレイは、前記可視スペクトル内で通常は第２の偏光のかなりの量が透過されるの
ではなく反射されるような共鳴効果を形成するような構成を有し、
前記素子は、前記可視スペクトル内で通常は第２の偏光のかなりの量が透過されるので
はなく反射されるような共鳴効果を形成するような大きさを有し、
前記基板の屈折率よりも低い屈折率を伴う前記領域は、通常は発生する共鳴効果をより
短い波長にシフトさせ、これによって共鳴効果が発生しない可視波長の帯域を広げること
を特徴とする、
請求項７に記載の偏光子。
【請求項１１】
前記リブの各々は前記基板の材料とは異なる材料の少なくとも１つの層を備えることを特
徴とする、請求項７に記載の偏光子。
【請求項１２】
前記材料の少なくとも１つの層は、フッ化マグネシウムであることを特徴とする、請求項
１１に記載の偏光子。
【請求項１３】
素子のアレイが、基板をエッチングして複数のリブを形成するために使用されるマスクを
規定する、請求項７に記載の偏光子。
【図１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図１０】
【図１１】
【図１２】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図１０】
【図１１】
【図１２】
【公開番号】特開２０１１−１４１５７４（Ｐ２０１１−１４１５７４Ａ）
【公開日】平成２３年７月２１日（２０１１．７．２１）
【国際特許分類】
【出願番号】特願２０１１−９３１９８（Ｐ２０１１−９３１９８）
【出願日】平成２３年４月１９日（２０１１．４．１９）
【分割の表示】特願２０１０−２６５８８７（Ｐ２０１０−２６５８８７）の分割
【原出願日】平成１２年６月２２日（２０００．６．２２）
【出願人】（５０１２１８６３６）モックステック・インコーポレーテッド (16)
【Ｆターム（参考）】
【公開日】平成２３年７月２１日（２０１１．７．２１）
【国際特許分類】
【出願日】平成２３年４月１９日（２０１１．４．１９）
【分割の表示】特願２０１０−２６５８８７（Ｐ２０１０−２６５８８７）の分割
【原出願日】平成１２年６月２２日（２０００．６．２２）
【出願人】（５０１２１８６３６）モックステック・インコーポレーテッド (16)
【Ｆターム（参考）】
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