自己混合型のレーザドップラ速度計
【課題】 従来のレーザドップラ速度計が有していた不都合を改善し、複雑な光学系を必要とせず、また、センサヘッド部分も小さく、全体として小型化が可能な自己混合型レーザ速度計を提供する。
を提供する。
【解決手段】 レーザ光を運動中の対象物Ｍに対して異なる方向から照射すると共に、対象物Ｍによって散乱されたレーザ光を再び光源に導いて光源が発するレーザ光と対象物Ｍによって散乱されたレーザ光と混合し、混合したレーザ光に干渉として現れるドップラシフト周波数から対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計１において、レーザ光を伝搬する光ファイバ１３の一端に互いに平行でない２つの平面Ａ１、Ａ２を形成することにより各平面Ａ１、Ａ２をそれぞれ出射端面とする出射手段を備え、これによりレーザ光を出射端面から異なる方向へ出射可能に構成されている。
を提供する。
【解決手段】 レーザ光を運動中の対象物Ｍに対して異なる方向から照射すると共に、対象物Ｍによって散乱されたレーザ光を再び光源に導いて光源が発するレーザ光と対象物Ｍによって散乱されたレーザ光と混合し、混合したレーザ光に干渉として現れるドップラシフト周波数から対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計１において、レーザ光を伝搬する光ファイバ１３の一端に互いに平行でない２つの平面Ａ１、Ａ２を形成することにより各平面Ａ１、Ａ２をそれぞれ出射端面とする出射手段を備え、これによりレーザ光を出射端面から異なる方向へ出射可能に構成されている。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、レーザ光のドップラ効果を利用して対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計に関し、さらに詳しくは、光源から発せられるレーザ光を出射手段により互いに異なる方向に進む２つのレーザ光に分けて出射すると共に、２つのレーザ光を運動中の対象物に対してそれぞれ異なる角度から照射し、対象物によって散乱されたレーザ光を出射手段を介して光源側に導き、光源が発するレーザ光と対象物によって散乱されたレーザ光と混合し、混合したレーザ光に干渉として現れるドップラシフト周波数から対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計に関する。
【背景技術】
【０００２】
移動や回転等の運動をしている対象物にレーザ光を照射し、散乱されたレーザ光によって現れるドップラ効果を検出することにより、対象物の移動速度や回転速度を検出するレーザドップラ速度計が非接触型の簡便な速度計として使用されている。レーザドップラ速度計には、対象物によって散乱されたレーザ光を光源側に導き、光源が発するレーザ光と混合し、混合したレーザ光に干渉として現れるドップラシフト周波数から対象物の速度を求める自己混合型のものがある。
【０００３】
自己混合型のレーザドップラ速度計は、光源と検出器を離して配置する必要がないことから構成が簡素になり、小型化にも適している。
しかしながら、これまでの自己混合型のレーザドップラ速度計にあっては、速度を正しく測定するためにレーザ光と速度を測定すべき対象物とがなす角度を予め正確に求めておく必要があった。また、レーザ光と測定対象物とがなす角度が９０°である場合はドップラ効果が得られず、速度計測を行うことができなかった。
【０００４】
そこで、予め相対的な角度Δθを設定した２つのレーザ光を用いることにより入射角度を限定することなく２つのドップラシフト周波数と速度の関係式から速度計測を行うことが可能となる点に着目し、本発明者の一人は、光源からのレーザ光を分割し、分割した２つのレーザ光を異なる方向から対象物に照射する自己混合型のレーザドップラ速度計を提案した（特開平１０−２６０２５４号公報参照）。
【０００５】
この自己混合型のレーザドップラ速度計は、対象物に対する向きを調整する必要がなく、また、レーザ光の照射方向と対象物の移動方向のなす角が９０°であっても速度Ｖを計測することができ、利用範囲の幅が広いという利点を有している。
しかしながら、ハーフミラー及びミラーという３つの光学部材を用いていることから構成が複雑であり、小型化に限界があること、使用するミラーの相対角度の設定に誤差があるとその誤差がそのまま速度Ｖの誤差となって現れること等の点も指摘されていた。
【０００６】
そのため、本発明者の一人は、さらに改良を行い、光導波路の途中に分岐部を有する光導波路素子を設け、光源が発したレーザ光をＹ字状の分岐部によって２つに分割し、分割されたレーザ光をそれぞれ異なる角度から対象物に照射すると共に、対象物によって散乱されたレーザ光を光源側に導くことにより光源が発するレーザ光と対象物によって散乱されたレーザ光との干渉に基づいて対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計を提案した（特開２００２−３５０５４４号公報、「２ビーム照射法を用いた自己混合型半導体レーザ速度計」東海大学紀要電子情報学部 Ｖol.2,No1,2002,pp.71-76参照）。
【０００７】
【特許文献１】特開平１０−２６０２５４号公報
【特許文献１】特開２００２−３５０５４４号公報
【非特許文献１】「２ビーム照射法を用いた自己混合型半導体レーザ速度計」東海大学紀要電子情報学部 Ｖol.2,No1,2002,pp.71-76
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
しかしながら、前述のような導波路の途中にＹ字分岐構造を有する光導波路を使用した自己混合型のレーザドップラ速度計は、２本のレーザ光に相対角度Δθを持たせるための工夫が必要であった。また、導波路部を曲げると光伝搬損失が大きくなることから導波路における損失を減らすためにＹ分岐後の導波路をなるべく直線状にする必要がある。しかしながらＹ分岐後の導波路を直線状にしてしまうと出射されるレーザ光が平行に出射されることになるので新たにレンズをおいて２本のレーザ光に相対角度Δθを持たせる必要が生じる等が必要であった。そのため、従来のレーザドップラ速度計はこの点で簡易性に限界があった。
【０００９】
そこで、本発明は、上記した従来の自己混合型のレーザドップラ速度計が有していた不都合を改善し、複雑な光学系を必要とせず、また、センサヘッド部分も小さく、全体として小型化が可能な自己混合型のレーザ速度計を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１０】
上記課題を解決するために請求項１に記載の本発明は、光源から発せられるレーザ光を出射手段により互いに異なる方向に進む２つのレーザ光に分けて出射すると共に、２つのレーザ光を運動中の対象物に対してそれぞれ異なる角度から照射し、対象物によって散乱されたレーザ光を出射手段を介して光源側に導き、光源が発するレーザ光と対象物によって散乱されたレーザ光と混合し、混合したレーザ光に干渉として現れるドップラシフト周波数から対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計において、出射手段は、光ファイバから形成されると共に、その一端にはレーザ光が出射される出射端面であって、互いに平行でない２つの平面により形成される出射端面を備えていることを特徴とする。
【００１１】
本発明に係る自己混合型のレーザドップラ速度計は、レーザ光を伝搬する光ファイバの先端に出射端面を互いに平行でない平面で形成することによって一つのレーザ光を相対的な角度Δθを有する２つのレーザ光に分岐してそれぞれ異なる角度で対象物に照射する。そして、対象物によって散乱されたレーザ光を光ファイバの先端に形成された平面から導入して光源側に導くことにより光源が発するレーザ光と対象物によって散乱されたレーザ光との干渉に基づく２つのドップラシフト周波数と速度の関係から対象物の速度の計測を行うことをその特徴としている。
【００１２】
上記課題を解決するために請求項２に記載の本発明は、請求項１に記載の自己混合型のレーザドップラ速度計において、出射手段の出射端面は、光ファイバの一端をＶ溝形状とすることにより形成されてなることを特徴とする。
【００１３】
レーザ光を伝搬する光ファイバの先端を光ファイバの端面に対して垂直な方向からＶ字状の溝を形成すると光ファイバの端部には互いに平行でない２つの平面が形成される。これにより、光ファイバを伝搬してきたレーザ光は２つの平面を透過する際に屈折しながらそれぞれ出射されるので互いに異なる方向に進む２つの透過光が発生する。そして、２つのレーザ光の相対角度ΔθはＶ字状の溝の角度φ及び光ファイバを形成するコア及びクラッドの屈折率によって決定される。
【００１４】
上記課題を解決するために請求項３に記載の本発明は、請求項１に記載の自己混合型のレーザドップラ速度計において、出射手段の出射端面は、光ファイバの一端を先端に至るに従って幅が狭くなる楔形状とすることにより形成されてなることを特徴とする。
【００１５】
レーザ光を伝搬する光ファイバの先端を光ファイバの端面中心から光ファイバの対向する側面に向かってそれぞれカットして先端をΛ字状をした楔状に形成することによっても光ファイバの端部に互いに平行でない２つの平面を形成させることができる。これにより、光ファイバを伝搬してきたレーザ光は２つの平面を透過する際に屈折しながらそれぞれ出射されるので互いに異なる方向に進む２つの透過光が発生する。そして、Ｖ字状の溝とした場合と同様に、２つのレーザ光の相対角度ΔθはΛ字状を形成する２つの平面のなす角度φ及び光ファイバを形成するコア及びクラッドの屈折率によって決定される。尚、この場合におけるΔφは、楔状に形成された光ファイバの頂角をいう。
【発明の効果】
【００１６】
本発明に係る自己混合型のレーザドップラ速度計によれば、レーザ光を伝搬する光ファイバの一端に互いに平行でない２つの平面を形成することしたので、ミラーやレンズ、光導波路等の複雑な光学系を必要とすることなく、しかもセンサヘッド部分も小さくすることができるので全体として従来よりもはるかに小型化が可能な自己混合型レーザドップラ速度計を提供すること可能となるという効果を有する。
【００１７】
また、本発明に係る自己混合型レーザドップラ速度計によれば、光ファイバの一端を先端に至るに従って幅が広く開口したＶ溝状とすることにより、また、光ファイバの一端を先端に至るに従って幅が狭くなるような楔形状とすることにより互いに平行でない２つの平面を形成することしたので、仮に外部からの衝撃を受けたとしても２つの平面のなす角度φが変化することがないので２つのレーザ光の相対角度Δθが変化することがない。そのため、従来の自己混合型のレーザドップラ速度計のように、これまで測定のたびごとに行っていた照射角度の誤差測定も不要となることから測定時間を大幅に短縮することができるという効果がある。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１８】
本発明に係る自己混合型のレーザドップラ速度計について図面を参照しつつ以下詳細に説明する。図１は本発明に係る自己混合型のレーザドップラ速度計における一実施形態の光学系の概要を示す構成図、図２は図１に示す光学系の平面断面図である。
図１に示された自己混合型のレーザドップラ速度計１は、概略として、レーザ光を発する光源であるレーザダイオード（ＬＤ）１１と、光信号を電気信号に変換するフォトダイオード（ＰＤ）１２と、速度を測定すべき対象である対象物Ｍに対しレーザ光を照射する出射手段である光ファイバ１３を備えて構成されている。そして、ＬＤ１１及びＰＤ１２は、図示しない回路基板上に配設されると共に、光ファイバ１３の一方側の端面はＬＤ１１に隣接するようにして配置されている。これにより、ＬＤ１１から発射されたレーザ光は光ファイバ１３の端面から入射され、光ファイバ１３のコア１３ａとクラッド１３ｂの屈折率の差により全反射を繰り返しながら先端部側に向かって伝搬されるようになっている。
【００１９】
出射手段である光ファイバ１３は、図３に最も良く示されているように、出射側（図３における右側）の先端部に互いに平行でない２つの平面Ａ１、Ａ２が形成されている。具体的には、光ファイバ１３の端部が光ファイバ１３の先端に至るに従って次第に幅広く開口したいわゆるＶ溝状に形成されている。すなわち、光ファイバ１３の先端部に光ファイバ１３の端面に対して垂直な方向からＶ字状の溝を形成することにより光ファイバ１３の先端部に互いに平行でない２つの平面Ａ１、Ａ２が形成されている。これにより、図４に示すように、光源であるＬＤ１１から発射され、光ファイバ１３を伝搬してきたレーザ光は、２つの平面Ａ１、Ａ２をそれぞれ透過して出射され、互いに異なる方向に進む。このとき、レーザ光は平面Ａ１、Ａ２を透過する際に屈折率が１より大きいコア側から屈折率がそれよりも小さい空気中を進むことになるのでスネルの法則により２つのレーザ光は互いに交差することなく離れる方向に進んでいく。従って、この場合はいわゆる発散型となる。そして、２つのレーザ光の相対角度Δθは、２つの平面Ａ１、Ａ２とがなす角、すなわち、Ｖ字状の溝の角度φによって決定される。
【００２０】
出射手段である光ファイバ１３は、それを構成する素材等については特に限定されるものではなく、例えば、コアとクラッドが石英ガラスで構成された石英ガラス系光ファイバ、石英のコアとプラスチックのクラッドで構成されたポリマークラッド光ファイバファイバ（ＰＣＦ）、Ｐ−ＭＭＡのコアとフッ素樹脂のクラッドで構成されたプラスチック光ファイバファイバ（ＰＯＦ）等を広く採用することが可能である。また、光ファイバ１３の端面をファイバカッタやダイヤモンドブレード等によりＶ字又はΛ字状にカットすることができる。カットした端面はファイバカッタのように表面を滑らかな切断面が得られるような場合には特に研磨等を行わなくてもよく、もちろん研磨して端面を平面に仕上げてもよい。
【００２１】
光ファイバ１３の端面に形成するＶ字状の切込みの角度は、例えば、コアの屈折率１．４５９に対してクラッドの屈折率が１．４４５の光ファイバの場合、光ファイバ１３の軸に対し４５°、すなわち、溝の角度φが９０°となるように形成すると、２本の透過光同士の相対角度Δθは約６０°となり、２本の透過光は間隔を広げながら進んで行く。尚、溝の角度φは、２本の透過光が出射され相対角度Δθを有する角度なら９０°でなくても良く、例えば、溝の角度φが７８°＜φ＜１８０°であれば、相対角度Δθは０°＜Δθ＜１８０°を生じさせることができる。尚、光ファイバ１３のコア及びクラッドの屈折率の他の例としては、コアの屈折率１．４８９に対してクラッドの屈折率１．４７１等がある。
【００２２】
このようにして形成された光ファイバ１３の２つの平面Ａ１、Ａ２からそれぞれ運動中の対象物Ｍにレーザ光を照射すると、対象物Ｍによって散乱されたレーザ光は２つの平面Ａ１、Ａ２から入射される。そして、光ファイバ１３を介して散乱されたレーザ光を光源であるＬＤ１１側に導くことによりＬＤ１１が発するレーザ光と対象物によって散乱されたレーザ光とが干渉して２つのドップラシフト周波数が発生する。そして、２つのドップラシフト周波数と、２つのレーザ光の相対角度Δθと、レーザ光の波長から対象物Ｍの速度の算出を行う。尚、ここで用いる光ファイバ１３は照射するレーザ光の波長に対して、シングルモードファイバでもマルチモードファイバでも良い。
【００２３】
ＬＤ１１は、光ファイバ１３側とは反対側の後方側にもレーザ光を出射するように形成されており、ＬＤ１１が後方に出射したレーザ光は、ＰＤ１２に入射されるようになっている。そして、ＰＤ１２は入射したレーザ光の強度を表す信号を出力する。また、光ファイバ１３を介して導かれた散乱されたレーザ光は、対象物Ｍによって散乱された時に、ドップラ効果によって対象物Ｍの速度と散乱の方向に応じた周波数シフトを受けており、ＬＤ１１が発するレーザ光と干渉する。そのため、ＬＤ１１が後方側に出射するレーザ光の強度は変動し、その強度を表すＰＤ１２の出力信号も変動する。ＰＤ１２の出力信号は、ＬＤ１１が発するレーザ光の強度に対応した直流成分に、干渉に起因する変動に対応した交流成分が重畳されたものとなる。この交流成分の周波数がドップラシフト周波数である。対象物Ｍには異なる方向からレーザ光が照射されることから２つのドップラシフト周波数ｆ1、ｆ2が存在することになる。
【００２４】
一方、図５及び図６に示した出射手段である光ファイバ１３は、図３に示すものとは逆に、その先端部は先端側に至るに従って幅が狭くなるような楔形状に形成されている。具体的には、光ファイバ１３の出射側の先端部が光ファイバ１３の端面中心から光ファイバ１３の対向する側面に向かってそれぞれ平面状にカットすることにより先端部が断面Λ字状をした楔状に形成されている。これによっても光ファイバ１３の端部に互いに平行でない２つの平面Ａ１、Ａ２を形成することができる。そして、光源であるＬＤ１１から発射され、光ファイバ１３を伝搬してきたレーザ光は、２つの平面Ａ１、Ａ２で屈折しつつそれぞれ出射されて互いに異なる方向に進む２つの透過光となる。この場合、２つの透過光は一旦互いに交差した後、離れて進んでいくのでいわゆる収束型となる。
【００２５】
この場合、Ｖ字状の溝とした場合と同様に、２つのレーザ光の相対角度ΔθはΛ字状を形成する２つの平面のなす角度φ及び光ファイバを形成するコア及びクラッドの屈折率によって決定される（図６参照）。
尚、Ｖ字状の場合もΛ字状の場合も平面Ａ１、Ａ２に反射防止膜をコーティングすれば光の損失を軽減することができるので得られる信号強度は強くなり、２つのドップラシフト周波数の読み取りが容易となる。
【００２６】
次に、自己混合型のレーザドップラ速度計１は、さらに図７に示すように、ＬＤドライバ２１、増幅器２２、ドップラ周波数検出部２３、演算部２４及び表示部２５を備えて構成されている。
ＬＤドライバ２１は、ＬＤ１１に電圧を印加するによって定電流モードでＬＤ１１を発光させる。また、増幅器２２は、ＰＤ１２の出力信号から直流成分を除去して交流成分を増幅して出力する。さらに、ドップラ周波数検出部２３、は増幅器２２が出力した交流成分の周波数、すなわち２つのドップラシフト周波数ｆ１、ｆ２を検出する。
【００２７】
演算部２４はマイクロコンピュータより構成され、ドップラ周波数検出部２３が検出したドップラシフト周波数ｆ1、ｆ2から、式１に従って、対象物Ｍの速度Ｖを算出する。ここで、Ｖは対象物の速度、ｆ１、ｆ２は２つのドップラシフト周波数、Δθは対象物Ｍに照射される２つのレーザ光の成す角（照射角度の差）、λはレーザ光の波長である。尚、ドップラシフト周波数ｆ１、ｆ２を速度Ｖに換算する際、観測される２つの周波数成分がｆ１、ｆ２のどちらかと限定する必要は無い。
Ｖ = ( f12 + f22 - 2・f1・f2・cosΔθ)1/2・λ / ( 2・sinΔθ)…式１
【００２８】
演算部２４は、光ファイバ１３の２つの平面Ａ１、Ａ２から出射される２つのレーザ光のなす角Δθと、ＬＤ１１が発するレーザ光の波長λとを予め記憶しており、ドップラ周波数検出部２３からドップラシフト周波数ｆ1、ｆ2を与えるだけで、式１の演算を行うことがきるようにプログラムされている。レーザ光の照射角度の差Δθは、実測したものを用いてもよいが、２つの平面Ａ１、Ａ２とがなす角、すなわち、Ｖ字状の溝の角度φ又はΛ字状を形成する２つの平面のなす角度φによって計算される値を用いることもできる。
【００２９】
表示部２５は、演算部２４が算出した対象物Ｍの速度Ｖを数値として表示するとともに、速度Ｖの経時変化をグラフとして表示する。尚、対象物Ｍの速度を制御するために、演算部２４が算出した速度Ｖまたは速度Ｖの変化量を出力する出力部を備えるようにしてもよい。
【００３０】
次に、レーザドップラ速度計１によって対象物Ｍの速度Ｖを計測するための処理の流れを図８に示す。まず、定電流モードでＬＤ１１を発光させ（Ｓ１）、レーザ光を光ファイバ１３に入射（Ｓ２）する。入射されたレーザ光は光ファイバ１３内を全反射しつつ先端側に伝搬していき平面Ａ１、Ａ２で屈折しつつそれぞれ異なる方向へ出射され対象物Ｍに照射される（Ｓ３）。すると、レーザ光は対象物Ｍによって散乱され、一部が、光ファイバ１３の２つの平面Ａ１、Ａ２から入射して（Ｓ４）、ＬＤ１１側に伝搬されて自己混合する（Ｓ５）。そして、自己混合したレーザ光は後方側に射出され（Ｓ６）、ＰＤ１２によってレーザ光を電気信号に変換する（Ｓ７）。変換された電気信号の交流成分を増幅器２２によって増幅して（Ｓ８）、ドップラシフト周波数f１、ｆ２をドップラ周波数検出部２３によって検出する（Ｓ９）。検出されたドップラシフト周波数f１、ｆ２を演算部４４によって速度Ｖに換算し（Ｓ１０）、最後に、得られた速度Ｖまたは速度Ｖの変化量を表示部５０に表示する（Ｓ１１）。
【００３１】
以上のように、光ファイバ１３の先端に加工を加えることによって一つのレーザ光を２つのレーザ光に分岐し、かつ相対的な角度Δθを生じさせることで２つのドップラシフト周波数と速度の関係から速度計測を行うことが可能となる。
【実施例１】
【００３２】
対象物Ｍとしてモータの軸に取り付けた円筒状のプーリ（２４ｍｍ径）を使用し、プーリ表面へ波長１５４５ｎｍのレーザ光を照射してその速度の測定を行った。出射手段である光ファイバの端面とプーリ表面との距離を５ｍｍ、プーリの表面の周速度を一定とした。本実施例では、クラッド径１２５μｍ、コア径５０μｍのマルチモード光ファイバを用い、Ｖ字カットの先端角度Δφは９０°、そのとき得られた２本のレーザ光の照射角度の差Δθは６５°であった。２ビームをプーリ表面に照射し、ドップラシフト周波数を電気スペクトラムアナライザで観測した結果を図９に示す。
【００３３】
観測した２つのドップラシフト周波数より求めたプーリ表面の周速度は、市販のセンサ（株式会社キーエンス製 ＫＥＹＥＮＣＥ ＲＸ−２２）による測定値と一致した。これにより、Ｖ字カット光ファイバを用いた自己混合型レーザドップラ速度計による速度測定が可能であることが確認された。
【図面の簡単な説明】
【００３４】
【図１】本発明に係る自己混合型レーザドップラ速度計における一実施形態の光学系の概要を示す構成図である。
【図２】図１に示す光学系の平面断面図である。
【図３】光ファイバの先端部を示す平面断面図である。
【図４】レーザ光の照射角度の差Δθを示す説明図である。
【図５】光ファイバの他の実施形態における概略斜視図である。
【図６】図５に示す光ファイバにおけるΔθ及びΔφを示す平面断面図である。
【図７】本発明に係る自己混合型レーザドップラ速度計における一実施形態の回路構成を示すブロック図である。
【図８】速度計測の流れを示すフローチャートである。
【図９】ドップラシフト周波数を電気スペクトラムアナライザで観測した結果を示すグラフである。
【符号の説明】
【００３５】
Ａ１、Ａ２ 平面
Ｍ 対象物
１１ ＬＤ
１２ ＰＤ
１３ 光ファイバ
１３ａ コア
１３ｂ クラッド
２１ ＬＤドライバ
２２ 増幅器
２３ ドップラ周波数検出部
２４ 演算部
２５ 表示部
【技術分野】
【０００１】
本発明は、レーザ光のドップラ効果を利用して対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計に関し、さらに詳しくは、光源から発せられるレーザ光を出射手段により互いに異なる方向に進む２つのレーザ光に分けて出射すると共に、２つのレーザ光を運動中の対象物に対してそれぞれ異なる角度から照射し、対象物によって散乱されたレーザ光を出射手段を介して光源側に導き、光源が発するレーザ光と対象物によって散乱されたレーザ光と混合し、混合したレーザ光に干渉として現れるドップラシフト周波数から対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計に関する。
【背景技術】
【０００２】
移動や回転等の運動をしている対象物にレーザ光を照射し、散乱されたレーザ光によって現れるドップラ効果を検出することにより、対象物の移動速度や回転速度を検出するレーザドップラ速度計が非接触型の簡便な速度計として使用されている。レーザドップラ速度計には、対象物によって散乱されたレーザ光を光源側に導き、光源が発するレーザ光と混合し、混合したレーザ光に干渉として現れるドップラシフト周波数から対象物の速度を求める自己混合型のものがある。
【０００３】
自己混合型のレーザドップラ速度計は、光源と検出器を離して配置する必要がないことから構成が簡素になり、小型化にも適している。
しかしながら、これまでの自己混合型のレーザドップラ速度計にあっては、速度を正しく測定するためにレーザ光と速度を測定すべき対象物とがなす角度を予め正確に求めておく必要があった。また、レーザ光と測定対象物とがなす角度が９０°である場合はドップラ効果が得られず、速度計測を行うことができなかった。
【０００４】
そこで、予め相対的な角度Δθを設定した２つのレーザ光を用いることにより入射角度を限定することなく２つのドップラシフト周波数と速度の関係式から速度計測を行うことが可能となる点に着目し、本発明者の一人は、光源からのレーザ光を分割し、分割した２つのレーザ光を異なる方向から対象物に照射する自己混合型のレーザドップラ速度計を提案した（特開平１０−２６０２５４号公報参照）。
【０００５】
この自己混合型のレーザドップラ速度計は、対象物に対する向きを調整する必要がなく、また、レーザ光の照射方向と対象物の移動方向のなす角が９０°であっても速度Ｖを計測することができ、利用範囲の幅が広いという利点を有している。
しかしながら、ハーフミラー及びミラーという３つの光学部材を用いていることから構成が複雑であり、小型化に限界があること、使用するミラーの相対角度の設定に誤差があるとその誤差がそのまま速度Ｖの誤差となって現れること等の点も指摘されていた。
【０００６】
そのため、本発明者の一人は、さらに改良を行い、光導波路の途中に分岐部を有する光導波路素子を設け、光源が発したレーザ光をＹ字状の分岐部によって２つに分割し、分割されたレーザ光をそれぞれ異なる角度から対象物に照射すると共に、対象物によって散乱されたレーザ光を光源側に導くことにより光源が発するレーザ光と対象物によって散乱されたレーザ光との干渉に基づいて対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計を提案した（特開２００２−３５０５４４号公報、「２ビーム照射法を用いた自己混合型半導体レーザ速度計」東海大学紀要電子情報学部 Ｖol.2,No1,2002,pp.71-76参照）。
【０００７】
【特許文献１】特開平１０−２６０２５４号公報
【特許文献１】特開２００２−３５０５４４号公報
【非特許文献１】「２ビーム照射法を用いた自己混合型半導体レーザ速度計」東海大学紀要電子情報学部 Ｖol.2,No1,2002,pp.71-76
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
しかしながら、前述のような導波路の途中にＹ字分岐構造を有する光導波路を使用した自己混合型のレーザドップラ速度計は、２本のレーザ光に相対角度Δθを持たせるための工夫が必要であった。また、導波路部を曲げると光伝搬損失が大きくなることから導波路における損失を減らすためにＹ分岐後の導波路をなるべく直線状にする必要がある。しかしながらＹ分岐後の導波路を直線状にしてしまうと出射されるレーザ光が平行に出射されることになるので新たにレンズをおいて２本のレーザ光に相対角度Δθを持たせる必要が生じる等が必要であった。そのため、従来のレーザドップラ速度計はこの点で簡易性に限界があった。
【０００９】
そこで、本発明は、上記した従来の自己混合型のレーザドップラ速度計が有していた不都合を改善し、複雑な光学系を必要とせず、また、センサヘッド部分も小さく、全体として小型化が可能な自己混合型のレーザ速度計を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１０】
上記課題を解決するために請求項１に記載の本発明は、光源から発せられるレーザ光を出射手段により互いに異なる方向に進む２つのレーザ光に分けて出射すると共に、２つのレーザ光を運動中の対象物に対してそれぞれ異なる角度から照射し、対象物によって散乱されたレーザ光を出射手段を介して光源側に導き、光源が発するレーザ光と対象物によって散乱されたレーザ光と混合し、混合したレーザ光に干渉として現れるドップラシフト周波数から対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計において、出射手段は、光ファイバから形成されると共に、その一端にはレーザ光が出射される出射端面であって、互いに平行でない２つの平面により形成される出射端面を備えていることを特徴とする。
【００１１】
本発明に係る自己混合型のレーザドップラ速度計は、レーザ光を伝搬する光ファイバの先端に出射端面を互いに平行でない平面で形成することによって一つのレーザ光を相対的な角度Δθを有する２つのレーザ光に分岐してそれぞれ異なる角度で対象物に照射する。そして、対象物によって散乱されたレーザ光を光ファイバの先端に形成された平面から導入して光源側に導くことにより光源が発するレーザ光と対象物によって散乱されたレーザ光との干渉に基づく２つのドップラシフト周波数と速度の関係から対象物の速度の計測を行うことをその特徴としている。
【００１２】
上記課題を解決するために請求項２に記載の本発明は、請求項１に記載の自己混合型のレーザドップラ速度計において、出射手段の出射端面は、光ファイバの一端をＶ溝形状とすることにより形成されてなることを特徴とする。
【００１３】
レーザ光を伝搬する光ファイバの先端を光ファイバの端面に対して垂直な方向からＶ字状の溝を形成すると光ファイバの端部には互いに平行でない２つの平面が形成される。これにより、光ファイバを伝搬してきたレーザ光は２つの平面を透過する際に屈折しながらそれぞれ出射されるので互いに異なる方向に進む２つの透過光が発生する。そして、２つのレーザ光の相対角度ΔθはＶ字状の溝の角度φ及び光ファイバを形成するコア及びクラッドの屈折率によって決定される。
【００１４】
上記課題を解決するために請求項３に記載の本発明は、請求項１に記載の自己混合型のレーザドップラ速度計において、出射手段の出射端面は、光ファイバの一端を先端に至るに従って幅が狭くなる楔形状とすることにより形成されてなることを特徴とする。
【００１５】
レーザ光を伝搬する光ファイバの先端を光ファイバの端面中心から光ファイバの対向する側面に向かってそれぞれカットして先端をΛ字状をした楔状に形成することによっても光ファイバの端部に互いに平行でない２つの平面を形成させることができる。これにより、光ファイバを伝搬してきたレーザ光は２つの平面を透過する際に屈折しながらそれぞれ出射されるので互いに異なる方向に進む２つの透過光が発生する。そして、Ｖ字状の溝とした場合と同様に、２つのレーザ光の相対角度ΔθはΛ字状を形成する２つの平面のなす角度φ及び光ファイバを形成するコア及びクラッドの屈折率によって決定される。尚、この場合におけるΔφは、楔状に形成された光ファイバの頂角をいう。
【発明の効果】
【００１６】
本発明に係る自己混合型のレーザドップラ速度計によれば、レーザ光を伝搬する光ファイバの一端に互いに平行でない２つの平面を形成することしたので、ミラーやレンズ、光導波路等の複雑な光学系を必要とすることなく、しかもセンサヘッド部分も小さくすることができるので全体として従来よりもはるかに小型化が可能な自己混合型レーザドップラ速度計を提供すること可能となるという効果を有する。
【００１７】
また、本発明に係る自己混合型レーザドップラ速度計によれば、光ファイバの一端を先端に至るに従って幅が広く開口したＶ溝状とすることにより、また、光ファイバの一端を先端に至るに従って幅が狭くなるような楔形状とすることにより互いに平行でない２つの平面を形成することしたので、仮に外部からの衝撃を受けたとしても２つの平面のなす角度φが変化することがないので２つのレーザ光の相対角度Δθが変化することがない。そのため、従来の自己混合型のレーザドップラ速度計のように、これまで測定のたびごとに行っていた照射角度の誤差測定も不要となることから測定時間を大幅に短縮することができるという効果がある。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１８】
本発明に係る自己混合型のレーザドップラ速度計について図面を参照しつつ以下詳細に説明する。図１は本発明に係る自己混合型のレーザドップラ速度計における一実施形態の光学系の概要を示す構成図、図２は図１に示す光学系の平面断面図である。
図１に示された自己混合型のレーザドップラ速度計１は、概略として、レーザ光を発する光源であるレーザダイオード（ＬＤ）１１と、光信号を電気信号に変換するフォトダイオード（ＰＤ）１２と、速度を測定すべき対象である対象物Ｍに対しレーザ光を照射する出射手段である光ファイバ１３を備えて構成されている。そして、ＬＤ１１及びＰＤ１２は、図示しない回路基板上に配設されると共に、光ファイバ１３の一方側の端面はＬＤ１１に隣接するようにして配置されている。これにより、ＬＤ１１から発射されたレーザ光は光ファイバ１３の端面から入射され、光ファイバ１３のコア１３ａとクラッド１３ｂの屈折率の差により全反射を繰り返しながら先端部側に向かって伝搬されるようになっている。
【００１９】
出射手段である光ファイバ１３は、図３に最も良く示されているように、出射側（図３における右側）の先端部に互いに平行でない２つの平面Ａ１、Ａ２が形成されている。具体的には、光ファイバ１３の端部が光ファイバ１３の先端に至るに従って次第に幅広く開口したいわゆるＶ溝状に形成されている。すなわち、光ファイバ１３の先端部に光ファイバ１３の端面に対して垂直な方向からＶ字状の溝を形成することにより光ファイバ１３の先端部に互いに平行でない２つの平面Ａ１、Ａ２が形成されている。これにより、図４に示すように、光源であるＬＤ１１から発射され、光ファイバ１３を伝搬してきたレーザ光は、２つの平面Ａ１、Ａ２をそれぞれ透過して出射され、互いに異なる方向に進む。このとき、レーザ光は平面Ａ１、Ａ２を透過する際に屈折率が１より大きいコア側から屈折率がそれよりも小さい空気中を進むことになるのでスネルの法則により２つのレーザ光は互いに交差することなく離れる方向に進んでいく。従って、この場合はいわゆる発散型となる。そして、２つのレーザ光の相対角度Δθは、２つの平面Ａ１、Ａ２とがなす角、すなわち、Ｖ字状の溝の角度φによって決定される。
【００２０】
出射手段である光ファイバ１３は、それを構成する素材等については特に限定されるものではなく、例えば、コアとクラッドが石英ガラスで構成された石英ガラス系光ファイバ、石英のコアとプラスチックのクラッドで構成されたポリマークラッド光ファイバファイバ（ＰＣＦ）、Ｐ−ＭＭＡのコアとフッ素樹脂のクラッドで構成されたプラスチック光ファイバファイバ（ＰＯＦ）等を広く採用することが可能である。また、光ファイバ１３の端面をファイバカッタやダイヤモンドブレード等によりＶ字又はΛ字状にカットすることができる。カットした端面はファイバカッタのように表面を滑らかな切断面が得られるような場合には特に研磨等を行わなくてもよく、もちろん研磨して端面を平面に仕上げてもよい。
【００２１】
光ファイバ１３の端面に形成するＶ字状の切込みの角度は、例えば、コアの屈折率１．４５９に対してクラッドの屈折率が１．４４５の光ファイバの場合、光ファイバ１３の軸に対し４５°、すなわち、溝の角度φが９０°となるように形成すると、２本の透過光同士の相対角度Δθは約６０°となり、２本の透過光は間隔を広げながら進んで行く。尚、溝の角度φは、２本の透過光が出射され相対角度Δθを有する角度なら９０°でなくても良く、例えば、溝の角度φが７８°＜φ＜１８０°であれば、相対角度Δθは０°＜Δθ＜１８０°を生じさせることができる。尚、光ファイバ１３のコア及びクラッドの屈折率の他の例としては、コアの屈折率１．４８９に対してクラッドの屈折率１．４７１等がある。
【００２２】
このようにして形成された光ファイバ１３の２つの平面Ａ１、Ａ２からそれぞれ運動中の対象物Ｍにレーザ光を照射すると、対象物Ｍによって散乱されたレーザ光は２つの平面Ａ１、Ａ２から入射される。そして、光ファイバ１３を介して散乱されたレーザ光を光源であるＬＤ１１側に導くことによりＬＤ１１が発するレーザ光と対象物によって散乱されたレーザ光とが干渉して２つのドップラシフト周波数が発生する。そして、２つのドップラシフト周波数と、２つのレーザ光の相対角度Δθと、レーザ光の波長から対象物Ｍの速度の算出を行う。尚、ここで用いる光ファイバ１３は照射するレーザ光の波長に対して、シングルモードファイバでもマルチモードファイバでも良い。
【００２３】
ＬＤ１１は、光ファイバ１３側とは反対側の後方側にもレーザ光を出射するように形成されており、ＬＤ１１が後方に出射したレーザ光は、ＰＤ１２に入射されるようになっている。そして、ＰＤ１２は入射したレーザ光の強度を表す信号を出力する。また、光ファイバ１３を介して導かれた散乱されたレーザ光は、対象物Ｍによって散乱された時に、ドップラ効果によって対象物Ｍの速度と散乱の方向に応じた周波数シフトを受けており、ＬＤ１１が発するレーザ光と干渉する。そのため、ＬＤ１１が後方側に出射するレーザ光の強度は変動し、その強度を表すＰＤ１２の出力信号も変動する。ＰＤ１２の出力信号は、ＬＤ１１が発するレーザ光の強度に対応した直流成分に、干渉に起因する変動に対応した交流成分が重畳されたものとなる。この交流成分の周波数がドップラシフト周波数である。対象物Ｍには異なる方向からレーザ光が照射されることから２つのドップラシフト周波数ｆ1、ｆ2が存在することになる。
【００２４】
一方、図５及び図６に示した出射手段である光ファイバ１３は、図３に示すものとは逆に、その先端部は先端側に至るに従って幅が狭くなるような楔形状に形成されている。具体的には、光ファイバ１３の出射側の先端部が光ファイバ１３の端面中心から光ファイバ１３の対向する側面に向かってそれぞれ平面状にカットすることにより先端部が断面Λ字状をした楔状に形成されている。これによっても光ファイバ１３の端部に互いに平行でない２つの平面Ａ１、Ａ２を形成することができる。そして、光源であるＬＤ１１から発射され、光ファイバ１３を伝搬してきたレーザ光は、２つの平面Ａ１、Ａ２で屈折しつつそれぞれ出射されて互いに異なる方向に進む２つの透過光となる。この場合、２つの透過光は一旦互いに交差した後、離れて進んでいくのでいわゆる収束型となる。
【００２５】
この場合、Ｖ字状の溝とした場合と同様に、２つのレーザ光の相対角度ΔθはΛ字状を形成する２つの平面のなす角度φ及び光ファイバを形成するコア及びクラッドの屈折率によって決定される（図６参照）。
尚、Ｖ字状の場合もΛ字状の場合も平面Ａ１、Ａ２に反射防止膜をコーティングすれば光の損失を軽減することができるので得られる信号強度は強くなり、２つのドップラシフト周波数の読み取りが容易となる。
【００２６】
次に、自己混合型のレーザドップラ速度計１は、さらに図７に示すように、ＬＤドライバ２１、増幅器２２、ドップラ周波数検出部２３、演算部２４及び表示部２５を備えて構成されている。
ＬＤドライバ２１は、ＬＤ１１に電圧を印加するによって定電流モードでＬＤ１１を発光させる。また、増幅器２２は、ＰＤ１２の出力信号から直流成分を除去して交流成分を増幅して出力する。さらに、ドップラ周波数検出部２３、は増幅器２２が出力した交流成分の周波数、すなわち２つのドップラシフト周波数ｆ１、ｆ２を検出する。
【００２７】
演算部２４はマイクロコンピュータより構成され、ドップラ周波数検出部２３が検出したドップラシフト周波数ｆ1、ｆ2から、式１に従って、対象物Ｍの速度Ｖを算出する。ここで、Ｖは対象物の速度、ｆ１、ｆ２は２つのドップラシフト周波数、Δθは対象物Ｍに照射される２つのレーザ光の成す角（照射角度の差）、λはレーザ光の波長である。尚、ドップラシフト周波数ｆ１、ｆ２を速度Ｖに換算する際、観測される２つの周波数成分がｆ１、ｆ２のどちらかと限定する必要は無い。
Ｖ = ( f12 + f22 - 2・f1・f2・cosΔθ)1/2・λ / ( 2・sinΔθ)…式１
【００２８】
演算部２４は、光ファイバ１３の２つの平面Ａ１、Ａ２から出射される２つのレーザ光のなす角Δθと、ＬＤ１１が発するレーザ光の波長λとを予め記憶しており、ドップラ周波数検出部２３からドップラシフト周波数ｆ1、ｆ2を与えるだけで、式１の演算を行うことがきるようにプログラムされている。レーザ光の照射角度の差Δθは、実測したものを用いてもよいが、２つの平面Ａ１、Ａ２とがなす角、すなわち、Ｖ字状の溝の角度φ又はΛ字状を形成する２つの平面のなす角度φによって計算される値を用いることもできる。
【００２９】
表示部２５は、演算部２４が算出した対象物Ｍの速度Ｖを数値として表示するとともに、速度Ｖの経時変化をグラフとして表示する。尚、対象物Ｍの速度を制御するために、演算部２４が算出した速度Ｖまたは速度Ｖの変化量を出力する出力部を備えるようにしてもよい。
【００３０】
次に、レーザドップラ速度計１によって対象物Ｍの速度Ｖを計測するための処理の流れを図８に示す。まず、定電流モードでＬＤ１１を発光させ（Ｓ１）、レーザ光を光ファイバ１３に入射（Ｓ２）する。入射されたレーザ光は光ファイバ１３内を全反射しつつ先端側に伝搬していき平面Ａ１、Ａ２で屈折しつつそれぞれ異なる方向へ出射され対象物Ｍに照射される（Ｓ３）。すると、レーザ光は対象物Ｍによって散乱され、一部が、光ファイバ１３の２つの平面Ａ１、Ａ２から入射して（Ｓ４）、ＬＤ１１側に伝搬されて自己混合する（Ｓ５）。そして、自己混合したレーザ光は後方側に射出され（Ｓ６）、ＰＤ１２によってレーザ光を電気信号に変換する（Ｓ７）。変換された電気信号の交流成分を増幅器２２によって増幅して（Ｓ８）、ドップラシフト周波数f１、ｆ２をドップラ周波数検出部２３によって検出する（Ｓ９）。検出されたドップラシフト周波数f１、ｆ２を演算部４４によって速度Ｖに換算し（Ｓ１０）、最後に、得られた速度Ｖまたは速度Ｖの変化量を表示部５０に表示する（Ｓ１１）。
【００３１】
以上のように、光ファイバ１３の先端に加工を加えることによって一つのレーザ光を２つのレーザ光に分岐し、かつ相対的な角度Δθを生じさせることで２つのドップラシフト周波数と速度の関係から速度計測を行うことが可能となる。
【実施例１】
【００３２】
対象物Ｍとしてモータの軸に取り付けた円筒状のプーリ（２４ｍｍ径）を使用し、プーリ表面へ波長１５４５ｎｍのレーザ光を照射してその速度の測定を行った。出射手段である光ファイバの端面とプーリ表面との距離を５ｍｍ、プーリの表面の周速度を一定とした。本実施例では、クラッド径１２５μｍ、コア径５０μｍのマルチモード光ファイバを用い、Ｖ字カットの先端角度Δφは９０°、そのとき得られた２本のレーザ光の照射角度の差Δθは６５°であった。２ビームをプーリ表面に照射し、ドップラシフト周波数を電気スペクトラムアナライザで観測した結果を図９に示す。
【００３３】
観測した２つのドップラシフト周波数より求めたプーリ表面の周速度は、市販のセンサ（株式会社キーエンス製 ＫＥＹＥＮＣＥ ＲＸ−２２）による測定値と一致した。これにより、Ｖ字カット光ファイバを用いた自己混合型レーザドップラ速度計による速度測定が可能であることが確認された。
【図面の簡単な説明】
【００３４】
【図１】本発明に係る自己混合型レーザドップラ速度計における一実施形態の光学系の概要を示す構成図である。
【図２】図１に示す光学系の平面断面図である。
【図３】光ファイバの先端部を示す平面断面図である。
【図４】レーザ光の照射角度の差Δθを示す説明図である。
【図５】光ファイバの他の実施形態における概略斜視図である。
【図６】図５に示す光ファイバにおけるΔθ及びΔφを示す平面断面図である。
【図７】本発明に係る自己混合型レーザドップラ速度計における一実施形態の回路構成を示すブロック図である。
【図８】速度計測の流れを示すフローチャートである。
【図９】ドップラシフト周波数を電気スペクトラムアナライザで観測した結果を示すグラフである。
【符号の説明】
【００３５】
Ａ１、Ａ２ 平面
Ｍ 対象物
１１ ＬＤ
１２ ＰＤ
１３ 光ファイバ
１３ａ コア
１３ｂ クラッド
２１ ＬＤドライバ
２２ 増幅器
２３ ドップラ周波数検出部
２４ 演算部
２５ 表示部
【特許請求の範囲】
【請求項１】
光源から発せられるレーザ光を出射手段により互いに異なる方向に進む２つのレーザ光に分けて出射すると共に、当該２つのレーザ光を運動中の対象物に対してそれぞれ異なる角度から照射し、当該対象物によって散乱されたレーザ光を前記出射手段を介して前記光源側に導き、前記光源が発するレーザ光と前記対象物によって散乱されたレーザ光と混合し、混合したレーザ光に干渉として現れるドップラシフト周波数から前記対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計において、
前記出射手段は、光ファイバから形成されると共に、その一端には前記レーザ光が出射される出射端面であって、互いに平行でない２つの平面により形成される出射端面を備えていることを特徴とする自己混合型のレーザドップラ速度計。
【請求項２】
請求項１に記載の自己混合型のレーザドップラ速度計において、
前記出射手段の前記出射端面は、前記光ファイバの一端をＶ溝形状とすることにより形成されてなることを特徴とする自己混合型のレーザドップラ速度計。
【請求項３】
請求項１に記載の自己混合型のレーザドップラ速度計において、
前記出射手段の前記出射端面は、前記光ファイバの一端を先端に至るに従って幅が狭くなる楔形状とすることにより形成されてなることを特徴とする自己混合型のレーザドップラ速度計。
【請求項１】
光源から発せられるレーザ光を出射手段により互いに異なる方向に進む２つのレーザ光に分けて出射すると共に、当該２つのレーザ光を運動中の対象物に対してそれぞれ異なる角度から照射し、当該対象物によって散乱されたレーザ光を前記出射手段を介して前記光源側に導き、前記光源が発するレーザ光と前記対象物によって散乱されたレーザ光と混合し、混合したレーザ光に干渉として現れるドップラシフト周波数から前記対象物の速度を計測する自己混合型のレーザドップラ速度計において、
前記出射手段は、光ファイバから形成されると共に、その一端には前記レーザ光が出射される出射端面であって、互いに平行でない２つの平面により形成される出射端面を備えていることを特徴とする自己混合型のレーザドップラ速度計。
【請求項２】
請求項１に記載の自己混合型のレーザドップラ速度計において、
前記出射手段の前記出射端面は、前記光ファイバの一端をＶ溝形状とすることにより形成されてなることを特徴とする自己混合型のレーザドップラ速度計。
【請求項３】
請求項１に記載の自己混合型のレーザドップラ速度計において、
前記出射手段の前記出射端面は、前記光ファイバの一端を先端に至るに従って幅が狭くなる楔形状とすることにより形成されてなることを特徴とする自己混合型のレーザドップラ速度計。
【図１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【公開番号】特開２００６−２２０４６６（Ｐ２００６−２２０４６６Ａ）
【公開日】平成１８年８月２４日（２００６．８．２４）
【国際特許分類】
【出願番号】特願２００５−３２４６５（Ｐ２００５−３２４６５）
【出願日】平成１７年２月９日（２００５．２．９）
【出願人】（０００１２５３６９）学校法人東海大学 (352)
【Ｆターム（参考）】
【公開日】平成１８年８月２４日（２００６．８．２４）
【国際特許分類】
【出願日】平成１７年２月９日（２００５．２．９）
【出願人】（０００１２５３６９）学校法人東海大学 (352)
【Ｆターム（参考）】
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