光変調素子および空間光変調器
【課題】スピン注入磁化反転素子による、光変調度を向上させた光変調素子を提供する。
【解決手段】光変調素子１は、垂直磁化異方性を有する磁化固定層１１、中間層１２、および垂直磁化異方性を有する磁化自由層１３、の順に積層したスピン注入磁化反転素子構造を備え、上下に接続された一対の電極２，３を介して電流を供給されることにより前記磁化自由層１３の磁化方向を変化させる。磁化自由層１３は、組成がＧｄ：１９〜２７ａｔ％、Ｆｅ：７３〜８１ａｔ％であるＧｄ−Ｆｅ合金からなり、飽和磁化が５０〜２５０ｅｍｕ／ｃｃであることを特徴とする。磁気光学効果の大きいＧｄＦｅ合金においてＦｅを多く含有することで、磁化方向の安定性を保持しつつ反転電流を低減することができ、磁化自由層１３の厚膜化による光変調度のさらなる拡大を可能とする。
【解決手段】光変調素子１は、垂直磁化異方性を有する磁化固定層１１、中間層１２、および垂直磁化異方性を有する磁化自由層１３、の順に積層したスピン注入磁化反転素子構造を備え、上下に接続された一対の電極２，３を介して電流を供給されることにより前記磁化自由層１３の磁化方向を変化させる。磁化自由層１３は、組成がＧｄ：１９〜２７ａｔ％、Ｆｅ：７３〜８１ａｔ％であるＧｄ−Ｆｅ合金からなり、飽和磁化が５０〜２５０ｅｍｕ／ｃｃであることを特徴とする。磁気光学効果の大きいＧｄＦｅ合金においてＦｅを多く含有することで、磁化方向の安定性を保持しつつ反転電流を低減することができ、磁化自由層１３の厚膜化による光変調度のさらなる拡大を可能とする。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、入射した光を磁気光学効果により光の位相や振幅等を空間的に変調して出射する空間光変調器に用いる光変調素子、およびこれを用いた空間光変調器に関する。
【背景技術】
【０００２】
空間光変調器は、画素として光学素子（光変調素子）を用い、これを２次元アレイ状に配列して光の位相や振幅等を空間的に変調するものであって、ホログラフィー装置等の露光装置、ディスプレイ技術、記録技術等の分野で広く利用されている。また、２次元で並列に光情報を処理することができることから光情報処理技術への応用も研究されている。空間光変調器として、従来より液晶が用いられ、表示装置として広く利用されている（非特許文献１）が、ホログラフィーや光情報処理用としては、応答速度や画素の高精細性が不十分であるため、近年では、高速処理かつ画素の微細化の可能性が期待される磁気光学材料を用いた磁気光学式空間光変調器の開発が進められている（例えば、特許文献１〜４）。
【０００３】
磁気光学式空間光変調器（以下、単に空間光変調器という。）においては、磁気光学材料すなわち磁性体に入射した光が透過または反射する際にその偏光の向きを変化させて出射する、ファラデー効果（反射の場合はカー効果）を利用している。すなわち、選択された画素（選択画素）における光変調素子の磁化方向とそれ以外の画素（非選択画素）における光変調素子の磁化方向を異なるものとして、選択画素から出射した光と非選択画素から出射した光で、その偏光の回転角（旋光角）に差を生じさせる。光変調素子の磁化方向を変化させる方法として、光変調素子に磁界を印加する磁界印加方式（特許文献１，２）の他に、近年では光変調素子にスピンを注入するスピン注入方式（特許文献３，４）がある。
【０００４】
磁界印加方式の光変調素子は、具体的には磁性ガーネット膜で形成され、画素毎の光変調素子に磁界を印加するために、電極配線を、当該光変調素子への入射光および出射光を遮らないように各画素の光変調素子の周縁に張り巡らせて光変調素子の周囲に電流を供給している。しかし、配線を画素間の光変調素子の外周に沿って配する構造となっているために、数μｍ以下の微細な画素を形成することが困難であり、また、電流による合成磁界を利用するために、さらなる画素の微細化を行うと隣接画素へのクロストークが大きくなるという問題がある。
【０００５】
一方、スピン注入方式の光変調素子は、ＣＰＰ−ＧＭＲ（Current Perpendicular to the Plane Giant MagnetoResistance：垂直通電型巨大磁気抵抗効果）素子やＴＭＲ（Tunnel MagnetoResistance：トンネル磁気抵抗効果）素子のような、磁気ランダムアクセスメモリ（ＭＲＡＭ）にも適用されるスピン注入磁化反転素子を適用することができる。一般的に、スピン注入磁化反転素子は、非磁性層を挟んだ２つの磁性層からなる少なくとも３層の積層構造で、上下に一対の電極を接続して膜面に垂直に電流を供給することによりスピンが注入され、磁性層の１つ（磁化自由層）の磁化方向が変化するスピン注入磁化反転（以下、適宜磁化反転という）が起きる（非特許文献２参照）。光変調素子の上および下に電極を配置するため、インジウム−スズ酸化物（Indium Tin Oxide：ＩＴＯ）等の透明電極材料を使用して、光が電極を透過して光変調素子に入射するように構成される。そして、スピン注入磁化反転素子は一辺が数十ｎｍ〜数百ｎｍ程度の微小な素子で好適に駆動するため、画素の１μｍ以下の微細化が容易である。
【０００６】
さらにこれらのスピン注入磁化反転素子について、従来は膜面方向の磁化を示す磁性材料について研究されていたが、最近では、ＭＲＡＭの、よりいっそうの大容量化および省電力化のために、さらなる微細化が可能で、かつ磁化反転に要する電流（反転電流）を低減できる、膜面に垂直方向の磁化を示す（垂直磁気異方性を有する）磁性材料が研究されている（例えば、特許文献４）。光変調素子においても、垂直磁気異方性を有するスピン注入磁化反転素子は、画素のいっそうの微細化、高速応答、および省電力化を可能とし、さらに膜面にほぼ垂直に光を入射することにより、極カー効果で旋光角が大きくなり、光変調度を高くすることができるのでより好ましい。さらに、光変調素子として光変調度の高い、すなわち旋光角を大きくするためのファラデー効果やカー効果（以下、適宜両者をまとめて磁気光学効果と称する）の大きい磁性材料が研究され、磁気光学効果の大きい垂直磁気異方性材料として、Ｇｄ−Ｆｅ系合金が知られている（例えば、非特許文献３）。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００７】
【特許文献１】特開２００５−７０１０１号公報
【特許文献２】特開２００５−２２１８４１号公報
【特許文献３】特開２００８−８３６８６号公報
【特許文献４】特開２００９−２６５５６１号公報
【非特許文献】
【０００８】
【非特許文献１】T.Sonehara, H.Miura, and J.Amako, “Moving 3D-CGH Reconstruction Using a Liquid Crystal Spatial Wavefront Modulator”, the 12th International Display Research Conference, 1992, pp.315-318
【非特許文献２】E.B.Mayer, D.C.Ralph, J.A.Katine, R.N.Louie, R.A.Buhrman, “Current-induced switching of domains in magnetic multilayer devices”, Science, 1999, Vol.285, pp.867-870
【非特許文献３】K.Aoshima et.al, “Magneto-optical and spin-transfer switching properties of current-perpendicular-to plane spin valves with perpendicular magnetic anisotropy.”, IEEE Transactions on Magnetics, 2008, Vol.44, No.11, pp.2491-2495
【非特許文献４】Landolt-Bornstein Group3, Vol.19, “Magnetic Properties of Metals”, Springer-Verlag, 1988, p.218
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００９】
しかしながら、スピン注入磁化反転素子において磁化反転させることができる部分である磁化自由層は、通常、厚さ数ｎｍ程度の極薄膜であり、厚膜化すると比例して磁化反転すべき体積が増大するために、反転電流が大きくなり、さらには磁化反転が困難となる。したがって、スピン注入磁化反転素子は、磁気光学効果の大きい磁性材料を適用しても、厚さ２〜３μｍ程度の磁性ガーネット膜からなる磁界印加方式の光変調素子と比較して光変調度が著しく低く、光変調素子としては改良の余地がある。
【００１０】
本発明は前記問題点に鑑み創案されたもので、空間光変調器の画素に用いるための高精細かつ高速応答の可能なスピン注入磁化反転素子による光変調度を向上させた光変調素子を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１１】
前記課題を解決するために、本発明者らは、垂直磁気異方性材料の中でも磁気光学効果は大きいＧｄ−Ｆｅ合金をスピン注入磁化反転素子の磁化自由層に適用することとした。Ｇｄ−Ｆｅ合金は、磁化自由層としての保磁力を確保し、かつ飽和磁化を小さくして垂直磁気異方性を示すようにするために、従来、補償組成付近の組成で適用されている。しかし、Ｇｄ−Ｆｅ合金のＦｅを増大させることで垂直磁気異方性が増加する（非特許文献４参照）ことから、補償組成に対してＦｅを増大させて解析した結果、特定の範囲までであれば磁化方向の安定性が確保されることを知得し、さらに反転電流が小さくなるために、通常の磁化自由層よりも厚膜化することが可能となることに至った。
【００１２】
すなわち、本発明に係る光変調素子は、垂直磁化異方性を有する磁化固定層と、中間層と、垂直磁化異方性を有する磁化自由層とを積層したスピン注入磁化反転素子構造を備え、上下に接続された一対の電極を介して電流を供給されることにより前記磁化自由層の磁化方向を変化させて、入射した光をその偏光方向を変化させて出射するものである。そして、この光変調素子において、前記磁化自由層は、組成がＧｄ：１９〜２７ａｔ％、Ｆｅ：７３〜８１ａｔ％であるＧｄ−Ｆｅ合金からなり、飽和磁化が５０〜２５０ｅｍｕ／ｃｃであることを特徴とする。
【００１３】
かかる構成により、光変調素子は、磁化自由層が組成を限定されたＧｄ−Ｆｅ合金からなり、さらに飽和磁化が限定されていることで、磁化方向が安定し、さらに当該磁化自由層が厚膜化されて光変調度を向上させることができる。
【００１４】
また、本発明に係る空間光変調器は、基板と、この基板上に２次元配列された複数の画素と、前記複数の画素から１つ以上の画素を選択する画素選択手段と、この画素選択手段が選択した画素に所定の電流を供給する電流供給手段と、を備えて、前記画素選択手段が選択した画素に入射した光の偏光方向を特定の方向に変化させて出射するものである。そして、前記空間光変調器は、前記画素が、前記本発明に係る光変調素子と、この光変調素子の上下に接続された一対の電極と、を備えることを特徴とする。
【００１５】
かかる構成により、空間光変調器は、画素に光変調度が高くかつ微細化可能な光変調素子を備えることができる。
【発明の効果】
【００１６】
本発明に係る光変調素子によれば、高精細と高速応答とを同時に可能とするスピン注入磁化反転素子を適用し、さらに安定した動作を保持しつつ光変調度の高い空間光変調器の画素とすることができる。また、本発明に係る空間光変調器によれば、高精細でコントラストを大きくすることができ、また画素選択動作が安定する。
【図面の簡単な説明】
【００１７】
【図１】本発明の実施形態に係る光変調素子の断面の構成を示す模式図である。
【図２】（ａ）、（ｂ）は、本発明に係る光変調素子の動作を説明する模式図である。
【図３】本発明に係る光変調素子を用いた空間光変調器の構成を示す平面模式図である。
【図４】図３に示す空間光変調器を用いた表示装置の模式図で、図３のＡ−Ａ断面図に対応する図である。
【図５】実施例の光変調素子の積層構造のサンプルによる、磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金の磁気特性を示すグラフであり、（ａ）は飽和磁化のＦｅ含有率依存性、（ｂ）は保磁力のＦｅ含有率依存性、（ｃ）は飽和磁化の膜厚依存性、（ｄ）は保磁力の膜厚依存性を示す。
【図６】実施例の光変調素子の積層構造のサンプルのカー回転角を示すグラフであり、（ａ）は磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率依存性、（ｂ）は磁化自由層の膜厚依存性を示す。
【図７】実施例の光変調素子に係るＧＭＲ素子の磁化反転特性を示す電流に対する抵抗変化のグラフであり、磁化自由層の組成が（ａ）はＧｄ27.5Ｆｅ72.5、（ｂ）はＧｄ24.4Ｆｅ75.6、（ｃ）はＧｄ21.7Ｆｅ78.3、（ｄ）はＧｄ19.7Ｆｅ80.3を示す。
【図８】実施例の光変調素子に係るＧＭＲ素子の反転電流密度の、磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率依存性を示すグラフである。
【図９】実施例の光変調素子に係るＧＭＲ素子による、磁化自由層の磁化反転に関する指標について、ＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率依存性を示すグラフであり、（ａ）はパルス電流のパルス幅が１ｎｓの場合の反転電流密度、（ｂ）は熱安定性指標を示す。
【発明を実施するための形態】
【００１８】
以下、本発明に係る光変調素子および空間光変調器を実現するための形態について図を参照して説明する。
【００１９】
［光変調素子］
本発明の実施形態に係る光変調素子１は、図１に示すように、磁化固定層１１、中間層１２、磁化自由層１３、保護層１４の順に積層された構成であり、一対の電極である上部電極２と下部電極３（以下、適宜電極２，３）に上下で接続されて、膜面に垂直に電流を供給される。光変調素子１は、磁化が一方向に固定された磁化固定層１１および磁化の方向が回転可能な磁化自由層１３を、非磁性導体または絶縁体である中間層１２を挟んで備えたＣＰＰ−ＧＭＲ（Current Perpendicular to the Plane Giant MagnetoResistance：垂直通電型巨大磁気抵抗）素子やＴＭＲ（Tunnel MagnetoResistance：トンネル磁気抵抗）素子等のスピン注入磁化反転素子である。さらに、製造工程におけるダメージからこれらの層を保護するためおよび上面（磁化自由層１３）の酸化防止のために、最上層に保護層１４が設けられている。また、磁化固定層１１の下に、下部電極３との密着性や薄膜の結晶配向性等を向上させるために、金属膜からなる下地層（図示せず）を設けてもよい。光変調素子１を構成する各層は、下部電極３を形成された上に、例えばスパッタリング法や分子線エピタキシー（ＭＢＥ）法等の公知の方法で連続的に成膜されて積層され、電子線リソグラフィおよびイオンビームミリング法等で所望の平面視形状に加工される。光変調素子１の平面視形状は限定されないが、一辺が１００〜５００ｎｍ程度の矩形またはこれに相当する大きさの形状であれば、磁化固定層１１および磁化自由層１３がそれぞれ単磁区を形成し易く好ましい。以下、光変調素子１を構成する各層の詳細を説明する。
【００２０】
磁化固定層１１は、垂直磁気異方性を有するＣＰＰ−ＧＭＲ素子やＴＭＲ素子等の磁化固定層として公知の磁性材料にて構成することができ、その厚さは８〜３０ｎｍとすることが好ましい。具体的にはＦｅ，Ｃｏ，Ｎｉのような遷移金属およびそれらを含む合金、例えばＴｂＦｅ系、ＴｂＦｅＣｏ系、ＣｏＣｒ系、ＣｏＰｔ系、ＣｏＰｄ系、ＦｅＰｔ系の合金が挙げられる。また、磁化固定層１１は、これらの遷移金属の膜と非磁性金属の膜とを交互に積層した多層膜で構成してもよく、Ｃｏ／Ｐｔ，Ｆｅ／Ｐｔ，Ｃｏ／Ｐｄ等の多層膜が挙げられる。これらの材料で構成することで、強い垂直磁気異方性を有し、また大きな保磁力を有する磁化固定層１１とすることができる。磁化固定層１１は、これらの単層または多層膜にさらに、中間層１２との界面側に、ＣｏＦｅ合金等の遷移金属または遷移金属を含む合金からなる厚さ０．１〜１ｎｍの層を、積層してもよい。あるいは、前記多層膜においては、Ｆｅ，Ｃｏの膜を中間層１２との界面側に積層する。磁化固定層１１と中間層１２との界面に遷移金属の膜を配置することで当該界面でのスピン偏極率を高くして、中間層１２を介して磁化自由層１３へ注入するスピンによるスピントルクが増大するため、反転電流を低減することができる。
【００２１】
中間層１２は、磁化固定層１１と磁化自由層１３との間に設けられる。光変調素子１がＣＰＰ−ＧＭＲ素子であれば、中間層１２は、Ｃｕ，Ａｕ，Ａｇのような非磁性金属からなり、その厚さは３〜２０ｎｍ程度である。また、光変調素子１がＴＭＲ素子であれば、中間層１２は、ＭｇＯ，Ａｌ2Ｏ3，ＨｆＯ2のような絶縁体や、Ｍｇ／ＭｇＯ／Ｍｇのような絶縁体を含む積層膜からなり、その厚さは０．５〜３ｎｍ程度である。光変調素子１は、反射型の空間光変調器に適用される場合は、特にＡｇからなる厚さ３〜１５ｎｍの中間層１２を設けたＣＰＰ−ＧＭＲ素子とすることが好ましい。
【００２２】
磁化自由層１３は遷移金属（ＴＭ）と希土類金属（ＲＥ）との合金（ＲＥ−ＴＭ合金）の一種であるＧｄ−Ｆｅ合金（以下、ＧｄＦｅ合金）で形成され、その組成は、Ｇｄ：１９〜２７ａｔ％、Ｆｅ：７３〜８１ａｔ％とする（Ｇｄ，Ｆｅの含有率の合計は１００ａｔ％）。遷移金属であるＦｅが一方向（＋ｚ方向とする）の磁気モーメントを示すのに対し、Ｇｄは、この一方向の逆方向（−ｚ方向）の磁気モーメントを示す。ＲＥ−ＴＭ合金は、スピン注入磁化反転素子の磁性層として適用する場合には、通常、ＴＭ，ＲＥのそれぞれの磁気モーメントが相殺される組成（補償組成）に対して僅かにＲＥが多い組成として、当該ＲＥ−ＴＭ合金全体として飽和磁化の小さい−ｚ方向の磁気モーメントとして、容易に垂直磁気異方性を示すようにし、かつ必要な保磁力を確保している。しかしながら、ＧｄＦｅ合金については、このような補償組成付近では、他のＲＥ−ＴＭ合金と比較して保磁力が小さいにもかかわらず、磁化自由層に適用した場合の反転電流は小さくはなく、他のＲＥ−ＴＭ合金と同様に厚膜化は困難である。本発明に係る光変調素子１の磁化自由層１３に適用されるＧｄＦｅ合金においては、Ｆｅの含有率を７３ａｔ％以上として、全体として＋ｚ方向の磁気モーメントを示すようにする。好ましくは７８ａｔ％以上である。また、ＧｄＦｅ合金は、波長７８０ｎｍ近傍の光に対する磁気光学効果が大きく、Ｆｅの含有率が多くなると、依存性は小さいが、磁気光学効果がさらに向上する。一方、ＧｄＦｅ合金は、Ｆｅの含有率が８１ａｔ％を超えると、Ｆｅの＋ｚ方向の磁気モーメントが支配的になって飽和磁化が過大となり、垂直磁気異方性を示さなくなる。このような組成を限定したＧｄＦｅ合金は、例えばスパッタリング法にて成膜する場合は、磁化自由層１３の所望の組成に対応した組成のＧｄＦｅ合金からなるターゲットを用いればよい。なお、ターゲットの組成と形成される膜の組成とは必ずしも一致しないので、予め調査した上でターゲットの組成を決定する。
【００２３】
磁化自由層１３は、飽和磁化が５０〜２５０ｅｍｕ／ｃｃとなるように、ＧｄＦｅ合金の組成を前記範囲で制御し、また膜厚を制御する。飽和磁化は体積あたりのパラメータであるので原則として膜厚に依存しないが、磁化自由層１３のように数十ｎｍ以下の薄膜では、中間層１２との界面のミキシングや表面（界面）粗さに影響され易くなると考えられ、薄くなるほど膜厚に強く依存して飽和磁化が変化するようになる。磁化自由層１３の飽和磁化は、Ｆｅの含有率が補償組成を超える７３ａｔ％以上において、Ｆｅの含有率に比例する。飽和磁化が５０ｅｍｕ／ｃｃ未満では、Ｆｅの＋ｚ方向の磁気モーメントが不十分である。また、保磁力は飽和磁化に反比例するため、磁化自由層１３の飽和磁化が小さいと保磁力が大きくなって、磁化反転し難くなる。したがって、磁化自由層１３を形成するＧｄＦｅ合金は、Ｆｅの含有率を多くして、飽和磁化を５０ｅｍｕ／ｃｃ以上とし、好ましくは１００ｅｍｕ／ｃｃ以上である。一方、磁化自由層１３は、飽和磁化が２５０ｅｍｕ／ｃｃを超えると過大であり、前記した通り、垂直磁気異方性を示さなくなる。
【００２４】
磁化自由層１３は、膜厚が厚くなるとファラデー回転角が比例して大きくなり、光変調度が高くなるため、膜厚８ｎｍ以上が好ましい。一方、ＧｄＦｅ合金は、膜厚３０ｎｍ程度以上になると、光が透過せずに表面で反射するようになるため、旋光角が膜厚に依存しないカー回転角になり、５０ｎｍを超えて厚くしても、光変調度のさらなる向上の効果は得られない。したがって、磁化自由層１３は、膜厚５０ｎｍ以下が好ましい。
【００２５】
保護層１４は、Ｔａ，Ｒｕ，Ｃｕの単層、または、Ｃｕ／Ｔａ，Ｃｕ／Ｒｕの２層等（Ｃｕが内側（磁化自由層１３側））から構成され、特にＲｕが好ましい。保護層１４の厚さは、１ｎｍ未満であると連続した膜を形成し難く、一方、１０ｎｍを超えて厚くすると、光変調素子１の上方からの入射光の透過光量を減衰させるため、１〜１０ｎｍとすることが好ましく、３〜５ｎｍとすることがさらに好ましい。
【００２６】
次に、光変調素子１の磁化反転の動作を、図２を参照して説明する。なお、図２において保護層１４は図示を省略する。スピン注入磁化反転素子である光変調素子１は、逆方向のスピンを持つ電子を注入することにより、すなわち電流を反対向きに供給することにより、磁化自由層１３の磁化方向を反転させて、磁化固定層１１の磁化方向と同じ方向または１８０°異なる方向にする。具体的には、図２（ａ）に示すように、上部電極２を「＋」、下部電極３を「−」にして、磁化自由層１３側から磁化固定層１１へ電流を供給すると、磁化自由層１３の磁化は磁化固定層１１の磁化方向と同じ方向になる。以下、この状態を光変調素子１の磁化が平行である（Ｐ：Parallel）という。反対に、図２（ｂ）に示すように、上部電極２を「−」、下部電極３を「＋」にして、磁化固定層１１側から磁化自由層１３へ電流を供給すると、磁化自由層１３の磁化は磁化固定層１１の磁化方向と逆方向になる。以下、この状態を光変調素子１の磁化が反平行である（ＡＰ：Anti-Parallel）という。なお、光変調素子１に供給する電流の大きさは反転電流以上とする必要があるが、より小さいことが好ましく、電流密度で１×１０5〜２×１０7Ａ／ｃｍ2であることが好ましい。
【００２７】
光変調素子１に入射した光が磁性体である磁化自由層１３を透過（または表面で反射）すると、磁気光学効果により、光はその偏光の向きが変化（旋光）して出射する。さらに、磁性体の磁化方向が１８０°異なると、当該磁性体の磁気光学効果による旋光の向きは反転する。したがって、図２（ａ）、（ｂ）にそれぞれ示す、磁化が平行、反平行である、すなわち磁化自由層１３の磁化方向が互いに１８０°異なる光変調素子１における旋光角は、互いに異なる角度（向きも含める）となる。本実施形態では、光変調素子１に入射した光は、磁化自由層１３を透過し、中間層１２の表面（磁化自由層１３と中間層１２との界面）で反射して、再び磁化自由層１３を透過して光変調素子１から出射する。したがって、光はファラデー回転にて旋光するが、本明細書では、このような場合は光が光変調素子１に反射したとして、旋光角をカー回転角と表し、その角度の大きさをθkとする。すなわち図２（ａ）、（ｂ）に示す光変調素子１に反射した光は、それぞれ＋θk，−θkの角度で旋光する。このように、光変調素子１は、その出射光の偏光の向きを、供給される電流の向きに応じて変化させることで後記の空間光変調器等の画素として機能する。
【００２８】
光変調素子１の磁化が平行、反平行いずれかの磁化を示しているとき、その磁化を反転させる電流が供給されるまでは当該磁化の状態が保持される、すなわち電流の供給が停止された状態でも磁化自由層１３は磁化方向が一定に保持される必要がある。また、連続電流を供給されると、光変調素子１がジュール熱で加熱されて磁化反転動作に影響する虞があるので、パルス電流のように磁化方向を反転させる電流値に一時的に到達する電流を用いることができるようにするためである。そのため、一般的なスピン注入磁化反転素子においては、磁化自由層の保磁力を０．２ｋＯｅ程度以上としている。ＧｄＦｅ合金は、前記した通り補償組成付近の組成としても保磁力が比較的小さく、本発明に係る光変調素子１の磁化自由層１３においては、補償組成に対してある程度Ｆｅを多くして飽和磁化を大きくしたために、保磁力がさらに小さく、厚膜化しても０．２ｋＯｅに満たない場合がある。しかし、磁化自由層は、熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴが十分に大きければ、磁化方向が一定に保持される。Ｅ0は、磁化自由層における磁化反転経路でのエネルギーバリアであり、磁化自由層の磁気異方性エネルギーおよび体積に比例する。ｋBはボルツマン定数、Ｔは絶対温度である。
【００２９】
磁化自由層の熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴは、一般的に、磁気ランダムアクセスメモリ（ＭＲＡＭ）のメモリセル等に使用するスピン注入磁化反転素子において、磁化自由層の磁化方向をデータとして長期間記憶することが可能であるかを判定する指標であり、実用上、４０以上が推奨され、５０以上であれば１０年間以上の記憶の保持が可能であるとされる（参考文献１：J.M.Slaughter, et.al, “Toggle and spin-torque MRAM: status and outlook”, Magnetics Japan, 2010, Vol.5, No.4）。これに対して、本発明に係る光変調素子１は、空間光変調器に使用されて、磁化自由層１３の磁化方向により画素の表示を行うもので、短時間でデータが書き換えられる（磁化反転させる）ものである。したがって、磁化自由層１３は、ＭＲＡＭのメモリセルのような長期の磁化方向を保持するための４０以上もの熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴは必要としないといえる。
【００３０】
磁気光学効果の大きさは、入射光の波数ベクトルと磁性体の磁化ベクトルとのスカラー積に比例する。すなわち磁化自由層１３のカー回転角θk（またはファラデー回転角）は、光の入射角が磁化自由層１３の磁化方向に平行に近いほど大きくなる。磁化自由層１３は垂直磁気異方性、すなわち膜面に垂直な方向の磁化を有するので、垂直に（入射角０°で）光を入射することが最も好ましく、極カー効果により、大きなカー回転角θkが得られる。
【００３１】
以上のように、本発明に係る光変調素子によれば、高精細かつ高速応答とすることが可能な垂直磁気異方性を有するスピン注入磁化反転素子に磁気光学効果の大きい材料を用いて、光変調度を向上させた光変調素子とすることができる。
【００３２】
［空間光変調器］
次に、前記の本発明に係る光変調素子を画素に備える空間光変調器について、図面を参照してその実施形態を説明する。なお、本明細書における画素とは、空間光変調器による表示の最小単位での情報（明／暗）を表示する手段を指す。
【００３３】
本発明の一実施形態に係る空間光変調器１０は、図３に示すように、基板７と、基板７上に２次元アレイ状に配列された画素４からなる画素アレイ４０と、画素アレイ４０から１つ以上の画素４を選択して駆動する電流制御部８０を備える。なお、本明細書における平面（上面）は空間光変調器１０の光の入射面であり、空間光変調器１０は画素４（画素アレイ４０）に上方から入射した光を反射してその光を変調して上方へ出射する反射型の空間光変調器である。
【００３４】
図３に示すように、画素アレイ４０は、平面視でストライプ状の複数の上部電極２，２，…と、同じくストライプ状で、平面視で上部電極２と直交する複数の下部電極３，３，…と、を備え、上部電極２と下部電極３との交点毎に１つの画素４を設ける。したがって、画素４は、空間光変調器１０の光の入射面に、２次元アレイ状に配列されて画素アレイ４０を構成する。本実施形態では、画素アレイ４０は、４行×４列の１６個の画素４からなる構成で例示される。なお、上部電極２と下部電極３は、適宜、両者をまとめて電極２，３と称する。そして、図３および図４に示すように、画素４は、当該画素４における一対の電極としての上部電極２および下部電極３と、これらの電極２，３に上下から挟まれた光変調素子１を備える。また、図４において、光変調素子１の保護層１４（図１参照）は図示を省略する。また、隣り合う上部電極２，２間、光変調素子１，１間、および下部電極３，３間には、絶縁部材６が形成されている。
【００３５】
図３に示すように、電流制御部８０は、上部電極２を選択する上部電極選択部８２と、下部電極３を選択する下部電極選択部８３と、これらの電極選択部８２，８３を制御する画素選択部（画素選択手段）８４と、電極２，３に電流を供給する電源（電流供給手段）８１と、を備える。これらはそれぞれ公知のものでよく、光変調素子１を磁化反転させるために適正な電圧・電流を供給するものとする。
【００３６】
上部電極選択部８２は上部電極２の１つ以上を選択し、下部電極選択部８３は下部電極３の１つ以上を選択するために、それぞれ複数のスイッチング素子から構成され、選択した電極２，３に電源８１から所定の電流を供給させる。画素選択部８４は、例えば図示しない外部からの信号に基づいて画素アレイ４０の特定の１つ以上の画素４を選択し、選択した画素４に接続する電極２，３を電極選択部８２，８３に選択させる。電源８１は、選択した画素４に備えられる光変調素子１を磁化反転させるために適正な電圧・電流を供給するもので、電圧を正負反転可能なパルス電流を供給することができる。このような構成により、特定の画素４が選択され、この画素４の光変調素子１に、所定の向きのパルス電流が供給されて磁化反転させる。
【００３７】
空間光変調器１０の画素４の構成の詳細を図３および図４を参照して説明する。上部電極２は、図４に示すように光変調素子１の上に配され、図３に示すように横方向に帯状に延設される。１つの上部電極２は、横１行に配置された複数の画素４，４，…のそれぞれの光変調素子１に接続して電流を供給する。一方、下部電極３は、光変調素子１の下に配され、縦方向に帯状に延設される。１つの下部電極３は、縦１列に配置された複数の画素４，４，…のそれぞれの光変調素子１に接続して電流を供給する。上部電極２は、光変調素子１の入射光および出射光を遮らないように透明電極材料で形成される。一方、下部電極３は導電性の優れた電極用金属材料で形成される。
【００３８】
光変調素子１は、図３に示すように、平面視で上部電極２と下部電極３の重なる部分に配され、この電極２，３に上下から挟まれて接続されている。光変調素子１の平面視形状は、本実施形態においては正方形であるが、これに限定されるものではない。また、１個の画素４に１個の光変調素子１を備えるが、例えば１つの画素４に面方向で（１×３）個、（２×２）個等の複数の光変調素子１を備えてもよい。
【００３９】
上部電極２は、光が透過するように透明電極材料で構成される。透明電極材料は、例えば、インジウム−スズ酸化物（Indium Tin Oxide：ＩＴＯ）、インジウム亜鉛酸化物（Indium Zinc Oxide：ＩＺＯ）、酸化スズ（ＳｎＯ2）、酸化アンチモン−酸化スズ系（ＡＴＯ）、酸化亜鉛（ＺｎＯ）、フッ素ドープ酸化スズ（ＦＴＯ）、酸化インジウム（Ｉｎ2Ｏ3）等の公知の透明電極材料からなる。これらの透明電極材料は、スパッタリング法、真空蒸着法、塗布法等の公知の方法により成膜され、成形加工される。
【００４０】
下部電極３は、例えばＣｕ，Ａｌ，Ａｕ，Ｐｔ等の金属やその合金のような一般的な電極用金属材料からなる。そして、スパッタリング法等の公知の方法により成膜、フォトリソグラフィ、およびエッチングまたはリフトオフ法等によりストライプ状に加工される。
【００４１】
基板７は、例えば表面を熱酸化したＳｉ基板等の公知の基板が適用できる。絶縁部材６は、隣り合う上部電極２，２間（図４不図示）、光変調素子１，１間、および下部電極３，３間に配され、例えば、ＳｉＯ2やＡｌ2Ｏ3等からなる。
【００４２】
（空間光変調器の画素選択の動作）
次に、空間光変調器１０の画素選択の動作を、この空間光変調器１０を用いた表示装置として、図４を参照して説明する。電極２，３は、前記の通り、電流制御部８０に接続される。また、図４に示すように、本実施形態に係る空間光変調器１０の画素アレイ４０の直上には、画素アレイ４０に向けて光（レーザー光）を照射する光源等を備える光学系ＯＰＳと、光学系ＯＰＳから照射された光を画素アレイ４０に入射する前に１つの偏光成分の光（１つの向きの偏光、以下、適宜偏光という）にする偏光フィルタＰＦｉと、この上方から画素アレイ４０に入射する偏光（入射偏光）を透過させ、かつ画素アレイ４０で反射して出射した光を側方へ反射するハーフミラーＨＭと、が配置される。そして、画素アレイ４０の上方の前記ハーフミラーＨＭの側方には、ハーフミラーＨＭで反射して到達した光から特定の偏光成分の光を遮光する偏光フィルタＰＦｏと、偏光フィルタＰＦｏを透過した光を検出する検出器ＰＤとが配置される。
【００４３】
光学系ＯＰＳは、例えばレーザー光源、およびこれに光学的に接続されてレーザー光を画素アレイ４０の全面に照射する大きさに拡大するビーム拡大器、さらに拡大されたレーザー光を平行光にするレンズで構成される（図示省略）。光学系ＯＰＳから照射された光（レーザー光）は様々な偏光成分を含んでいるため、この光を画素アレイ４０の手前の偏光フィルタＰＦｉを透過させて、１つの偏光成分の光（偏光）にする。偏光フィルタＰＦｉ，ＰＦｏはそれぞれ偏光板等であり、検出器ＰＤはスクリーン等の画像表示手段である。
【００４４】
光学系ＯＰＳは、平行光としたレーザー光を、画素アレイ４０へ膜面に垂直に（入射角０°で）入射するように照射する。レーザー光は偏光フィルタＰＦｉを透過して偏光（入射偏光）となり、ハーフミラーＨＭを透過して画素アレイ４０の上方からすべての画素４に向けて入射する。それぞれの画素４において、入射偏光は、上部電極２を透過して光変調素子１で反射して、再び上部電極２を透過して当該画素４から出射偏光として出射する。入射角０°であることから、出射偏光は入射偏光と同一の光路となる。そこで、偏光フィルタＰＦｉと画素アレイ４０との間に画素アレイ４０に対して４５°傾斜させたハーフミラーＨＭを配置して、出射偏光を側方へ反射させることで、出射偏光だけを偏光フィルタＰＦｏに到達させる。偏光フィルタＰＦｏはすべての出射偏光のうちの特定の偏光を遮光し、偏光フィルタＰＦｏを透過した光が検出器ＰＤに入射する。
【００４５】
図２を参照して説明した通り、光変調素子１に入射した光は、当該光変調素子１の磁化が平行か反平行かで、異なる角度＋θk，−θkに旋光して出射する。光変調素子１の磁化が平行（Ｐ）である画素４からの出射偏光は、入射偏光に対して角度＋θk旋光しており、偏光フィルタＰＦｏで遮光されるため、この画素４は暗く（黒く）、検出器ＰＤに表示される。一方、光変調素子１の磁化が反平行（ＡＰ）である画素４からの出射偏光は、入射偏光に対して角度−θk旋光しているので、偏光フィルタＰＦｏを透過して検出器ＰＤに到達するため、この画素４は明るく（白く）検出器ＰＤに表示される。そして、光変調素子１は、旋光角の大きさθkが大きいため、偏光フィルタＰＦｏで遮光される＋θk旋光した出射偏光に対して、−θk旋光した出射偏光は偏光の向きの差が大きく、その多くが偏光フィルタＰＦｏを透過していっそう明るく検出器ＰＤに表示される。すなわち空間光変調器１０は、コントラストに優れた表示を可能とする。
【００４６】
このように、本発明に係る空間光変調器１０は、画素４毎に明／暗（白／黒）を切り分けられ、各画素４に供給する電流の向きを切り換えれば明／暗が切り換わる。なお、空間光変調器１０の初期状態としては、例えば全体が白く表示されるように、すべての画素４の光変調素子１の磁化を反平行にするべく、上部電極２のすべてを「−」、下部電極３のすべてを「＋」にして、上向きの電流を供給すればよい。
【００４７】
図４に示す表示装置では、画素アレイ４０に垂直に光を入射する構成としたが、入射偏光を傾斜させて画素アレイ４０に入射し（入射角＞０°）、出射偏光と光路が重複しないようにして、ハーフミラーＨＭを配置しない構成としてもよい（図示せず）。ただし、前記した通り、入射方向が磁化方向に平行に近いほど磁気光学効果が高いので、入射角は３０°程度以内とすることが好ましい。
【００４８】
以上のように、本発明に係る空間光変調器によれば、高精細かつ高速応答とすることが可能なスピン注入磁化反転素子を光変調素子として、コントラストに優れた空間光変調器となる。
【００４９】
以上、本発明の光変調素子および空間光変調器を実施するための形態について述べてきたが、本発明はこれらの実施形態に限定されるものではなく、請求項に示した範囲で種々の変更が可能である。
【実施例１】
【００５０】
（サンプル作製）
本発明の効果を確認するために、本発明に係る光変調素子１（図１参照）の積層構造を模擬した積層膜のサンプル（平面視１０ｍｍ×１０ｍｍ）を作製し、その磁気特性および磁気光学効果を評価した。表面を熱酸化したＳｉ基板上に、ＤＣマグネトロンスパッタリング法で、下部電極を模擬したＣｕ膜、および表１に示す積層構造を連続して成膜した。なお、表１に示す膜厚の単位はｎｍである。磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金は、Ｇｄ２３ａｔ％−Ｆｅ７７ａｔ％の合金ターゲットとＦｅターゲットとに同時に電圧を印加して成膜した。その際に、Ｆｅターゲットの電力を変化させてＧｄＦｅ合金組成を変化させた。成膜したＧｄＦｅ合金膜は、蛍光Ｘ線測定装置を用いたＦＰ（ファンダメンタルパラメータ）法により組成を解析した結果、Ｇｄ：２７．５ａｔ％−Ｆｅ：７２．５ａｔ％、Ｇｄ：２４．４ａｔ％−Ｆｅ：７５．６ａｔ％、Ｇｄ：２１．７ａｔ％−Ｆｅ：７８．３ａｔ％、Ｇｄ：１９．７ａｔ％−Ｆｅ：８０．３ａｔ％の４通りとなった。さらに成膜時間を調整して膜厚を変化させた。
【００５１】
【表１】
【００５２】
（測定）
作製したサンプルについて、試料振動磁力計（ＶＳＭ：Vibrating Sample Magnetometer）にて磁化自由層（ＧｄＦｅ合金）の飽和磁化を測定した。また、レーザー光を用いた偏光変調法にてカー回転角を測定し、印加磁界との関係から保磁力を同定した。詳しくは、サンプルに、外部から一様な磁界を印加することによって、磁化固定層および磁化自由層の磁化方向が一方向となるようにした。そして、波長７８０ｎｍのレーザー光を入射角３０°で入射して、サンプルからの反射光の偏光の向きを、垂直磁界Ｋｅｒｒ効果測定装置で測定した。次に、反射光の偏光の測定を継続したまま、前記印加磁界と反対方向の磁界をその大きさを漸増させながら印加することによって、磁化自由層の磁化を反転させて、サンプルからの反射光の偏光の向きを再び測定した。磁化反転の前後における各旋光角の絶対値の平均をカー回転角とする。また、前記磁化反転したときの印加磁界の大きさから、磁化自由層の保磁力を測定した。図５に飽和磁化（Ｍs）および保磁力（Ｈc）、図６にカー回転角（θk）のそれぞれについて、磁化自由層の組成（Ｆｅ含有率）依存性および膜厚依存性のグラフを示す。
【００５３】
図５（ａ）、（ｂ）に示すように、磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金は、Ｆｅ：７２．５ａｔ％、７５．６ａｔ％の間において、飽和磁化は最小に、反対に保磁力は最大となる傾向を示し、この範囲にＧｄＦｅ合金の補償組成があると推測され、ＲＥ−ＴＭ合金の特徴を示した。そして、補償組成に対してＦｅ含有率を増大させていくと、飽和磁化は大きく、保磁力は小さくなることが観察された。また、図５（ｃ）に示すように、飽和磁化は膜厚依存性を示したが、これは、磁化自由層において、中間層との界面近傍がミキシング等により偏った組成となることで局所的に異なる磁気特性（飽和磁化）となり、膜厚が薄いほどこの界面近傍から影響され易いためと推測される。そして、磁化自由層の組成によって飽和磁化の膜厚依存性が異なる挙動を示したのは、界面近傍の組成の偏りが磁化自由層全体の組成と同じＦｅ−ｒｉｃｈ同士（またはＧｅ−ｒｉｃｈ同士）で同じ方向の磁気モーメントであるか、あるいはＧｄ−ｒｉｃｈとＦｅ−ｒｉｃｈとの逆方向の磁気モーメントになっているか、の違いによるものと考えられる。そして、保磁力は、体積増加による保磁力増大よりも、飽和磁化と同様に前記界面近傍から影響されたことによる膜厚依存性を強く示したと考える（図５（ｄ）参照）。
【００５４】
磁気光学効果については、図６（ａ）に示すように、ＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率を増大させていくと、補償組成に関係なくカー回転角が微増し、同じ膜厚であっても従来よりも磁気光学効果が向上した。なお、Ｆｅ：７２．５ａｔ％のＧｄＦｅ合金については、膜厚５ｎｍ未満を除いて、Ｆｅ−ｒｉｃｈの他のＧｄＦｅ合金とは旋光の向きが逆であり、前記の飽和磁化の膜厚依存性と同様に、磁気モーメントが反対向きであることを示す。また、Ｆｅ含有率が最大の８０．３ａｔ％のＧｄＦｅ合金において、カー回転角は最大を示し、またそのカーループ（カー回転角と磁界の関係を表すグラフ：図示せず）の形状から、垂直磁気異方性を示しているといえる。
【実施例２】
【００５５】
実施例１のサンプルの積層構造（表１）について、磁化自由層の膜厚を８．９ｎｍに固定し、１００ｎｍ×１００ｎｍに形成したＧＭＲ素子を作製し、その磁気特性を評価した。成膜方法は実施例１のサンプルと同様であり、電子ビーム描画装置で前記形状に加工した。また、上部電極および下部電極はＣｕで形成した。
【００５６】
作製したＧＭＲ素子に、パルス幅１０μｓのパルス電流を、電流値（Ｉ）を変化させながら供給し、抵抗（Ｒ）の変化を測定した。得られたＩ−Ｒ特性曲線を図７に示す。また、このときの反転電流を、ＧＭＲ素子が反平行から平行に磁化反転するとき（ＡＰ−Ｐ）の値と平行から反平行に磁化反転するとき（Ｐ−ＡＰ）の値とのそれぞれについて、反転電流密度（Ｊc）に換算して表２に示し、図８に反転電流密度のＧｄＦｅ合金組成（Ｆｅ含有率）依存性のグラフを示す。なお、反転電流密度の平均（Ａｖｅ．）は、ＡＰ−ＰとＰ−ＡＰの各絶対値の平均である。さらに各組成９０個のＧＭＲ素子についてＭＲ比を算出し、平均を表２に示す。
【００５７】
【表２】
【００５８】
スピン注入磁化反転素子は、パルス電流のパルス幅が大きくなると、より小さな電流で磁化反転する確率が高くなる（参考文献２：K.Yagami, A.A.Tulapurkar, A.Fukushima, Y.Suzuki, “Low-current spin-transfer switching and its thermal durability in a low-saturation-magnetization nanomagnet”, Applied Physics Letters, 2004, Vol.85, p.5634）。これはナノサイズの磁性体の熱揺らぎによって生じる変化である。このことを利用して、パルス幅１ｎｓのパルス電流を供給したときの反転電流密度（Ｊc0）および熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴを算出した。磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金のＦｅ：７５．６ａｔ％以上の各組成について、９０個のＧＭＲ素子に、異なるパルス幅のパルス電流を供給し、パルス幅別に磁化反転確率と反転電流を測定した。パルス幅は１０μｓ、３０μｓ、１００μｓ、３００μｓ、１ｍｓ、３ｍｓ、１０ｍｓである。この結果から、反転電流密度Ｊc0および熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴを算出して表３に示し、図９（ａ）、（ｂ）にＧｄＦｅ合金組成（Ｆｅ含有率）依存性のグラフとして示す。
【００５９】
【表３】
【００６０】
図７、図８、および図９（ａ）に示すように、磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率を増大させていくと反転電流密度が大幅に低減した。保磁力の減少（図５（ｂ）参照）の他に、Ｆｅ含有率の増大により、表２に示すようにＭＲ比が僅かであるが向上していることから、スピン注入効率が向上したと推測され、また飽和磁化が増大して（図５（ａ）参照）反磁界が増加したことにより磁化反転が容易になったと推測される。一方、図９（ｂ）に示すように、ＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率の増大により熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴは減少するが、最大の８０．３ａｔ％においてＡＰ−ＰとＰ−ＡＰとの平均が４０以上で、メモリセル等に使用するスピン注入磁化反転素子の仕様を満足した。このことから、本発明の範囲において光変調素子として十分な値を確保でき、保磁力の減少による不具合は生じないといえる。
【符号の説明】
【００６１】
１０ 空間光変調器
１ 光変調素子
１１ 磁化固定層
１２ 中間層
１３ 磁化自由層
１４ 保護層
２ 上部電極
３ 下部電極
４０ 画素アレイ
４ 画素
７ 基板
６ 絶縁部材
８１ 電源（電流供給手段）
８４ 画素選択部（画素選択手段）
【技術分野】
【０００１】
本発明は、入射した光を磁気光学効果により光の位相や振幅等を空間的に変調して出射する空間光変調器に用いる光変調素子、およびこれを用いた空間光変調器に関する。
【背景技術】
【０００２】
空間光変調器は、画素として光学素子（光変調素子）を用い、これを２次元アレイ状に配列して光の位相や振幅等を空間的に変調するものであって、ホログラフィー装置等の露光装置、ディスプレイ技術、記録技術等の分野で広く利用されている。また、２次元で並列に光情報を処理することができることから光情報処理技術への応用も研究されている。空間光変調器として、従来より液晶が用いられ、表示装置として広く利用されている（非特許文献１）が、ホログラフィーや光情報処理用としては、応答速度や画素の高精細性が不十分であるため、近年では、高速処理かつ画素の微細化の可能性が期待される磁気光学材料を用いた磁気光学式空間光変調器の開発が進められている（例えば、特許文献１〜４）。
【０００３】
磁気光学式空間光変調器（以下、単に空間光変調器という。）においては、磁気光学材料すなわち磁性体に入射した光が透過または反射する際にその偏光の向きを変化させて出射する、ファラデー効果（反射の場合はカー効果）を利用している。すなわち、選択された画素（選択画素）における光変調素子の磁化方向とそれ以外の画素（非選択画素）における光変調素子の磁化方向を異なるものとして、選択画素から出射した光と非選択画素から出射した光で、その偏光の回転角（旋光角）に差を生じさせる。光変調素子の磁化方向を変化させる方法として、光変調素子に磁界を印加する磁界印加方式（特許文献１，２）の他に、近年では光変調素子にスピンを注入するスピン注入方式（特許文献３，４）がある。
【０００４】
磁界印加方式の光変調素子は、具体的には磁性ガーネット膜で形成され、画素毎の光変調素子に磁界を印加するために、電極配線を、当該光変調素子への入射光および出射光を遮らないように各画素の光変調素子の周縁に張り巡らせて光変調素子の周囲に電流を供給している。しかし、配線を画素間の光変調素子の外周に沿って配する構造となっているために、数μｍ以下の微細な画素を形成することが困難であり、また、電流による合成磁界を利用するために、さらなる画素の微細化を行うと隣接画素へのクロストークが大きくなるという問題がある。
【０００５】
一方、スピン注入方式の光変調素子は、ＣＰＰ−ＧＭＲ（Current Perpendicular to the Plane Giant MagnetoResistance：垂直通電型巨大磁気抵抗効果）素子やＴＭＲ（Tunnel MagnetoResistance：トンネル磁気抵抗効果）素子のような、磁気ランダムアクセスメモリ（ＭＲＡＭ）にも適用されるスピン注入磁化反転素子を適用することができる。一般的に、スピン注入磁化反転素子は、非磁性層を挟んだ２つの磁性層からなる少なくとも３層の積層構造で、上下に一対の電極を接続して膜面に垂直に電流を供給することによりスピンが注入され、磁性層の１つ（磁化自由層）の磁化方向が変化するスピン注入磁化反転（以下、適宜磁化反転という）が起きる（非特許文献２参照）。光変調素子の上および下に電極を配置するため、インジウム−スズ酸化物（Indium Tin Oxide：ＩＴＯ）等の透明電極材料を使用して、光が電極を透過して光変調素子に入射するように構成される。そして、スピン注入磁化反転素子は一辺が数十ｎｍ〜数百ｎｍ程度の微小な素子で好適に駆動するため、画素の１μｍ以下の微細化が容易である。
【０００６】
さらにこれらのスピン注入磁化反転素子について、従来は膜面方向の磁化を示す磁性材料について研究されていたが、最近では、ＭＲＡＭの、よりいっそうの大容量化および省電力化のために、さらなる微細化が可能で、かつ磁化反転に要する電流（反転電流）を低減できる、膜面に垂直方向の磁化を示す（垂直磁気異方性を有する）磁性材料が研究されている（例えば、特許文献４）。光変調素子においても、垂直磁気異方性を有するスピン注入磁化反転素子は、画素のいっそうの微細化、高速応答、および省電力化を可能とし、さらに膜面にほぼ垂直に光を入射することにより、極カー効果で旋光角が大きくなり、光変調度を高くすることができるのでより好ましい。さらに、光変調素子として光変調度の高い、すなわち旋光角を大きくするためのファラデー効果やカー効果（以下、適宜両者をまとめて磁気光学効果と称する）の大きい磁性材料が研究され、磁気光学効果の大きい垂直磁気異方性材料として、Ｇｄ−Ｆｅ系合金が知られている（例えば、非特許文献３）。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００７】
【特許文献１】特開２００５−７０１０１号公報
【特許文献２】特開２００５−２２１８４１号公報
【特許文献３】特開２００８−８３６８６号公報
【特許文献４】特開２００９−２６５５６１号公報
【非特許文献】
【０００８】
【非特許文献１】T.Sonehara, H.Miura, and J.Amako, “Moving 3D-CGH Reconstruction Using a Liquid Crystal Spatial Wavefront Modulator”, the 12th International Display Research Conference, 1992, pp.315-318
【非特許文献２】E.B.Mayer, D.C.Ralph, J.A.Katine, R.N.Louie, R.A.Buhrman, “Current-induced switching of domains in magnetic multilayer devices”, Science, 1999, Vol.285, pp.867-870
【非特許文献３】K.Aoshima et.al, “Magneto-optical and spin-transfer switching properties of current-perpendicular-to plane spin valves with perpendicular magnetic anisotropy.”, IEEE Transactions on Magnetics, 2008, Vol.44, No.11, pp.2491-2495
【非特許文献４】Landolt-Bornstein Group3, Vol.19, “Magnetic Properties of Metals”, Springer-Verlag, 1988, p.218
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００９】
しかしながら、スピン注入磁化反転素子において磁化反転させることができる部分である磁化自由層は、通常、厚さ数ｎｍ程度の極薄膜であり、厚膜化すると比例して磁化反転すべき体積が増大するために、反転電流が大きくなり、さらには磁化反転が困難となる。したがって、スピン注入磁化反転素子は、磁気光学効果の大きい磁性材料を適用しても、厚さ２〜３μｍ程度の磁性ガーネット膜からなる磁界印加方式の光変調素子と比較して光変調度が著しく低く、光変調素子としては改良の余地がある。
【００１０】
本発明は前記問題点に鑑み創案されたもので、空間光変調器の画素に用いるための高精細かつ高速応答の可能なスピン注入磁化反転素子による光変調度を向上させた光変調素子を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１１】
前記課題を解決するために、本発明者らは、垂直磁気異方性材料の中でも磁気光学効果は大きいＧｄ−Ｆｅ合金をスピン注入磁化反転素子の磁化自由層に適用することとした。Ｇｄ−Ｆｅ合金は、磁化自由層としての保磁力を確保し、かつ飽和磁化を小さくして垂直磁気異方性を示すようにするために、従来、補償組成付近の組成で適用されている。しかし、Ｇｄ−Ｆｅ合金のＦｅを増大させることで垂直磁気異方性が増加する（非特許文献４参照）ことから、補償組成に対してＦｅを増大させて解析した結果、特定の範囲までであれば磁化方向の安定性が確保されることを知得し、さらに反転電流が小さくなるために、通常の磁化自由層よりも厚膜化することが可能となることに至った。
【００１２】
すなわち、本発明に係る光変調素子は、垂直磁化異方性を有する磁化固定層と、中間層と、垂直磁化異方性を有する磁化自由層とを積層したスピン注入磁化反転素子構造を備え、上下に接続された一対の電極を介して電流を供給されることにより前記磁化自由層の磁化方向を変化させて、入射した光をその偏光方向を変化させて出射するものである。そして、この光変調素子において、前記磁化自由層は、組成がＧｄ：１９〜２７ａｔ％、Ｆｅ：７３〜８１ａｔ％であるＧｄ−Ｆｅ合金からなり、飽和磁化が５０〜２５０ｅｍｕ／ｃｃであることを特徴とする。
【００１３】
かかる構成により、光変調素子は、磁化自由層が組成を限定されたＧｄ−Ｆｅ合金からなり、さらに飽和磁化が限定されていることで、磁化方向が安定し、さらに当該磁化自由層が厚膜化されて光変調度を向上させることができる。
【００１４】
また、本発明に係る空間光変調器は、基板と、この基板上に２次元配列された複数の画素と、前記複数の画素から１つ以上の画素を選択する画素選択手段と、この画素選択手段が選択した画素に所定の電流を供給する電流供給手段と、を備えて、前記画素選択手段が選択した画素に入射した光の偏光方向を特定の方向に変化させて出射するものである。そして、前記空間光変調器は、前記画素が、前記本発明に係る光変調素子と、この光変調素子の上下に接続された一対の電極と、を備えることを特徴とする。
【００１５】
かかる構成により、空間光変調器は、画素に光変調度が高くかつ微細化可能な光変調素子を備えることができる。
【発明の効果】
【００１６】
本発明に係る光変調素子によれば、高精細と高速応答とを同時に可能とするスピン注入磁化反転素子を適用し、さらに安定した動作を保持しつつ光変調度の高い空間光変調器の画素とすることができる。また、本発明に係る空間光変調器によれば、高精細でコントラストを大きくすることができ、また画素選択動作が安定する。
【図面の簡単な説明】
【００１７】
【図１】本発明の実施形態に係る光変調素子の断面の構成を示す模式図である。
【図２】（ａ）、（ｂ）は、本発明に係る光変調素子の動作を説明する模式図である。
【図３】本発明に係る光変調素子を用いた空間光変調器の構成を示す平面模式図である。
【図４】図３に示す空間光変調器を用いた表示装置の模式図で、図３のＡ−Ａ断面図に対応する図である。
【図５】実施例の光変調素子の積層構造のサンプルによる、磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金の磁気特性を示すグラフであり、（ａ）は飽和磁化のＦｅ含有率依存性、（ｂ）は保磁力のＦｅ含有率依存性、（ｃ）は飽和磁化の膜厚依存性、（ｄ）は保磁力の膜厚依存性を示す。
【図６】実施例の光変調素子の積層構造のサンプルのカー回転角を示すグラフであり、（ａ）は磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率依存性、（ｂ）は磁化自由層の膜厚依存性を示す。
【図７】実施例の光変調素子に係るＧＭＲ素子の磁化反転特性を示す電流に対する抵抗変化のグラフであり、磁化自由層の組成が（ａ）はＧｄ27.5Ｆｅ72.5、（ｂ）はＧｄ24.4Ｆｅ75.6、（ｃ）はＧｄ21.7Ｆｅ78.3、（ｄ）はＧｄ19.7Ｆｅ80.3を示す。
【図８】実施例の光変調素子に係るＧＭＲ素子の反転電流密度の、磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率依存性を示すグラフである。
【図９】実施例の光変調素子に係るＧＭＲ素子による、磁化自由層の磁化反転に関する指標について、ＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率依存性を示すグラフであり、（ａ）はパルス電流のパルス幅が１ｎｓの場合の反転電流密度、（ｂ）は熱安定性指標を示す。
【発明を実施するための形態】
【００１８】
以下、本発明に係る光変調素子および空間光変調器を実現するための形態について図を参照して説明する。
【００１９】
［光変調素子］
本発明の実施形態に係る光変調素子１は、図１に示すように、磁化固定層１１、中間層１２、磁化自由層１３、保護層１４の順に積層された構成であり、一対の電極である上部電極２と下部電極３（以下、適宜電極２，３）に上下で接続されて、膜面に垂直に電流を供給される。光変調素子１は、磁化が一方向に固定された磁化固定層１１および磁化の方向が回転可能な磁化自由層１３を、非磁性導体または絶縁体である中間層１２を挟んで備えたＣＰＰ−ＧＭＲ（Current Perpendicular to the Plane Giant MagnetoResistance：垂直通電型巨大磁気抵抗）素子やＴＭＲ（Tunnel MagnetoResistance：トンネル磁気抵抗）素子等のスピン注入磁化反転素子である。さらに、製造工程におけるダメージからこれらの層を保護するためおよび上面（磁化自由層１３）の酸化防止のために、最上層に保護層１４が設けられている。また、磁化固定層１１の下に、下部電極３との密着性や薄膜の結晶配向性等を向上させるために、金属膜からなる下地層（図示せず）を設けてもよい。光変調素子１を構成する各層は、下部電極３を形成された上に、例えばスパッタリング法や分子線エピタキシー（ＭＢＥ）法等の公知の方法で連続的に成膜されて積層され、電子線リソグラフィおよびイオンビームミリング法等で所望の平面視形状に加工される。光変調素子１の平面視形状は限定されないが、一辺が１００〜５００ｎｍ程度の矩形またはこれに相当する大きさの形状であれば、磁化固定層１１および磁化自由層１３がそれぞれ単磁区を形成し易く好ましい。以下、光変調素子１を構成する各層の詳細を説明する。
【００２０】
磁化固定層１１は、垂直磁気異方性を有するＣＰＰ−ＧＭＲ素子やＴＭＲ素子等の磁化固定層として公知の磁性材料にて構成することができ、その厚さは８〜３０ｎｍとすることが好ましい。具体的にはＦｅ，Ｃｏ，Ｎｉのような遷移金属およびそれらを含む合金、例えばＴｂＦｅ系、ＴｂＦｅＣｏ系、ＣｏＣｒ系、ＣｏＰｔ系、ＣｏＰｄ系、ＦｅＰｔ系の合金が挙げられる。また、磁化固定層１１は、これらの遷移金属の膜と非磁性金属の膜とを交互に積層した多層膜で構成してもよく、Ｃｏ／Ｐｔ，Ｆｅ／Ｐｔ，Ｃｏ／Ｐｄ等の多層膜が挙げられる。これらの材料で構成することで、強い垂直磁気異方性を有し、また大きな保磁力を有する磁化固定層１１とすることができる。磁化固定層１１は、これらの単層または多層膜にさらに、中間層１２との界面側に、ＣｏＦｅ合金等の遷移金属または遷移金属を含む合金からなる厚さ０．１〜１ｎｍの層を、積層してもよい。あるいは、前記多層膜においては、Ｆｅ，Ｃｏの膜を中間層１２との界面側に積層する。磁化固定層１１と中間層１２との界面に遷移金属の膜を配置することで当該界面でのスピン偏極率を高くして、中間層１２を介して磁化自由層１３へ注入するスピンによるスピントルクが増大するため、反転電流を低減することができる。
【００２１】
中間層１２は、磁化固定層１１と磁化自由層１３との間に設けられる。光変調素子１がＣＰＰ−ＧＭＲ素子であれば、中間層１２は、Ｃｕ，Ａｕ，Ａｇのような非磁性金属からなり、その厚さは３〜２０ｎｍ程度である。また、光変調素子１がＴＭＲ素子であれば、中間層１２は、ＭｇＯ，Ａｌ2Ｏ3，ＨｆＯ2のような絶縁体や、Ｍｇ／ＭｇＯ／Ｍｇのような絶縁体を含む積層膜からなり、その厚さは０．５〜３ｎｍ程度である。光変調素子１は、反射型の空間光変調器に適用される場合は、特にＡｇからなる厚さ３〜１５ｎｍの中間層１２を設けたＣＰＰ−ＧＭＲ素子とすることが好ましい。
【００２２】
磁化自由層１３は遷移金属（ＴＭ）と希土類金属（ＲＥ）との合金（ＲＥ−ＴＭ合金）の一種であるＧｄ−Ｆｅ合金（以下、ＧｄＦｅ合金）で形成され、その組成は、Ｇｄ：１９〜２７ａｔ％、Ｆｅ：７３〜８１ａｔ％とする（Ｇｄ，Ｆｅの含有率の合計は１００ａｔ％）。遷移金属であるＦｅが一方向（＋ｚ方向とする）の磁気モーメントを示すのに対し、Ｇｄは、この一方向の逆方向（−ｚ方向）の磁気モーメントを示す。ＲＥ−ＴＭ合金は、スピン注入磁化反転素子の磁性層として適用する場合には、通常、ＴＭ，ＲＥのそれぞれの磁気モーメントが相殺される組成（補償組成）に対して僅かにＲＥが多い組成として、当該ＲＥ−ＴＭ合金全体として飽和磁化の小さい−ｚ方向の磁気モーメントとして、容易に垂直磁気異方性を示すようにし、かつ必要な保磁力を確保している。しかしながら、ＧｄＦｅ合金については、このような補償組成付近では、他のＲＥ−ＴＭ合金と比較して保磁力が小さいにもかかわらず、磁化自由層に適用した場合の反転電流は小さくはなく、他のＲＥ−ＴＭ合金と同様に厚膜化は困難である。本発明に係る光変調素子１の磁化自由層１３に適用されるＧｄＦｅ合金においては、Ｆｅの含有率を７３ａｔ％以上として、全体として＋ｚ方向の磁気モーメントを示すようにする。好ましくは７８ａｔ％以上である。また、ＧｄＦｅ合金は、波長７８０ｎｍ近傍の光に対する磁気光学効果が大きく、Ｆｅの含有率が多くなると、依存性は小さいが、磁気光学効果がさらに向上する。一方、ＧｄＦｅ合金は、Ｆｅの含有率が８１ａｔ％を超えると、Ｆｅの＋ｚ方向の磁気モーメントが支配的になって飽和磁化が過大となり、垂直磁気異方性を示さなくなる。このような組成を限定したＧｄＦｅ合金は、例えばスパッタリング法にて成膜する場合は、磁化自由層１３の所望の組成に対応した組成のＧｄＦｅ合金からなるターゲットを用いればよい。なお、ターゲットの組成と形成される膜の組成とは必ずしも一致しないので、予め調査した上でターゲットの組成を決定する。
【００２３】
磁化自由層１３は、飽和磁化が５０〜２５０ｅｍｕ／ｃｃとなるように、ＧｄＦｅ合金の組成を前記範囲で制御し、また膜厚を制御する。飽和磁化は体積あたりのパラメータであるので原則として膜厚に依存しないが、磁化自由層１３のように数十ｎｍ以下の薄膜では、中間層１２との界面のミキシングや表面（界面）粗さに影響され易くなると考えられ、薄くなるほど膜厚に強く依存して飽和磁化が変化するようになる。磁化自由層１３の飽和磁化は、Ｆｅの含有率が補償組成を超える７３ａｔ％以上において、Ｆｅの含有率に比例する。飽和磁化が５０ｅｍｕ／ｃｃ未満では、Ｆｅの＋ｚ方向の磁気モーメントが不十分である。また、保磁力は飽和磁化に反比例するため、磁化自由層１３の飽和磁化が小さいと保磁力が大きくなって、磁化反転し難くなる。したがって、磁化自由層１３を形成するＧｄＦｅ合金は、Ｆｅの含有率を多くして、飽和磁化を５０ｅｍｕ／ｃｃ以上とし、好ましくは１００ｅｍｕ／ｃｃ以上である。一方、磁化自由層１３は、飽和磁化が２５０ｅｍｕ／ｃｃを超えると過大であり、前記した通り、垂直磁気異方性を示さなくなる。
【００２４】
磁化自由層１３は、膜厚が厚くなるとファラデー回転角が比例して大きくなり、光変調度が高くなるため、膜厚８ｎｍ以上が好ましい。一方、ＧｄＦｅ合金は、膜厚３０ｎｍ程度以上になると、光が透過せずに表面で反射するようになるため、旋光角が膜厚に依存しないカー回転角になり、５０ｎｍを超えて厚くしても、光変調度のさらなる向上の効果は得られない。したがって、磁化自由層１３は、膜厚５０ｎｍ以下が好ましい。
【００２５】
保護層１４は、Ｔａ，Ｒｕ，Ｃｕの単層、または、Ｃｕ／Ｔａ，Ｃｕ／Ｒｕの２層等（Ｃｕが内側（磁化自由層１３側））から構成され、特にＲｕが好ましい。保護層１４の厚さは、１ｎｍ未満であると連続した膜を形成し難く、一方、１０ｎｍを超えて厚くすると、光変調素子１の上方からの入射光の透過光量を減衰させるため、１〜１０ｎｍとすることが好ましく、３〜５ｎｍとすることがさらに好ましい。
【００２６】
次に、光変調素子１の磁化反転の動作を、図２を参照して説明する。なお、図２において保護層１４は図示を省略する。スピン注入磁化反転素子である光変調素子１は、逆方向のスピンを持つ電子を注入することにより、すなわち電流を反対向きに供給することにより、磁化自由層１３の磁化方向を反転させて、磁化固定層１１の磁化方向と同じ方向または１８０°異なる方向にする。具体的には、図２（ａ）に示すように、上部電極２を「＋」、下部電極３を「−」にして、磁化自由層１３側から磁化固定層１１へ電流を供給すると、磁化自由層１３の磁化は磁化固定層１１の磁化方向と同じ方向になる。以下、この状態を光変調素子１の磁化が平行である（Ｐ：Parallel）という。反対に、図２（ｂ）に示すように、上部電極２を「−」、下部電極３を「＋」にして、磁化固定層１１側から磁化自由層１３へ電流を供給すると、磁化自由層１３の磁化は磁化固定層１１の磁化方向と逆方向になる。以下、この状態を光変調素子１の磁化が反平行である（ＡＰ：Anti-Parallel）という。なお、光変調素子１に供給する電流の大きさは反転電流以上とする必要があるが、より小さいことが好ましく、電流密度で１×１０5〜２×１０7Ａ／ｃｍ2であることが好ましい。
【００２７】
光変調素子１に入射した光が磁性体である磁化自由層１３を透過（または表面で反射）すると、磁気光学効果により、光はその偏光の向きが変化（旋光）して出射する。さらに、磁性体の磁化方向が１８０°異なると、当該磁性体の磁気光学効果による旋光の向きは反転する。したがって、図２（ａ）、（ｂ）にそれぞれ示す、磁化が平行、反平行である、すなわち磁化自由層１３の磁化方向が互いに１８０°異なる光変調素子１における旋光角は、互いに異なる角度（向きも含める）となる。本実施形態では、光変調素子１に入射した光は、磁化自由層１３を透過し、中間層１２の表面（磁化自由層１３と中間層１２との界面）で反射して、再び磁化自由層１３を透過して光変調素子１から出射する。したがって、光はファラデー回転にて旋光するが、本明細書では、このような場合は光が光変調素子１に反射したとして、旋光角をカー回転角と表し、その角度の大きさをθkとする。すなわち図２（ａ）、（ｂ）に示す光変調素子１に反射した光は、それぞれ＋θk，−θkの角度で旋光する。このように、光変調素子１は、その出射光の偏光の向きを、供給される電流の向きに応じて変化させることで後記の空間光変調器等の画素として機能する。
【００２８】
光変調素子１の磁化が平行、反平行いずれかの磁化を示しているとき、その磁化を反転させる電流が供給されるまでは当該磁化の状態が保持される、すなわち電流の供給が停止された状態でも磁化自由層１３は磁化方向が一定に保持される必要がある。また、連続電流を供給されると、光変調素子１がジュール熱で加熱されて磁化反転動作に影響する虞があるので、パルス電流のように磁化方向を反転させる電流値に一時的に到達する電流を用いることができるようにするためである。そのため、一般的なスピン注入磁化反転素子においては、磁化自由層の保磁力を０．２ｋＯｅ程度以上としている。ＧｄＦｅ合金は、前記した通り補償組成付近の組成としても保磁力が比較的小さく、本発明に係る光変調素子１の磁化自由層１３においては、補償組成に対してある程度Ｆｅを多くして飽和磁化を大きくしたために、保磁力がさらに小さく、厚膜化しても０．２ｋＯｅに満たない場合がある。しかし、磁化自由層は、熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴが十分に大きければ、磁化方向が一定に保持される。Ｅ0は、磁化自由層における磁化反転経路でのエネルギーバリアであり、磁化自由層の磁気異方性エネルギーおよび体積に比例する。ｋBはボルツマン定数、Ｔは絶対温度である。
【００２９】
磁化自由層の熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴは、一般的に、磁気ランダムアクセスメモリ（ＭＲＡＭ）のメモリセル等に使用するスピン注入磁化反転素子において、磁化自由層の磁化方向をデータとして長期間記憶することが可能であるかを判定する指標であり、実用上、４０以上が推奨され、５０以上であれば１０年間以上の記憶の保持が可能であるとされる（参考文献１：J.M.Slaughter, et.al, “Toggle and spin-torque MRAM: status and outlook”, Magnetics Japan, 2010, Vol.5, No.4）。これに対して、本発明に係る光変調素子１は、空間光変調器に使用されて、磁化自由層１３の磁化方向により画素の表示を行うもので、短時間でデータが書き換えられる（磁化反転させる）ものである。したがって、磁化自由層１３は、ＭＲＡＭのメモリセルのような長期の磁化方向を保持するための４０以上もの熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴは必要としないといえる。
【００３０】
磁気光学効果の大きさは、入射光の波数ベクトルと磁性体の磁化ベクトルとのスカラー積に比例する。すなわち磁化自由層１３のカー回転角θk（またはファラデー回転角）は、光の入射角が磁化自由層１３の磁化方向に平行に近いほど大きくなる。磁化自由層１３は垂直磁気異方性、すなわち膜面に垂直な方向の磁化を有するので、垂直に（入射角０°で）光を入射することが最も好ましく、極カー効果により、大きなカー回転角θkが得られる。
【００３１】
以上のように、本発明に係る光変調素子によれば、高精細かつ高速応答とすることが可能な垂直磁気異方性を有するスピン注入磁化反転素子に磁気光学効果の大きい材料を用いて、光変調度を向上させた光変調素子とすることができる。
【００３２】
［空間光変調器］
次に、前記の本発明に係る光変調素子を画素に備える空間光変調器について、図面を参照してその実施形態を説明する。なお、本明細書における画素とは、空間光変調器による表示の最小単位での情報（明／暗）を表示する手段を指す。
【００３３】
本発明の一実施形態に係る空間光変調器１０は、図３に示すように、基板７と、基板７上に２次元アレイ状に配列された画素４からなる画素アレイ４０と、画素アレイ４０から１つ以上の画素４を選択して駆動する電流制御部８０を備える。なお、本明細書における平面（上面）は空間光変調器１０の光の入射面であり、空間光変調器１０は画素４（画素アレイ４０）に上方から入射した光を反射してその光を変調して上方へ出射する反射型の空間光変調器である。
【００３４】
図３に示すように、画素アレイ４０は、平面視でストライプ状の複数の上部電極２，２，…と、同じくストライプ状で、平面視で上部電極２と直交する複数の下部電極３，３，…と、を備え、上部電極２と下部電極３との交点毎に１つの画素４を設ける。したがって、画素４は、空間光変調器１０の光の入射面に、２次元アレイ状に配列されて画素アレイ４０を構成する。本実施形態では、画素アレイ４０は、４行×４列の１６個の画素４からなる構成で例示される。なお、上部電極２と下部電極３は、適宜、両者をまとめて電極２，３と称する。そして、図３および図４に示すように、画素４は、当該画素４における一対の電極としての上部電極２および下部電極３と、これらの電極２，３に上下から挟まれた光変調素子１を備える。また、図４において、光変調素子１の保護層１４（図１参照）は図示を省略する。また、隣り合う上部電極２，２間、光変調素子１，１間、および下部電極３，３間には、絶縁部材６が形成されている。
【００３５】
図３に示すように、電流制御部８０は、上部電極２を選択する上部電極選択部８２と、下部電極３を選択する下部電極選択部８３と、これらの電極選択部８２，８３を制御する画素選択部（画素選択手段）８４と、電極２，３に電流を供給する電源（電流供給手段）８１と、を備える。これらはそれぞれ公知のものでよく、光変調素子１を磁化反転させるために適正な電圧・電流を供給するものとする。
【００３６】
上部電極選択部８２は上部電極２の１つ以上を選択し、下部電極選択部８３は下部電極３の１つ以上を選択するために、それぞれ複数のスイッチング素子から構成され、選択した電極２，３に電源８１から所定の電流を供給させる。画素選択部８４は、例えば図示しない外部からの信号に基づいて画素アレイ４０の特定の１つ以上の画素４を選択し、選択した画素４に接続する電極２，３を電極選択部８２，８３に選択させる。電源８１は、選択した画素４に備えられる光変調素子１を磁化反転させるために適正な電圧・電流を供給するもので、電圧を正負反転可能なパルス電流を供給することができる。このような構成により、特定の画素４が選択され、この画素４の光変調素子１に、所定の向きのパルス電流が供給されて磁化反転させる。
【００３７】
空間光変調器１０の画素４の構成の詳細を図３および図４を参照して説明する。上部電極２は、図４に示すように光変調素子１の上に配され、図３に示すように横方向に帯状に延設される。１つの上部電極２は、横１行に配置された複数の画素４，４，…のそれぞれの光変調素子１に接続して電流を供給する。一方、下部電極３は、光変調素子１の下に配され、縦方向に帯状に延設される。１つの下部電極３は、縦１列に配置された複数の画素４，４，…のそれぞれの光変調素子１に接続して電流を供給する。上部電極２は、光変調素子１の入射光および出射光を遮らないように透明電極材料で形成される。一方、下部電極３は導電性の優れた電極用金属材料で形成される。
【００３８】
光変調素子１は、図３に示すように、平面視で上部電極２と下部電極３の重なる部分に配され、この電極２，３に上下から挟まれて接続されている。光変調素子１の平面視形状は、本実施形態においては正方形であるが、これに限定されるものではない。また、１個の画素４に１個の光変調素子１を備えるが、例えば１つの画素４に面方向で（１×３）個、（２×２）個等の複数の光変調素子１を備えてもよい。
【００３９】
上部電極２は、光が透過するように透明電極材料で構成される。透明電極材料は、例えば、インジウム−スズ酸化物（Indium Tin Oxide：ＩＴＯ）、インジウム亜鉛酸化物（Indium Zinc Oxide：ＩＺＯ）、酸化スズ（ＳｎＯ2）、酸化アンチモン−酸化スズ系（ＡＴＯ）、酸化亜鉛（ＺｎＯ）、フッ素ドープ酸化スズ（ＦＴＯ）、酸化インジウム（Ｉｎ2Ｏ3）等の公知の透明電極材料からなる。これらの透明電極材料は、スパッタリング法、真空蒸着法、塗布法等の公知の方法により成膜され、成形加工される。
【００４０】
下部電極３は、例えばＣｕ，Ａｌ，Ａｕ，Ｐｔ等の金属やその合金のような一般的な電極用金属材料からなる。そして、スパッタリング法等の公知の方法により成膜、フォトリソグラフィ、およびエッチングまたはリフトオフ法等によりストライプ状に加工される。
【００４１】
基板７は、例えば表面を熱酸化したＳｉ基板等の公知の基板が適用できる。絶縁部材６は、隣り合う上部電極２，２間（図４不図示）、光変調素子１，１間、および下部電極３，３間に配され、例えば、ＳｉＯ2やＡｌ2Ｏ3等からなる。
【００４２】
（空間光変調器の画素選択の動作）
次に、空間光変調器１０の画素選択の動作を、この空間光変調器１０を用いた表示装置として、図４を参照して説明する。電極２，３は、前記の通り、電流制御部８０に接続される。また、図４に示すように、本実施形態に係る空間光変調器１０の画素アレイ４０の直上には、画素アレイ４０に向けて光（レーザー光）を照射する光源等を備える光学系ＯＰＳと、光学系ＯＰＳから照射された光を画素アレイ４０に入射する前に１つの偏光成分の光（１つの向きの偏光、以下、適宜偏光という）にする偏光フィルタＰＦｉと、この上方から画素アレイ４０に入射する偏光（入射偏光）を透過させ、かつ画素アレイ４０で反射して出射した光を側方へ反射するハーフミラーＨＭと、が配置される。そして、画素アレイ４０の上方の前記ハーフミラーＨＭの側方には、ハーフミラーＨＭで反射して到達した光から特定の偏光成分の光を遮光する偏光フィルタＰＦｏと、偏光フィルタＰＦｏを透過した光を検出する検出器ＰＤとが配置される。
【００４３】
光学系ＯＰＳは、例えばレーザー光源、およびこれに光学的に接続されてレーザー光を画素アレイ４０の全面に照射する大きさに拡大するビーム拡大器、さらに拡大されたレーザー光を平行光にするレンズで構成される（図示省略）。光学系ＯＰＳから照射された光（レーザー光）は様々な偏光成分を含んでいるため、この光を画素アレイ４０の手前の偏光フィルタＰＦｉを透過させて、１つの偏光成分の光（偏光）にする。偏光フィルタＰＦｉ，ＰＦｏはそれぞれ偏光板等であり、検出器ＰＤはスクリーン等の画像表示手段である。
【００４４】
光学系ＯＰＳは、平行光としたレーザー光を、画素アレイ４０へ膜面に垂直に（入射角０°で）入射するように照射する。レーザー光は偏光フィルタＰＦｉを透過して偏光（入射偏光）となり、ハーフミラーＨＭを透過して画素アレイ４０の上方からすべての画素４に向けて入射する。それぞれの画素４において、入射偏光は、上部電極２を透過して光変調素子１で反射して、再び上部電極２を透過して当該画素４から出射偏光として出射する。入射角０°であることから、出射偏光は入射偏光と同一の光路となる。そこで、偏光フィルタＰＦｉと画素アレイ４０との間に画素アレイ４０に対して４５°傾斜させたハーフミラーＨＭを配置して、出射偏光を側方へ反射させることで、出射偏光だけを偏光フィルタＰＦｏに到達させる。偏光フィルタＰＦｏはすべての出射偏光のうちの特定の偏光を遮光し、偏光フィルタＰＦｏを透過した光が検出器ＰＤに入射する。
【００４５】
図２を参照して説明した通り、光変調素子１に入射した光は、当該光変調素子１の磁化が平行か反平行かで、異なる角度＋θk，−θkに旋光して出射する。光変調素子１の磁化が平行（Ｐ）である画素４からの出射偏光は、入射偏光に対して角度＋θk旋光しており、偏光フィルタＰＦｏで遮光されるため、この画素４は暗く（黒く）、検出器ＰＤに表示される。一方、光変調素子１の磁化が反平行（ＡＰ）である画素４からの出射偏光は、入射偏光に対して角度−θk旋光しているので、偏光フィルタＰＦｏを透過して検出器ＰＤに到達するため、この画素４は明るく（白く）検出器ＰＤに表示される。そして、光変調素子１は、旋光角の大きさθkが大きいため、偏光フィルタＰＦｏで遮光される＋θk旋光した出射偏光に対して、−θk旋光した出射偏光は偏光の向きの差が大きく、その多くが偏光フィルタＰＦｏを透過していっそう明るく検出器ＰＤに表示される。すなわち空間光変調器１０は、コントラストに優れた表示を可能とする。
【００４６】
このように、本発明に係る空間光変調器１０は、画素４毎に明／暗（白／黒）を切り分けられ、各画素４に供給する電流の向きを切り換えれば明／暗が切り換わる。なお、空間光変調器１０の初期状態としては、例えば全体が白く表示されるように、すべての画素４の光変調素子１の磁化を反平行にするべく、上部電極２のすべてを「−」、下部電極３のすべてを「＋」にして、上向きの電流を供給すればよい。
【００４７】
図４に示す表示装置では、画素アレイ４０に垂直に光を入射する構成としたが、入射偏光を傾斜させて画素アレイ４０に入射し（入射角＞０°）、出射偏光と光路が重複しないようにして、ハーフミラーＨＭを配置しない構成としてもよい（図示せず）。ただし、前記した通り、入射方向が磁化方向に平行に近いほど磁気光学効果が高いので、入射角は３０°程度以内とすることが好ましい。
【００４８】
以上のように、本発明に係る空間光変調器によれば、高精細かつ高速応答とすることが可能なスピン注入磁化反転素子を光変調素子として、コントラストに優れた空間光変調器となる。
【００４９】
以上、本発明の光変調素子および空間光変調器を実施するための形態について述べてきたが、本発明はこれらの実施形態に限定されるものではなく、請求項に示した範囲で種々の変更が可能である。
【実施例１】
【００５０】
（サンプル作製）
本発明の効果を確認するために、本発明に係る光変調素子１（図１参照）の積層構造を模擬した積層膜のサンプル（平面視１０ｍｍ×１０ｍｍ）を作製し、その磁気特性および磁気光学効果を評価した。表面を熱酸化したＳｉ基板上に、ＤＣマグネトロンスパッタリング法で、下部電極を模擬したＣｕ膜、および表１に示す積層構造を連続して成膜した。なお、表１に示す膜厚の単位はｎｍである。磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金は、Ｇｄ２３ａｔ％−Ｆｅ７７ａｔ％の合金ターゲットとＦｅターゲットとに同時に電圧を印加して成膜した。その際に、Ｆｅターゲットの電力を変化させてＧｄＦｅ合金組成を変化させた。成膜したＧｄＦｅ合金膜は、蛍光Ｘ線測定装置を用いたＦＰ（ファンダメンタルパラメータ）法により組成を解析した結果、Ｇｄ：２７．５ａｔ％−Ｆｅ：７２．５ａｔ％、Ｇｄ：２４．４ａｔ％−Ｆｅ：７５．６ａｔ％、Ｇｄ：２１．７ａｔ％−Ｆｅ：７８．３ａｔ％、Ｇｄ：１９．７ａｔ％−Ｆｅ：８０．３ａｔ％の４通りとなった。さらに成膜時間を調整して膜厚を変化させた。
【００５１】
【表１】
【００５２】
（測定）
作製したサンプルについて、試料振動磁力計（ＶＳＭ：Vibrating Sample Magnetometer）にて磁化自由層（ＧｄＦｅ合金）の飽和磁化を測定した。また、レーザー光を用いた偏光変調法にてカー回転角を測定し、印加磁界との関係から保磁力を同定した。詳しくは、サンプルに、外部から一様な磁界を印加することによって、磁化固定層および磁化自由層の磁化方向が一方向となるようにした。そして、波長７８０ｎｍのレーザー光を入射角３０°で入射して、サンプルからの反射光の偏光の向きを、垂直磁界Ｋｅｒｒ効果測定装置で測定した。次に、反射光の偏光の測定を継続したまま、前記印加磁界と反対方向の磁界をその大きさを漸増させながら印加することによって、磁化自由層の磁化を反転させて、サンプルからの反射光の偏光の向きを再び測定した。磁化反転の前後における各旋光角の絶対値の平均をカー回転角とする。また、前記磁化反転したときの印加磁界の大きさから、磁化自由層の保磁力を測定した。図５に飽和磁化（Ｍs）および保磁力（Ｈc）、図６にカー回転角（θk）のそれぞれについて、磁化自由層の組成（Ｆｅ含有率）依存性および膜厚依存性のグラフを示す。
【００５３】
図５（ａ）、（ｂ）に示すように、磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金は、Ｆｅ：７２．５ａｔ％、７５．６ａｔ％の間において、飽和磁化は最小に、反対に保磁力は最大となる傾向を示し、この範囲にＧｄＦｅ合金の補償組成があると推測され、ＲＥ−ＴＭ合金の特徴を示した。そして、補償組成に対してＦｅ含有率を増大させていくと、飽和磁化は大きく、保磁力は小さくなることが観察された。また、図５（ｃ）に示すように、飽和磁化は膜厚依存性を示したが、これは、磁化自由層において、中間層との界面近傍がミキシング等により偏った組成となることで局所的に異なる磁気特性（飽和磁化）となり、膜厚が薄いほどこの界面近傍から影響され易いためと推測される。そして、磁化自由層の組成によって飽和磁化の膜厚依存性が異なる挙動を示したのは、界面近傍の組成の偏りが磁化自由層全体の組成と同じＦｅ−ｒｉｃｈ同士（またはＧｅ−ｒｉｃｈ同士）で同じ方向の磁気モーメントであるか、あるいはＧｄ−ｒｉｃｈとＦｅ−ｒｉｃｈとの逆方向の磁気モーメントになっているか、の違いによるものと考えられる。そして、保磁力は、体積増加による保磁力増大よりも、飽和磁化と同様に前記界面近傍から影響されたことによる膜厚依存性を強く示したと考える（図５（ｄ）参照）。
【００５４】
磁気光学効果については、図６（ａ）に示すように、ＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率を増大させていくと、補償組成に関係なくカー回転角が微増し、同じ膜厚であっても従来よりも磁気光学効果が向上した。なお、Ｆｅ：７２．５ａｔ％のＧｄＦｅ合金については、膜厚５ｎｍ未満を除いて、Ｆｅ−ｒｉｃｈの他のＧｄＦｅ合金とは旋光の向きが逆であり、前記の飽和磁化の膜厚依存性と同様に、磁気モーメントが反対向きであることを示す。また、Ｆｅ含有率が最大の８０．３ａｔ％のＧｄＦｅ合金において、カー回転角は最大を示し、またそのカーループ（カー回転角と磁界の関係を表すグラフ：図示せず）の形状から、垂直磁気異方性を示しているといえる。
【実施例２】
【００５５】
実施例１のサンプルの積層構造（表１）について、磁化自由層の膜厚を８．９ｎｍに固定し、１００ｎｍ×１００ｎｍに形成したＧＭＲ素子を作製し、その磁気特性を評価した。成膜方法は実施例１のサンプルと同様であり、電子ビーム描画装置で前記形状に加工した。また、上部電極および下部電極はＣｕで形成した。
【００５６】
作製したＧＭＲ素子に、パルス幅１０μｓのパルス電流を、電流値（Ｉ）を変化させながら供給し、抵抗（Ｒ）の変化を測定した。得られたＩ−Ｒ特性曲線を図７に示す。また、このときの反転電流を、ＧＭＲ素子が反平行から平行に磁化反転するとき（ＡＰ−Ｐ）の値と平行から反平行に磁化反転するとき（Ｐ−ＡＰ）の値とのそれぞれについて、反転電流密度（Ｊc）に換算して表２に示し、図８に反転電流密度のＧｄＦｅ合金組成（Ｆｅ含有率）依存性のグラフを示す。なお、反転電流密度の平均（Ａｖｅ．）は、ＡＰ−ＰとＰ−ＡＰの各絶対値の平均である。さらに各組成９０個のＧＭＲ素子についてＭＲ比を算出し、平均を表２に示す。
【００５７】
【表２】
【００５８】
スピン注入磁化反転素子は、パルス電流のパルス幅が大きくなると、より小さな電流で磁化反転する確率が高くなる（参考文献２：K.Yagami, A.A.Tulapurkar, A.Fukushima, Y.Suzuki, “Low-current spin-transfer switching and its thermal durability in a low-saturation-magnetization nanomagnet”, Applied Physics Letters, 2004, Vol.85, p.5634）。これはナノサイズの磁性体の熱揺らぎによって生じる変化である。このことを利用して、パルス幅１ｎｓのパルス電流を供給したときの反転電流密度（Ｊc0）および熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴを算出した。磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金のＦｅ：７５．６ａｔ％以上の各組成について、９０個のＧＭＲ素子に、異なるパルス幅のパルス電流を供給し、パルス幅別に磁化反転確率と反転電流を測定した。パルス幅は１０μｓ、３０μｓ、１００μｓ、３００μｓ、１ｍｓ、３ｍｓ、１０ｍｓである。この結果から、反転電流密度Ｊc0および熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴを算出して表３に示し、図９（ａ）、（ｂ）にＧｄＦｅ合金組成（Ｆｅ含有率）依存性のグラフとして示す。
【００５９】
【表３】
【００６０】
図７、図８、および図９（ａ）に示すように、磁化自由層を形成するＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率を増大させていくと反転電流密度が大幅に低減した。保磁力の減少（図５（ｂ）参照）の他に、Ｆｅ含有率の増大により、表２に示すようにＭＲ比が僅かであるが向上していることから、スピン注入効率が向上したと推測され、また飽和磁化が増大して（図５（ａ）参照）反磁界が増加したことにより磁化反転が容易になったと推測される。一方、図９（ｂ）に示すように、ＧｄＦｅ合金のＦｅ含有率の増大により熱安定性指標Ｅ0／ｋBＴは減少するが、最大の８０．３ａｔ％においてＡＰ−ＰとＰ−ＡＰとの平均が４０以上で、メモリセル等に使用するスピン注入磁化反転素子の仕様を満足した。このことから、本発明の範囲において光変調素子として十分な値を確保でき、保磁力の減少による不具合は生じないといえる。
【符号の説明】
【００６１】
１０ 空間光変調器
１ 光変調素子
１１ 磁化固定層
１２ 中間層
１３ 磁化自由層
１４ 保護層
２ 上部電極
３ 下部電極
４０ 画素アレイ
４ 画素
７ 基板
６ 絶縁部材
８１ 電源（電流供給手段）
８４ 画素選択部（画素選択手段）
【特許請求の範囲】
【請求項１】
垂直磁化異方性を有する磁化固定層と、中間層と、垂直磁化異方性を有する磁化自由層とを積層したスピン注入磁化反転素子構造を備え、前記スピン注入磁化反転素子構造の上下に接続された一対の電極を介して電流を供給されることにより前記磁化自由層の磁化方向を変化させて、入射した光をその偏光方向を変化させて出射する光変調素子であって、
前記磁化自由層は、組成がＧｄ：１９〜２７ａｔ％、Ｆｅ：７３〜８１ａｔ％であるＧｄ−Ｆｅ合金からなり、飽和磁化が５０〜２５０ｅｍｕ／ｃｃであることを特徴とする光変調素子。
【請求項２】
基板と、この基板上に２次元配列された複数の画素と、前記複数の画素から１つ以上の画素を選択する画素選択手段と、この画素選択手段が選択した画素に所定の電流を供給する電流供給手段と、を備えて、前記画素選択手段が選択した画素に入射した光の偏光方向を特定の方向に変化させて出射する空間光変調器であって、
前記画素は、請求項１に記載の光変調素子と、この光変調素子の上下に接続された一対の電極と、を備える空間光変調器。
【請求項１】
垂直磁化異方性を有する磁化固定層と、中間層と、垂直磁化異方性を有する磁化自由層とを積層したスピン注入磁化反転素子構造を備え、前記スピン注入磁化反転素子構造の上下に接続された一対の電極を介して電流を供給されることにより前記磁化自由層の磁化方向を変化させて、入射した光をその偏光方向を変化させて出射する光変調素子であって、
前記磁化自由層は、組成がＧｄ：１９〜２７ａｔ％、Ｆｅ：７３〜８１ａｔ％であるＧｄ−Ｆｅ合金からなり、飽和磁化が５０〜２５０ｅｍｕ／ｃｃであることを特徴とする光変調素子。
【請求項２】
基板と、この基板上に２次元配列された複数の画素と、前記複数の画素から１つ以上の画素を選択する画素選択手段と、この画素選択手段が選択した画素に所定の電流を供給する電流供給手段と、を備えて、前記画素選択手段が選択した画素に入射した光の偏光方向を特定の方向に変化させて出射する空間光変調器であって、
前記画素は、請求項１に記載の光変調素子と、この光変調素子の上下に接続された一対の電極と、を備える空間光変調器。
【図１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【公開番号】特開２０１２−１０３６３４（Ｐ２０１２−１０３６３４Ａ）
【公開日】平成２４年５月３１日（２０１２．５．３１）
【国際特許分類】
【出願番号】特願２０１０−２５４３１０（Ｐ２０１０−２５４３１０）
【出願日】平成２２年１１月１２日（２０１０．１１．１２）
【新規性喪失の例外の表示】特許法第３０条第１項適用申請有り ５５ｔｈ Ａｎｎｕａｌ Ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅ ｏｎ Ｍａｇｎｅｔｉｓｍ ａｎｄ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｍａｔｅｒｉａｌｓのホームページに平成２２年８月１０日から公開
【出願人】（０００００４３５２）日本放送協会 (2,206)
【Ｆターム（参考）】
【公開日】平成２４年５月３１日（２０１２．５．３１）
【国際特許分類】
【出願日】平成２２年１１月１２日（２０１０．１１．１２）
【新規性喪失の例外の表示】特許法第３０条第１項適用申請有り ５５ｔｈ Ａｎｎｕａｌ Ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅ ｏｎ Ｍａｇｎｅｔｉｓｍ ａｎｄ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｍａｔｅｒｉａｌｓのホームページに平成２２年８月１０日から公開
【出願人】（０００００４３５２）日本放送協会 (2,206)
【Ｆターム（参考）】
[ Back to top ]