多重周回飛行時間型質量分析装置
【課題】多重周回飛行時間型質量分析装置において、極力少ない測定回数で周回軌道上でのイオンの追越しの問題を解消した広質量範囲で高精度のマススペクトルを作成する。
【解決手段】微小検出器が２次元的に配置された検出器８を用い、周回軌道から離脱したイオンが検出器８へ向かう射出軌道上に偏向電極７１〜７４を設ける。偏向電極７１〜７４にはゲート電極が開放される時点から時間的に変化する電圧を印加し、時間的に電場の強さを変化させる。周回軌道上での周回遅れのためにm/zが異なる２種のイオンが同時に検出器８に到達した場合、該２種のイオンが偏向電場を通過する時刻は異なるから受ける電場の強さは相違する。そのため、検出面上でのイオン到達位置には相違が生じ、到達位置の変位量から各イオンの偏向電場通過時刻が求まる。これより、各イオンの飛行速度が求まり、おおよその周回数が推定できるため、飛行時間からm/zを求めることができる。
【解決手段】微小検出器が２次元的に配置された検出器８を用い、周回軌道から離脱したイオンが検出器８へ向かう射出軌道上に偏向電極７１〜７４を設ける。偏向電極７１〜７４にはゲート電極が開放される時点から時間的に変化する電圧を印加し、時間的に電場の強さを変化させる。周回軌道上での周回遅れのためにm/zが異なる２種のイオンが同時に検出器８に到達した場合、該２種のイオンが偏向電場を通過する時刻は異なるから受ける電場の強さは相違する。そのため、検出面上でのイオン到達位置には相違が生じ、到達位置の変位量から各イオンの偏向電場通過時刻が求まる。これより、各イオンの飛行速度が求まり、おおよその周回数が推定できるため、飛行時間からm/zを求めることができる。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、閉じた周回軌道に沿って試料由来のイオンを繰り返し飛行させることで該イオンを質量電荷比（m/z）に応じて分離して検出する多重周回飛行時間型質量分析装置に関する。
【背景技術】
【０００２】
一般に、飛行時間型質量分析装置（Time of Flight Mass Spectrometer、以下、ＴＯＦＭＳと称す）では、一定のエネルギーを与えることで加速したイオンはそれぞれ質量に応じた飛行速度を持つ、という原理に基づき、そうしたイオンが一定距離を飛行するのに要する飛行時間を計測し、その飛行時間を質量電荷比に換算することによりマススペクトルを作成する。したがって、質量分解能を向上させるためにはイオンの飛行距離を長くすればよいが、単に直線的な飛行距離を延ばそうとすると装置が大型化することが避けられない。そこで、長い飛行距離の確保と装置の小形化とを両立させるため、略円形状、略楕円形状、略８の字形状など様々な態様の閉軌道に沿ってイオンを繰り返し飛行させるようにした多重周回飛行時間型質量分析装置（Multi Turn - Time of Flight Mass Spectrometer、以下、ＭＴ−ＴＯＦＭＳと称す）が開発されている。
【０００３】
同様の目的で、上記のような周回軌道ではなく、反射電場によりイオンを複数回反射させる往復軌道とすることで飛行距離を延ばすようにした多重反射飛行時間型質量分析装置も提案されている。多重周回飛行時間型と多重反射飛行時間型とではイオン光学系は相違するものの、質量分解能を向上させるための基本的な原理は同じであるし、後述する課題も共通する。そこで、本明細書では、「多重周回飛行時間型」は「多重反射飛行時間型」を包含するものとする。
【０００４】
上述のようにＭＴ−ＴＯＦＭＳは飛行距離を延ばして高い質量分解能を達成することができるものの、イオンの飛行経路が閉軌道であることを原因とする問題が存在する。それは、周回数が増加するに伴い、低質量電荷比であるために大きな飛行速度を持つイオンが高質量電荷比であるために小さな飛行速度しか持たないイオンを飛行途中で追い越してしまうという問題である。このように異なる質量電荷比のイオンの追越しが生じると、取得された飛行時間スペクトル上では異なる周回数飛行したイオン由来のピークが混在することになる。即ち、観測されるピーク毎に、対応するイオンの飛行距離が異なる、という状態が起こり得る。こうなると、イオンの質量電荷比と飛行距離とを一意に決定することができないため、飛行時間スペクトルを直接的にマススペクトルに換算することはできない。
【０００５】
上記問題のため、従来の多くのＭＴ−ＴＯＦＭＳでは、イオン源で生成された試料由来のイオンの中で、上記のような追越しの起こらないことが保証された質量電荷比範囲に限定するように予め（周回軌道導入前に）イオンを選別し、選別されたイオンを周回軌道に導入して所定周回数だけ飛行させた後に検出する、という制御を行うのが一般的である。しかしながら、このような手法では、高質量分解能のマススペクトルを得ることはできるものの、そのマススペクトルの質量電荷比範囲はかなり限られたものとなる。これは、一回の測定で比較的広い質量電荷比範囲のマススペクトルを得られるというＴＯＦＭＳの利点に反する。
【０００６】
これに対し、周回飛行中にイオンの追越しが起こった場合でも測定により得られた飛行時間スペクトルからマススペクトルを求める方法として、これまで以下のような幾つかの方法が提案されている。
【０００７】
例えば特許文献１には、目的試料に対し周回軌道からのイオンの排出時間（一般には、イオンがイオン源より出射された時点から該イオンが周回軌道に導入され該周回軌道から離脱される時点までの所要時間、以下、単に「イオンの排出時間」という）が相違する複数の飛行時間スペクトルを測定し、これら複数の異なる飛行時間スペクトルの多重相関関数を計算することによって単一周回数の飛行時間スペクトルを再構成する方法が開示されている。この方法では、多重相関関数の計算量が多くかなりの計算時間が掛かるため、測定を実行しながら略リアルタイムでマススペクトルを得ることは殆ど不可能である。また、飛行時間スペクトルに現れるピークの数が著しく多いと、計算量が非常に膨大となり、汎用のパーソナルコンピュータを用いた場合には、実用上許される時間で結果を得るのが難しくなる。
【０００８】
またマススペクトルを求める別の方法として、特許文献３、非特許文献１、２に記載の方法がある。この方法では、まず周回軌道を周回させない非追越しモードで目的試料に対する飛行時間スペクトル（０周回飛行時間スペクトル）を取得する。そして、この０周回飛行時間スペクトルに現れる複数のピークの飛行時間情報から、イオンの追越しが生じる可能性がある周回モードでの周回数と飛行時間とを予測し、その予測に基づいて、周回モードにおける飛行時間スペクトル上で上記ピークの時間幅の広がりを考慮した時間幅を持つセグメントを設定する。１個のセグメント内に含まれるピークは同一の周回数を持つものであるから、隣接するセグメント同士がオーバーラップしなければ、各ピークの周回数と質量電荷比とを一意に決めることが可能である。そこで、所定条件を仮定したときの周回モードの飛行時間スペクトル上に設定されるセグメントのオーバーラップの有無を判定し、オーバーラップが生じない条件を見つけてセグメントを確定する。これにより、周回軌道からイオンを排出する排出時間が決まるから、これに基づいてイオン排出用のゲート電極の電場の切替タイミングを制御することで周回モードの測定を実行し、この測定で取得された飛行時間スペクトルからマススペクトルを求める。
【０００９】
この方法におけるデータ処理は比較的簡単であるため、汎用のパーソナルコンピュータを用いても、ほぼリアルタイムでの処理が可能である。しかしながら、この方法では、観測するピークの数が多く、セグメントのオーバーラップが生じない条件が見つからない場合にマススペクトルを作成することができない。一般的に、タンパク質、糖鎖などの試料を測定する場合、セグメントのオーバーラップは頻発することが予測され、この方法を適用可能なケースはかなり限定されることになる。セグメントのオーバーラップを防ぐには、周回軌道に導入するイオンの質量電荷比範囲を或る程度制限することが考えられるが、これは測定のスループットを低下させてしまうことになる。
【００１０】
一方、特許文献２には、目的試料に対しイオンの排出時間が相違する複数の飛行時間スペクトルを測定し、それら複数の飛行時間スペクトルのそれぞれに現れる各ピークの飛行時間から考えられる質量電荷比の候補を挙げ、複数の飛行時間スペクトルにおいてそれぞれ挙げられた質量電荷比の候補の一致しているものを見つけることにより、目的とするイオンの質量電荷比を推定する方法が開示されている。
【００１１】
この方法でもデータ処理は比較的簡単であるため、汎用のパーソナルコンピュータを用いほぼリアルタイムでの処理が可能である。しかしながら、ピーク数が少ない場合には異なる飛行時間スペクトル上のピーク間の対応付けが簡単であるものの、試料に含まれる成分の数が多くなって飛行時間スペクトルに現れるピークの数が多くなると対応付けが難しくなる。また、ピーク数が多い場合には、実際には誤った質量電荷比であるのに偶然、整合性がとれてしまう、質量電荷比の誤推定を行うおそれも高くなる。さらに、異なる質量電荷比を有するイオン由来のピークが飛行時間スペクトル上で偶然重なってしまい、それによって質量電荷比を正確に推定できなくなることも多くなる。
【先行技術文献】
【特許文献】
【００１２】
【特許文献１】特開２００５−７９０４９号公報
【特許文献２】特開２００５−１１６３４３号公報
【特許文献３】国際公開第２００９／０７５０１１号パンフレット
【非特許文献】
【００１３】
【非特許文献１】西口ほか、「多重周回イオン光学系による新しい多重周回質量分析法」、島津評論、Vol.66、 No.1・2、2009年9月30日発行
【非特許文献２】西口（Nishiguchi）ほか、「デザイン・オブ・ア・ニュー・マルチターン・イオン・オプティカル・システム・‘アイリス’・フォー・ア・タイムオブフライト・マス・スペクトロメーター（Design of a new multi-turn ion optical system ‘IRIS’ for a time-of-flight mass spectrometer」、J. Mass Spectrom.、44 (2009)、 p.594
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１４】
前述のように、ＭＴ−ＴＯＦＭＳで得られる飛行時間スペクトルデータからマススペクトルを構成する従来の方法にはいずれも一長一短がある。特に、従来方法では、測定対象の試料に含まれる成分の数が多く飛行時間スペクトルに現れるピークの数が多い場合に、正確なマススペクトルを求めることが難しいか、或いは、１つの試料に対するマススペクトルを求めるために同一試料に対して分析条件の異なる多数の飛行時間スペクトルを必要とする。その場合、測定のスループットが低下するのみならず、試料の消費量が多くなるため試料が貴重である場合には採用が難しくなる。
【００１５】
本発明は上記課題に鑑みて成されたものであり、その主たる目的は、測定スループットの改善や試料消費量の削減を図るべく、１回又は少数回の測定で得られた結果を用いて広い質量電荷比範囲の精度の高いマススペクトルを得ることができる多重周回飛行時間型質量分析装置を提供することである。
【課題を解決するための手段】
【００１６】
上記課題を解決するために成された本発明は、イオン源からパルス的に出射させたイオンを周回軌道部に導入して略同一軌道に沿って複数回周回させ、その後に該周回軌道部を離れたイオンを検出してその飛行時間からイオンの質量電荷比を求める多重周回飛行時間型質量分析装置において、
a)前記周回軌道部を離れたイオンが後記イオン検出手段に到達するまでの軌道上に配設された偏向電極と、
b)前記偏向電極へのイオンの入射方向に対して直交する方向にイオンを変位させる電場が生成されるように該電極に時間的に変動する電圧を印加する電圧発生手段と、
c)少なくとも前記偏向電極による電場の作用によりイオンが変位する方向においてイオンが到達した位置情報、及びイオンが到達した時間情報を提供するイオン検出手段と、
d)前記イオン検出手段に或るイオンが到達した時間情報と該イオンが到達した位置情報とに基づいて該イオンの周回軌道部上の周回数を推定し、その周回数の推定情報を用いて該イオンの質量電荷比を算出するデータ処理手段と、
を備えることを特徴としている。
【００１７】
上記イオン検出手段は、偏向電極による電場の作用によりイオンが変位する方向においてイオンが到達した位置情報と時間情報とを得ることができさえすれば、１個の検出器からなるものでも、１次元的又は２次元的に複数の検出器が配列された構成であってもよい。
【００１８】
本発明に係る多重周回飛行時間型質量分析装置では、周回軌道部の略同一軌道上をイオンが周回する間に、質量電荷比が小さく飛行速度が速いイオンが質量電荷比が大きく飛行速度が遅いイオンを追い越す。そのため、周回軌道部から離れてイオン検出手段へ向かう軌道上では、イオンは質量電荷比の順に並ばず、各イオンが周回軌道部を周回した回数、つまり周回数も様々である。電圧発生手段から時間的に変動する電圧が偏向電極に印加されたとき、それにより生成される電場はイオンの進行方向の運動には影響しない。このため、例えば或るイオンがイオン源から出射された時点からイオン検出手段に到達する時点までの飛行時間は偏向電極による電場の影響を受けない。
【００１９】
他方、イオン検出手段の検出面上でイオンが到達する位置は、イオンが偏向電極を通過する際の電場の大きさや方向に応じて変化する。或る二種のイオンの質量電荷比が相違すれば飛行速度は相違し、そうであれば偏向電極を通過した時点からイオン検出手段の検出面に到達するまでの飛行時間も相違する。そこで、データ処理手段は、或るイオンがイオン検出手段の検出面に到達したとき、イオン検出手段が提供する位置情報と時間情報、つまりその変位量（偏向電場がない場合に到達する位置からのずれ量）、及び電圧発生手段による電圧の時間的変動のタイミングから、そのイオンが偏向電極を通過した時刻を推定する。また、そのイオンが偏向電極を通過した時刻とそのイオンがイオン検出手段に到達した時刻との差、及び、構造的に決まっている偏向電極からイオン検出手段までの距離から、そのイオンの飛行速度の概算値を求める。さらに、この飛行速度の概算値からそのイオンの周回数を推定し、周回数からそのイオンの実際の飛行距離を計算して飛行時間と飛行距離とから高精度の質量電荷比を計算する。
【００２０】
また、イオン検出手段に到達した全てのイオンについて同様に周回数を推定し、推定した周回数を利用して質量電荷比を計算することにより、例えばイオン検出手段に到達したイオンの飛行時間スペクトルからマススペクトルを求めることができる。ただし、周回軌道部からイオンを離脱させるために用いるゲート電極の影響等により、一部のイオンが消失してしまってイオン検出手段にまで到達しない場合がある。その場合でも、通常、分析条件を変えた２回の測定により得られた結果を合わせることにより、上記のようなイオンの消失を補って漏れのないマススペクトルを作成することができる。
【００２１】
上述したように飛行時間型質量分析装置では、同じ質量電荷比をもつイオンはもちろんのこと異なる質量電荷比をもつイオンも一定のエネルギーであるので、本発明に係る多重周回飛行時間型質量分析装置においても、偏向電極の電場が時間的に一定であれば、イオンは検出器面上の同じ位置に到達してしまう。しかしながら、偏向電極の電場が時間的に変化すれば、イオンの到達位置も時間的に変化して線状の軌跡をなす。そして、軌跡ができるだけ長くなるほうが、イオンが偏向電極を通過した時刻を位置情報から推定する際の推定精度が上がる。そこで、好ましくは、前記偏向電極は、該電極へのイオンの入射方向に対して直交し、さらに互いに直交する２方向にイオンを偏向可能な二組の偏向電極を含み、前記電圧発生手段はその二組の偏向電極に対しそれぞれ時間的に変動する電圧を印加し、前記イオン検出手段は前記２方向に２次元的に複数の微小検出器が配列されてなる構成とするとよい。
【００２２】
ここで微小検出器とは、略同一の形状で、同一の検出原理・作用・機能を有するイオン・粒子等を検出する微小な検出器であって、個々の微小な検出器自体では検出時間や検出量の情報を提供できるが、微小な検出器内での検出位置を識別して提供できないものをいう。この微小検出器を１次元的又は２次元的に複数配列し、いずれの検出器が検出したのかという位置情報を提供する手段を備えれば、本発明におけるイオン検出手段としての作用・機能を有することとなる。例えばチャンネルトロンが微小検出器の一例であり、チャンネルトロンが複数配列されたマイクロチャンネルプレートにディレイラインアノードを備えれば、本発明におけるイオン検出手段としての作用・機能をもつ。
【００２３】
なお、上記好ましい構成において、前記電圧発生手段は、二組の偏向電極に対して時間的な変動波形の周期が互いに異なる電圧を印加する構成とするのがさらに好ましい。
【００２４】
上記構成によれば、イオンが到達する検出面上の位置情報が互いに直交する２方向（例えばＸ、Ｙ方向）となって情報量が増えるため、イオンが偏向電極を通過した時刻をより正確に推定することができ、各イオンの飛行速度、ひいては周回数の推定精度も向上する。
【００２５】
なお、本発明に係る多重周回飛行時間型質量分析装置において、イオン源は必ずしもイオン発生源でなくてもよく、例えばイオントラップのように別の場所で生成されたイオンを一時的に保持し、該イオンに一斉にエネルギーを与えてパルス的に（パケット状にして）出射させるものであってもよい。また、周回軌道部における周回軌道の形状は特に問わず、周回軌道はイオンを往復運動させる反射軌道も含む。
【発明の効果】
【００２６】
本発明に係る多重周回飛行時間型質量分析装置によれば、この種の装置で問題となる異なる質量電荷比をもつイオン同士の追越しの問題を解消し、同一試料に対し１回又は少数回の測定で得られた結果を用いて広い質量電荷比範囲に亘る精度の高いマススペクトルを取得することができる。そのため、同一試料に対して多数回の測定を行う必要がなく、測定スループットを改善するのに有利である。また、試料の消費量が少なくて済むため、試料が高価である場合のコストアップを抑えることができ、試料がもともと少量しか用意できない場合であってもマススペクトルを得ることができる。
【図面の簡単な説明】
【００２７】
【図１】本発明の一実施例であるＭＴ−ＴＯＦＭＳの概略構成図。
【図２】本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳにおけるイオン偏向部の構成図。
【図３】本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳにおける周回数推定の原理説明図。
【図４】本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳにおけるイオン偏向部の動作を計算機シミュレーションする際のモデルを示す図。
【図５】シミュレーションの際に与える信号のタイミング図。
【図６】イオンパケット幅：２nsの条件の下でシミュレーションにより算出した飛行時間スペクトルを示す図であり、０周回時の飛行時間スペクトル（ａ）及びイオンを周回させてＴ＝２００μsでゲート電極を開放したときに得られる飛行時間スペクトル（ｂ）。
【図７】図５に示した偏向電圧印加条件下における飛行時間と検出器面上でのＹ方向変位量との関係を示す図。
【図８】２次元検出器の検出面上におけるイオン到達位置の移動軌跡の例を示す図。
【発明を実施するための形態】
【００２８】
本発明に係る質量分析装置の一実施例であるＭＴ−ＴＯＦＭＳついて添付図面を参照して説明する。図１はこの実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳの概略構成図、図２は本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳにおけるイオン偏向部の構成図である。
【００２９】
イオン源１は例えば図示しないイオン化部でイオン化されたイオンを一時的に保持するイオントラップであり、このイオン源１に一旦捕捉された各種イオンは時刻Ｔ＝０において一斉に所定のエネルギーを付与されてイオンパケットとして出射される。イオンパケットに含まれる各イオンは長さがＬinである入射軌道４を飛行したあとに、周回軌道５上に設置されたゲート電極２に到達する。ゲート電極２により形成される電場により各イオンの軌道は曲げられて周回軌道５に導入される。周回軌道５は、周回電圧印加部１１から複数組（煩雑になるため図１には１組しか描いていない）の扇形電極３にそれぞれ印加される電圧により生成される電場によって形成される。ゲート電極２は導入・排出電圧印加部１２から印加される電圧により、入射軌道４を経て来たイオンを周回軌道５に入射させたり逆に周回軌道５に沿って飛行しているイオンを該軌道５から離脱させて射出軌道６に送ったりする。イオンが周回軌道５に沿って周回している間は、ゲート電極２は実質的に存在しないのと同じである。
【００３０】
周回軌道５に沿って飛行しているイオンはゲート電極２が開放されると、周回軌道５から離脱して長さがＬoutである射出軌道６に入る。射出軌道６上には該軌道６に沿ったイオンの進行方向（Ｚ方向）に直交し、且つ互いに直交するＸ方向、Ｙ方向にそれぞれ対向する２組の偏向電極（図２中の偏向電極７１、７２の組、偏向電極７３、７４の組）からなる偏向器７が配置されている。この偏向器７において偏向電圧印加部１３から各偏向電極に印加される電圧に応じて形成される電場の作用によりイオンは軌道を曲げられ、微小検出器がＸ方向、Ｙ方向に２次元的に配列された２次元検出器８に到着する。
【００３１】
２次元検出器８としては、例えば複数の微小検出器が配列されるマイクロチャンネルプレート（ＭＣＰ）とディレイラインアノード（delay-line anode）とを組み合わせた検出器などを用いることができる。また例えば、１個の検出器で構成される２次元用のバックギャモン型イオンチェンバや位置感応型平行平板検出器などを用いることもできる。また、偏向電場の作用によるイオン軌道の曲がりが１次元方向のみである場合には２次元検出器でなく１次元検出器を用いればよい。１次元検出器としては、例えば複数の微小検出器が配列される１次元マイクロチャンネルプレートとディレイラインアノードとを組み合わせた検出器などを用いることができる。また例えば１個の検出器で構成される１次元用の位置感応型比例計数管などを用いることもできる。
【００３２】
２次元検出器８は時間経過に伴って順次到達するイオンを検出するが、各微小検出器はそれぞれ独立に入射したイオンの量に応じた検出信号を出力するため、この２次元検出器８では、イオンの到着時刻（Ｔdet）、到着したイオンの量（強度）という情報のほかに、検出面上でのイオン到着位置の情報も並行して得ることができる。ここでは、検出面上でのイオン到着位置の位置情報を、微小検出器が存在する、Ｘ方向、Ｙ方向のアドレス（Ｘdet，Ｙdet）で表すものとする。
【００３３】
イオン源１からのイオン出射時点からの時間経過に伴って２次元検出器８で得られた検出信号はデータ処理部１４に入力される。データ処理部１４は、２次元検出器８からの検出信号を受けて該信号をデジタル化し、後述するように、イオンの到着時刻Ｔdet及びイオン到着位置（Ｘdet，Ｙdet）に基づいて到着したイオンの周回数をそれぞれ推定し、推定した周回数から飛行距離を求めて飛行時間を正確な質量電荷比に換算する。そして、各イオンの質量電荷比を求めてマススペクトルを作成する。制御部１０は目的の試料に対する１乃至複数回の測定を実行し、さらにその測定で得られたデータに基づいてマススペクトルを作成するために、各部の動作を制御する。
なお、データ処理部１４及び制御部１０の機能の多くは、汎用のパーソナルコンピュータに予めインストールされた専用の処理・制御ソフトウエアを該コンピュータで実行することにより達成されるようにすることができる。
【００３４】
上述したようにイオンが周回軌道５上を飛行する際に速度の速いイオンつまりは質量電荷比の小さなイオンは、速度の遅いイオンつまりは質量電荷比の大きなイオンを追い越すため、様々な周回数のイオンが周回軌道５上では混在する。ゲート電極２が開かれてイオンが射出軌道６上を飛行する際も同様である。各イオンの周回数が不明であると飛行時間から質量電荷比を求めることができないが、本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳでは次のような原理により各イオンの周回数を推定している。図３は周回数推定の原理説明図である。
【００３５】
図３において（ａ）は、偏向器７の出口端と２次元検出器８の検出面との間におけるイオンの質量電荷比と時刻との関係を示す図であり、（ｂ）は偏向器７における偏向電場の強さの時間変化を示す図である。いま、図３（ａ）において「０」で示している時点で２次元検出器８の検出面に質量電荷比m/zが異なる或る二種類のイオン（m/z小のイオンをＭ１、m/z大のイオンをＭ２とする）が同時に到達したものとする。質量電荷比が小さなイオンのほうが速度が速いため、時刻「０」より遡った−ｔ１の時点でイオンＭ１は偏向器７を通過し、それよりもさらに遡った−ｔ２の時点でイオンＭ２は偏向器７を通過した筈である。イオンＭ１、Ｍ２の質量電荷比の差が大きいほど、−ｔ２と−ｔ１との時間差は大きくなる。一方、偏向器７における偏向電場は（ｂ）に示すように時間の経過に伴って強くなるように制御されているとすれば、時間的に早いイオンＭ２よりも遅いイオンＭ１のほうが強い電場を受ける。そのため、質量電荷比が小さなイオンＭ１のほうが質量電荷比が大きなイオンＭ２に比べて偏向電場による変位量が大きくなり、同時に２次元検出器８の検出面に到達してもイオンＭ１の到達位置とイオンＭ２の到達位置とはイオンの変位方向に相違する。
【００３６】
このように、同時に検出面に到達する複数種のイオンはその質量電荷比に応じて検出面上の異なる位置に到達することになる。偏向電場を通過したイオンが検出面上の到達するときの位置ずれ量、つまり変位量はそのイオンが偏向電場を通過するときのその電場の強さに依存する。電場の強さは偏向器７（つまりは偏向電極７１〜７４）に印加される電圧により決まるから、例えば後述するようにゲート電極２の開放タイミングなど決まった時点から既知の変化をする電圧を偏向器７に与えるという条件の下では、変位量は時間により決まる。また、図２に示すように、Ｘ、Ｙの２方向に偏向電場が形成される場合には、両方の電場の強さの割合によって変位の方向が決まる。変位量や変位方向は２次元検出器８の検出面上における微小検出器のアドレス（Ｘdet，Ｙdet）で表されるから、イオンが到達した微小検出器のアドレス（Ｘdet，Ｙdet）からそのイオンが偏向器７を通過した時刻（Ｔdeflect）を推定することができる。また、この時刻Ｔdeflectとそのイオンが実際に２次元検出器８に到達した時刻Ｔdetとから求まる時間差、及び偏向器７と２次元検出器８との間の距離Ｌ3とから、そのイオンの飛行速度が求まる。イオンの飛行速度が分かれば、その飛行速度と飛行時間とからおおよその周回数を推定することが可能となる。
【００３７】
以上のように、本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳでは、偏向器７に時間的に変化する電圧を与えて通過するイオンを偏向させたときに２次元検出器８の検出面上でイオンが到達する位置の情報とその到達時刻の情報とに基づいて、そのイオンのおおそよの周回数を求めることができる。
【００３８】
次に、上述したように周回数の推定が可能であることをシミュレーション計算により検証した結果を説明する。図４はシミュレーションの際の射出軌道に沿った構成要素のモデルを示す図、図５はシミュレーションの際の信号タイミング図である。このシミュレーションでは、入射軌道４の軌道長Ｌin＝０．５[ｍ]、周回軌道５の１周の軌道長Ｌturn＝１[ｍ]、射出軌道６の軌道長Ｌout＝０．５[ｍ]とした。また、計算を簡単化するために、ゲート電極２の長さは無視し、射出軌道６上には偏向器７としてＺ方向の長さ（Ｌ2）が０．１[ｍ]である１次元の偏向電極（対向する偏向電極間のギャップ間隔：１０[mm]）を射出軌道６の中央に設置した（Ｌ1＝Ｌ3＝０．２[ｍ]）。したがって、ここではイオンの変位方向はＹ方向のみを考える。また、イオン源１におけるイオン出射時の加速エネルギーは７[kV]とし、５００[Da]から２０００[Da]まで５０[Da]ステップの３１種のイオン群を時刻Ｔ＝０にイオン源１から出射させ、イオンが周回軌道５に沿って多重周回した後に、Ｔｘ＝２００[μs]の時点でゲート電極２を開放して射出軌道６にイオンを送り出すようにした。一方、偏向電極には、図５に示すように、ゲート電極２の開放のタイミング（Ｔｘ＝２００[μs]と同期して立ち上がり始める鋸波状の電圧を印加した。対向する偏向電極に印加する電圧の差の変化率は１００[Ｖ]／５０[μs]である。
【００３９】
同一質量電荷比を有するイオンのパケット幅を２[ns]としたときにシミュレーション計算により求めた飛行時間スペクトルを図６に示す。図６（ａ）には０周回（イオンは周回軌道５を通ることなく入射軌道４から直接的に射出軌道６に進んで２次元検出器８に到達する）のときの飛行時間スペクトルを示す。図中の数字はイオンの質量電荷比を示しており、各イオンの強度は５０から２００まで５ステップとした。このときの質量分解能は９８６０程度である。
【００４０】
一方、図６（ｂ）は、上述したようにイオンを周回軌道５に乗せたあとにＴｘ＝２００[μs]でゲート電極２を開放し、且つ偏向電場を形成しない条件の下で得られる飛行時間スペクトルである。図中には参考としてイオンの質量電荷比と周回数とを数値で記した。もちろん、これら数値は実際には未知である。図６（ｂ）に示したようにイオンを多重周回させることで質量分解能は６３５００まで改善するが、イオンの追越しが起こるために、飛行時間スペクトルをマススペクトルに直接変換できないことが理解できる。また特筆すべき点として、８００[Da]（８周回）のピークと１８００[Da]（５周回）のピークとが偶発的に重なっており、こうしたピークの重なりも飛行時間スペクトルをマススペクトルに変換する際に、精度低下をもたらすとともにピークの帰属を困難とすることから問題となる。
【００４１】
図７は図５に示した時間的に変化する電圧を偏向電極に印加した場合の、各種イオンの飛行時間とＹ方向変位量（２次元検出器８の検出面上でのイオン到達位置のずれ量）との関係を計算した結果をまとめた図である。図中の数値はイオンの質量電荷比である。図６（ｂ）に示した従来の飛行時間スペクトルでは重なっていた、つまりほぼ同じ飛行時間を示す８００[Da]のイオンと１８００[Da]のイオンとが２次元検出器８の検出面上における検出位置の違いとして明瞭に分離されていることが分かる。また、質量電荷比が相違しても周回数が同一であるイオンは厳密に同じ直線上に乗り、各周回数に対応した直線は重なることなく明瞭に分離されていることから、１回の測定でも変位量に基づく周回数の推定が容易に行えることが分かる。
【００４２】
また、図７中に示す直線は飛行時間とＹ方向変位量とから周回数を求めるための一種の校正線であると捉えることができる。即ち、このような関係を予め測定して例えば数式化又はテーブル化し校正情報としてデータ処理部１４の内部に記憶しておくことにより、未知試料の測定時に得られた飛行時間とＹ方向変位量とをその校正情報に照らして周回数を求めることができる。
【００４３】
次に、上記のような原理を利用した本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳにおける特徴的な分析動作の一例を説明する。
このＭＴ−ＴＯＦＭＳでは、イオン源１から時刻Ｔ＝０でイオンを一斉に出射させ、ゲート電極２を通して周回軌道５にイオンを乗せたあと、Ｔ＝Ｔｘの時点（以下「ゲート開放時刻」という）でゲート電極２を開放し、周回軌道５からイオンを射出軌道６へと導く。前述のように、ゲート開放時刻Ｔｘが或る程度大きい場合、つまり周回軌道５上にイオンが存在する時間が比較的長い場合には、周回軌道５に沿って飛行する間に低質量電荷比のイオンが高質量電荷比のイオンを追い越してしまうため、射出軌道６に導かれたイオンは周回軌道５の周回数が異なるものが混在する。そこで、質量電荷比の相違するイオン毎に、質量電荷比を算出する上で必要な周回数情報を得るために、偏向電圧印加部１３を構成するＹ方向偏向電圧印加部１３１及びＸ方向偏向電圧印加部１３２は、一定電圧ではなく時間経過に伴って変化する電圧を偏向器７の２組の偏向電極７１〜７４にそれぞれ印加する。Ｙ方向偏向電圧印加部１３１及びＸ方向偏向電圧印加部１３２からそれぞれ印加される電圧は同期しながらもそれぞれ異なる値の電圧である。
【００４４】
偏向電圧の時間的変化の開始タイミングは、例えば飛行開始のタイミング（つまりＴ＝０）又はゲート電極２開放のタイミング（Ｔ＝Ｔｘ）と同期させる。前述の図５は後者の例であり、Ｔ＝Ｔｘの時点から偏向電圧を直線的に増加させるようにしている。このように印加される電圧によって偏向電極７１〜７４の内部空間に形成される電場は、入射してくるイオンの飛行方向の中心軸方向（図１、図２中のＺ方向）に対し垂直（図１、図２中のＸ方向、Ｙ方向）であるので、イオンのＺ方向の運動には偏向電場は影響せず、それ故に偏向電場は各イオンの飛行時間には影響しない。
【００４５】
一方、前述のように、偏向器７中の偏向電場の作用によってイオンは偏向し、その偏向量は電場の強さ（つまりは印加電圧の大きさ）に依存する。また、イオンの偏向方向はＸ方向とＹ方向それぞれの電場の強さの割合に依存する。したがって、前述のように、同時に２次元検出器８に到達するイオンであっても、質量電荷比に応じて２次元検出器８の検出面上で異なる位置に到達する。２次元検出器８からは時間経過に伴って、各微小検出器毎に到達したイオン量に応じた検出信号がデータ処理部１４に出力されるから、データ処理部１４は時間、位置、強度という情報を持つデータを処理することにより、到達した各イオンの飛行速度を推算してこれからおおよその周回数を求める。或いは、上述したように予め飛行時間及び変位量（位置情報）に対する周回数の関係を求めて較正情報を作成しておけば、飛行速度を推定することなく周回数を求めることもできる。
【００４６】
イオンの周回数が判明すればイオン源１から２次元検出器８までの飛行距離が確定するから、これを用いてデータ処理部１４はそのイオンの到達時刻から求まる飛行時間から質量電荷比を計算する。時間経過に伴って２次元検出器８から得られる検出信号に基づいて、イオン毎のおおよその周回数を求め、求めた周回数を利用して質量電荷比を計算することで、最終的に、高精度のマススペクトルを取得することができる。
【００４７】
ただし、本実施例の構成の場合、周回軌道５に沿って周回しているイオンを射出軌道６へ導くためにゲート電極２を開放する際に、ちょうどゲート電極２を通過しようとしているイオンがあると、そのイオンの軌道は乱れて消失してしまう、即ち２次元検出器８に到達しない可能性がある。そのため、１つの試料に対して１回の測定を行った結果に基づいてマススペクトルを作成すると、上記のように途中で消失したイオンに対するピークが欠落してしまうおそれがある。そこで、こうした不具合を避けるためには、同一試料に対し、互いに異なるゲート開放時刻Ｔｘを設定した条件の下で少なくとも２回の測定を実行してそれぞれマススペクトルを作成し、それらマススペクトルを統合して消失したイオンを補ったマススペクトルを作成すればよい。
【００４８】
前述のように、２次元検出器８の検出面上でイオンが到達する位置は偏向器７による偏向電場（図２の例の場合にはＸ方向の電場とＹ方向の電場）に依存する。したがって、上記実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳでは、Ｙ方向偏向電圧印加部１３１から１組の偏向電極７１、７２に印加する電圧とＸ方向偏向電圧印加部１３２から別の組の偏向電極７３、７４に印加する電圧とをそれぞれ適当に定めることにより、２次元検出器８の検出面上でイオンが到達する位置の時間経過に伴う移動状況、つまりはイオン到達位置の移動軌跡を様々に定めることができる。その例を図８に示す。
【００４９】
Ｘ方向偏向電圧印加部１３２から偏向電極７３、７４に電圧を印加せず、Ｙ方向偏向電圧印加部１３１から偏向電極７１、７２に対し図５に示すような電圧を印加した場合には、イオン到達位置の移動軌跡は図８（ａ）に示すように初期位置（中心位置）ＯからＹ方向に延びる線上の範囲に留まる。Ｘ方向偏向電圧印加部１３２から偏向電極７３、７４に電圧を印加せず、Ｙ方向偏向電圧印加部１３１から偏向電極７１、７２に対し正方向、負方向に振るような電圧を印加した場合には、イオン到達位置の移動軌跡は図８（ｂ）に示すように初期位置（中心位置）Ｏを中心としたＹ方向に延びる線上の範囲となる。
【００５０】
また、Ｘ方向偏向電圧印加部１３２から偏向電極７３、７４に対し図５に示すように相対的に緩慢に変化する鋸波形状の電圧を印加し、Ｙ方向偏向電圧印加部１３１から偏向電極７１、７２に対しては数倍〜十倍程度速い（周期が短い）鋸波形状の電圧を印加した場合、イオン到達位置の移動軌跡は図８（ｃ）に示すように略鋸波形状となる。また、偏向電極に印加される時間的変動を伴う電圧の変化率は直線である必要はなく、２次元検出器８の検出面上の位置情報から偏向器７をイオンが通過した時刻を逆算できるような（好ましくは逆算が容易である）波形ならばどのような波形でも構わない。例えばＸ方向、Ｙ方向の電場の強度が正弦関数、余弦関数に比例し、且つその比例係数が時間経過に伴って大きくなる又は逆に小さくなるように印加電圧を定めることにより、イオン到達位置の移動軌跡を図８（ｄ）に示すような渦巻き状にすることも可能である。また、イオン到達位置の出発点や最終点は中心位置Ｏである必要はないから、例えば円形状、楕円形状等のリサージュ形状となるようにしてもよい。
【００５１】
図７から分かるように、同一の飛行時間でみたときに全体の変位量が小さいと周回数の判別は難しくなる。したがって、周回数の判別を容易にするには、換言すれば周回数の判別の精度を上げるには、できるだけ全体の変位量を大きくする、即ち、イオン到達位置の移動軌跡をできるだけ長くすることが好ましい。そうした意味から、Ｘ方向又はＹ方向の一方向のみにイオンを偏向させるのでなく、図８（ｃ）、（ｄ）に例示したように２次元的にイオンを偏向させるほうが有利である。
【００５２】
上記実施例は本発明の一例にすぎず、本発明の趣旨の範囲で適宜、変更や修正、追加を行っても本願特許請求の範囲に包含されることは当然である。
例えば、上記実施例は略同一の周回軌道に沿ってイオンを多数回周回させる構成の質量分析装置に本発明を適用する例であるが、例えば対向して２つのリフレクトロンを配置したような多重反射型の質量分析装置に本発明を適用できることは明らかである。
【符号の説明】
【００５３】
１…イオン源
２…ゲート電極
３…扇形電極
４…入射軌道
５…周回軌道
６…射出軌道
７…偏向器
７１、７２、７３、７４…偏向電極
８…２次元検出器
１０…制御部
１１…周回電圧印加部
１２…導入・排出電圧印加部
１３…偏向電圧印加部
１３１…Ｙ方向偏向電圧印加部
１３２…Ｘ方向偏向電圧印加部
１４…データ処理部
【技術分野】
【０００１】
本発明は、閉じた周回軌道に沿って試料由来のイオンを繰り返し飛行させることで該イオンを質量電荷比（m/z）に応じて分離して検出する多重周回飛行時間型質量分析装置に関する。
【背景技術】
【０００２】
一般に、飛行時間型質量分析装置（Time of Flight Mass Spectrometer、以下、ＴＯＦＭＳと称す）では、一定のエネルギーを与えることで加速したイオンはそれぞれ質量に応じた飛行速度を持つ、という原理に基づき、そうしたイオンが一定距離を飛行するのに要する飛行時間を計測し、その飛行時間を質量電荷比に換算することによりマススペクトルを作成する。したがって、質量分解能を向上させるためにはイオンの飛行距離を長くすればよいが、単に直線的な飛行距離を延ばそうとすると装置が大型化することが避けられない。そこで、長い飛行距離の確保と装置の小形化とを両立させるため、略円形状、略楕円形状、略８の字形状など様々な態様の閉軌道に沿ってイオンを繰り返し飛行させるようにした多重周回飛行時間型質量分析装置（Multi Turn - Time of Flight Mass Spectrometer、以下、ＭＴ−ＴＯＦＭＳと称す）が開発されている。
【０００３】
同様の目的で、上記のような周回軌道ではなく、反射電場によりイオンを複数回反射させる往復軌道とすることで飛行距離を延ばすようにした多重反射飛行時間型質量分析装置も提案されている。多重周回飛行時間型と多重反射飛行時間型とではイオン光学系は相違するものの、質量分解能を向上させるための基本的な原理は同じであるし、後述する課題も共通する。そこで、本明細書では、「多重周回飛行時間型」は「多重反射飛行時間型」を包含するものとする。
【０００４】
上述のようにＭＴ−ＴＯＦＭＳは飛行距離を延ばして高い質量分解能を達成することができるものの、イオンの飛行経路が閉軌道であることを原因とする問題が存在する。それは、周回数が増加するに伴い、低質量電荷比であるために大きな飛行速度を持つイオンが高質量電荷比であるために小さな飛行速度しか持たないイオンを飛行途中で追い越してしまうという問題である。このように異なる質量電荷比のイオンの追越しが生じると、取得された飛行時間スペクトル上では異なる周回数飛行したイオン由来のピークが混在することになる。即ち、観測されるピーク毎に、対応するイオンの飛行距離が異なる、という状態が起こり得る。こうなると、イオンの質量電荷比と飛行距離とを一意に決定することができないため、飛行時間スペクトルを直接的にマススペクトルに換算することはできない。
【０００５】
上記問題のため、従来の多くのＭＴ−ＴＯＦＭＳでは、イオン源で生成された試料由来のイオンの中で、上記のような追越しの起こらないことが保証された質量電荷比範囲に限定するように予め（周回軌道導入前に）イオンを選別し、選別されたイオンを周回軌道に導入して所定周回数だけ飛行させた後に検出する、という制御を行うのが一般的である。しかしながら、このような手法では、高質量分解能のマススペクトルを得ることはできるものの、そのマススペクトルの質量電荷比範囲はかなり限られたものとなる。これは、一回の測定で比較的広い質量電荷比範囲のマススペクトルを得られるというＴＯＦＭＳの利点に反する。
【０００６】
これに対し、周回飛行中にイオンの追越しが起こった場合でも測定により得られた飛行時間スペクトルからマススペクトルを求める方法として、これまで以下のような幾つかの方法が提案されている。
【０００７】
例えば特許文献１には、目的試料に対し周回軌道からのイオンの排出時間（一般には、イオンがイオン源より出射された時点から該イオンが周回軌道に導入され該周回軌道から離脱される時点までの所要時間、以下、単に「イオンの排出時間」という）が相違する複数の飛行時間スペクトルを測定し、これら複数の異なる飛行時間スペクトルの多重相関関数を計算することによって単一周回数の飛行時間スペクトルを再構成する方法が開示されている。この方法では、多重相関関数の計算量が多くかなりの計算時間が掛かるため、測定を実行しながら略リアルタイムでマススペクトルを得ることは殆ど不可能である。また、飛行時間スペクトルに現れるピークの数が著しく多いと、計算量が非常に膨大となり、汎用のパーソナルコンピュータを用いた場合には、実用上許される時間で結果を得るのが難しくなる。
【０００８】
またマススペクトルを求める別の方法として、特許文献３、非特許文献１、２に記載の方法がある。この方法では、まず周回軌道を周回させない非追越しモードで目的試料に対する飛行時間スペクトル（０周回飛行時間スペクトル）を取得する。そして、この０周回飛行時間スペクトルに現れる複数のピークの飛行時間情報から、イオンの追越しが生じる可能性がある周回モードでの周回数と飛行時間とを予測し、その予測に基づいて、周回モードにおける飛行時間スペクトル上で上記ピークの時間幅の広がりを考慮した時間幅を持つセグメントを設定する。１個のセグメント内に含まれるピークは同一の周回数を持つものであるから、隣接するセグメント同士がオーバーラップしなければ、各ピークの周回数と質量電荷比とを一意に決めることが可能である。そこで、所定条件を仮定したときの周回モードの飛行時間スペクトル上に設定されるセグメントのオーバーラップの有無を判定し、オーバーラップが生じない条件を見つけてセグメントを確定する。これにより、周回軌道からイオンを排出する排出時間が決まるから、これに基づいてイオン排出用のゲート電極の電場の切替タイミングを制御することで周回モードの測定を実行し、この測定で取得された飛行時間スペクトルからマススペクトルを求める。
【０００９】
この方法におけるデータ処理は比較的簡単であるため、汎用のパーソナルコンピュータを用いても、ほぼリアルタイムでの処理が可能である。しかしながら、この方法では、観測するピークの数が多く、セグメントのオーバーラップが生じない条件が見つからない場合にマススペクトルを作成することができない。一般的に、タンパク質、糖鎖などの試料を測定する場合、セグメントのオーバーラップは頻発することが予測され、この方法を適用可能なケースはかなり限定されることになる。セグメントのオーバーラップを防ぐには、周回軌道に導入するイオンの質量電荷比範囲を或る程度制限することが考えられるが、これは測定のスループットを低下させてしまうことになる。
【００１０】
一方、特許文献２には、目的試料に対しイオンの排出時間が相違する複数の飛行時間スペクトルを測定し、それら複数の飛行時間スペクトルのそれぞれに現れる各ピークの飛行時間から考えられる質量電荷比の候補を挙げ、複数の飛行時間スペクトルにおいてそれぞれ挙げられた質量電荷比の候補の一致しているものを見つけることにより、目的とするイオンの質量電荷比を推定する方法が開示されている。
【００１１】
この方法でもデータ処理は比較的簡単であるため、汎用のパーソナルコンピュータを用いほぼリアルタイムでの処理が可能である。しかしながら、ピーク数が少ない場合には異なる飛行時間スペクトル上のピーク間の対応付けが簡単であるものの、試料に含まれる成分の数が多くなって飛行時間スペクトルに現れるピークの数が多くなると対応付けが難しくなる。また、ピーク数が多い場合には、実際には誤った質量電荷比であるのに偶然、整合性がとれてしまう、質量電荷比の誤推定を行うおそれも高くなる。さらに、異なる質量電荷比を有するイオン由来のピークが飛行時間スペクトル上で偶然重なってしまい、それによって質量電荷比を正確に推定できなくなることも多くなる。
【先行技術文献】
【特許文献】
【００１２】
【特許文献１】特開２００５−７９０４９号公報
【特許文献２】特開２００５−１１６３４３号公報
【特許文献３】国際公開第２００９／０７５０１１号パンフレット
【非特許文献】
【００１３】
【非特許文献１】西口ほか、「多重周回イオン光学系による新しい多重周回質量分析法」、島津評論、Vol.66、 No.1・2、2009年9月30日発行
【非特許文献２】西口（Nishiguchi）ほか、「デザイン・オブ・ア・ニュー・マルチターン・イオン・オプティカル・システム・‘アイリス’・フォー・ア・タイムオブフライト・マス・スペクトロメーター（Design of a new multi-turn ion optical system ‘IRIS’ for a time-of-flight mass spectrometer」、J. Mass Spectrom.、44 (2009)、 p.594
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１４】
前述のように、ＭＴ−ＴＯＦＭＳで得られる飛行時間スペクトルデータからマススペクトルを構成する従来の方法にはいずれも一長一短がある。特に、従来方法では、測定対象の試料に含まれる成分の数が多く飛行時間スペクトルに現れるピークの数が多い場合に、正確なマススペクトルを求めることが難しいか、或いは、１つの試料に対するマススペクトルを求めるために同一試料に対して分析条件の異なる多数の飛行時間スペクトルを必要とする。その場合、測定のスループットが低下するのみならず、試料の消費量が多くなるため試料が貴重である場合には採用が難しくなる。
【００１５】
本発明は上記課題に鑑みて成されたものであり、その主たる目的は、測定スループットの改善や試料消費量の削減を図るべく、１回又は少数回の測定で得られた結果を用いて広い質量電荷比範囲の精度の高いマススペクトルを得ることができる多重周回飛行時間型質量分析装置を提供することである。
【課題を解決するための手段】
【００１６】
上記課題を解決するために成された本発明は、イオン源からパルス的に出射させたイオンを周回軌道部に導入して略同一軌道に沿って複数回周回させ、その後に該周回軌道部を離れたイオンを検出してその飛行時間からイオンの質量電荷比を求める多重周回飛行時間型質量分析装置において、
a)前記周回軌道部を離れたイオンが後記イオン検出手段に到達するまでの軌道上に配設された偏向電極と、
b)前記偏向電極へのイオンの入射方向に対して直交する方向にイオンを変位させる電場が生成されるように該電極に時間的に変動する電圧を印加する電圧発生手段と、
c)少なくとも前記偏向電極による電場の作用によりイオンが変位する方向においてイオンが到達した位置情報、及びイオンが到達した時間情報を提供するイオン検出手段と、
d)前記イオン検出手段に或るイオンが到達した時間情報と該イオンが到達した位置情報とに基づいて該イオンの周回軌道部上の周回数を推定し、その周回数の推定情報を用いて該イオンの質量電荷比を算出するデータ処理手段と、
を備えることを特徴としている。
【００１７】
上記イオン検出手段は、偏向電極による電場の作用によりイオンが変位する方向においてイオンが到達した位置情報と時間情報とを得ることができさえすれば、１個の検出器からなるものでも、１次元的又は２次元的に複数の検出器が配列された構成であってもよい。
【００１８】
本発明に係る多重周回飛行時間型質量分析装置では、周回軌道部の略同一軌道上をイオンが周回する間に、質量電荷比が小さく飛行速度が速いイオンが質量電荷比が大きく飛行速度が遅いイオンを追い越す。そのため、周回軌道部から離れてイオン検出手段へ向かう軌道上では、イオンは質量電荷比の順に並ばず、各イオンが周回軌道部を周回した回数、つまり周回数も様々である。電圧発生手段から時間的に変動する電圧が偏向電極に印加されたとき、それにより生成される電場はイオンの進行方向の運動には影響しない。このため、例えば或るイオンがイオン源から出射された時点からイオン検出手段に到達する時点までの飛行時間は偏向電極による電場の影響を受けない。
【００１９】
他方、イオン検出手段の検出面上でイオンが到達する位置は、イオンが偏向電極を通過する際の電場の大きさや方向に応じて変化する。或る二種のイオンの質量電荷比が相違すれば飛行速度は相違し、そうであれば偏向電極を通過した時点からイオン検出手段の検出面に到達するまでの飛行時間も相違する。そこで、データ処理手段は、或るイオンがイオン検出手段の検出面に到達したとき、イオン検出手段が提供する位置情報と時間情報、つまりその変位量（偏向電場がない場合に到達する位置からのずれ量）、及び電圧発生手段による電圧の時間的変動のタイミングから、そのイオンが偏向電極を通過した時刻を推定する。また、そのイオンが偏向電極を通過した時刻とそのイオンがイオン検出手段に到達した時刻との差、及び、構造的に決まっている偏向電極からイオン検出手段までの距離から、そのイオンの飛行速度の概算値を求める。さらに、この飛行速度の概算値からそのイオンの周回数を推定し、周回数からそのイオンの実際の飛行距離を計算して飛行時間と飛行距離とから高精度の質量電荷比を計算する。
【００２０】
また、イオン検出手段に到達した全てのイオンについて同様に周回数を推定し、推定した周回数を利用して質量電荷比を計算することにより、例えばイオン検出手段に到達したイオンの飛行時間スペクトルからマススペクトルを求めることができる。ただし、周回軌道部からイオンを離脱させるために用いるゲート電極の影響等により、一部のイオンが消失してしまってイオン検出手段にまで到達しない場合がある。その場合でも、通常、分析条件を変えた２回の測定により得られた結果を合わせることにより、上記のようなイオンの消失を補って漏れのないマススペクトルを作成することができる。
【００２１】
上述したように飛行時間型質量分析装置では、同じ質量電荷比をもつイオンはもちろんのこと異なる質量電荷比をもつイオンも一定のエネルギーであるので、本発明に係る多重周回飛行時間型質量分析装置においても、偏向電極の電場が時間的に一定であれば、イオンは検出器面上の同じ位置に到達してしまう。しかしながら、偏向電極の電場が時間的に変化すれば、イオンの到達位置も時間的に変化して線状の軌跡をなす。そして、軌跡ができるだけ長くなるほうが、イオンが偏向電極を通過した時刻を位置情報から推定する際の推定精度が上がる。そこで、好ましくは、前記偏向電極は、該電極へのイオンの入射方向に対して直交し、さらに互いに直交する２方向にイオンを偏向可能な二組の偏向電極を含み、前記電圧発生手段はその二組の偏向電極に対しそれぞれ時間的に変動する電圧を印加し、前記イオン検出手段は前記２方向に２次元的に複数の微小検出器が配列されてなる構成とするとよい。
【００２２】
ここで微小検出器とは、略同一の形状で、同一の検出原理・作用・機能を有するイオン・粒子等を検出する微小な検出器であって、個々の微小な検出器自体では検出時間や検出量の情報を提供できるが、微小な検出器内での検出位置を識別して提供できないものをいう。この微小検出器を１次元的又は２次元的に複数配列し、いずれの検出器が検出したのかという位置情報を提供する手段を備えれば、本発明におけるイオン検出手段としての作用・機能を有することとなる。例えばチャンネルトロンが微小検出器の一例であり、チャンネルトロンが複数配列されたマイクロチャンネルプレートにディレイラインアノードを備えれば、本発明におけるイオン検出手段としての作用・機能をもつ。
【００２３】
なお、上記好ましい構成において、前記電圧発生手段は、二組の偏向電極に対して時間的な変動波形の周期が互いに異なる電圧を印加する構成とするのがさらに好ましい。
【００２４】
上記構成によれば、イオンが到達する検出面上の位置情報が互いに直交する２方向（例えばＸ、Ｙ方向）となって情報量が増えるため、イオンが偏向電極を通過した時刻をより正確に推定することができ、各イオンの飛行速度、ひいては周回数の推定精度も向上する。
【００２５】
なお、本発明に係る多重周回飛行時間型質量分析装置において、イオン源は必ずしもイオン発生源でなくてもよく、例えばイオントラップのように別の場所で生成されたイオンを一時的に保持し、該イオンに一斉にエネルギーを与えてパルス的に（パケット状にして）出射させるものであってもよい。また、周回軌道部における周回軌道の形状は特に問わず、周回軌道はイオンを往復運動させる反射軌道も含む。
【発明の効果】
【００２６】
本発明に係る多重周回飛行時間型質量分析装置によれば、この種の装置で問題となる異なる質量電荷比をもつイオン同士の追越しの問題を解消し、同一試料に対し１回又は少数回の測定で得られた結果を用いて広い質量電荷比範囲に亘る精度の高いマススペクトルを取得することができる。そのため、同一試料に対して多数回の測定を行う必要がなく、測定スループットを改善するのに有利である。また、試料の消費量が少なくて済むため、試料が高価である場合のコストアップを抑えることができ、試料がもともと少量しか用意できない場合であってもマススペクトルを得ることができる。
【図面の簡単な説明】
【００２７】
【図１】本発明の一実施例であるＭＴ−ＴＯＦＭＳの概略構成図。
【図２】本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳにおけるイオン偏向部の構成図。
【図３】本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳにおける周回数推定の原理説明図。
【図４】本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳにおけるイオン偏向部の動作を計算機シミュレーションする際のモデルを示す図。
【図５】シミュレーションの際に与える信号のタイミング図。
【図６】イオンパケット幅：２nsの条件の下でシミュレーションにより算出した飛行時間スペクトルを示す図であり、０周回時の飛行時間スペクトル（ａ）及びイオンを周回させてＴ＝２００μsでゲート電極を開放したときに得られる飛行時間スペクトル（ｂ）。
【図７】図５に示した偏向電圧印加条件下における飛行時間と検出器面上でのＹ方向変位量との関係を示す図。
【図８】２次元検出器の検出面上におけるイオン到達位置の移動軌跡の例を示す図。
【発明を実施するための形態】
【００２８】
本発明に係る質量分析装置の一実施例であるＭＴ−ＴＯＦＭＳついて添付図面を参照して説明する。図１はこの実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳの概略構成図、図２は本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳにおけるイオン偏向部の構成図である。
【００２９】
イオン源１は例えば図示しないイオン化部でイオン化されたイオンを一時的に保持するイオントラップであり、このイオン源１に一旦捕捉された各種イオンは時刻Ｔ＝０において一斉に所定のエネルギーを付与されてイオンパケットとして出射される。イオンパケットに含まれる各イオンは長さがＬinである入射軌道４を飛行したあとに、周回軌道５上に設置されたゲート電極２に到達する。ゲート電極２により形成される電場により各イオンの軌道は曲げられて周回軌道５に導入される。周回軌道５は、周回電圧印加部１１から複数組（煩雑になるため図１には１組しか描いていない）の扇形電極３にそれぞれ印加される電圧により生成される電場によって形成される。ゲート電極２は導入・排出電圧印加部１２から印加される電圧により、入射軌道４を経て来たイオンを周回軌道５に入射させたり逆に周回軌道５に沿って飛行しているイオンを該軌道５から離脱させて射出軌道６に送ったりする。イオンが周回軌道５に沿って周回している間は、ゲート電極２は実質的に存在しないのと同じである。
【００３０】
周回軌道５に沿って飛行しているイオンはゲート電極２が開放されると、周回軌道５から離脱して長さがＬoutである射出軌道６に入る。射出軌道６上には該軌道６に沿ったイオンの進行方向（Ｚ方向）に直交し、且つ互いに直交するＸ方向、Ｙ方向にそれぞれ対向する２組の偏向電極（図２中の偏向電極７１、７２の組、偏向電極７３、７４の組）からなる偏向器７が配置されている。この偏向器７において偏向電圧印加部１３から各偏向電極に印加される電圧に応じて形成される電場の作用によりイオンは軌道を曲げられ、微小検出器がＸ方向、Ｙ方向に２次元的に配列された２次元検出器８に到着する。
【００３１】
２次元検出器８としては、例えば複数の微小検出器が配列されるマイクロチャンネルプレート（ＭＣＰ）とディレイラインアノード（delay-line anode）とを組み合わせた検出器などを用いることができる。また例えば、１個の検出器で構成される２次元用のバックギャモン型イオンチェンバや位置感応型平行平板検出器などを用いることもできる。また、偏向電場の作用によるイオン軌道の曲がりが１次元方向のみである場合には２次元検出器でなく１次元検出器を用いればよい。１次元検出器としては、例えば複数の微小検出器が配列される１次元マイクロチャンネルプレートとディレイラインアノードとを組み合わせた検出器などを用いることができる。また例えば１個の検出器で構成される１次元用の位置感応型比例計数管などを用いることもできる。
【００３２】
２次元検出器８は時間経過に伴って順次到達するイオンを検出するが、各微小検出器はそれぞれ独立に入射したイオンの量に応じた検出信号を出力するため、この２次元検出器８では、イオンの到着時刻（Ｔdet）、到着したイオンの量（強度）という情報のほかに、検出面上でのイオン到着位置の情報も並行して得ることができる。ここでは、検出面上でのイオン到着位置の位置情報を、微小検出器が存在する、Ｘ方向、Ｙ方向のアドレス（Ｘdet，Ｙdet）で表すものとする。
【００３３】
イオン源１からのイオン出射時点からの時間経過に伴って２次元検出器８で得られた検出信号はデータ処理部１４に入力される。データ処理部１４は、２次元検出器８からの検出信号を受けて該信号をデジタル化し、後述するように、イオンの到着時刻Ｔdet及びイオン到着位置（Ｘdet，Ｙdet）に基づいて到着したイオンの周回数をそれぞれ推定し、推定した周回数から飛行距離を求めて飛行時間を正確な質量電荷比に換算する。そして、各イオンの質量電荷比を求めてマススペクトルを作成する。制御部１０は目的の試料に対する１乃至複数回の測定を実行し、さらにその測定で得られたデータに基づいてマススペクトルを作成するために、各部の動作を制御する。
なお、データ処理部１４及び制御部１０の機能の多くは、汎用のパーソナルコンピュータに予めインストールされた専用の処理・制御ソフトウエアを該コンピュータで実行することにより達成されるようにすることができる。
【００３４】
上述したようにイオンが周回軌道５上を飛行する際に速度の速いイオンつまりは質量電荷比の小さなイオンは、速度の遅いイオンつまりは質量電荷比の大きなイオンを追い越すため、様々な周回数のイオンが周回軌道５上では混在する。ゲート電極２が開かれてイオンが射出軌道６上を飛行する際も同様である。各イオンの周回数が不明であると飛行時間から質量電荷比を求めることができないが、本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳでは次のような原理により各イオンの周回数を推定している。図３は周回数推定の原理説明図である。
【００３５】
図３において（ａ）は、偏向器７の出口端と２次元検出器８の検出面との間におけるイオンの質量電荷比と時刻との関係を示す図であり、（ｂ）は偏向器７における偏向電場の強さの時間変化を示す図である。いま、図３（ａ）において「０」で示している時点で２次元検出器８の検出面に質量電荷比m/zが異なる或る二種類のイオン（m/z小のイオンをＭ１、m/z大のイオンをＭ２とする）が同時に到達したものとする。質量電荷比が小さなイオンのほうが速度が速いため、時刻「０」より遡った−ｔ１の時点でイオンＭ１は偏向器７を通過し、それよりもさらに遡った−ｔ２の時点でイオンＭ２は偏向器７を通過した筈である。イオンＭ１、Ｍ２の質量電荷比の差が大きいほど、−ｔ２と−ｔ１との時間差は大きくなる。一方、偏向器７における偏向電場は（ｂ）に示すように時間の経過に伴って強くなるように制御されているとすれば、時間的に早いイオンＭ２よりも遅いイオンＭ１のほうが強い電場を受ける。そのため、質量電荷比が小さなイオンＭ１のほうが質量電荷比が大きなイオンＭ２に比べて偏向電場による変位量が大きくなり、同時に２次元検出器８の検出面に到達してもイオンＭ１の到達位置とイオンＭ２の到達位置とはイオンの変位方向に相違する。
【００３６】
このように、同時に検出面に到達する複数種のイオンはその質量電荷比に応じて検出面上の異なる位置に到達することになる。偏向電場を通過したイオンが検出面上の到達するときの位置ずれ量、つまり変位量はそのイオンが偏向電場を通過するときのその電場の強さに依存する。電場の強さは偏向器７（つまりは偏向電極７１〜７４）に印加される電圧により決まるから、例えば後述するようにゲート電極２の開放タイミングなど決まった時点から既知の変化をする電圧を偏向器７に与えるという条件の下では、変位量は時間により決まる。また、図２に示すように、Ｘ、Ｙの２方向に偏向電場が形成される場合には、両方の電場の強さの割合によって変位の方向が決まる。変位量や変位方向は２次元検出器８の検出面上における微小検出器のアドレス（Ｘdet，Ｙdet）で表されるから、イオンが到達した微小検出器のアドレス（Ｘdet，Ｙdet）からそのイオンが偏向器７を通過した時刻（Ｔdeflect）を推定することができる。また、この時刻Ｔdeflectとそのイオンが実際に２次元検出器８に到達した時刻Ｔdetとから求まる時間差、及び偏向器７と２次元検出器８との間の距離Ｌ3とから、そのイオンの飛行速度が求まる。イオンの飛行速度が分かれば、その飛行速度と飛行時間とからおおよその周回数を推定することが可能となる。
【００３７】
以上のように、本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳでは、偏向器７に時間的に変化する電圧を与えて通過するイオンを偏向させたときに２次元検出器８の検出面上でイオンが到達する位置の情報とその到達時刻の情報とに基づいて、そのイオンのおおそよの周回数を求めることができる。
【００３８】
次に、上述したように周回数の推定が可能であることをシミュレーション計算により検証した結果を説明する。図４はシミュレーションの際の射出軌道に沿った構成要素のモデルを示す図、図５はシミュレーションの際の信号タイミング図である。このシミュレーションでは、入射軌道４の軌道長Ｌin＝０．５[ｍ]、周回軌道５の１周の軌道長Ｌturn＝１[ｍ]、射出軌道６の軌道長Ｌout＝０．５[ｍ]とした。また、計算を簡単化するために、ゲート電極２の長さは無視し、射出軌道６上には偏向器７としてＺ方向の長さ（Ｌ2）が０．１[ｍ]である１次元の偏向電極（対向する偏向電極間のギャップ間隔：１０[mm]）を射出軌道６の中央に設置した（Ｌ1＝Ｌ3＝０．２[ｍ]）。したがって、ここではイオンの変位方向はＹ方向のみを考える。また、イオン源１におけるイオン出射時の加速エネルギーは７[kV]とし、５００[Da]から２０００[Da]まで５０[Da]ステップの３１種のイオン群を時刻Ｔ＝０にイオン源１から出射させ、イオンが周回軌道５に沿って多重周回した後に、Ｔｘ＝２００[μs]の時点でゲート電極２を開放して射出軌道６にイオンを送り出すようにした。一方、偏向電極には、図５に示すように、ゲート電極２の開放のタイミング（Ｔｘ＝２００[μs]と同期して立ち上がり始める鋸波状の電圧を印加した。対向する偏向電極に印加する電圧の差の変化率は１００[Ｖ]／５０[μs]である。
【００３９】
同一質量電荷比を有するイオンのパケット幅を２[ns]としたときにシミュレーション計算により求めた飛行時間スペクトルを図６に示す。図６（ａ）には０周回（イオンは周回軌道５を通ることなく入射軌道４から直接的に射出軌道６に進んで２次元検出器８に到達する）のときの飛行時間スペクトルを示す。図中の数字はイオンの質量電荷比を示しており、各イオンの強度は５０から２００まで５ステップとした。このときの質量分解能は９８６０程度である。
【００４０】
一方、図６（ｂ）は、上述したようにイオンを周回軌道５に乗せたあとにＴｘ＝２００[μs]でゲート電極２を開放し、且つ偏向電場を形成しない条件の下で得られる飛行時間スペクトルである。図中には参考としてイオンの質量電荷比と周回数とを数値で記した。もちろん、これら数値は実際には未知である。図６（ｂ）に示したようにイオンを多重周回させることで質量分解能は６３５００まで改善するが、イオンの追越しが起こるために、飛行時間スペクトルをマススペクトルに直接変換できないことが理解できる。また特筆すべき点として、８００[Da]（８周回）のピークと１８００[Da]（５周回）のピークとが偶発的に重なっており、こうしたピークの重なりも飛行時間スペクトルをマススペクトルに変換する際に、精度低下をもたらすとともにピークの帰属を困難とすることから問題となる。
【００４１】
図７は図５に示した時間的に変化する電圧を偏向電極に印加した場合の、各種イオンの飛行時間とＹ方向変位量（２次元検出器８の検出面上でのイオン到達位置のずれ量）との関係を計算した結果をまとめた図である。図中の数値はイオンの質量電荷比である。図６（ｂ）に示した従来の飛行時間スペクトルでは重なっていた、つまりほぼ同じ飛行時間を示す８００[Da]のイオンと１８００[Da]のイオンとが２次元検出器８の検出面上における検出位置の違いとして明瞭に分離されていることが分かる。また、質量電荷比が相違しても周回数が同一であるイオンは厳密に同じ直線上に乗り、各周回数に対応した直線は重なることなく明瞭に分離されていることから、１回の測定でも変位量に基づく周回数の推定が容易に行えることが分かる。
【００４２】
また、図７中に示す直線は飛行時間とＹ方向変位量とから周回数を求めるための一種の校正線であると捉えることができる。即ち、このような関係を予め測定して例えば数式化又はテーブル化し校正情報としてデータ処理部１４の内部に記憶しておくことにより、未知試料の測定時に得られた飛行時間とＹ方向変位量とをその校正情報に照らして周回数を求めることができる。
【００４３】
次に、上記のような原理を利用した本実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳにおける特徴的な分析動作の一例を説明する。
このＭＴ−ＴＯＦＭＳでは、イオン源１から時刻Ｔ＝０でイオンを一斉に出射させ、ゲート電極２を通して周回軌道５にイオンを乗せたあと、Ｔ＝Ｔｘの時点（以下「ゲート開放時刻」という）でゲート電極２を開放し、周回軌道５からイオンを射出軌道６へと導く。前述のように、ゲート開放時刻Ｔｘが或る程度大きい場合、つまり周回軌道５上にイオンが存在する時間が比較的長い場合には、周回軌道５に沿って飛行する間に低質量電荷比のイオンが高質量電荷比のイオンを追い越してしまうため、射出軌道６に導かれたイオンは周回軌道５の周回数が異なるものが混在する。そこで、質量電荷比の相違するイオン毎に、質量電荷比を算出する上で必要な周回数情報を得るために、偏向電圧印加部１３を構成するＹ方向偏向電圧印加部１３１及びＸ方向偏向電圧印加部１３２は、一定電圧ではなく時間経過に伴って変化する電圧を偏向器７の２組の偏向電極７１〜７４にそれぞれ印加する。Ｙ方向偏向電圧印加部１３１及びＸ方向偏向電圧印加部１３２からそれぞれ印加される電圧は同期しながらもそれぞれ異なる値の電圧である。
【００４４】
偏向電圧の時間的変化の開始タイミングは、例えば飛行開始のタイミング（つまりＴ＝０）又はゲート電極２開放のタイミング（Ｔ＝Ｔｘ）と同期させる。前述の図５は後者の例であり、Ｔ＝Ｔｘの時点から偏向電圧を直線的に増加させるようにしている。このように印加される電圧によって偏向電極７１〜７４の内部空間に形成される電場は、入射してくるイオンの飛行方向の中心軸方向（図１、図２中のＺ方向）に対し垂直（図１、図２中のＸ方向、Ｙ方向）であるので、イオンのＺ方向の運動には偏向電場は影響せず、それ故に偏向電場は各イオンの飛行時間には影響しない。
【００４５】
一方、前述のように、偏向器７中の偏向電場の作用によってイオンは偏向し、その偏向量は電場の強さ（つまりは印加電圧の大きさ）に依存する。また、イオンの偏向方向はＸ方向とＹ方向それぞれの電場の強さの割合に依存する。したがって、前述のように、同時に２次元検出器８に到達するイオンであっても、質量電荷比に応じて２次元検出器８の検出面上で異なる位置に到達する。２次元検出器８からは時間経過に伴って、各微小検出器毎に到達したイオン量に応じた検出信号がデータ処理部１４に出力されるから、データ処理部１４は時間、位置、強度という情報を持つデータを処理することにより、到達した各イオンの飛行速度を推算してこれからおおよその周回数を求める。或いは、上述したように予め飛行時間及び変位量（位置情報）に対する周回数の関係を求めて較正情報を作成しておけば、飛行速度を推定することなく周回数を求めることもできる。
【００４６】
イオンの周回数が判明すればイオン源１から２次元検出器８までの飛行距離が確定するから、これを用いてデータ処理部１４はそのイオンの到達時刻から求まる飛行時間から質量電荷比を計算する。時間経過に伴って２次元検出器８から得られる検出信号に基づいて、イオン毎のおおよその周回数を求め、求めた周回数を利用して質量電荷比を計算することで、最終的に、高精度のマススペクトルを取得することができる。
【００４７】
ただし、本実施例の構成の場合、周回軌道５に沿って周回しているイオンを射出軌道６へ導くためにゲート電極２を開放する際に、ちょうどゲート電極２を通過しようとしているイオンがあると、そのイオンの軌道は乱れて消失してしまう、即ち２次元検出器８に到達しない可能性がある。そのため、１つの試料に対して１回の測定を行った結果に基づいてマススペクトルを作成すると、上記のように途中で消失したイオンに対するピークが欠落してしまうおそれがある。そこで、こうした不具合を避けるためには、同一試料に対し、互いに異なるゲート開放時刻Ｔｘを設定した条件の下で少なくとも２回の測定を実行してそれぞれマススペクトルを作成し、それらマススペクトルを統合して消失したイオンを補ったマススペクトルを作成すればよい。
【００４８】
前述のように、２次元検出器８の検出面上でイオンが到達する位置は偏向器７による偏向電場（図２の例の場合にはＸ方向の電場とＹ方向の電場）に依存する。したがって、上記実施例のＭＴ−ＴＯＦＭＳでは、Ｙ方向偏向電圧印加部１３１から１組の偏向電極７１、７２に印加する電圧とＸ方向偏向電圧印加部１３２から別の組の偏向電極７３、７４に印加する電圧とをそれぞれ適当に定めることにより、２次元検出器８の検出面上でイオンが到達する位置の時間経過に伴う移動状況、つまりはイオン到達位置の移動軌跡を様々に定めることができる。その例を図８に示す。
【００４９】
Ｘ方向偏向電圧印加部１３２から偏向電極７３、７４に電圧を印加せず、Ｙ方向偏向電圧印加部１３１から偏向電極７１、７２に対し図５に示すような電圧を印加した場合には、イオン到達位置の移動軌跡は図８（ａ）に示すように初期位置（中心位置）ＯからＹ方向に延びる線上の範囲に留まる。Ｘ方向偏向電圧印加部１３２から偏向電極７３、７４に電圧を印加せず、Ｙ方向偏向電圧印加部１３１から偏向電極７１、７２に対し正方向、負方向に振るような電圧を印加した場合には、イオン到達位置の移動軌跡は図８（ｂ）に示すように初期位置（中心位置）Ｏを中心としたＹ方向に延びる線上の範囲となる。
【００５０】
また、Ｘ方向偏向電圧印加部１３２から偏向電極７３、７４に対し図５に示すように相対的に緩慢に変化する鋸波形状の電圧を印加し、Ｙ方向偏向電圧印加部１３１から偏向電極７１、７２に対しては数倍〜十倍程度速い（周期が短い）鋸波形状の電圧を印加した場合、イオン到達位置の移動軌跡は図８（ｃ）に示すように略鋸波形状となる。また、偏向電極に印加される時間的変動を伴う電圧の変化率は直線である必要はなく、２次元検出器８の検出面上の位置情報から偏向器７をイオンが通過した時刻を逆算できるような（好ましくは逆算が容易である）波形ならばどのような波形でも構わない。例えばＸ方向、Ｙ方向の電場の強度が正弦関数、余弦関数に比例し、且つその比例係数が時間経過に伴って大きくなる又は逆に小さくなるように印加電圧を定めることにより、イオン到達位置の移動軌跡を図８（ｄ）に示すような渦巻き状にすることも可能である。また、イオン到達位置の出発点や最終点は中心位置Ｏである必要はないから、例えば円形状、楕円形状等のリサージュ形状となるようにしてもよい。
【００５１】
図７から分かるように、同一の飛行時間でみたときに全体の変位量が小さいと周回数の判別は難しくなる。したがって、周回数の判別を容易にするには、換言すれば周回数の判別の精度を上げるには、できるだけ全体の変位量を大きくする、即ち、イオン到達位置の移動軌跡をできるだけ長くすることが好ましい。そうした意味から、Ｘ方向又はＹ方向の一方向のみにイオンを偏向させるのでなく、図８（ｃ）、（ｄ）に例示したように２次元的にイオンを偏向させるほうが有利である。
【００５２】
上記実施例は本発明の一例にすぎず、本発明の趣旨の範囲で適宜、変更や修正、追加を行っても本願特許請求の範囲に包含されることは当然である。
例えば、上記実施例は略同一の周回軌道に沿ってイオンを多数回周回させる構成の質量分析装置に本発明を適用する例であるが、例えば対向して２つのリフレクトロンを配置したような多重反射型の質量分析装置に本発明を適用できることは明らかである。
【符号の説明】
【００５３】
１…イオン源
２…ゲート電極
３…扇形電極
４…入射軌道
５…周回軌道
６…射出軌道
７…偏向器
７１、７２、７３、７４…偏向電極
８…２次元検出器
１０…制御部
１１…周回電圧印加部
１２…導入・排出電圧印加部
１３…偏向電圧印加部
１３１…Ｙ方向偏向電圧印加部
１３２…Ｘ方向偏向電圧印加部
１４…データ処理部
【特許請求の範囲】
【請求項１】
イオン源からパルス的に出射させたイオンを周回軌道部に導入して略同一軌道に沿って複数回周回させ、その後に該周回軌道部を離れたイオンを検出してその飛行時間からイオンの質量電荷比を求める多重周回飛行時間型質量分析装置において、
a)前記周回軌道部を離れたイオンが後記イオン検出手段に到達するまでの軌道上に配設された偏向電極と、
b)前記偏向電極に時間的に変動する電圧を印加する電圧発生手段と、
c)少なくとも前記偏向電極による電場の作用によりイオンが変位する方向においてイオンが到達した位置情報、及びイオンが到達した時間情報を提供するイオン検出手段と、
d)前記イオン検出手段に或るイオンが到達した時間情報と該イオンが到達した位置情報とに基づいて該イオンの周回軌道部上の周回数を推定し、その周回数の推定情報を用いて該イオンの質量電荷比を算出するデータ処理手段と、
を備えることを特徴とする多重周回飛行時間型質量分析装置。
【請求項２】
請求項１に記載の多重周回飛行時間型質量分析装置であって、
前記偏向電極は、該電極へのイオンの入射方向に対して直交し、さらに互いに直交する２方向にイオンを偏向可能な二組の偏向電極を含み、前記電圧発生手段はその二組の偏向電極に対しそれぞれ時間的に変動する電圧を印加し、前記イオン検出手段は、前記２方向に２次元的に複数の微小検出器が配列され、イオンを検出した微小検出器の位置情報を提供可能であることを特徴とする多重周回飛行時間型質量分析装置。
【請求項３】
請求項２に記載の多重周回飛行時間型質量分析装置であって、
前記電圧発生手段は、二組の偏向電極に対して時間的な変動波形の周期が互いに異なる電圧を印加することを特徴とする多重周回飛行時間型質量分析装置。
【請求項１】
イオン源からパルス的に出射させたイオンを周回軌道部に導入して略同一軌道に沿って複数回周回させ、その後に該周回軌道部を離れたイオンを検出してその飛行時間からイオンの質量電荷比を求める多重周回飛行時間型質量分析装置において、
a)前記周回軌道部を離れたイオンが後記イオン検出手段に到達するまでの軌道上に配設された偏向電極と、
b)前記偏向電極に時間的に変動する電圧を印加する電圧発生手段と、
c)少なくとも前記偏向電極による電場の作用によりイオンが変位する方向においてイオンが到達した位置情報、及びイオンが到達した時間情報を提供するイオン検出手段と、
d)前記イオン検出手段に或るイオンが到達した時間情報と該イオンが到達した位置情報とに基づいて該イオンの周回軌道部上の周回数を推定し、その周回数の推定情報を用いて該イオンの質量電荷比を算出するデータ処理手段と、
を備えることを特徴とする多重周回飛行時間型質量分析装置。
【請求項２】
請求項１に記載の多重周回飛行時間型質量分析装置であって、
前記偏向電極は、該電極へのイオンの入射方向に対して直交し、さらに互いに直交する２方向にイオンを偏向可能な二組の偏向電極を含み、前記電圧発生手段はその二組の偏向電極に対しそれぞれ時間的に変動する電圧を印加し、前記イオン検出手段は、前記２方向に２次元的に複数の微小検出器が配列され、イオンを検出した微小検出器の位置情報を提供可能であることを特徴とする多重周回飛行時間型質量分析装置。
【請求項３】
請求項２に記載の多重周回飛行時間型質量分析装置であって、
前記電圧発生手段は、二組の偏向電極に対して時間的な変動波形の周期が互いに異なる電圧を印加することを特徴とする多重周回飛行時間型質量分析装置。
【図１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【公開番号】特開２０１２−９９４２４（Ｐ２０１２−９９４２４Ａ）
【公開日】平成２４年５月２４日（２０１２．５．２４）
【国際特許分類】
【出願番号】特願２０１０−２４８１９７（Ｐ２０１０−２４８１９７）
【出願日】平成２２年１１月５日（２０１０．１１．５）
【出願人】（０００００１９９３）株式会社島津製作所 (3,708)
【Ｆターム（参考）】
【公開日】平成２４年５月２４日（２０１２．５．２４）
【国際特許分類】
【出願日】平成２２年１１月５日（２０１０．１１．５）
【出願人】（０００００１９９３）株式会社島津製作所 (3,708)
【Ｆターム（参考）】
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