オフアングル中性子積分フラックス測定演算装置及びその方法
【課題】強度高エネルギーの中性子ビームの積分フラックスのその場測定を可能とする、放射性物質を使用しない可搬型の測定演算装置を提供する。
【解決手段】ラジエータから中性子ビームに対して所定の角度（オフアングル角度）をおいて配置され、ノイズを防止する放射線遮蔽体に覆われた半導体検出器によって、ラジエータから発生する反跳陽子で所定のエネルギー以上のものの強度を測定し、それに所定の校正定数を乗ずることによって中性子ビームの積分フラックスを求める。
【解決手段】ラジエータから中性子ビームに対して所定の角度（オフアングル角度）をおいて配置され、ノイズを防止する放射線遮蔽体に覆われた半導体検出器によって、ラジエータから発生する反跳陽子で所定のエネルギー以上のものの強度を測定し、それに所定の校正定数を乗ずることによって中性子ビームの積分フラックスを求める。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、中性子の測定装置に関するものであり、より詳しくは、宇宙線起因中性子による半導体デバイスの、メモリ、ＣＰＵのソフトエラーや、パワーデバイスの焼損などの故障のための評価試験に用いられる、白色および準単色の大強度（高フラックス）高エネルギー中性子照射場において、その中性子ビームの積分フラックスを中性子ビームからオフアングルの位置で測定して演算するための可搬型のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
近年、半導体デバイステクノロジが進歩するにつれて、半導体の高集積化、微細化、低消費電力化などが進んでいる。これら高集積化などを原因として、宇宙線起因中性子が半導体に影響するようになってきた。また、安全性及び信頼性が強く要求される分野（例：自動車、鉄道）つまり、半導体の誤動作や故障の発生率を低くする必要がある分野においても電力素子として半導体が使われることが多くなってきた。従って、宇宙線起因中性子を原因とする半導体の誤動作や故障の発生を抑える必要がある。
【０００３】
宇宙線起因中性子を原因とする半導体の誤動作や故障の発生を抑えること、また、短時間で効率的に評価を行うことを目的として、高フラックス（大強度）の中性子を人工的に照射して試験する加速故障評価の必要性が非常に高まっている。従って、従来は重要とされていなかった、高フラックスの中性子を測定する装置及び方法が必要となっている。また、加速器で発生する中性子はフラックスが変動する場合が多いため、中性子の測定は、半導体デバイスへの照射と同時に行う必要がある。
【０００４】
ここで、中性子は電荷を有しておらず、物質との相互作用の確率が非常に小さい。従って、他の放射線のように中性子を直接検出することは難しい。そのため、中性子の検出には、中性子と他の原子核との反応によって発生する荷電粒子を検出するという間接的な方法がとられる。
【０００５】
従来の高エネルギー中性子検出器の典型的なものとしては、液体シンチレーションカウンタ、反跳陽子テレスコープが挙げられる。また、高フラックスの中性子検出器として、フィッションチャンバーが挙げられる。
【０００６】
液体シンチレーションカウンタはシンチレータ内部で発生する荷電粒子が引き起こす発光現象を利用して、中性子を測定する。液体シンチレーションカウンタは中性子検出効率が高いが、原理上中性子ビームライン上に設置するため、高フラックスであるとオーバーフローが発生する。従って、液体シンチレーションカウンタは、高フラックスの中性子測定には使用できない。測定可能な中性子フラックスは、106[n/cm2/s]以下である。また、シンチレーションカウンタは中性子ビームライン上に設置されるため、半導体デバイスへの照射と測定を同時に行うことができない。そして、シンチレーションカウンタが放射化する可能性がある。
【０００７】
反跳陽子テレスコープは水素を多く含むラジエータと中性子との核反応により発生した反跳陽子から中性子を半導体検出器などで測定する。反跳陽子テレスコープは、検出器を中性子ビームライン上に設置又は、ビームライン外に設置して用いることが可能であるが、従来は中性子検出効率を上げるため、検出器を中性子ビームライン上に設置している。従来の中高エネルギーの中性子を測定するための中性子測定器１０１の構成の概略を図１に示す。この中性子測定器１０１は、シンチレーションカウンタ１１１ｂの前面に薄い透過型半導体検出器１１１ａを組み合わせたカウンターテレスコープ１１１であり、中高中性子エネルギーの強度及びエネルギースペクトルを測定する。透過型半導体検出器１１１ａにて、中高中性子エネルギーの強度を、シンチレーションカウンタ１１１ｂにて中高中性子エネルギースペクトルを測定する。このような構成の場合、中性子ビームに伴う荷電粒子やγ線（随伴γ線）などの影響を多く受けるため、その影響を軽減するため、検出器の前面にシャドーバーを設置する、薄い透過型半導体検出器を用いる、などの工夫が行われている。しかし、透過型半導体検出器を中性子ビームライン上に設置するため、半導体デバイスへの照射と測定を同時に行うことができない。また、シンチレーションカウンタが放射化する可能性がある。
【０００８】
従来の高エネルギーの中性子を測定するためのフィッションチャンバー２０１の構成を図２に示す。図２に示されるように、中性子ビームライン上に検出器であるフィッションチャンバー２０１を設置し、中性子が235U、238Uや239Puからなるホイル２６３に当たって起こる核分裂反応で生成される核分裂片のエネルギーを電気信号として検出し、得られる信号から入射中性子数を測定する。しかし、フィッションチャンバーにはウランやプルトニウムの核燃料物質を用いるため、核拡散防止条約などの法令の制限によって、容易に国内及び海外において輸送することができず、可搬性が劣るという制約を受ける。
【０００９】
上述したとおり、半導体デバイスの加速故障評価では加速器で発生する高フラックスかつ高エネルギー中性子を使用するので、それを精度良く測定する必要がある。また、加速器で発生する中性子はフラックスが変動する場合が多いため、半導体デバイスへの照射と同時にその場で測定する必要がある。半導体デバイスの信頼性評価試験では、多数のデバイスを多様なパラメータで試験する必要があり、試験全体として中性子照射量が極めて大きい。このため、検出器の放射化が問題となる。照射試験に用いられる加速器施設は多数あり、それぞれ中性子スペクトルが若干異なると共に中性子フラックス評価方法も異なる。このため、施設間の中性子照射量の整合性を評価するため、同じ中性子検出器を複数の加速器施設で使用する必要がある。従って、国内・国外で簡単に可搬できる装置が求められている。
【００１０】
従来のシンチレーションカウンタによる中性子測定では、飛行時間差法と併用することにより高いエネルギー分解能を得ることができる。しかし、オーバーフローが生じることにより高フラックス中性子の測定は非常に困難であるため、中性子フラックスを106[n/cm2/s]以下まで下げる必要があり、半導体デバイス照射で使用するフラックスには使用できない。また、原理上、シンチレーションカウンタは中性子ビームライン上に設置するため、半導体デバイスとの同時照射・その場測定ができず、また、検出器が放射化するという問題もある。
【００１１】
従来の反跳陽子テレスコープ法は、中性子ビームライン外に検出器を設置する手法は使われておらず、中性子ビームライン上に検出器を設置する手法が採用されていたが、この手法では中性子ビームに伴う荷電粒子やγ線（随伴γ線）などの影響を受けやすいと同時に、半導体デバイスとの同時照射・その場測定ができない、かつ検出器が放射化する問題があった。
【００１２】
フィッションチャンバーは高フラックスかつ高エネルギー中性子が測定可能だが、ウランやプルトニウムといった核燃料物質を用いるため、国内および海外の輸送に核拡散保障措置関連法令の制約を受ける。従って、可搬性に欠ける。
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００１３】
上記の次第であり、従来においては、高フラックスかつ高エネルギー中性子の照射量の測定においては、フィッションチャンバーなどは放射性物質を含むため可搬性が限られた条件でしか行えず、また、シンチレーションカウンタや反跳陽子テレスコープ法では半導体デバイスとの同時照射によるその場測定は不可能であった。さらに、従来においては、測定機器の放射化を防止することが難しかった。従って、そのような問題を解決した高フラックスかつ高エネルギー中性子の照射量を測定する装置が必要とされるようになって来た。
【００１４】
上記の問題を解決する手法として、反跳陽子テレスコープ法において、中性子ビームライン外に検出器を設置するという手法を採用することが考えられる。この手法によれば、可搬性、放射化などの問題は解決されることが見込まれる。しかし、この手法は、中性子ビームラインから外れた位置に検出器を配置するため、検出効率が悪いという問題があり、従来、通常は行われなかったものである。しかし、新たなニーズである半導体デバイスの加速照射試験に対しては、測定範囲の中性子フラックスが高いため、パラメータを最適化することで十分な計数量が得られることが見込まれる。しかし、検出効率を挙げるためには、Ｓ／Ｎ比を増大させるために、ノイズ対策を行う必要がある。
【００１５】
本発明は上記の課題に鑑みてなされたものであり、中性子ビームライン外に配置された半導体検出器を使用することによって、大強度高エネルギーの中性子ビームの積分フラックスのその場測定を可能とする、放射性物質を使用しない可搬型の測定演算装置を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１６】
本発明は上記の問題を解決するために以下のような特徴を有する。すなわち、本発明は、ラジエータから中性子ビームに対して所定の角度（オフアングル角度）をおいて配置され、ノイズを防止する放射線遮蔽体に覆われた半導体検出器によって、ラジエータから発生する反跳陽子で所定のエネルギー以上のものの強度を測定し、それに所定の校正定数を乗ずることによって中性子ビームの積分フラックスを求めることを特徴とする。また本発明は、オフアングル角度を３０乃至６０度とすることもできる。また本発明は、ラジエータと半導体検出器の距離を３０乃至５０ｃｍとすることもできる。また本発明は、放射線遮蔽体における反跳陽子の入射口の材質をポリイミドとし、反跳陽子の入射口に対向する面の材質をアルミニウムとし、放射線遮蔽体の胴体部の材質を鉛とすることもできる。また本発明は、ラジエータの材質をポリエチレンとすることもできる。また本発明は、ラジエータの厚みを１乃至５ｍｍとすることもできる。また本発明は、ラジエータを交換可能とすることもできる。またその際に、本発明は、交換するための他のラジエータの材質を交換前のラジエータの材質と同一の製造過程で同時に製造されたものを用いることもできる。
【発明の効果】
【００１７】
本発明は、ラジエータから中性子ビームに対して所定の角度（オフアングル角度）をおいて配置され、ノイズを防止する放射線遮蔽体に覆われた半導体検出器によって、ラジエータから発生する反跳陽子で所定のエネルギー以上のものの強度を測定し、それに所定の校正定数を乗ずることによって中性子ビームの積分フラックスを求めるように校正したため、大強度高エネルギーの中性子ビームの積分フラックスのその場測定を可能とする、放射性物質を使用しない可搬型の測定演算装置を提供することが可能となる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１８】
従来の反跳陽子法は、中性子とラジエータ（ポリエチレンを使用）の核反応により発生する反跳陽子を薄い透過型半導体検出器などを用いて検出する。これに対して本発明では、検出部に大面積の半透過型半導体検出器を採用し、これを中性子ビームライン外に配置することを特徴とする。これにより、109[n/cm2/s]までの高フラックス高エネルギー中性子を測定することが可能となる。また半透過型半導体検出器のみを使用するため、小型・軽量・構成品の低減化（低コスト）を実現し、従来の技術では実現不可能であった、半導体検出器のみで中性子数を測定することが可能となる。また、本発明においては、核燃料物質を用いないため、核拡散保障措置関連法令の制約を受けず、国内及び海外で簡単に輸送でき、可搬性に優れている。
【００１９】
これから図面を参照して本発明の実施形態に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の説明を行う。まず、オフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の構成を説明する。図３は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の構成を表わす模式図である。図４は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の放射線遮蔽体３１３の構成を表わす模式図である。図５は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の演算部３１４のブロック図である。本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１は、ラジエータ３１１、半導体検出器３１２、放射線遮蔽体３１３、演算部３１４、から構成される。
【００２０】
ラジエータ３１１は、試験対象の試料３７１に照射される中性子ビーム３５１の発生源と試料３７１との間に配置され、発生源で生成された中性子ビーム３５１の中性子とラジエータ３１１を構成する水素等の原子との衝突によって反跳陽子３５２を放出するとともに、生成された中性子ビーム３５１の大部分を試料３７１の方へ通過させる板状の構成体であり、原子番号が小さく、水素原子を多く含む材料から構成される。反跳陽子３５２の個数すなわち強度は、入射する中性子の強度を反映したものであり、反跳陽子３５２のエネルギーは、入射する中性子のエネルギーを反映したものである。ラジエータ３１１の材料としては、ポリエチレンが好適である。ラジエータ３１１の厚みは適切に設定する必要がある。薄すぎるとラジエータ３１１の水素原子が中性子と衝突する確率が低くなり、反跳陽子３５２の発生する割合が低くなるため、中性子の検出感度が低下する。一方、厚すぎると、ラジエータ３１１内の原子と衝突してエネルギーを失った中性子が反跳陽子３５２をたたき出したり、たたき出された反跳陽子３５２がラジエータ３１１内の原子と衝突してエネルギーを失ったりする確率が高くなるため、ラジエータ３１１から放出される反跳陽子３５２が入射した中性子のエネルギーを正確に反映しなくなり、検出エネルギーの分解能が劣化する。１ｍｍ、３ｍｍ、５ｍｍの厚みのポリエチレンのラジエータで検証した結果、いずれも感度とエネルギー分解能のバランスが良好であるという結果が得られたが、３ｍｍ程度の厚みが特に良好であった。
【００２１】
ラジエータ３１１には、直接中性子ビーム３５１が照射されるため、放射化が発生する。放射化が進むと、放射性同位元素に関する法令の制約を受けるようになってしまうため、それを防止するために、ラジエータ３１１は交換可能に設置されている。なお、交換するための他のラジエータの材質は、交換前のラジエータの材質と同一の製造過程で同時に製造されたものを用いることによって、ラジエータ３１１の微妙な組成の違いによって測定結果が変化することを防止できる。
【００２２】
半導体検出器３１２は、そこに入射する陽子などの荷電粒子のエネルギー及び強度を検出するための半導体の検出素子からなる検出器であり、好適には、比較的厚いシリコン半導体検出素子を使用した半透過型半導体検出器（ＳＳＤ）である。半導体検出器３１２は、生成された中性子ビームがラジエータ３１１上を通過する領域を「中性子ビーム通過領域」と呼んだ場合、その中性子ビーム通過領域から中性子ビームに対して所定の角度（オフアングル角度）で所定の距離を空けて配置されている。そのように中性子ビーム通過領域から中性子ビームに対して所定の適切なオフアングル角度で配置することにより、半導体デバイスなどの試料との同時照射・その場測定が可能となる。半導体検出器３１２は、高い検出効率（感度）を得るために、中性子ビーム３５１が直接当たらない範囲で、極力ラジエータに近い距離に配置し、かつ、小さなオフアングル角度（反跳角）の位置に配置する。オフアングル角度は、３０度から６０度位が好適であり、４５度が特に好適である。また、中性子ビーム通過領域から所定の適切な距離を空けて配置することにより、ラジエータで発生した反跳陽子３５２を高感度で検出することが可能となる。その所定の距離は、３０ｃｍから５０ｃｍが好適である。
【００２３】
半導体検出器３１２には高電圧（１８０Ｖ程度）が印加されており、そこに入射した荷電粒子によって発生させられたシリコン中の電子−正孔対をその電圧で加速することにより、入射した荷電粒子のエネルギーに対応した波高のパルスを発生して出力する。入射した荷電粒子のエネルギーが大きいほど、多くの電子−正孔対が発生するための、波高の高い（電流の大きい）パルスが発生する。本実施形態で使用する半透過型半導体検出器（ＳＳＤ）のシリコン半導体検出素子は比較的厚く（５００μｍ）、８．２ＭｅＶ程度以下のエネルギーを有する陽子はその中で完全にストップさせることができ、それのエネルギーに応じた大きさのパルスを発生させることができる。従って、大きいエネルギーの陽子に対してエネルギーごとの強度の分布（エネルギースペクトル）を検出することができる。エネルギーが８．２ＭｅＶ以上の陽子は、半導体検出器３１２を通過するが、その際に８．２ＭｅＶ以下のエネルギーを半導体検出器３１２中に落とし、電子−正孔対を生成させる。半導体検出器３１２からは８．２ＭｅＶ以下のエネルギーの範囲におけるエネルギーごとの強度の分布を表わし得る電流パルスが生成される。
【００２４】
放射線遮蔽体３１３は、反跳陽子３５２の入射口を有する包囲体であって、半導体検出器３１２を包囲することによって、バックグラウンドの放射線が半導体検出器３１２に入射してノイズを発生させることを防止する構成である。放射線遮蔽体３１３により、随伴γ線・バックグラウンドγ線・空気やコリメータなど周辺物質から発生する荷電粒子を遮蔽し、Ｓ／Ｎ比を向上させることができる。放射線遮蔽体３１３は、典型的には、筒状の物体であり、胴体を構成する遮蔽体胴体部３１３ａ、反跳陽子３５２の入射口である遮蔽体陽子入射口３１３ｂ、遮蔽体陽子入射口３１３ｂの対向面である遮蔽体陽子入射口対向面３１３ｃから構成される。遮蔽体胴体部３１３ａは、ガンマ線や荷電粒子などの放射線を遮蔽する効果の高い材料を含んでいる。そのような材料は、原子番号の大きい物質であり、鉛などが使用される。遮蔽体胴体部３１３ａは、金属やプラスチックなどの形状を保つ強度を有する材料に対して鉛のシートを貼り付けたものとすると好適である。陽子の入射口は、中性子ビーム通過領域の方向に向けられて配置される。遮蔽体陽子入射口３１３ｂは、好適には、蛍光灯、非常灯などによる周囲の光によるノイズを防止するために遮光性のある物質のシートで構成される。また、その物質は陽子を良好に通過させる必要もある。そのようなものとして、非常に薄い有機物が適しており、例えば優れたカプトン（登録商標）などのポリイミド樹脂のシートが好適である。ポリイミド樹脂のシートは、数十μｍの厚みの非常に薄いものが入手可能である。遮蔽体陽子入射口対向面３１３ｃは、光を遮蔽し、ガンマ線や荷電粒子などの放射線を遮蔽する効果の高い材料で構成されると好ましいが、反跳陽子３５２が衝突する部分であるため、ノイズの発生を防止するために放射化の少ない材料で構成されると好適である。そのような材料として、アルミニウムなどが好適である。
【００２５】
演算部３１４は、半導体検出器３１２と接続され、そこで発所定の測定時間の間に生したパルス信号に基づいて、所定のカットオフ値以上のエネルギーを有する反跳陽子３５２の強度を算出し、当該強度に所定の校正定数を乗ずることによって中性子ビームにおける所定のエネルギー以上の中性子の積分フラックスを演算するための構成である。演算部３１４は、典型的には、入出力インターフェースを備え、半導体検出器３１２からのパルスの信号の入力手段と演算結果の出力手段とを備えた、演算のためのプログラムをＣＰＵによって実行する情報処理部を有するコンピュータである。そのプログラムは、ハードディスクに格納されていて、実行時にＲＡＭ（メモリ）にローディングされる。そのプログラムはＲＯＭに格納されていてもよい。入力手段から入力されたデータは、ハードディスクに格納された後にＲＡＭにローディングされるか、あるいはＲＡＭに直接ローディングされた後、ＣＰＵによって実行されるプログラムの指示に基づいて処理され、出力手段から出力される。演算部３１４は、機能的なブロックとしては、半導体検出器３１２からのパルスの信号の入力手段としての増幅器３１４ａ及びＡ／Ｄ変換器３１４ｂ、情報処理部としての積分／変換演算部３１４ｃ、演算結果の出力手段としての中性子積分フラックス表示部３１４ｄから構成される。
【００２６】
増幅器３１４ａは、半導体検出器３１２から出力される、それぞれの反跳陽子３５２に発生させられたパルス信号を増幅し、絶対値の大きい電圧パルスに変換する増幅器である。それぞれのパルスの波高はそれぞれの反跳陽子３５２のエネルギーに対応し、パルスの密度が反跳陽子３５２の強度を表わす。Ａ／Ｄ変換器３１４ｂは、増幅器３１４ａから出力された増幅されたパルスをサンプリングして波高を表わすデジタル信号に変換し、さらにそれにキャリブレーションを行うことにより、反跳陽子３５２のエネルギーを表わすデジタル信号に変換する。エネルギーを表わすデジタル信号への変換は、例えば波高分析装置（図示せず）に含まれる機能を用いて実現することができる。
【００２７】
なお、波高分析装置によって、それぞれのパルスが複数に分割されたエネルギーの領域のどこに入るのかを決定し、パルスを計数することにより、エネルギーごとの強度の分布（エネルギースペクトル）を求めることが可能である。ただし、本発明においては、エネルギースペクトルの詳細な情報は必要なく、カットオフ値以上のエネルギーを有する反跳陽子のパルス信号だけを抽出すれば十分であるため、半導体検出器３１２から出力されたパルス信号の波高と反跳陽子３５２のエネルギーとの対応付けだけを行えばよい。なお、波高分析装置は、求めた反跳陽子３５２のエネルギースペクトルを、横軸をエネルギー、縦軸を強度としたグラフ上にプロットした画像を生成して表示させることができる。このエネルギースペクトルを用いると、後述するように、シミュレーションとの正確な比較を行うことができ、本発明に係る測定演算装置の正確さを検証することが可能となる。図６から１１は、波高分析装置を用いて、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１で、種々の条件（ラジエータ３１１の厚さ、オフアングル角度、ＰＥ−ＳＳＤ間距離）において測定された反跳陽子３５２のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。図６は、ラジエータ３１１の厚さ：１ｍｍ，オフアングル角度:３０°，距離：４０ｃｍの場合、図７は、ラジエータ３１１の厚さ：１ｍｍ，オフアングル角度:４５°，距離：４０ｃｍの場合、図８は、ラジエータ３１１の厚さ：３ｍｍ，オフアングル角度:４５°，距離：５０ｃｍの場合である。それぞれの図に示されたプロット点は、波高分析装置３１４ｃから送られた反跳陽子３５２のエネルギースペクトルを表わす。それらの図において、１ＭｅＶ以下および８．２ＭｅＶ以上の信号は、バックグラウンドのノイズである。図の縦軸は計測したカウント数であり、１ＭｅＶ以上の中性子数かつ単位面積当たりで規格化したものである。約８．２ＭｅＶにある立下がり部分は、SSDの厚さ（500um）に相当する飛程を持つ陽子エネルギーに対応する。従って、８．２ＭｅＶ以下の陽子は、半導体検出器３１２内にフルストップし、その全エネルギーに対応する信号を出力する。一方、８．２ＭｅＶ以上の陽子は半導体検出器３１２を透過し、エネルギーの一部（８．２ＭｅＶ以下）に対応する信号を出力する。後述するが、１ＭｅＶ〜８．２ＭｅＶの反跳陽子の強度の積分量は、約１０ＭｅＶ以上の中性子積分フラックスに対応するため、１０ＭｅＶ以上のエネルギーを有する中性子の積分フラックスを求めるためには、反跳陽子のエネルギースペクトルを考慮する必要はなく、１ＭｅＶ以上の反跳陽子全体の強度の積分量（合計カウント数）を使用する。
【００２８】
積分／変換演算部３１４ｃは、Ａ／Ｄ変換器３１４ｂから送られたそれぞれの反跳陽子３５２のエネルギーを表わすデジタルデータを受けて、バックグラウンドノイズ成分を除去するために１ＭｅＶのエネルギーをカットオフ値としてそれ以下のエネルギーのデータを無視し、１ＭｅＶから、半導体検出器３１２により出力される最大のエネルギーである８．２ＭｅＶまでの範囲の強度を積分する。これによって、１ＭｅＶ以上のエネルギーを有する反跳陽子３５２の合計の強度、すなわち積分強度（積分フラックス）が算出される。次に、算出された反跳陽子３５２の積分強度に所定の校正定数を乗ずることにより、中性子ビームの積分強度を算出する。求めた中性子ビームの積分強度を表わすデータは、中性子積分フラックス表示部３１４ｄに送られる。
【００２９】
その所定の校正定数は、以下のようにして決定される。中性子ビームは、サイクロトロンで加速器した陽子ビームをタングステンターゲットに当てることにより発生させられるが、これによって発生する白色中性子のスペクトルＹｎ（加速器陽子ーム１μＣ当たりの中性子数）は既知であるため、これを基準とする。
この白色中性子のスペクトルでエネルギーＥｎ（＝１０ＭｅＶ）から加速器陽子のエネルギーＥｍａｘの間の中性子の数を積算し、この値をＳｎ（Ｅｎ）とする。Ｓｎ（Ｅｎ）は加速器ビーム１μＣ当たりの積分スペクトルである。ここでは、Ｅｍａｘ＝４００ＭｅＶ，Ｓｎ（Ｅｎ）＝ΣＹ（Ｅｎ，Ｅｍａｘ）である実験設備で測定を行った。
本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１で白色中性子を測定して半導体検出器の出力スペクトルＹｓｓｄを得る。ここで、加速器陽子ビーム１μＡで６００秒間測定するとする。半導体検出器の出力スペクトル上でエネルギーＥｓｓｄ（＝１ＭｅＶ）から８．２ＭｅＶの間の計数数を積算し、この値をＳｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）とする。すなわち、以下のようにする。
Ｓｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）＝ΣＹｓｓｄ（Ｅｓｓｄ：８．２ＭｅＶ）
なお、８．２ＭｅＶは反跳陽子の飛程が５００μｍ（ＳＳＤの厚さ）となるエネルギーである。
Ｓｎ（Ｅｎ）とＳｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）から校正定数Ｋを以下の通り求める。
Ｋ＝Ｓｎ（Ｅｎ）÷｛Ｓｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）÷（１μＡ×６００ｓｅｃ）｝
半導体の照射試験では、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１を使ってその場・同時測定で半導体検出器の出力スペクトルを測定する。それを使ってＳ’ｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）を計算し、これに校正定数Kを掛けて半導体に照射した白色中性子の積分フラックスＳ’ｎ（Ｅｎ）を以下のように求める。
Ｓ’ｎ（Ｅｎ）＝Ｋ×Ｓ’ｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）
なお、校正定数Kの値は、ポリエチレンの面積と厚さ、ポリエチレンと半導体検出器の距離、半導体検出器の面積と厚さ、空気の密度で変わるため、それらを予め実測しておく。また、ＥｎとＥｓｓｄの値は中性子ソフトエラーが１０ＭｅＶ以上で起こること、半導体検出器の出力のノイズを排除する必要があることを考慮してＥｎ＝１０ＭｅＶとＥｓｓｄ＝１ＭｅＶとしている。
【００３０】
中性子積分フラックス表示部３１４ｄは、積分／変換演算部３１４ｃから送られた求めた中性子ビームの積分フラックス（積分強度）を表わすデータを表示する構成であり、典型的には、ＬＣＤなどのモニタである。ここで、最終結果である、反跳陽子のカットオフ値のエネルギーに対応する所定のエネルギー以上の中性子の積分フラックスが表示される。
【００３１】
次に、オフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１による測定がどのように実施されるのかについて説明する。
中性子の発生源で大強度高エネルギーの白色中性子ビーム３５１を生成し、それを中性子ビームの発生源と試験対象の試料３７１との間に配置されたラジエータ３１１に入射させ、発生源で生成された中性子ビームの中性子とラジエータ３１１を構成する原子との衝突によって反跳陽子３５２を放出させるとともに、入射した中性子ビーム３５１の大部分を試料３７１の方へ通過させる。ラジエータ３１１では反跳陽子３５２が発生し、中性子ビーム３５１となす角度のｃｏｓに比例した強度の分布で反跳陽子３５２が放出される（キネマティクスによる）。
中性子ビーム３５１はコリメータ３６１を通過させられて平行なビームとされ、ラジエータ３１１を通過して試料３７１に照射され、宇宙線起因中性子による半導体の誤動作や故障の評価についての加速試験が実施される。試料を通過した中性子ビームは、その後方に設置されたビームダンプ３６２で吸収される。
生成された中性子ビーム３５１がラジエータ３１１上を通過する領域である中性子ビーム通過領域から中性子ビーム３５１に対して所定のオフアングル角度で所定の距離を空けて配置され、中性子ビーム通過領域の方向に向けられた反跳陽子３５２の入射口を有する放射線遮蔽体３１３に覆われた半透過型半導体検出部３１２に、その方向に飛来した反跳陽子３５２を入射させる。図示しないが、半導体検出器３１２の前にエネルギー吸収体（アブソーバ）を設置して、反跳陽子３５２のエネルギーを吸収させることによって検出する中性子ビームのエネルギーの範囲を変化させることもできる。
半透過型半導体検出部３１２は、個々の反跳陽子３５２のエネルギーに対応した波高を有するパルス信号を発生する。
演算部３１４は、半透過型半導体検出部３１２で発生したパルス信号を反跳陽子のエネルギーを表わすデータに変換し、そのデータに基づいて、所定のカットオフ値（１ＭｅＶ）以上のエネルギーを有する反跳陽子３５２のデータを抽出し、そのパルス数をカウントすることによって反跳陽子３５２その合計の強度を算出する。その合計の強度に対して、所定の校正定数を乗ずることによって中性子ビーム３５１における所定のエネルギー（１０ＭｅＶ）以上の中性子の積分フラックスを演算する。
【００３２】
本発明における大強度高エネルギーの中性子積分フラックスの測定演算結果が正確であることは、シミュレーションによって確認されている。図６〜１１の実戦の線グラフはＰＨＩＴＳシミュレーションの結果である。ＰＨＩＴＳは、粒子・重イオンの物質中の輸送を記述する３次元モンテカルロシミュレーションコードであり、国内外の加速器施設や医療分野、航空宇宙分野、半導体の放射線によるソフトエラー評価などに利用など、世界的に幅広い分野で利用されており世界的に実績があるものである。モンテカルロ計算とは、放射線の衝突・輸送といった事象を整備した物理モデルと評価済みのデータを用いて計算するものである。ここでのＰＨＩＴＳシミュレーションにおいては、液体シンチレーションカウンタにて測定した白色中性子フラックスデータを用いて、インプットで作成した３次元空間に中性子を生成・輸送させ、衝突（物質との相互作用）と輸送を繰り返すことによりエネルギー損失等を計算している。図６〜１１より、プロット点で示された波高分析装置から得られた実験結果のエネルギースペクトルは、線グラフで示されたＰＨＩＴＳシミュレーション結果と概ね一致している。これより、本発明により得られる中性子の積分フラックスはシミュレーションとよく一致していると言うことができ、本発明による測定演算結果が正確であることが示されている。
【図面の簡単な説明】
【００３３】
【図１】図１は、従来の反跳陽子テレスコープ法による中性子測定装置の構成を表わす模式図である。
【図２】図２は、従来の高エネルギー中性子を測定するためのフィッションチャンバーの構成を表わす模式図である。
【図３】図３は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の構成を表わす模式図である。
【図４】図４は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の放射線遮蔽体３１３の構成を表わす模式図である。
【図５】図５は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の演算部３１４のブロック図である。
【図６】図６は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：１ｍｍ，オフアングル角度:３０°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【図７】図７は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：１ｍｍ，オフアングル角度:４５°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【図８】図８は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：３ｍｍ，オフアングル角度:３０°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【図９】図９は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：３ｍｍ，オフアングル角度:４５°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【図１０】図１０は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：５ｍｍ，オフアングル角度:３０°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【図１１】図１１は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：５ｍｍ，オフアングル角度:４５°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【符号の説明】
【００３４】
１０１ 中性子測定装置
１１１ ラジエータ
１１２ カウンターテレスコープ
１１２ａ 透過型半導体検出器
１１２ｂ シンチレーションカウンター
１５１ 中性子ビーム（中高エネルギー）
１６１ シャドーバー
２０１ フィッションチャンバー
２５１ 中性子ビーム（高エネルギー）
２６３ ホイル（ウラン）
３０１ オフアングル中性子積分フラックス測定演算装置
３１１ ラジエータ
３１２ 半導体検出器
３１３ 放射線遮蔽体
３１３ａ 遮蔽体胴体部
３１３ｂ 遮蔽体陽子入射口
３１３ｃ 遮蔽体陽子入射口対向面
３１４ 演算部
３１４ａ 増幅器
３１４ｂ Ａ／Ｄ変換器
３１４ｃ 積分／変換演算部
３１４ｄ 中性積分フラックス表示部
３５１ 中性子ビーム（大強度高エネルギー）
３６１ コリメータ
３６２ ビームダンプ
３７１ 試料
【技術分野】
【０００１】
本発明は、中性子の測定装置に関するものであり、より詳しくは、宇宙線起因中性子による半導体デバイスの、メモリ、ＣＰＵのソフトエラーや、パワーデバイスの焼損などの故障のための評価試験に用いられる、白色および準単色の大強度（高フラックス）高エネルギー中性子照射場において、その中性子ビームの積分フラックスを中性子ビームからオフアングルの位置で測定して演算するための可搬型のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
近年、半導体デバイステクノロジが進歩するにつれて、半導体の高集積化、微細化、低消費電力化などが進んでいる。これら高集積化などを原因として、宇宙線起因中性子が半導体に影響するようになってきた。また、安全性及び信頼性が強く要求される分野（例：自動車、鉄道）つまり、半導体の誤動作や故障の発生率を低くする必要がある分野においても電力素子として半導体が使われることが多くなってきた。従って、宇宙線起因中性子を原因とする半導体の誤動作や故障の発生を抑える必要がある。
【０００３】
宇宙線起因中性子を原因とする半導体の誤動作や故障の発生を抑えること、また、短時間で効率的に評価を行うことを目的として、高フラックス（大強度）の中性子を人工的に照射して試験する加速故障評価の必要性が非常に高まっている。従って、従来は重要とされていなかった、高フラックスの中性子を測定する装置及び方法が必要となっている。また、加速器で発生する中性子はフラックスが変動する場合が多いため、中性子の測定は、半導体デバイスへの照射と同時に行う必要がある。
【０００４】
ここで、中性子は電荷を有しておらず、物質との相互作用の確率が非常に小さい。従って、他の放射線のように中性子を直接検出することは難しい。そのため、中性子の検出には、中性子と他の原子核との反応によって発生する荷電粒子を検出するという間接的な方法がとられる。
【０００５】
従来の高エネルギー中性子検出器の典型的なものとしては、液体シンチレーションカウンタ、反跳陽子テレスコープが挙げられる。また、高フラックスの中性子検出器として、フィッションチャンバーが挙げられる。
【０００６】
液体シンチレーションカウンタはシンチレータ内部で発生する荷電粒子が引き起こす発光現象を利用して、中性子を測定する。液体シンチレーションカウンタは中性子検出効率が高いが、原理上中性子ビームライン上に設置するため、高フラックスであるとオーバーフローが発生する。従って、液体シンチレーションカウンタは、高フラックスの中性子測定には使用できない。測定可能な中性子フラックスは、106[n/cm2/s]以下である。また、シンチレーションカウンタは中性子ビームライン上に設置されるため、半導体デバイスへの照射と測定を同時に行うことができない。そして、シンチレーションカウンタが放射化する可能性がある。
【０００７】
反跳陽子テレスコープは水素を多く含むラジエータと中性子との核反応により発生した反跳陽子から中性子を半導体検出器などで測定する。反跳陽子テレスコープは、検出器を中性子ビームライン上に設置又は、ビームライン外に設置して用いることが可能であるが、従来は中性子検出効率を上げるため、検出器を中性子ビームライン上に設置している。従来の中高エネルギーの中性子を測定するための中性子測定器１０１の構成の概略を図１に示す。この中性子測定器１０１は、シンチレーションカウンタ１１１ｂの前面に薄い透過型半導体検出器１１１ａを組み合わせたカウンターテレスコープ１１１であり、中高中性子エネルギーの強度及びエネルギースペクトルを測定する。透過型半導体検出器１１１ａにて、中高中性子エネルギーの強度を、シンチレーションカウンタ１１１ｂにて中高中性子エネルギースペクトルを測定する。このような構成の場合、中性子ビームに伴う荷電粒子やγ線（随伴γ線）などの影響を多く受けるため、その影響を軽減するため、検出器の前面にシャドーバーを設置する、薄い透過型半導体検出器を用いる、などの工夫が行われている。しかし、透過型半導体検出器を中性子ビームライン上に設置するため、半導体デバイスへの照射と測定を同時に行うことができない。また、シンチレーションカウンタが放射化する可能性がある。
【０００８】
従来の高エネルギーの中性子を測定するためのフィッションチャンバー２０１の構成を図２に示す。図２に示されるように、中性子ビームライン上に検出器であるフィッションチャンバー２０１を設置し、中性子が235U、238Uや239Puからなるホイル２６３に当たって起こる核分裂反応で生成される核分裂片のエネルギーを電気信号として検出し、得られる信号から入射中性子数を測定する。しかし、フィッションチャンバーにはウランやプルトニウムの核燃料物質を用いるため、核拡散防止条約などの法令の制限によって、容易に国内及び海外において輸送することができず、可搬性が劣るという制約を受ける。
【０００９】
上述したとおり、半導体デバイスの加速故障評価では加速器で発生する高フラックスかつ高エネルギー中性子を使用するので、それを精度良く測定する必要がある。また、加速器で発生する中性子はフラックスが変動する場合が多いため、半導体デバイスへの照射と同時にその場で測定する必要がある。半導体デバイスの信頼性評価試験では、多数のデバイスを多様なパラメータで試験する必要があり、試験全体として中性子照射量が極めて大きい。このため、検出器の放射化が問題となる。照射試験に用いられる加速器施設は多数あり、それぞれ中性子スペクトルが若干異なると共に中性子フラックス評価方法も異なる。このため、施設間の中性子照射量の整合性を評価するため、同じ中性子検出器を複数の加速器施設で使用する必要がある。従って、国内・国外で簡単に可搬できる装置が求められている。
【００１０】
従来のシンチレーションカウンタによる中性子測定では、飛行時間差法と併用することにより高いエネルギー分解能を得ることができる。しかし、オーバーフローが生じることにより高フラックス中性子の測定は非常に困難であるため、中性子フラックスを106[n/cm2/s]以下まで下げる必要があり、半導体デバイス照射で使用するフラックスには使用できない。また、原理上、シンチレーションカウンタは中性子ビームライン上に設置するため、半導体デバイスとの同時照射・その場測定ができず、また、検出器が放射化するという問題もある。
【００１１】
従来の反跳陽子テレスコープ法は、中性子ビームライン外に検出器を設置する手法は使われておらず、中性子ビームライン上に検出器を設置する手法が採用されていたが、この手法では中性子ビームに伴う荷電粒子やγ線（随伴γ線）などの影響を受けやすいと同時に、半導体デバイスとの同時照射・その場測定ができない、かつ検出器が放射化する問題があった。
【００１２】
フィッションチャンバーは高フラックスかつ高エネルギー中性子が測定可能だが、ウランやプルトニウムといった核燃料物質を用いるため、国内および海外の輸送に核拡散保障措置関連法令の制約を受ける。従って、可搬性に欠ける。
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００１３】
上記の次第であり、従来においては、高フラックスかつ高エネルギー中性子の照射量の測定においては、フィッションチャンバーなどは放射性物質を含むため可搬性が限られた条件でしか行えず、また、シンチレーションカウンタや反跳陽子テレスコープ法では半導体デバイスとの同時照射によるその場測定は不可能であった。さらに、従来においては、測定機器の放射化を防止することが難しかった。従って、そのような問題を解決した高フラックスかつ高エネルギー中性子の照射量を測定する装置が必要とされるようになって来た。
【００１４】
上記の問題を解決する手法として、反跳陽子テレスコープ法において、中性子ビームライン外に検出器を設置するという手法を採用することが考えられる。この手法によれば、可搬性、放射化などの問題は解決されることが見込まれる。しかし、この手法は、中性子ビームラインから外れた位置に検出器を配置するため、検出効率が悪いという問題があり、従来、通常は行われなかったものである。しかし、新たなニーズである半導体デバイスの加速照射試験に対しては、測定範囲の中性子フラックスが高いため、パラメータを最適化することで十分な計数量が得られることが見込まれる。しかし、検出効率を挙げるためには、Ｓ／Ｎ比を増大させるために、ノイズ対策を行う必要がある。
【００１５】
本発明は上記の課題に鑑みてなされたものであり、中性子ビームライン外に配置された半導体検出器を使用することによって、大強度高エネルギーの中性子ビームの積分フラックスのその場測定を可能とする、放射性物質を使用しない可搬型の測定演算装置を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１６】
本発明は上記の問題を解決するために以下のような特徴を有する。すなわち、本発明は、ラジエータから中性子ビームに対して所定の角度（オフアングル角度）をおいて配置され、ノイズを防止する放射線遮蔽体に覆われた半導体検出器によって、ラジエータから発生する反跳陽子で所定のエネルギー以上のものの強度を測定し、それに所定の校正定数を乗ずることによって中性子ビームの積分フラックスを求めることを特徴とする。また本発明は、オフアングル角度を３０乃至６０度とすることもできる。また本発明は、ラジエータと半導体検出器の距離を３０乃至５０ｃｍとすることもできる。また本発明は、放射線遮蔽体における反跳陽子の入射口の材質をポリイミドとし、反跳陽子の入射口に対向する面の材質をアルミニウムとし、放射線遮蔽体の胴体部の材質を鉛とすることもできる。また本発明は、ラジエータの材質をポリエチレンとすることもできる。また本発明は、ラジエータの厚みを１乃至５ｍｍとすることもできる。また本発明は、ラジエータを交換可能とすることもできる。またその際に、本発明は、交換するための他のラジエータの材質を交換前のラジエータの材質と同一の製造過程で同時に製造されたものを用いることもできる。
【発明の効果】
【００１７】
本発明は、ラジエータから中性子ビームに対して所定の角度（オフアングル角度）をおいて配置され、ノイズを防止する放射線遮蔽体に覆われた半導体検出器によって、ラジエータから発生する反跳陽子で所定のエネルギー以上のものの強度を測定し、それに所定の校正定数を乗ずることによって中性子ビームの積分フラックスを求めるように校正したため、大強度高エネルギーの中性子ビームの積分フラックスのその場測定を可能とする、放射性物質を使用しない可搬型の測定演算装置を提供することが可能となる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１８】
従来の反跳陽子法は、中性子とラジエータ（ポリエチレンを使用）の核反応により発生する反跳陽子を薄い透過型半導体検出器などを用いて検出する。これに対して本発明では、検出部に大面積の半透過型半導体検出器を採用し、これを中性子ビームライン外に配置することを特徴とする。これにより、109[n/cm2/s]までの高フラックス高エネルギー中性子を測定することが可能となる。また半透過型半導体検出器のみを使用するため、小型・軽量・構成品の低減化（低コスト）を実現し、従来の技術では実現不可能であった、半導体検出器のみで中性子数を測定することが可能となる。また、本発明においては、核燃料物質を用いないため、核拡散保障措置関連法令の制約を受けず、国内及び海外で簡単に輸送でき、可搬性に優れている。
【００１９】
これから図面を参照して本発明の実施形態に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の説明を行う。まず、オフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の構成を説明する。図３は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の構成を表わす模式図である。図４は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の放射線遮蔽体３１３の構成を表わす模式図である。図５は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の演算部３１４のブロック図である。本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１は、ラジエータ３１１、半導体検出器３１２、放射線遮蔽体３１３、演算部３１４、から構成される。
【００２０】
ラジエータ３１１は、試験対象の試料３７１に照射される中性子ビーム３５１の発生源と試料３７１との間に配置され、発生源で生成された中性子ビーム３５１の中性子とラジエータ３１１を構成する水素等の原子との衝突によって反跳陽子３５２を放出するとともに、生成された中性子ビーム３５１の大部分を試料３７１の方へ通過させる板状の構成体であり、原子番号が小さく、水素原子を多く含む材料から構成される。反跳陽子３５２の個数すなわち強度は、入射する中性子の強度を反映したものであり、反跳陽子３５２のエネルギーは、入射する中性子のエネルギーを反映したものである。ラジエータ３１１の材料としては、ポリエチレンが好適である。ラジエータ３１１の厚みは適切に設定する必要がある。薄すぎるとラジエータ３１１の水素原子が中性子と衝突する確率が低くなり、反跳陽子３５２の発生する割合が低くなるため、中性子の検出感度が低下する。一方、厚すぎると、ラジエータ３１１内の原子と衝突してエネルギーを失った中性子が反跳陽子３５２をたたき出したり、たたき出された反跳陽子３５２がラジエータ３１１内の原子と衝突してエネルギーを失ったりする確率が高くなるため、ラジエータ３１１から放出される反跳陽子３５２が入射した中性子のエネルギーを正確に反映しなくなり、検出エネルギーの分解能が劣化する。１ｍｍ、３ｍｍ、５ｍｍの厚みのポリエチレンのラジエータで検証した結果、いずれも感度とエネルギー分解能のバランスが良好であるという結果が得られたが、３ｍｍ程度の厚みが特に良好であった。
【００２１】
ラジエータ３１１には、直接中性子ビーム３５１が照射されるため、放射化が発生する。放射化が進むと、放射性同位元素に関する法令の制約を受けるようになってしまうため、それを防止するために、ラジエータ３１１は交換可能に設置されている。なお、交換するための他のラジエータの材質は、交換前のラジエータの材質と同一の製造過程で同時に製造されたものを用いることによって、ラジエータ３１１の微妙な組成の違いによって測定結果が変化することを防止できる。
【００２２】
半導体検出器３１２は、そこに入射する陽子などの荷電粒子のエネルギー及び強度を検出するための半導体の検出素子からなる検出器であり、好適には、比較的厚いシリコン半導体検出素子を使用した半透過型半導体検出器（ＳＳＤ）である。半導体検出器３１２は、生成された中性子ビームがラジエータ３１１上を通過する領域を「中性子ビーム通過領域」と呼んだ場合、その中性子ビーム通過領域から中性子ビームに対して所定の角度（オフアングル角度）で所定の距離を空けて配置されている。そのように中性子ビーム通過領域から中性子ビームに対して所定の適切なオフアングル角度で配置することにより、半導体デバイスなどの試料との同時照射・その場測定が可能となる。半導体検出器３１２は、高い検出効率（感度）を得るために、中性子ビーム３５１が直接当たらない範囲で、極力ラジエータに近い距離に配置し、かつ、小さなオフアングル角度（反跳角）の位置に配置する。オフアングル角度は、３０度から６０度位が好適であり、４５度が特に好適である。また、中性子ビーム通過領域から所定の適切な距離を空けて配置することにより、ラジエータで発生した反跳陽子３５２を高感度で検出することが可能となる。その所定の距離は、３０ｃｍから５０ｃｍが好適である。
【００２３】
半導体検出器３１２には高電圧（１８０Ｖ程度）が印加されており、そこに入射した荷電粒子によって発生させられたシリコン中の電子−正孔対をその電圧で加速することにより、入射した荷電粒子のエネルギーに対応した波高のパルスを発生して出力する。入射した荷電粒子のエネルギーが大きいほど、多くの電子−正孔対が発生するための、波高の高い（電流の大きい）パルスが発生する。本実施形態で使用する半透過型半導体検出器（ＳＳＤ）のシリコン半導体検出素子は比較的厚く（５００μｍ）、８．２ＭｅＶ程度以下のエネルギーを有する陽子はその中で完全にストップさせることができ、それのエネルギーに応じた大きさのパルスを発生させることができる。従って、大きいエネルギーの陽子に対してエネルギーごとの強度の分布（エネルギースペクトル）を検出することができる。エネルギーが８．２ＭｅＶ以上の陽子は、半導体検出器３１２を通過するが、その際に８．２ＭｅＶ以下のエネルギーを半導体検出器３１２中に落とし、電子−正孔対を生成させる。半導体検出器３１２からは８．２ＭｅＶ以下のエネルギーの範囲におけるエネルギーごとの強度の分布を表わし得る電流パルスが生成される。
【００２４】
放射線遮蔽体３１３は、反跳陽子３５２の入射口を有する包囲体であって、半導体検出器３１２を包囲することによって、バックグラウンドの放射線が半導体検出器３１２に入射してノイズを発生させることを防止する構成である。放射線遮蔽体３１３により、随伴γ線・バックグラウンドγ線・空気やコリメータなど周辺物質から発生する荷電粒子を遮蔽し、Ｓ／Ｎ比を向上させることができる。放射線遮蔽体３１３は、典型的には、筒状の物体であり、胴体を構成する遮蔽体胴体部３１３ａ、反跳陽子３５２の入射口である遮蔽体陽子入射口３１３ｂ、遮蔽体陽子入射口３１３ｂの対向面である遮蔽体陽子入射口対向面３１３ｃから構成される。遮蔽体胴体部３１３ａは、ガンマ線や荷電粒子などの放射線を遮蔽する効果の高い材料を含んでいる。そのような材料は、原子番号の大きい物質であり、鉛などが使用される。遮蔽体胴体部３１３ａは、金属やプラスチックなどの形状を保つ強度を有する材料に対して鉛のシートを貼り付けたものとすると好適である。陽子の入射口は、中性子ビーム通過領域の方向に向けられて配置される。遮蔽体陽子入射口３１３ｂは、好適には、蛍光灯、非常灯などによる周囲の光によるノイズを防止するために遮光性のある物質のシートで構成される。また、その物質は陽子を良好に通過させる必要もある。そのようなものとして、非常に薄い有機物が適しており、例えば優れたカプトン（登録商標）などのポリイミド樹脂のシートが好適である。ポリイミド樹脂のシートは、数十μｍの厚みの非常に薄いものが入手可能である。遮蔽体陽子入射口対向面３１３ｃは、光を遮蔽し、ガンマ線や荷電粒子などの放射線を遮蔽する効果の高い材料で構成されると好ましいが、反跳陽子３５２が衝突する部分であるため、ノイズの発生を防止するために放射化の少ない材料で構成されると好適である。そのような材料として、アルミニウムなどが好適である。
【００２５】
演算部３１４は、半導体検出器３１２と接続され、そこで発所定の測定時間の間に生したパルス信号に基づいて、所定のカットオフ値以上のエネルギーを有する反跳陽子３５２の強度を算出し、当該強度に所定の校正定数を乗ずることによって中性子ビームにおける所定のエネルギー以上の中性子の積分フラックスを演算するための構成である。演算部３１４は、典型的には、入出力インターフェースを備え、半導体検出器３１２からのパルスの信号の入力手段と演算結果の出力手段とを備えた、演算のためのプログラムをＣＰＵによって実行する情報処理部を有するコンピュータである。そのプログラムは、ハードディスクに格納されていて、実行時にＲＡＭ（メモリ）にローディングされる。そのプログラムはＲＯＭに格納されていてもよい。入力手段から入力されたデータは、ハードディスクに格納された後にＲＡＭにローディングされるか、あるいはＲＡＭに直接ローディングされた後、ＣＰＵによって実行されるプログラムの指示に基づいて処理され、出力手段から出力される。演算部３１４は、機能的なブロックとしては、半導体検出器３１２からのパルスの信号の入力手段としての増幅器３１４ａ及びＡ／Ｄ変換器３１４ｂ、情報処理部としての積分／変換演算部３１４ｃ、演算結果の出力手段としての中性子積分フラックス表示部３１４ｄから構成される。
【００２６】
増幅器３１４ａは、半導体検出器３１２から出力される、それぞれの反跳陽子３５２に発生させられたパルス信号を増幅し、絶対値の大きい電圧パルスに変換する増幅器である。それぞれのパルスの波高はそれぞれの反跳陽子３５２のエネルギーに対応し、パルスの密度が反跳陽子３５２の強度を表わす。Ａ／Ｄ変換器３１４ｂは、増幅器３１４ａから出力された増幅されたパルスをサンプリングして波高を表わすデジタル信号に変換し、さらにそれにキャリブレーションを行うことにより、反跳陽子３５２のエネルギーを表わすデジタル信号に変換する。エネルギーを表わすデジタル信号への変換は、例えば波高分析装置（図示せず）に含まれる機能を用いて実現することができる。
【００２７】
なお、波高分析装置によって、それぞれのパルスが複数に分割されたエネルギーの領域のどこに入るのかを決定し、パルスを計数することにより、エネルギーごとの強度の分布（エネルギースペクトル）を求めることが可能である。ただし、本発明においては、エネルギースペクトルの詳細な情報は必要なく、カットオフ値以上のエネルギーを有する反跳陽子のパルス信号だけを抽出すれば十分であるため、半導体検出器３１２から出力されたパルス信号の波高と反跳陽子３５２のエネルギーとの対応付けだけを行えばよい。なお、波高分析装置は、求めた反跳陽子３５２のエネルギースペクトルを、横軸をエネルギー、縦軸を強度としたグラフ上にプロットした画像を生成して表示させることができる。このエネルギースペクトルを用いると、後述するように、シミュレーションとの正確な比較を行うことができ、本発明に係る測定演算装置の正確さを検証することが可能となる。図６から１１は、波高分析装置を用いて、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１で、種々の条件（ラジエータ３１１の厚さ、オフアングル角度、ＰＥ−ＳＳＤ間距離）において測定された反跳陽子３５２のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。図６は、ラジエータ３１１の厚さ：１ｍｍ，オフアングル角度:３０°，距離：４０ｃｍの場合、図７は、ラジエータ３１１の厚さ：１ｍｍ，オフアングル角度:４５°，距離：４０ｃｍの場合、図８は、ラジエータ３１１の厚さ：３ｍｍ，オフアングル角度:４５°，距離：５０ｃｍの場合である。それぞれの図に示されたプロット点は、波高分析装置３１４ｃから送られた反跳陽子３５２のエネルギースペクトルを表わす。それらの図において、１ＭｅＶ以下および８．２ＭｅＶ以上の信号は、バックグラウンドのノイズである。図の縦軸は計測したカウント数であり、１ＭｅＶ以上の中性子数かつ単位面積当たりで規格化したものである。約８．２ＭｅＶにある立下がり部分は、SSDの厚さ（500um）に相当する飛程を持つ陽子エネルギーに対応する。従って、８．２ＭｅＶ以下の陽子は、半導体検出器３１２内にフルストップし、その全エネルギーに対応する信号を出力する。一方、８．２ＭｅＶ以上の陽子は半導体検出器３１２を透過し、エネルギーの一部（８．２ＭｅＶ以下）に対応する信号を出力する。後述するが、１ＭｅＶ〜８．２ＭｅＶの反跳陽子の強度の積分量は、約１０ＭｅＶ以上の中性子積分フラックスに対応するため、１０ＭｅＶ以上のエネルギーを有する中性子の積分フラックスを求めるためには、反跳陽子のエネルギースペクトルを考慮する必要はなく、１ＭｅＶ以上の反跳陽子全体の強度の積分量（合計カウント数）を使用する。
【００２８】
積分／変換演算部３１４ｃは、Ａ／Ｄ変換器３１４ｂから送られたそれぞれの反跳陽子３５２のエネルギーを表わすデジタルデータを受けて、バックグラウンドノイズ成分を除去するために１ＭｅＶのエネルギーをカットオフ値としてそれ以下のエネルギーのデータを無視し、１ＭｅＶから、半導体検出器３１２により出力される最大のエネルギーである８．２ＭｅＶまでの範囲の強度を積分する。これによって、１ＭｅＶ以上のエネルギーを有する反跳陽子３５２の合計の強度、すなわち積分強度（積分フラックス）が算出される。次に、算出された反跳陽子３５２の積分強度に所定の校正定数を乗ずることにより、中性子ビームの積分強度を算出する。求めた中性子ビームの積分強度を表わすデータは、中性子積分フラックス表示部３１４ｄに送られる。
【００２９】
その所定の校正定数は、以下のようにして決定される。中性子ビームは、サイクロトロンで加速器した陽子ビームをタングステンターゲットに当てることにより発生させられるが、これによって発生する白色中性子のスペクトルＹｎ（加速器陽子ーム１μＣ当たりの中性子数）は既知であるため、これを基準とする。
この白色中性子のスペクトルでエネルギーＥｎ（＝１０ＭｅＶ）から加速器陽子のエネルギーＥｍａｘの間の中性子の数を積算し、この値をＳｎ（Ｅｎ）とする。Ｓｎ（Ｅｎ）は加速器ビーム１μＣ当たりの積分スペクトルである。ここでは、Ｅｍａｘ＝４００ＭｅＶ，Ｓｎ（Ｅｎ）＝ΣＹ（Ｅｎ，Ｅｍａｘ）である実験設備で測定を行った。
本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１で白色中性子を測定して半導体検出器の出力スペクトルＹｓｓｄを得る。ここで、加速器陽子ビーム１μＡで６００秒間測定するとする。半導体検出器の出力スペクトル上でエネルギーＥｓｓｄ（＝１ＭｅＶ）から８．２ＭｅＶの間の計数数を積算し、この値をＳｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）とする。すなわち、以下のようにする。
Ｓｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）＝ΣＹｓｓｄ（Ｅｓｓｄ：８．２ＭｅＶ）
なお、８．２ＭｅＶは反跳陽子の飛程が５００μｍ（ＳＳＤの厚さ）となるエネルギーである。
Ｓｎ（Ｅｎ）とＳｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）から校正定数Ｋを以下の通り求める。
Ｋ＝Ｓｎ（Ｅｎ）÷｛Ｓｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）÷（１μＡ×６００ｓｅｃ）｝
半導体の照射試験では、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１を使ってその場・同時測定で半導体検出器の出力スペクトルを測定する。それを使ってＳ’ｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）を計算し、これに校正定数Kを掛けて半導体に照射した白色中性子の積分フラックスＳ’ｎ（Ｅｎ）を以下のように求める。
Ｓ’ｎ（Ｅｎ）＝Ｋ×Ｓ’ｓｓｄ（Ｅｓｓｄ）
なお、校正定数Kの値は、ポリエチレンの面積と厚さ、ポリエチレンと半導体検出器の距離、半導体検出器の面積と厚さ、空気の密度で変わるため、それらを予め実測しておく。また、ＥｎとＥｓｓｄの値は中性子ソフトエラーが１０ＭｅＶ以上で起こること、半導体検出器の出力のノイズを排除する必要があることを考慮してＥｎ＝１０ＭｅＶとＥｓｓｄ＝１ＭｅＶとしている。
【００３０】
中性子積分フラックス表示部３１４ｄは、積分／変換演算部３１４ｃから送られた求めた中性子ビームの積分フラックス（積分強度）を表わすデータを表示する構成であり、典型的には、ＬＣＤなどのモニタである。ここで、最終結果である、反跳陽子のカットオフ値のエネルギーに対応する所定のエネルギー以上の中性子の積分フラックスが表示される。
【００３１】
次に、オフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１による測定がどのように実施されるのかについて説明する。
中性子の発生源で大強度高エネルギーの白色中性子ビーム３５１を生成し、それを中性子ビームの発生源と試験対象の試料３７１との間に配置されたラジエータ３１１に入射させ、発生源で生成された中性子ビームの中性子とラジエータ３１１を構成する原子との衝突によって反跳陽子３５２を放出させるとともに、入射した中性子ビーム３５１の大部分を試料３７１の方へ通過させる。ラジエータ３１１では反跳陽子３５２が発生し、中性子ビーム３５１となす角度のｃｏｓに比例した強度の分布で反跳陽子３５２が放出される（キネマティクスによる）。
中性子ビーム３５１はコリメータ３６１を通過させられて平行なビームとされ、ラジエータ３１１を通過して試料３７１に照射され、宇宙線起因中性子による半導体の誤動作や故障の評価についての加速試験が実施される。試料を通過した中性子ビームは、その後方に設置されたビームダンプ３６２で吸収される。
生成された中性子ビーム３５１がラジエータ３１１上を通過する領域である中性子ビーム通過領域から中性子ビーム３５１に対して所定のオフアングル角度で所定の距離を空けて配置され、中性子ビーム通過領域の方向に向けられた反跳陽子３５２の入射口を有する放射線遮蔽体３１３に覆われた半透過型半導体検出部３１２に、その方向に飛来した反跳陽子３５２を入射させる。図示しないが、半導体検出器３１２の前にエネルギー吸収体（アブソーバ）を設置して、反跳陽子３５２のエネルギーを吸収させることによって検出する中性子ビームのエネルギーの範囲を変化させることもできる。
半透過型半導体検出部３１２は、個々の反跳陽子３５２のエネルギーに対応した波高を有するパルス信号を発生する。
演算部３１４は、半透過型半導体検出部３１２で発生したパルス信号を反跳陽子のエネルギーを表わすデータに変換し、そのデータに基づいて、所定のカットオフ値（１ＭｅＶ）以上のエネルギーを有する反跳陽子３５２のデータを抽出し、そのパルス数をカウントすることによって反跳陽子３５２その合計の強度を算出する。その合計の強度に対して、所定の校正定数を乗ずることによって中性子ビーム３５１における所定のエネルギー（１０ＭｅＶ）以上の中性子の積分フラックスを演算する。
【００３２】
本発明における大強度高エネルギーの中性子積分フラックスの測定演算結果が正確であることは、シミュレーションによって確認されている。図６〜１１の実戦の線グラフはＰＨＩＴＳシミュレーションの結果である。ＰＨＩＴＳは、粒子・重イオンの物質中の輸送を記述する３次元モンテカルロシミュレーションコードであり、国内外の加速器施設や医療分野、航空宇宙分野、半導体の放射線によるソフトエラー評価などに利用など、世界的に幅広い分野で利用されており世界的に実績があるものである。モンテカルロ計算とは、放射線の衝突・輸送といった事象を整備した物理モデルと評価済みのデータを用いて計算するものである。ここでのＰＨＩＴＳシミュレーションにおいては、液体シンチレーションカウンタにて測定した白色中性子フラックスデータを用いて、インプットで作成した３次元空間に中性子を生成・輸送させ、衝突（物質との相互作用）と輸送を繰り返すことによりエネルギー損失等を計算している。図６〜１１より、プロット点で示された波高分析装置から得られた実験結果のエネルギースペクトルは、線グラフで示されたＰＨＩＴＳシミュレーション結果と概ね一致している。これより、本発明により得られる中性子の積分フラックスはシミュレーションとよく一致していると言うことができ、本発明による測定演算結果が正確であることが示されている。
【図面の簡単な説明】
【００３３】
【図１】図１は、従来の反跳陽子テレスコープ法による中性子測定装置の構成を表わす模式図である。
【図２】図２は、従来の高エネルギー中性子を測定するためのフィッションチャンバーの構成を表わす模式図である。
【図３】図３は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の構成を表わす模式図である。
【図４】図４は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の放射線遮蔽体３１３の構成を表わす模式図である。
【図５】図５は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１の演算部３１４のブロック図である。
【図６】図６は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：１ｍｍ，オフアングル角度:３０°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【図７】図７は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：１ｍｍ，オフアングル角度:４５°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【図８】図８は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：３ｍｍ，オフアングル角度:３０°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【図９】図９は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：３ｍｍ，オフアングル角度:４５°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【図１０】図１０は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：５ｍｍ，オフアングル角度:３０°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【図１１】図１１は、本発明に係るオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置３０１（ラジエータ３１１の厚さ：５ｍｍ，オフアングル角度:４５°，ＰＥ−ＳＳＤ間距離：４０ｃｍ）で測定された反跳陽子のエネルギースペクトル（プロット点）、およびＰＨＩＴＳシミュレーションによるエネルギースペクトル（線グラフ）を表わす図である。
【符号の説明】
【００３４】
１０１ 中性子測定装置
１１１ ラジエータ
１１２ カウンターテレスコープ
１１２ａ 透過型半導体検出器
１１２ｂ シンチレーションカウンター
１５１ 中性子ビーム（中高エネルギー）
１６１ シャドーバー
２０１ フィッションチャンバー
２５１ 中性子ビーム（高エネルギー）
２６３ ホイル（ウラン）
３０１ オフアングル中性子積分フラックス測定演算装置
３１１ ラジエータ
３１２ 半導体検出器
３１３ 放射線遮蔽体
３１３ａ 遮蔽体胴体部
３１３ｂ 遮蔽体陽子入射口
３１３ｃ 遮蔽体陽子入射口対向面
３１４ 演算部
３１４ａ 増幅器
３１４ｂ Ａ／Ｄ変換器
３１４ｃ 積分／変換演算部
３１４ｄ 中性積分フラックス表示部
３５１ 中性子ビーム（大強度高エネルギー）
３６１ コリメータ
３６２ ビームダンプ
３７１ 試料
【特許請求の範囲】
【請求項１】
中性子ビームが照射される試験対象の試料における照射時の前記中性子ビームのフラックスを前記中性子ビームからオフアングルの位置で測定し演算するオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、
前記中性子ビームの発生源と前記試料との間に配置されたラジエータであって、前記発生源で生成された中性子ビームの中性子と当該ラジエータを構成する原子との衝突によって反跳陽子を放出するとともに、前記生成された中性子ビームの大部分を前記試料の方へ通過させる前記ラジエータと、
前記生成された中性子ビームが前記ラジエータ上を通過する領域である中性子ビーム通過領域から前記中性子ビームに対して所定のオフアングル角度で所定の距離を空けて配置され、個々の前記反跳陽子のエネルギーに対応した波高を有するパルス信号を発生する半透過型半導体検出部と、
前記半透過型半導体検出部を覆い、前記中性子ビーム通過領域の方向に向けられた前記反跳陽子の入射口を有する放射線遮蔽体と、
前記半透過型半導体検出部で所定の測定時間の間に発生した前記パルス信号に基づいて、所定のカットオフ値以上のエネルギーを有する前記反跳陽子の強度を算出し、当該強度に所定の校正定数を乗ずることによって前記中性子ビームにおける所定のエネルギー以上の中性子の積分フラックスを演算する演算部と、
を備えることを特徴とするオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置。
【請求項２】
請求項１に記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記所定のオフアングル角度が３０乃至６０度であることを特徴とする装置。
【請求項３】
請求項１又は２に記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記所定の距離が３０乃至５０ｃｍであることを特徴とする装置。
【請求項４】
請求項１乃至３のいずれか１つに記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記放射線遮蔽体における前記反跳陽子の入射口の材質はポリイミドであり、前記反跳陽子の入射口に対向する面の材質はアルミニウムであり、前記放射線遮蔽体の胴体部の材質は鉛であることを特徴とする装置。
【請求項５】
請求項１乃至４のいずれか一つに記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記ラジエータの材質はポリエチレンであることを特徴とする装置。
【請求項６】
請求項５に記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記ラジエータの材質である前記ポリエチレンの厚みは１乃至５ｍｍであることを特徴とする装置。
【請求項７】
請求項６に記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記ラジエータは交換可能であることを特徴とする装置。
【請求項８】
請求項７に記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、交換するための他のラジエータの材質は、交換前のラジエータの材質と同一の製造過程で同時に製造されたものを用いることを特徴とする装置。
【請求項９】
中性子ビームが照射される試験対象の試料における照射時の前記中性子ビームのフラックスを前記中性子ビームからオフアングルの位置で測定し演算するオフアングル中性子積分フラックス測定演算方法であって、
前記生成された中性子ビームを前記中性子ビームの発生源と前記試料との間に配置されたラジエータに入射させ、前記発生源で生成された中性子ビームの中性子と当該ラジエータを構成する原子との衝突によって反跳陽子を放出させるとともに、入射した前記中性子ビームの大部分を前記試料の方へ通過させるステップと、
前記通過した中性子ビームを前記試料に照射させるステップと、
前記生成された中性子ビームが前記ラジエータ上を通過する領域である中性子ビーム通過領域から前記中性子ビームに対して所定のオフアングル角度で所定の距離を空けて配置され、前記中性子ビーム通過領域の方向に向けられた前記反跳陽子の入射口を有する放射線遮蔽体に覆われた半透過型半導体検出部に、前記反跳陽子を入射させるステップと、
前記半透過型半導体検出部が個々の前記反跳陽子のエネルギーに対応した波高を有するパルス信号を発生するステップと、
前記半透過型半導体検出部で所定の測定時間の間に発生した前記パルス信号に基づいて、所定のカットオフ値以上のエネルギーを有する前記反跳陽子の強度を算出し、当該強度に所定の校正定数を乗ずることによって前記中性子ビームにおける所定のエネルギー以上の中性子の積分フラックスを演算するステップと、
を含むことを特徴とするオフアングル中性子積分フラックス測定演算方法。
【請求項１】
中性子ビームが照射される試験対象の試料における照射時の前記中性子ビームのフラックスを前記中性子ビームからオフアングルの位置で測定し演算するオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、
前記中性子ビームの発生源と前記試料との間に配置されたラジエータであって、前記発生源で生成された中性子ビームの中性子と当該ラジエータを構成する原子との衝突によって反跳陽子を放出するとともに、前記生成された中性子ビームの大部分を前記試料の方へ通過させる前記ラジエータと、
前記生成された中性子ビームが前記ラジエータ上を通過する領域である中性子ビーム通過領域から前記中性子ビームに対して所定のオフアングル角度で所定の距離を空けて配置され、個々の前記反跳陽子のエネルギーに対応した波高を有するパルス信号を発生する半透過型半導体検出部と、
前記半透過型半導体検出部を覆い、前記中性子ビーム通過領域の方向に向けられた前記反跳陽子の入射口を有する放射線遮蔽体と、
前記半透過型半導体検出部で所定の測定時間の間に発生した前記パルス信号に基づいて、所定のカットオフ値以上のエネルギーを有する前記反跳陽子の強度を算出し、当該強度に所定の校正定数を乗ずることによって前記中性子ビームにおける所定のエネルギー以上の中性子の積分フラックスを演算する演算部と、
を備えることを特徴とするオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置。
【請求項２】
請求項１に記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記所定のオフアングル角度が３０乃至６０度であることを特徴とする装置。
【請求項３】
請求項１又は２に記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記所定の距離が３０乃至５０ｃｍであることを特徴とする装置。
【請求項４】
請求項１乃至３のいずれか１つに記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記放射線遮蔽体における前記反跳陽子の入射口の材質はポリイミドであり、前記反跳陽子の入射口に対向する面の材質はアルミニウムであり、前記放射線遮蔽体の胴体部の材質は鉛であることを特徴とする装置。
【請求項５】
請求項１乃至４のいずれか一つに記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記ラジエータの材質はポリエチレンであることを特徴とする装置。
【請求項６】
請求項５に記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記ラジエータの材質である前記ポリエチレンの厚みは１乃至５ｍｍであることを特徴とする装置。
【請求項７】
請求項６に記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、前記ラジエータは交換可能であることを特徴とする装置。
【請求項８】
請求項７に記載のオフアングル中性子積分フラックス測定演算装置であって、交換するための他のラジエータの材質は、交換前のラジエータの材質と同一の製造過程で同時に製造されたものを用いることを特徴とする装置。
【請求項９】
中性子ビームが照射される試験対象の試料における照射時の前記中性子ビームのフラックスを前記中性子ビームからオフアングルの位置で測定し演算するオフアングル中性子積分フラックス測定演算方法であって、
前記生成された中性子ビームを前記中性子ビームの発生源と前記試料との間に配置されたラジエータに入射させ、前記発生源で生成された中性子ビームの中性子と当該ラジエータを構成する原子との衝突によって反跳陽子を放出させるとともに、入射した前記中性子ビームの大部分を前記試料の方へ通過させるステップと、
前記通過した中性子ビームを前記試料に照射させるステップと、
前記生成された中性子ビームが前記ラジエータ上を通過する領域である中性子ビーム通過領域から前記中性子ビームに対して所定のオフアングル角度で所定の距離を空けて配置され、前記中性子ビーム通過領域の方向に向けられた前記反跳陽子の入射口を有する放射線遮蔽体に覆われた半透過型半導体検出部に、前記反跳陽子を入射させるステップと、
前記半透過型半導体検出部が個々の前記反跳陽子のエネルギーに対応した波高を有するパルス信号を発生するステップと、
前記半透過型半導体検出部で所定の測定時間の間に発生した前記パルス信号に基づいて、所定のカットオフ値以上のエネルギーを有する前記反跳陽子の強度を算出し、当該強度に所定の校正定数を乗ずることによって前記中性子ビームにおける所定のエネルギー以上の中性子の積分フラックスを演算するステップと、
を含むことを特徴とするオフアングル中性子積分フラックス測定演算方法。
【図１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図１０】
【図１１】
【図２】
【図３】
【図４】
【図５】
【図６】
【図７】
【図８】
【図９】
【図１０】
【図１１】
【公開番号】特開２０１０−６６０７１（Ｐ２０１０−６６０７１Ａ）
【公開日】平成２２年３月２５日（２０１０．３．２５）
【国際特許分類】
【出願番号】特願２００８−２３１２３９（Ｐ２００８−２３１２３９）
【出願日】平成２０年９月９日（２００８．９．９）
【新規性喪失の例外の表示】特許法第３０条第１項適用申請有り 平成２０年３月２７日 「社団法人 応用物理学会」発行 「第５５回応用物理学関係連合講演会予稿集 第１分冊」 第１４７頁 平成２０年３月２７日 「社団法人 応用物理学会」主催 「２００８年春季第５５回応用物理学関係連合講演会」における文書による発表
【出願人】（５０４０４６０６１）ＨＩＲＥＣ株式会社 (5)
【Ｆターム（参考）】
【公開日】平成２２年３月２５日（２０１０．３．２５）
【国際特許分類】
【出願日】平成２０年９月９日（２００８．９．９）
【新規性喪失の例外の表示】特許法第３０条第１項適用申請有り 平成２０年３月２７日 「社団法人 応用物理学会」発行 「第５５回応用物理学関係連合講演会予稿集 第１分冊」 第１４７頁 平成２０年３月２７日 「社団法人 応用物理学会」主催 「２００８年春季第５５回応用物理学関係連合講演会」における文書による発表
【出願人】（５０４０４６０６１）ＨＩＲＥＣ株式会社 (5)
【Ｆターム（参考）】
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